Функция возбуждения линий пия

На рис. 52 приведены функции возбуждения линии аргона 4259 А ударом атомов Н и В, а также ударом электрона в зависимости от энергии возбуждающей частицы [909]. Как видно из этого рисунка, в отличие от возбуждения электроном вероятность возбуждения ударом атомов Н и В ничтожно мала даже нри энергии, намного превышающей величину порога, [c.209]

Наблюдаются функции возбуждения двух типов, примером которых могут служить функции возбуждения линий ртути % = 2655 А, —2 Рх и А, = 2653 А, 4 1>1 показанные на рис. 81 [1440]. Первая [c.340]

Наблюдаются функции возбуждения двух типов, примером которых могут служить функции возбуждения линий ртути 2655 А, 4Фа—2 Рь и А, 2653 А, 4 —показанные на рис. 95 [1104]. Первая из них представляет собой функцию, сравнительно медленно нарастающую от энергии возбуждения уровня А 02 Е) и достигающую максимума при значении энергии К, в несколько раз превышающем величину Е функция возбуждения, отвечающая линии 1 2653 А, быстро возрастает на протяжении 2—3 эв до максимума и так же быстро спадает до некоторого малого значения. [c.395]

На рис. 116,а и б представлены функции возбуждения линии Аг К 4259 А ударом атомов Н и В, а также ударом электрона в зависимости от энергии (рис. 116,а) и скорости (рис. 116,6) этих частиц (масштаб ординат различен для раз- [c.421]

Рис. 114. Функция возбуждения линии иона цезия СЗ+ X 3959,5 А при соударении С5+ с атомом гелия (по Мауреру [930]).

Положение максимумов оптических функций возбуждения линий Hgl [c.446]

Рис. 239. Оптическая функция возбуждения линии Hg I, А. 2537 А.

Рис. II, 8. Функции возбуждения для двух близких линий ртути

Рис. 40. Функции возбуждения ртутных линий 2655 ( ) я 2653 А (2) электронным ударом [498]

Рис. 81. Функции возбуждения ртутных линий 2655 и 2653 А электронным ударом 11440]

При использовании в подобных измерениях нескольких спектральных линий можно получить различные значения температуры [22]. Это будет иметь место, если а) число возбуждений при соударениях с атомами такого же порядка, что и при соударениях с электронами, б) распределения по энергиям у разнородных возбуждающих частиц различны, в) возбуждающие частицы не подчиняются максвелл-больцмановскому распределению. Однако даже в случае, когда преимущественную роль играет один из типов соударений, все же могут возникать отклонения от максвелл-больцмановского распределения. Это может быть тогда, когда рассматриваемые энергетические уровни перекрывают большой диапазон энергий или лежат в той их области, где функции возбуждения уровней сильно меняются. [c.218]

Исследования ряда авторов обнаружили, что для триплетных линий максимум функции возбуждения более острый, чем для одиночных линий, и расположен вблизи потенциала возбуждения для одиночных линий максимум сдвинут в сторону больших скоростей. [c.15]

На рис. 5 приводятся функции возбуждения пяти линий гелия РП- Вид функции возбуждения зависит от специфических особенностей данного уровня энергии, от [c.15]

Рис. 5. Функции возбуждения одиночных (а) и триплетных (б) линий гелия.

Наблюдаются функции возбуждения двух типоп, примером которых могут служить функции возбуждения линий ртути 2655 А, — 2 и 2653 А, показанные па рпс. 40 [4981. Первая из них представляет [c.173]

Не исключена возможность, что это служит причиной несколько необычного хода функции возбуждения линии ртути X = 5461 А 6575 51—бхбр Рг, проявляющегося в резком падении эффективного сечения от максимума (при 9,3 эв) и медленном уменьшении при дальнейшем увеличении энергии электронов (между 19 и 60 эв сечение уменьшается всего лишь в 1 /2 раза) [719]. [c.405]

Сечение возбуждения ударом быстрых иона или атома растет с энергией возбуждающей частицы. О характере функции возбуждения при ударе иона можно судить но рис. 112 [929], на котором показаны функции возбуждения линий гелия Х 5016 А, кЗр Р — 1525 5 (рис. 112,а) и К 5876 А 1зЗс1 0— з2р Р (рис. 112,6) уларом быстрых атомов гелия. Для сравнения на рис. 113,а и 6 показаны функции возбуждения тех же линий ударом [c.420]

В работах Шафернихта с э. Фриила и И. П. За-несочного Р ] и Смита и Ионгериуса получены функции возбуждения линий с двумя или даже с большим числом максимумов. В работе показано, что дополнительные максимумы возникают в большинстве случаев за счет каскадных переходов. В некоторых случаях вторичные максимумы присущи и функциям возбуждения отдельных уровней [c.15]

Ю. М. Каган и В. М. Захарова, ЖЭТФ, 18, 52 (1948), Влияние каскадных переходов на вид функции возбуждения линий ртути. [c.779]

В последние годы наиболее широкое распространение получил метод пересекающихся атомных и электронных пучков. В работах [22—24] этим методом были измерены функции возбуяедения гелия, а в работах [25, 26] обсуждается вопрос о их резонансной структуре вблизи порога. Наиболее полное исследование функций возбуждения гелия проведено в работе [27], где представлена сводка сечений в максимумах функций. Функции возбуждения 75 линий Аг исследованы в работе [28], а функции возбуждения ряда линий Ке — в работе [29]. Функции возбуждения линий атомов щелочных металлов измерены методом пересекающихся пучков [30—33], а их припороговый относительный ход — методом электронной ловушки в работе 134]. Кроме того, выполнено исследование функций возбуждения атомов 2п, Сс1, Hg [35—37]. Как показывает сравнение результатов этих работ, абсолютные значения сечений возбуждения в максимумах для большинства исследованных линий по данным разных авторов могут различаться в 2—3 раза, а значения для резкой серии натрия и некоторых линий аргона — в 5—7 раз. [c.59]

Работы по экспериментальному определению эффективных сечений атомов по отношению к неупругим соударениям 1-рода, ведущим к возбуждению, были впервые поставлены свыше 30 лет тому назад Ганле, Шаффер-нихтом, Ларше и рядом других авторов [ s-si], в их опытах пучок электронов определенной скорости пронизывал одноатомный газ низкого давления, что вызывало свечение газа. Измеряя интенсивность линий / при разных скоростях возбуждающих электронов v получали зависимость / (v), т. е. оптическую функцию возбуждения линии. [c.444]

Рис. 247. Оптические функции возбуждения линий Нд I, Х2537 А (/) и 3131 А (2) при столкновениях с нейтральными атомами водорода (сплошные кривые) и

Возбуждение, или ионизация, атомов при столкновении их с электронами зависит от энергии или скорости последних. В большинстве случаев вероятность возбуждения молекулы или атома до соответствующего уровня знергии возрастает с возрастанием скорости электронов до определенного значения, а при дальнейшем увеличении скорости электронов вероятность возбуждения падает. Вероятностью возбуждения называется отношение числа столкновений электрона с атомом или молекулой, приводящих к возбуждению, к общему числу столкновений. Кривые, характеризующие зависимость вероятности возбуждения от скорости движения электронов, называются кривыми функции возбуждения. Положение максимума на кривой функции возбуждения зависит от мультиплетности исходного и возбужденного уровней (терм). При возбуждении термов той же мультиплетности, что и исходный терм атома, функция возбуждения нарастает довольно медленно, достигая максимального значения при очень больших скоростях электронов. Скорость электронов в этих случаях обычно в несколько раз превышает минимальное значение скорости электрона, при которой возможно возбуждение атома. Если же в результате соударения с электроном возбуждается терм иной мультиплетности, чем исходный, то функция возбуждения быстро достигает максимума и затем так же быстро спадает (рис. И, 8). Функция возбуждения для двух близких линий ртути показана на рис. И, 8. При возбуждении одной линии 2655 к, атом ртути переходит из нормального состояния в состояние При [c.75]

Рнс. 95. Функции возбуждения ртутных линий А 2655 Л, А Вч 23Р,, и л 2653 А, 430,—23 1, при электронном ударе (по Шаффер-нихту [1104]). Зависимость интенсивности ЛИШ1Й от энергии электронов. [c.396]

Рис. 113. Функции возбуждения одиночной Я 5016 А (а) и тоиплетной X 5876 А (б) линий гелия ударом электрона (по Тиме [1218]).

Вместе с тем, согласно измерениям Дёпеля [547], результат которых приведен на рис. 115, максимумы функции возбуждения одиночной и триплетной линий гелия при бомбардировке гелия атомами водорода лежат прн скоростях атомов Н, превышающих 3 10 см сек и, по-вндимому, близких к скоростям электронов, отвечающих максимумам функций возбуждения этих линий ударом электрона 3,5- 10 и 6,0- 10 см сек, причем сечения возбуждения обеих линий ударом атома Н и ударом электрона имеют близкие значения при одинаковых скоростях этих частнц. Аналогичный результат был получен также Ханле [718] для случая возбуждения аргона атомами Н и О. [c.421]

Рис. 115. Функции возбуждения одиночной и триплетной линий гелия протонами (Н) и электронами (е), по Дёпелю [547]. По оси абсцисс отложена скорость (а) и энергия (б) возбуждающих частиц.

Из равенства (28.2), далее, следует, что при возбуждении данного уровня частицами различных масс, но обладающими одинаковыми прочими свойствами, например, атомами Н и О, когда величина АЕ) га остается постоянной, более легкая частица должна обладать большей эффективностью. В соответствии с этим интенсивность линии аргона К 4259 А и линии гелия X 3888 А в опытах Ганле [718] при возбуждении этих линий ударом атомов И на подъеме функции возбуждения оказывается приблизительно вдвое больше, чем при возбуждении ударом атомов О. Точно так же, вследствие пропорциональности предельной энергии величине (АЕ) , нужно ожидать, что легче будет возбуждаться тот из партнеров соударения, энергия возбуждения которого меньше. Проверка этого заключения на большом числе опытных данных показывает, что в большинстве случаев оно подтверждается [931]. Так, например, при бомбардировке гелия атомами Н и О линии гелия становятся заметными лишь при энергии быстрых частиц выше 2 кэв, в то время как линии более легко возбуждаемого водорода имеют большую интенсивность уже при энергии ниже 500 эв. При бомбардировке гелия ионами лития и натрия линии Не наблюдаются при энергии ионов ниже 1 кэв, линии Ы+ и Ка+—лишь при энергии ионов выше 20 кэв. Предыдущее заключение, однако, не оправдывайся на опыте в тех случаях, когда оба партнера соударения обладают одинаковой или близкой энергией возбуждетлия, вследствие чего на основании (28.2) нужно ожидать, что они будут возбуждаться с одинаковой вероятностью. Как мы указывали (стр. 420), при бомбардировке гелия ионами цезия линии Не, обладающие энергией возбуждения, близкой к энергии возбуждения линий Сз+, возбуждаются значительно легче линий С +. [c.427]

Зависимость эффективного сечения атома от скорости электронов характеризуется с помопи ю функции возбуждения. Существуют два различных понятия функция возбуждения уровня—зависимость эффективного поперечного сечения от скорости электрона по отношению к возбуждению данного уровня и функция возбуждения спектральной линии (оптическая функция воз-бул<дения) — зависимость эффективного поперечного сечения от скорости электронов по отношению к возбуждению данной линии. Оптическая функция возбуждения спектральной линии отличается от функции возбуждения уровня в тех случаях, когда существенную роль играют каскадные переходы, т. е. переходы со всех выше лежащих уровней на данный уровень. [c.14]

Различие в ходе функции возбуждения одиночных и триплетных линий объясняет изменение отношения интенсивностей двух спектральных линий разной мультиплетности с изменением давления. Давление газа определяет энергию электронов. При малых давлениях эта энергия велика и поэтому преобладают линии одиночников при больших давлениях, когда скорость электронов сравнительно мала, должны преобладать триплет-ные линии, функции возбуждения которых имеют максимум при более низких скоростях электронов. [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология