Длины волн и соответствующие им энергии Ni-краев поглощения

Таблица 3. ШШ Длины волн и соответствующие им энергии К- и Ь-краев поглощения

В спектрах поглощения рентгеновского излучения наблюдаются скачки, так называемые края полос поглощения, которые и соответствуют длинам волн излучения с энергией, необходимой для того, чтобы выбить электроны (в основном с [c.9]

Характеристические линии мишени иногда мешают возбуждению спектра рентгеновскими лучами. Эти линии полезны, если их длины волн короче (но лишь не на много) длины волны края поглощения, соответствующего возбуждаемой линии. В этом случае характеристические линии мишени очень эффективны, так как в возбуждающем пучке интенсивность их велика и они исключительно сильно поглощаются в образце. Такой благоприятный случай бывает не всегда. Иногда возбуждение линий мишени отнимает от непрерывного спектра энергию, которая могла бы пойти на возбуждение характеристической линии образца. В других случаях линия может накладываться на аналитическую линию образца. Такое наложение, возникающее в результате рассеяния образцом линии мишени, происходит не только при близости длин волн обеих линий, но и в случае, когда отра- [c.116]

Длины волн, соответствующие скачкам в изменении коэффициента поглощения, называются краями полос поглощения. Края полос поглощения имеют тонкую структуру, которую мы не рассматриваем. Как уже указывалось, поглощение в основном обусловлено выбиванием электронов с внутренних или внешних электронных оболочек атомов. Если энергия излучения больше или [c.11]

Длины волн, соответствующие скачкам в изменении коэффициента поглощения, называются краями полос поглощения. Как уже указывалось, поглощение в основном обусловлено выбиванием электронов с внутренних или внешних электронных оболочек атомов. Если энергия излучения больше или равна энергии, необходимой для удаления электрона с данной оболочки, то происходит поглощение, вызванное этим процессом, если же энергия излучения меньше, то поглощение происходит только за счет более внешних оболочек. [c.11]

Полупроводниковые фильтры. Для оптических свойств полупроводников наиболее типично существование резкого края поглощения Яо. Полупроводник непрозрачен для излучения с длиной волны, меньшей Ац, и прозрачен для более длинноволнового излучения. Положение края поглощения определяется зонной структурой полупроводника и соответствует энергии перехода из валентной зоны в зону проводимости. Естественно, что заполнение уровней валентной зоны определяется температурой, поэтому положение края поглощения также сильно от нее зависит. [c.238]

Изменение цм с длиной волны подчиняется степенному закону, поэтому в логарифмических координатах должна получиться прямая с тангенсом угла наклона, равным показателю степени при Я. На рис. 11-2 приведена зависимость коэффициента поглощения от длины волны для аргона. Наиболее примечательной особенностью этого графика является разрыв зависимости при lgЯ = 2,59 (Я = 387,1 пм), называемый критическим краем поглощения К. Энергия излучения больших длин волн недостаточна для выбивания /С-электронов аргона, поэтому оно поглощается слабее, чем излучение меньших длин волн. Для более тяжелых, чем у аргона, атомов такие разрывы, соответствующие фотоэлектрическому выбиванию Ь- и М-электронов, наблюдаются в более длинноволновой области. [c.224]

Изменение местоположения границы края ноглощеиия элемента в различных химических соединениях указынает на связь между соответствующей ей величиной длины волны и характером химической связи поглощающих атомов в соединениях. Это объясняется тем, что длина волны основного К-края поглощения элемента в соединении характеризует энергию, которую необходимо затратить для перевода электрона с К-уровня атома на наипизший свободный уровень на его нериферии. Указанная энергия растет с атомным номером элемента, а для данного вещества должна зависеть от степени ионизации атома в нем. Аналогичным образом она должна быть чувствительна к изменению характера связи атомов в соединении к переходу от ионной к ковалентной связи. [c.143]

При рентгенофлюоресцентном определении хлора для эффективного возбуждения необходимы радиоизотопы с низкоэнергетич-ным рентгеновским или 7-излучепием, длины волн которых немного меньше длин волн, соответствующих краям К-полос поглощения определяемого элемента. Наиболее эффективными для хлора являются возбуждающие изотопы Fe с энергией рентгеновского излучения от 3 до 100 мкюри [63, 279, 513, 639] и Н [279]. Опи- [c.125]

Указанным методом можно всегда с успехом пользоваться, когда Е распоряжении экспериментатора имеются достаточно полные данные по оптическим спектрам элементов. В тех же случаях, когда такие данные отсутствуют, определение величины VQ по методу Парратта невозможно. Остается только приближенно оценивать ее значение. Это можно сделать путем соноставления энергии, необходимой для переброса К-элект-рона на первый незанятый оптический уровень атома, п энергии К-уровпя. Первая величина получается непосредственно из эксперимента, путем вычисления энергии по известным значениям длины волны, соответствующей максимуму первой селективной линии поглощения на длинноволновой стороне края. Вторая величина с точностью до 1—2 еУ может быть вычислена по приближенно формуле, предложенной Дзи-Минг-Ху [82]. Зная величины этих двух энергий (или соответствующих им частот), можно оценить разницу в энергии электрона на рассматриваемом оптическом уровне в атоме по сравнению со свободным состоянием (К р), по простому соотношению [c.137]

В общем случае разность фаз 8, определяющая величину флюктуации коэффициента поглощения рентгеновских лучей молекулой вблизи основного края поглощения, зависит 1) от междуатомного расстояния в молекуле 2) от изменения фазы (8) при рассеянии волны атомом 5 3) от кинетической энергии электронов или, что то же, от длины соответствующей им волны де-Брогля (X) 4) от угла 0 между осью молекулы и направлением падающей электронной волны. Если рассеянная волна имеет шаровую симметрию и Х<СА то для каждого значения кинетической энергии электрона и любого I можно всегда найти такой угол 0, чтобы разность фаз обеих волн — падающей и рассеянной атомом В — оказалась равной тт. В этом случае тонкая [c.114]

Заметим, что длины воли края полосы поглощения всегда немного короче длины волны коротковолновой линии соответствующей серии. Так, д.лина волны самой короткой линии /i-серии (а имеппо /i a), обусловлеипой переходом электрона с периферии на A -оболочку, несколько больше длины волны края соответствующей полосы поглощения. Для объяснения этого необходимо иметь в виду, что край полосы поглощения соответствует энергии, необходимой для полного отделения электрона от атома, тогда как переходы, соответствующие спектральным линиям, происходят между существующими оболочками внутри атома. [c.207]

Рентгеновы спектры поглощения представляют собой ряд полос с резкими краями со стороны больших длин волн (малых частот) и размытых в сторону малых длин волн (больших частот). На рис. 180 схематически представлен ход относительного коэффициента поглощения р рентгеновых лучей в тяжелом элементе. Длинноволновый резкий край каждой полосы поглощения соответствует той минимальной энергии, которая необходима для вырывания электрона с данной внутренней обо- лочки атома. Очевидно, полос будет столько, сколько имеется рентгеновых уровней в атоме. Так, вырыванию электрона с одноквантовой оболочки соответствует одна Л -полоса, так как нужна одна и та же энергия для вырывания любого из двух одноквантовых электронов 1б. Три различных, сравнительно близко расположенных друг к другу -полосы [c.323]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология