Водород давление скорость звука

Таблица 3.44. Скорость звука ) а (в м/с) в нормальном водороде при различных давлениях Р и температурах Т [246, 248]

Рис. 7.4. Зависимость скорости звука в водороде (Г = 90,3° К) от давления [И]

Таблица 3.45 Скорость звука а, волновое сопротивление ра и плотность р в жидком пара-водороде при различных температурах Т и давлениях Р [245]

Таблица 3.46. Скорость звука а в м/с) в жидком и газообразном пара-водороде при различных те.чпературах Т и давлениях р = 0,01-3,0 МПа 221

Рис. 3.8. Скорость звука а в нормальном водороде на линии насыш,е-ния [244, 243] (а), в зависим ости от температуры Г при различных давлениях Р (б) и от давления Р при различных температурах Г (в)

Газообразный водород. Данные о скорости звука в газообразном водороде в зависимости от температуры и давления приведены в табл. 3.42 и 3.46, а также на рис. 3.8 и 3.9. При повышенных температурах скорость звука равна [250, 251] [c.153]

Скорость звука обратно пропорциональна плотности газа. При сжатии водорода или гелия колебания давления в трубопроводах во много раз меньше, чем при сжатии воздуха. [c.270]

Более сильные ударные волны были получены при использовании в качестве толкающего газа водорода, тогда как тяжелые газы, подобные двуокиси углерода, имеющие низкую скорость звука, производили более слабые ударные волны. Были изучены эффекты, связанные с изменением линейных размеров секций высокого и низкого давления трубы, и показана принципиальная возможность расчета состояния ударно-сжатого исследуемого газа при помощи уравнений сохранения массы, момента и энергии, если известны начальные температура и давление и измерена скорость ударной волны. [c.142]

Как уже отмечалось выше, получаемые ударные волны тем сильнее, чем больше перепад давления на мембране и чем выше скорость звука в рабочем газе. Поэтому водород является лучшим толкающим газом, хотя иногда применяется и гелий, ценным качеством которого является его невоспламеняемость. На практике не очень удобно работать с перепадами давления на мембране более чем 10 ООО к 1, так как при этом увеличивается толщина пограничного слоя и явление затухания проявляется в большей степени. [c.144]

Жидкий водород. Данные о скорости звука в жидком водороде в характерных точках в зависимости от давления и температуры по изотермам. [c.143]

Рис. 3.9. Зависимость скорости звука а в жидком пара-водороде от давления Р (а) и от плотности р (б) при различных температурах Т (ркр — плотность в критической точке)

Таблица 3.49. Скорость звука О а (в м/с) в жидком пара-водороде при различных давлениях Р и температурах Т [134, 249]

Кроме свойств водорода в конденсированном состояния, рассматриваются некоторые наиболее важные свойства газовой фазы при низких температурах, в частности, в тех случаях, когда нельзя провести резкой границы между жидким и газообразным состояниями при закритических давлениях. Это относится к таким свойствам, как р, и. Г-данные, теплоемкость, вязкость, скорость звука и т. д. в широкой области давлений и температур. [c.3]

Уровни жидкого водорода в аппаратах и резервуарах измеряются различными методами, основанными на значительном изменении того или иного свойства жидкости на границе раздела жидкости и газа. Существуют различные типы уровнемеров, в которых работа первичных приборов (датчиков) основана на измерении гидростатического давления жидкости (гидростатические или манометрические уровнемеры) изменения электрической емкости пластин, погруженных в жидкость, так как диэлектрические проницаемости жидкости и пара неодинаковы (уровнемеры с емкостными датчиками) скорости прохождения звука в жидкости (акустический метод) изменения электросопротивления проволоки в газе и жидкости (датчики сопротивления) и т.д. [6, 123]. Для транспортных резервуаров наиболее пригодны [c.97]

Зависимость скорости звука от давления в жидком нормальном водороде [c.98]

Однако в том случае, если потоки не подобны между собой, нельзя сделать допущения о равенстве скоростей выхода из соплового аппарата. Величина Уь которая для водорода соответствует дозвуковому потоку в сопловом аппарате, для азота может быть сверхзвуковой. Чтобы устранить эту трудность, необходимо преобразовать уравнение Эйлера, введя в него векторное число Маха в сопловом аппарате М1 = У]/с (где с — скорость звука при действительной температуре торможения и давлении в горловине сопла), а также общее число Маха, характерное для всего турбодетандера, М = и /с. Преобразованное уравнение Эйлера имеет следующий вид [c.86]

Однако интересующая нас при сопоставлении степень приближения позволяет обойтись без вычисления ф. Последнее уравнение показывает, что при прочих равных условиях холодопроизводительность водородного турбодетандера больше, чем для турбодетандера, работающего на любом другом газе, поскольку скорость звука в водороде при одинаковых приведенных температуре и давлении выше, чем в любом другом газе. Так в примере, приведенном в разд. Тип детандеров (Г,-= 65°К, / = 30 атм), скорость звука в водороде равна 680 м сек. При подобных условиях (т = 2,38, и = 2,42) вход- [c.86]

Еще одно основное требование заключается в том, что молекулы воды не будут улетучиваться в космическое пространство В атмосфере всегда будет присутствовать некоторое количество водяных паров над жидкой водой, какими бы ни были температура и давление, и если силы тяготения не достаточно велики, то скорость, создаваемая тепловым движением, позволит отдельным молекулам проноситься вверх с такой высокой скоростью, что они скорее улетучатся в космическое пространство, чем упадут снова под действием силы тяжести. Вторая космическая скорость ракеты, запущенной с поверхности Земли, составляет примерно семь миль в секунду, тогда как при комнатной температуре средняя молекулярная скорость молекул воды немногим больше скорости звука около одной пятой мили в секунду. Но это только средняя скорость значительная часть молекул в атмосфере будет перемещаться с намного большей скоростью, особенно при более высоких температурах, но запас прочности достаточно велик, поэтому довольно незначительное число молекул размера Н2О, О2 или N2 теряются в пространстве. Более легкие молекулы, такие как Н2, перемещаются намного быстрее, поскольку более крупные молекулы, с которыми они сталкиваются, ударяют их сильнее вследствие своей большей массы (масса Н2 — 2, масса Н2О — 18, масса N2 — 28). Молекулы молекулярного или атомного водорода постоянно выталкиваются из атмосферы. С другой стороны, масса Луны, несмотря на свой довольно приличный размер, слишком мала, чтобы удержать какой-либо из распространенных газов в течение хоть сколь-нибудь длительного времени. Если там и могла существовать какая-то атмосфера, то она уже утеряна в течение многих миллионов лет, прошедших со времени ее образования. [c.79]

Изотермическая сжимаемость жидкого гелия очень велика при 2,71 К она составляет около 11,85 10" Па и приблизительно в десять раз превышает изотермическую сжимаемость жидкого водорода при 16 К- Адиабатическая сжимаемость жидкого гелия II практически совпадает с изотермической сжимаемостью. Отношение р, / 5 --- pl v у гелия II отличается от единицы всего на 0,1—0,5%. У гелия I отношение теплоемкостей С>./Су растет с повышением температуры. Распространение звука в гелии I — адиабатический процесс. В гелии 11 звуковые волны тоже адиабатические, но расхождение между адиабатическими и изотермическими условиями распространения звука здесь несущественно ввиду малого отличия теплоемкости при постоянном давлении Ср от теплоемкости при постоянном объеме Су Скорость звука растет от 180 м/с при 4,2 К до 237 2 м/с при О К (экстраполяция). Скорость звука в окрестности X-точки резко снижается. Объем моля жидкого Не при 3 К составляет [c.231]

Наиболее полное измерение скорости звука отдельно в нормальном и в параводороде на линии насыщения в диапазоне температур от 14 до 20,4°К было выполнено Ван-Иттербиком, Даело.м и Копсом [124] 1жтерферометр Ическим методом при частотах I 2 и 5 Мгц. Было установлено, что и в п-Но выше, че.м в р-Нг при равных температурах приблизительно на 8 м/сек во всем изученном интервале температур. Дисперсия скорости звука не наблюдалась. Разброс результатов в разных сериях измерений достигал О.,2% (т. е. 3—4 м/сек). В следующей работе [12б] те же авторы изучили зависимость и р) в нормальном и параводороде до давлений 250 кГ/см в том же интервале температур, применив импульсный метод при частоте 1,1 Мгц. Погрешность этих измерений, по-видимому, была в пределах 0,3—0,5 м/сек, максимум ее достигал 1—2 м/сек. Значения и р), полученные в работе [126] на семи к зотермах для нормального водорода и на восьми изотермах для [c.97]

Рис. 46. Зависимость скорости звука о жидком нормальном водороде от давления прп йзных температурах. °[ [67 ]

Из этих уравнен1нй также следует, что при данном начальном отношении давлений более интенсивная ударная волна получается при высоком отношении м.олекулярных весов реагирующего и рабочего газов. Следовательно, наиболее эффективно использовать в качестве рабочего газа водород вследствие некоторой опасности работы с водородом под высокими давлениями и возможности взаимодействия его с реагирующим газом на контактной поверхности обычно применяют гелий. Интенсивность ударной волны возрастает также с увеличением отношения скоростей звука в рабочем и реагирующем газах это может быть достигнуто предварительным нагревом рабочего газа. [c.311]

Она состоит из двигательного отделения, содержащего газ-носитель — водород или гелий, диафрагмы и отделения, наполненного исследуемым газом. Вдоль трубы расположены манометры для измерения скорости ударной волны. После разрыва диафрагмы разогретый ударом газ распространяется по трубе со скоростью, значительно превышающей скорость звука. Ударному фронту соответствует очень резкий, высокоразрещенный профиль давления и температуры. Температуры выше 5000 К достигаются в соответствии с этим в течение 1 мкс. [c.194]

Из уравнения (2.82) видно, что данные, касающиеся зависимости скорости звука от давления, могут быть использованы для определения зависимости второго вириального коэфициента В от температуры. Это уравнение было использовано Ван Иттер-бееком для вычисления значений В для области температур между те.мпературами жидкого водорода и жидкого гелия. [c.113]

В, Ф. Ноздрёв обнаружил [4] в случае перегретых паров органических жидкостей и некоторых газов как уменьшение скорости звука с увеличением давления, так и возрастание её. Интересно определить продолжительность соударения молекул, значительно различающихся по массе. Воспользовавшись данными о скоростях звука в смесях водорода с кислородом при 20° С [120], можно рассчитать продолжительность соударения молекулы водорода с молекулой кислорода. Результат подобных расчётов приведён в [c.137]

При определенных условиях нормальное, т. е. дефлаграци-онное и взрывное, горение может перейти в детонационное, при котором скорость распространения пламени превышает скорость распространения звука в данной среде и может достигать 1000—5000 м/с. Чаще всего детонация возникает при горении газов в трубопроводах большой длины при определенном начальном давлении и определенных концентрациях горючего вещества в воздухе или кислороде, например 6,5—15% ацетилена в смеси с воздухом, 27—35% водорода в смеси с кислородом. [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология