Кривые градиента скорости движения

На рис. 4.1 —4.3 приведены результаты обобщения исходных материалов экспериментальных исследований. Исходными данными являются зависимость скорости растворения от концентрации кислоты без ее снижения (см. рис. 4.1, огибающая кривая), а также от концентрации кислоты с учетом ее снижения (см. рис. 4.1, прямые линии). Линия Со = 0,15 также является исходной зависимостью скорости растворения от градиента скорости движения кислоты. Нулевой концентрации кислоты соответствует ось абсцисс на рис. 4.2. Точки пересечения различных концентраций Со с осью ординат соответствуют значениям скорости растворения (Ос, характеризующей скорость диффузионного растворения при различной концентрации кислоты. Угол наклона этих линий к оси абсцисс является коэффициентом ki в обобщенной зависимости [4.1]. [c.281]

При турбулентном движении из-за хаотичности движения слоев происходит выравнивание скоростей в ядре потока и их распределение по сечению трубы характеризуется кривой, отличающейся по форме от параболы. Однако и в этом случае вблизи стенки трубы скорость резко снижается и образуется тонкий слой, в котором градиент скорости очень высок и у самой стенки скорость также равна ну/по. Структура потока и профиль концентраций у стенки трубы (по Ландау и Левичу) показаны на рис.2.3. [c.74]

Толщина граничного слоя, определяемая экстраполяцией линейных участков кривых (см. рис. 7), оказалась в первом приближении пропорциональной концентрации раствора кислоты (рис. 8), но такая зависимость, по-видимому, не соблюдается при очень низких (ниже критической концентрации мицеллообразования - ККМ) и высоких концентрациях. Абсолютная толщина ГС, измеренная описанным методом, в 4 раза больше, чем определенная для тех же систем с помощью плоскопараллельных дисков [48, 59]. Это, вероятно, можно объяснить тем, что в резонансном методе зазор фиксирован и жидкость не нагружена, в то время как в приборе с плоскопараллельными дисками жидкость находится под нагрузкой, что приводит при движении дисков к развитию в их центральной области высокого давления, и течение жидкости в узком зазоре происходит с высоким градиентом скорости [59]. [c.45]

Прямолинейный участок на этих кривых, который получается при малых градиентах скорости, характеризует прочность структуры, восстановленной в результате перехода от высоких скоростей сдвига к малым. В момент перехода на низкие скорости сдвига скорость восстановления структуры превышает скорость ее разрушения, обусловленную смещением слоев и броуновским движением. Через некоторое время, продолжительность которого зависит от периода релаксации нефти, наступает динамическое равновесие между образующимися и разрушающимися связями и система приобретает установившийся режим течения. Многочисленные опыты, проведенные с различными нефтями, показали, что напряжение сдвига и эффективная вязкость системы на установившихся режимах не зависят от продолжительности течения. [c.38]

Измерение перепада давления осуществляется при установившихся режимах движения исследуемых жидкостей через капилляр или образцы пород. Эти зависимости получают при последовательном увеличении и уменьшении объемного расхода жидкости. По полученным данным строят зависимости напряжения сдвига в капилляре от градиента скорости - линии консистентности. Наклон кривых в указанных координатах не зависит от размера капилляра. При изучении фильтрации жидкостей через образцы пород реологические кривые строят в координатах " скорость фильтрации - градиент давления". Наклон кривых в этих координатах пропорционален подвижности жидкости в породе. [c.25]

Таким образом, непрерывная хроматография дает возможность разделить многокомпонентную смесь (до С включительно) на отдельные углеводороды и одновременно с этим увеличить их концентрацию (например, коэффициенты обогащения для этана, пропана и бутана соответственно равны 5, 27 и 28), поэтому нецелесообразно применять интегрирующие методы анализа, связанные с определением площадей выходных кривых. В этом случае концентрацию компонентов связывают с высотой максимумов их концентрации на выходной кривой. При постоянстве соотношения скоростей движения печи и газа-носителя (воздуха) и при постоянном градиенте температуры печи существует, как отмечают авторы, однозначное соответствие [c.182]

В зависимости от того, чем вызвано двойное лучепреломление, величина Ап с увеличением значения g D изменяется по-разному. Если в потоке не происходит деформации частиц или молекул, а наблюдается только ориентация оптически анизотропных или изотропных жестких частиц, то зависимость Ап=/ д 0) выражается кривой с насыщением (кривая I, рис. 195). Если молекулы в потоке способны деформироваться, то кривая зависимости Ап=1(ц10) характеризуется отсутствием насыщения (кривая 2, рис. 195). При незначительных градиентах скорости, когда ориентирующее влияние внешнего поля уравновешивается тепловым движением, угол угасания а = 45°. С увеличением градиента скорости угол угасания быстро уменьшается, стремясь к нулю (рис. 196). [c.465]

Поэтому при очень низких скоростях сдвига, когда превалирует действие дезориентирующих сил, ориентации молекул в потоке не наблюдается и материал ведет себя как ньютоновская жидкость. Наоборот, при чрезвычайно высоких градиентах скорости влиянием броуновского движения можно пренебречь, так как скорость ориентации, возникающая благодаря сдвигу, очень высока. Поэтому дальнейшее увеличение скорости сдвига заметно не влияет на ориентацию, и поведение материала опять приближается к ньютоновскому (особенно его вязкостные свойства). Хотя приведенные рассуждения и объясняют причину ориентации асимметричных частиц в потоке, они не отвечают на вопрос, отличается ли вязкость материала с ориентированными частицами при высоких скоростях сдвига от его вязкости при очень низких скоростях сдвига. Не ясно также, является ли ориентация молекул единственной и достаточной причиной неньютоновского поведения при средних скоростях сдвига, как это следует из рассмотрения кривых течения псевдопластичных материалов (см. рис. 1,7 и 1,8). Чтобы ответить на этот вопрос, надо остановиться на природе вязкости жидкости, т. е. рассмотреть механизм передачи момента количества движения от молекул в быстро движу- [c.34]

Кроме градиента давления на толщину пленки может оказать влияние волновой характер ее движения. Волнообразованием объясняется и появление минимума давления на кривой давление — скорость. Волновой режим существует при Нсщ = 251500. При Не 25 режим движения пленки ламинарный, а при Не > 1500 — турбулентный. [c.225]

Поток через трубопроводы. Рассмотрим трубопровод, по которому протекает газ благодаря наличию градиента давления. Если давление газа и его скорость достаточно велики, то движение будет турбулентным. Линии тока не будут ни прямыми, ни регулярными, они будут закручиваться, образовывать винтообразные линии, появляясь и исчезая, подобно вихрям. Скорость и давление в любой точке будут изменяться со временем, сильно колеблясь около средних значений. Экспериментально найдено, что поток газа через трубопровод Q — РУ приблизительно пропорционален корню квадратному из градиента давления. Такова в общих чертах картина турбулентного потока. Если теперь понижать давление и скорость, то мы достигнем такого режима, когда изменится картина потока. Линии тока станут в прямых участках трубопровода прямыми, а в изломах и изогнутых частях трубопровода — плавно изменяющимися кривыми. Линии тока, скорость и давление станут постоянными во времени. Величина Q — РУ — количество газа, протекающего через трубопровод,— сделается теперь пропорциональной градиенту давления, так как вся энергия, вызываемая градиентом давления, используется только на создание равновесного потока, а не на создание хаотических вихрей. Вблизи стенок трубопровода газ почти покоится по мере удаления от стенок слои газа скользят один относительно другого, причем в центре трубопровода газ движется с максимальной скоростью. [c.30]

На рис. 56 показано изменение скорости и градиента скорости вдоль пути движения струи. Кривые охватывают участок от л =/о, т. е. с момента наибольшего расширения струи (рис. 52), до х=1 . Кривая Ух = ( х) имеет 5-образную форму, и при достижении х = 1оо скорость становится постоянной. Продольный градиент скорости в зоне вытягивания вначале резко возрастает, достигая максимального значения при х = /с (на расстоянии 0,25—0,33 м от фильеры), а затем снижается до нуля при х = /оо, соответствующей установлению постоянной скорости (на расстоянии 0,7—1,5 м от фильеры, при скорости формования 214—656 м/мин). На кривых рис. 56 четко выделяются три участка участок I (/о с). на котором скорость и градиент скорости увеличиваются, участок II (/с х [c.139]

Таким образом, от смазок для подшипников качения требуется, чтобы они не выдавливались из зазоров между трущимися поверхностями и одновременно оказывали бы малое сопротивление движению. Г. В. Виноградов и В. П. Павлов [13] считают, что этому требованию в наилучшей степени будут удовлетворять те смазки, у которых зависимость градиента скорости течения от напряжения возможно ббльшая или соответственно кривые вязкость — скорость сдвига наиболее крутые. У таких смазок внутри подшипников, где скорости и нагрузки велики, вязкость мала, а у края подшипника, где напряжение относительно мало, вязкость велика, что препятствует их вытеканию. Недавно [16] установлена прямая связь между вязкостью смазок и их поведением в подшипниках качения. [c.235]

Благодаря наличию в печи постоянного градиента температуры местоположение каждого компонента строго фиксировано, так как все компоненты движутся с одной и той же постоянной скоростью. Ток воздуха в этом случае выполняет две функции расставляет компоненты по определенным местам температурного поля и обеспечивает движение каждого компонента со скоростью печи [3, 14]. Выходная кривая имеет вид равномерно распределенных максимумов, что и определяет возможность качественного анализа слож- [c.170]

Кроме того, могут быть найдены критические градиенты Д, J, Iо и скорости 1 0, 1, 2) соответствующие границам этих участков, а также начальная скорость и начальный градиент / для верхнего и нижнего участков нелинейной фильтрации. Величины 1 и /ц, как указывалось ранее, но являются физическими параметрами. Они представляют собой отрезки на осях г и / при приближенной замене на участках нелинейной фильтрации кривых. линий прямыми (т. е. при линеаризации закона движения на этих участках). [c.36]

Изменение продольной скорости по глубине и ширине винтового канала для случая нулевого расхода и обычных режимов течения представлено на рис. 4.34. При выбранной системе наблюдения поступательное течение расплава, возникающее вследствие относительного движения червяка и стенки корпуса, создают дно и боковые стенки канала, которые перемещаются от головки к загрузочному отверстию. Градиент давления от выжимающего действия сопряженного витка, являющийся основным фактором, влияющим на движение материала к головке, направлен по оси г (в дальнейшем он будет называться положительным градиентом давления). При х/т, равном 0,34 0,5 и 0,67, профиль кривой, описывающей эпюру скоростей, почти параболический, причем зоны прямого и обратного потоков хо- [c.170]

Для плоскостей с координатами л /сс> = 0,2 и л /ш = 0,835 о влиянии боковых стенок можно судить по форме кривой и площади, ограниченной эпюрой. Вязкость модельной жидкости не влияет на характер движения матернала. На рис. 4.34 изображены профили скоростей для раствора полиизобутилена в вазелиновом масле, вязкость которого намного превыщает вязкость глицерина. Тем не менее эпюры по всем продольным плоскостям не изменяются. Но при этом действие положительного градиента давления заметно возрастает. Это видно по увеличению площади той части эпюры, которая характеризует прямой поток. [c.171]

С понижением температуры среды возрастает вязкость ртути iHg и электролита цо (см. рис. 3.14), а также адсорбируемость примесей п. а. в., понижающих градиент поверхностного натяжения ртути Да. Все это в соответствии с выражением (3.9а) приводит к сниж ению скорости тангенциальных движений ртути Vt- Поэтому при отрицательных температурах (—20-.—30°С) практически при всех значениях / механизм переноса ртути остается стационарно-диффузионным (см. рис. 3.7, кривая 3), R . сравнимо с Ro а Rbh сильно зависит от всех вышеуказанных факторов. При отрицательных температурах среды предельный ток РК для любых I может быть найден по уравнению (3.13). [c.89]

Естественно, что все кривые начинаются от нуля и идут только с нарастанием, которое для градиентов 5—20 и 10—25% практически линейно. Для градиента 15—30% заметно отклонение от линейности из-за некоторого замедления движения частиц вблизи дна пробирки. Для градиентов с интервалом концентраций в 25% нелинейность выражена явно при приближении ко дну пробирки скорость оседания частиц снижается существенно, особенно для градиента 15—40%. [c.227]

Ко второму типу относятся кривые, проходящие через нуль, но в области малых перепадов (градиентов) давления значительно искривлены (имеют выпуклость в сторону оси О — А р, рис. 2.1, 2). Такие кривые свойственны жидкостям со структурой коагуляционного типа. Участок искривления кривой характеризует движение нефти с неразрушенной структурой. С увеличением градиента давления и скорости фильтрации структура разрушается, при полном ее разрушении нефть начинает двигаться как ньютоновская. Аномалии вязкости обусловливают особенности течения структурированной нефти. [c.11]

Примером систем, довольно хорошо подчиняющихся уравнению Бингама, могут служить пасты из глины и консистентные смазки. Однако для большинства структурированных коллоидных систем зависимость йи с1х от Р выражается не прямой, а кривой (рис. X, 6). Причи1 а такого явления заключается в том, что при достижении предела текучести структура разрушается не сразу, а постепеннр по мере увеличения градиента скорости движения жидкости. Очевидно, можно различать три критических напряжения сдвига I) 9/ — первый, или минимальный, предел текучести, соответствующий началу течения (началу разрушения структуры) 2) 0Б — предел текучести по Бингаму, отвечающий отрезку на оси абсцисс, отсекаемому продолжением прямолинейного участка кривой 3) 0макс — максимальный предел текучести, соответствующий значению Р, прй котором кривая переходит в прямую линию. [c.329]

Кривой с насыщением (кривая 7, рис. 223). Если молекулы в потоке способны деформироваться, то кривая зависимости Ап — /(уУО) характеризуется отсутствием насышения (криаая 2, рис. 223). При незначительных градиентах скорости, когда ориентирующее внешнего поля уравйовешивается тепловым движением, угол угасания а = 45°. С увеличением градиента скорости угол угасания быстро уменьшается, стремясь к нулю (рис. 224). [c.483]

Длина шахты должна определяться скоростью диффузии растворителя из ннти. Количество испарившегося растворителя находится в сложной зависимости от диаметра волокна, температуры и скорости движения обдувающего воздуха и направления его потока (параллельный или встречный поток), градиента упругости пара растворителя в воздухе по длине шахты, кривой упругости пара растворителя над раствором полимера при переменной концентрации последнего. В настоящее время невозможно строго рассчитать процесс испарения растворителя в шахте, и поэтому пользуются только опытными данными. Собственно, основные параметры процесса формования и конструктивные особенности шахты задаются соотношением скорости формования, длины шахты и патяжения нити. [c.255]

Вязкость коллоидного раствора и суспензии, обладающих аномалией вязкости, величина, зависящая от условий измерения. Для того чтобы исключить известную неопределенность этого показателя, П. А. Ребиндер предложил характеризовать свойства таких систем двумя значениями вязкости одним при очень малых скоростях течения, когда структура еще не разрушена (верхний горизонтальный участок кривой 3, рис. 2, VIII) и вторым при больших скоростях, когда структура полностью разрушена или разрушена до возможного предела (псевдоламинарный участок той же кривой). Первое значение вязкости — максимальное для данной системы, второе — минимальное. Во многих случаях важно также знать градиенты скорости, обусловливающие падение вязкости от максимального ее значения до минимального. За процессом застудневания можно проследить, наблюдая повышение вязкости и аномалии вязкости исследуемого растЁора. Потеря текучести фиксируется прекращением движения жидкости в вискозиметре. Потеря текучести может наблюдаться без специальных приборов, например, по прекращению смещения мениска жидкости, налитой в пробирку, при ее наклоне. Но такие наблюдения носят качественный характер. [c.229]

Отсутствие пропорциональности между силой сдвига и градиентом скорости связано с тем, что при движении раствора каучука происходит вьщрямление и ориентация удлиненных частиц его в направлении движения (рис. 105). Эта схриентация проявляется тем больше, чем значительнее становится градиент скорости. Изменение характера распределения частиц изменяет и силы, действующие между ними, что проявляется в уменьшении вязкости. Уменьшение последней происходит до тех пор, пока ориентация частиц не достигнет возможного предела в дальнейшем кажущаяся вязкость не меняется, если поток из ламинарного не переходит в турбулентный. Это предельное значение вязкости (т) ) определяется котангенсом угла наклона (воо) д 1я прямолинейного участка кривой. [c.262]

При любом из перечисленных выше видов движения систем одинаковым скоростям скольжения будет соответствовать одинаковая порозность для данных твердых частиц и ожижающего агента. В случае движущихся псевдоожиженных систем градиент давления составляет Ар/Н = (1 — е) g ps Pf)- Для непсевдоожиженных движущихся слоев при известных и — у) и е градиент Ар/Н должен определяться по обычным формулам для неподвижных зернистых слоев. Анализируя экспериментальные данные, нужно, однако, иметь в виду, что в противоположность поведению механически поддерживаемых слоев, для незаторможенных систем существуют известные пределы порозности. В случае противотока с подачей твердого материала сверху это означает, что рабочая зона ограничена кривой захлебывания. [c.586]

Кривая скорости фильтрации исходит из начала координат. Эта особенность отмечйлась во всех опытах по фильтрации нефтей различных месторождений. Таким образом, утверждения об отсутствии фильтрации нефти при малых градиентах давления, меньше так называемого начального, не подтверждаются в опытах. При малых градиентах фильтрация происходит, но только со скоростями значительно меньшими, чем при движении нефти с разрушенной структурой. [c.13]

Зависимость В от концентрации раствора неоднозначна, и ее характер определяется термодинамическими свойствами системы полимер — растворитель. Показательны в этом отношении детально исследованные [1 д] растворы полибутадиенов в метилнафталине (I) и дигептилфталате (II). В обеих системах кон--центрационная зависимость коэффициента самодиффуаии В растворителя, характеризующая подвижность его молекул в отсутствие градиента концентрации под действием броуновского движения, монотонна подвижность уменьшается <с ростом фз- Иной оказывается концентрационная зависимость скорости переноса, которая определяется свободным объемом системы и термодинамическим взаимодействием полимера с растворителем. Так, при комнатной температуре аз системе I коэффициент взаимодиффузии изменяется по кривой с максимумом, а в системе II — по кривой с минимумом. При этом существенно подчеркнуть, [c.305]

В области (—Х<р< + ,) градиент давления отрицателен и давление возрастает в прямом направлении. Следовательно, в этой эбласти кривая — выпуклая. В области (р<—л) положительный градиент давления замедляет движение жидкости вперед, н кривая скорости становится вогнутой. По мере уменьшения р в конце концов достигается такое значение х, при котором скорость в средней плоскости (где Т1 = 0) равна нулю. Эту точку застоя, обозначаемую какр, легко определить, если при- [c.235]

Градиент давления пара и в этом случае может быть измерен с помощью сухого и смоченного термометров, но, поскольку различия бывают при этом, как правило, меньше, для измерений требуются более чуствительиые элементы. Часто с этой целью используются платиновые термометры сопротивления, термисторы или термопары (см. [697]). Обычно Кда принимается равным К, — коэффициенту турбулентного обмена количества движения, который в принципе может быть определен путем измерения скорости ветра на различных высотах (см. уравнения II.3 и 11.11). Торнтуэйт и Хольцман [770] приняли, что изменение скорости ветра с высотой описывается логарифмической кривой, и вывели формулу для определения испарения. включающую значения скорости ветра и влажности на двух высотах (для измерения в этом случае, помимо указанного выше оборудования, требуются точные и чувствительные анемометры). Эта фор- [c.71]

О взаимосвязи роста завязи и роста зародыша и эндосперма можно судить по изменению скоростей роста этих различных частей плода на разных стадиях развития. В некоторых случаях кривая роста плода сигмоидная (например, у яблони), а иногда она имеет две волны (рис. 5.24). У персика изменение скорости роста перикарпа, очевидно, коррелирует с изменениями в скорости роста развивающихся семян. Стимулирующее влияние развивающихся семян на рост ткаией перикарпа, по-видимому, связано, по крайней мере частично, с влиянием образующегося в семенах ауксииа. Развивающиеся семена являются богатым источником ауксииа, и было показано, что в тканях плода существует градиент концентрации ауксина наивысшая концентрация ауксина наблюдается в семенах, более низкая — в плаценте п самая низкая — в стенке плода. Такой градиент соответствует представлению о синтезе ауксииа в развивающихся семенах и его движении из семян к другим частям плода. [c.200]