Фибриллы

Рис. 8.19. Фибриллярная модель волокнистой структуры, когда практически все концы микрофибрилл сконцентрированы на внешней границе фибрилл [58].

Укрупнение структурных элементов идет по длине. Длина элементарной фибриллы - около 30 нм, а макрофибриллы -2-3 мкм. Видимые в электронном микроскопе надмолекулярные структуры целлюлозы представляют собой частицы со степенью асимметрии 1 10 - 1 15. [c.156]

Таким образом, шерстяное волокно и волосы представляют собой сложный природный композиционный материал, механическая прочность которого определяется ориентированными вдоль оси волокна фибриллярными образованиями кератина. Фибриллярные структуры образуются преимущественно фракциями кератина, имеющими относительно мало серосодержащих звеньев. Фибриллы кератина построены из цилиндрических [c.379]

Между пачками остаются поры, пустоты размером до 1-2 нм. Вторичные фибриллы имеют среднее сечение 80-120 нм. Размеры пор 5-6 нм. Сечение микрофибрилл - около 0,3 мкм, а размеры пор - до 10 нм. [c.156]

Механическая прочность фибрилл в направлении приложенного напряжения была определена для поликарбоната [83] и полистирола [120]. На рис. 9.12 представлен график зависимости напряжения от деформации для ПК, содержащего трещину серебра [83]. Следует отметить, что материал с трещиной серебра может выдержать напряжения растяжения, лишь немного меньшие предела вынужденной эластичности ор сплошного материала. Однако в случае образцов, содержащих трещину серебра, деформации намного больше (40—140 %) по сравнению с деформацией вынужденной эластичности сплош- [c.366]

Дать определение пачки, микрофибриллы, фибриллы, макрофибриллы. [c.391]

Панцирь ракообразных образован структурной сеткой из фибрилл хитина и известью, заполняющей пустоты этой сетки. Предложить способ вьщеления фибриллярного хитина из панцирей и последующего получения армированных хитином полимерных композиций на основе смесей с поликапроамидом. [c.392]

Фибрилла нитевидное надмолекулярное образование с чередующимися кристаллическими и аморфными областями, с поперечным сечением примерно таким же, как поперечное сечение кристаллитов. [c.407]

Установлено, что для разрушения цепей даже после релаксации напряжения (через 20 мин после начала процесса) не только необходима целостность кристаллических блоков, но такл<е тесное постоянное боковое сцепление между микрофибриллами в фибрилле и между фибриллами в волокне. Как и в гл. 5, при детальном рассмотрении поведения одиночных цепей отметим, что сдвиговое смещение концов микрофибрилл в поле межфибриллярных сил сцепления допускает передачу усилий сдвига, которые накапливаются на пути передачи напряжения до величины осевого напряжения ст. Релаксация данного напряжения происходит при постоянном удлинении волокна. Продолжающийся разрыв цепей указывает, что осевые деформации микрофибрилл остаются постоянными в процессе подобной релаксации. Однако такие деформации могут быть постоянными лишь в отсутствие заметного проскальзывания микрофибрилл или фибрилл. [c.192]

Для данной средней осевой деформации микрофибриллы е наибольшие напряжения -ф,- приходятся на проходные сегменты, соединяющие соседние кристаллические блоки ( .o = a) Тогда третье слагаемое в уравнении (7.1) равно нулю. Если проходные сегменты проходят через несколько сэндвич-слоев и кристаллических блоков той же самой или различных микро-фибрилл, то первое слагаемое в (7.1) становится малым. В этом случае средняя деформация растяжения е определяет [c.193]

Размеры фибрилл 25—50 нм типичны для микроструктуры трещин серебра на образцах пленок и в изделиях. Диаметр большинства фибрилл 20—30 нм. Второстепенные фибриллы, соединяющие большинство фибрилл, имеют диаметр >10 нм и, как правило, стремятся ориентироваться по нормали к большинству фибрилл. При боль- [c.365]

И фибрилл (10—50 нм) свидетельствуют о том, что в образовании микропустот участвует лишь небольшое количество молекулярных клубков. [c.378]

Рис. 9.15. Модель образования зародышей пустот и фибрилл в ПММА [11]-М = 60 000 г/моль / = 6,4 нм а = 4,4 им. А — область упругой деформации Я — возможно образование зародышей пустот в местах недостаточного проникновения молекулярных клубков / и 2 штриховкой отмечены области сильного межмолекулярного взаимодействия и передачи напряжений на соседние молекулярные клубки 3 — фибриллы, состоящие из взаимопроникающих молекулярных клубков 3 если их реакция достаточной амплитуды, то образование зародышей пустот продолжается в соседних местах (между молекулярными клубками 4 и 5).

С другой стороны, рост треш,ины серебра будет продолжаться или возобновляться, если ослабляются молекулярные нити (переход от трещины серебра к обычной трещине, область D на рис. 9.14). Из рассмотрения рис. 9.14 и выражения (9.18) становится ясно, что тем больше рассеивается энергии в раскрывающейся трещине серебра, чем длиннее и шире последняя (область С) и чем больше ар- Никоим образом нельзя считать, что разрешены все вопросы, касающиеся структуры и реологии молекулярных нитей и границы раздела трещина серебра— матрица. Тем не менее можно сказать, что при содержании пустот 50 % на молекулярную пить действует напряжение растяжения - 2ai , которое ие очень сильно изменяется при развитии трещины серебра от области В к D. Упомянутый выше максимум приращения напряжения на расстоянии (0,2—0,4) длины трещины серебра в ПК не противоречит предыдущему утверждению. Однако он указывает, что дифференциальная податливость только что образовавшейся нити меньше, чем у вытянутой фибриллы. [c.381]

Характер зависимости критической удельной энергии разрушения 01 с от молекулярной массы подобен соответствующей зависимости формы трещины серебра. При малых значениях М-ш, 0 с сильно зависит от Mw Так, 0 с возрастает от значения 1,4 Дж/м при М,е = 2-Ю г/моль до по Дж/м при Му,= = (12—15)-10 г/моль [65]. При более высоких значениях молекулярной массы (до 8-10 г/моль) наблюдается лишь плавный рост значений 01с в интервале 160—600 Дж/м [30,65]. Это соответствует сказанному выше относительно влияния молекулярной массы на длину и прочность фибриллы. [c.384]

Молекулярные цепи оказываются правильно упакованными в среднем на участке длиной 15-17 нм, а затем следует участок разрыхления длиной 2,5-3,0 нм. Внутри аморфньгх областей имеются пустоты, поры размером 0,5-1,0 нм. Архитектоника целлюлозного волокна следующая 10-12 пачек афегируются в первичную элементарную фибриллу, 10-12 элементарных фибрилл - во вторичную фибриллу, 10-12 вторичных фибрилл - в микрофибриллу, 10-15 микрофибрилл - в фибриллы. Среднестатистические размеры элементарной фибриллы 20 х 20 нм. [c.155]

Третичная структура белков предопределяет особенности взаимного расположения полипептидных цепей в фибриллах и (или) глобулярных структурах. Для каждого вида белка характерна определенная третичная структура. Третичная структура белков стабилизируется различными видами межмолекулярных контактов водородных, диполь-дипольных, солевых, дисульфидных, амидных, сложноэфирных связей. Существенное значение в формировании и фиксации третичных структур ифают гидрофобные взаимодействия в водно-белковых системах. [c.347]

Поскольку проскальзывание цепей, микрофибрилл и фибрилл уменьшает вероятность механического разрыва цепей или не допускает его совсем, то высокоориентированные волокна термопластов, подверженные пластическому деформированию лишь в определенных условиях, являются наиболее подходящими объектами для исследования кинетики разрыва цепи. Исследования методом ЭПР на волокнах ПА-6, ПА-66, ПА-12, ПЭ, ПП, ПЭТФ и других материалов были выполнены в отдельных лабораториях вначале в СССР, а позднее в США, ФРГ, Великобритании и Японии (см. табл. 6.2). Практически все исследователи имели дело с высокоориентированными одиночными волокнами, пучком полосок или с выпускаемыми промышленностью нитями, содержащими по нескольку сот волокон диаметром 20 мкм каждое. Как показало рассмотрение структуры волокна (гл. 2), оно состоит из фибрилл, а те в свою [c.187]

Петерлин [58] учитывал в своем предположенпи относительно происхождения субмикротрещин морфологическую структуру и анализ ранее упомянутых данных, полученных методом рассеяния рентгеновских лучей [17—21, 27]. Он предположил, что концы микрофибрилл, расположенные преимущественно на внешней поверхности фибрилл, втягиваются под действием напряжения (рис. 8.19). В ПА-6, обладающем низкой проч- [c.257]

Обобщая приведенные выше результаты, можно прийти к выводу, что при воздействии на высокоориентированные волокна циклической нагрузки, которая всегда остается положительной по знаку, единственным механизмом усталости является гистерезисное выделение тепла. Однако если в цепях и фибриллах возможна релаксация напряжения, деградация вместо эффекта деформационного упрочнения и переориентация цепей и фибрилл, то преимущественным фактором будет начало роста и распространение трещин. Таким образом, усталостный механизм, описанный Банселлом и Хирлем [77, 79], проявляется в усилении межфибриллярного проскальзывания и росте трещин почти параллельно направлению нагружения. Данный вопрос будет рассмотрен в следующем разделе. Характерные усталостные механизмы также четко проявляются в неориентированных полимерах. Они будут рассмотрены в разд. 8.2.3 данной главы и в следующей главе. [c.263]

Фибриллярная природа вытянутых одиночных волокон обнаруживается на рис. 8.22. Концы волокна в двух различных случаях разрушения сильно расщеплены вдоль оси. Судя по небольшим головкам на концах некоторых микрофибрилл можно прийти к выводу, что разделение на фибриллы, по-видимому, происходит до наступления катастрофического разрушения. Сильному расщеплению вдоль оси подвергаются волокна ПА-66 ( кевлар ) [148], ПЭТФ, акрила, шерсти, человеческий волос и волокно хлопка [85]. [c.264]

После возникновения трещины серебра образуются более прочные фибриллы, которые удаиияются с ростом напряжения и времени, причем, чем выше М , тем больше длина фибрилл. Следовательно, область С шире при более высоких значениях Мп. [c.377]

В предыдущем разделе (рис. 9.13) уже упоминалось, что, согласно наблюдениям Феллерса и Ки [146], напряжение разрыва ПС лишь плавно возрастает с увеличением Мп>2Ме. Их результат достаточно хорошо соответствует данным Дёлля и Вейдмана [15, 50]. Эти авторы определили форму трещины серебра, выделенное количество тепла Q и сопротивление материала росту трещины / для ряда образцов ПММА с точно определенными молекулярными массами М , в интервале значений 1,1 105—8-10 г/моль. Измеряя раскрытие треш,ины 2и, ширину трещины серебра 2v и длину последней Гр при скорости распространения 10 м/с они отмечали, что эти параметры, характеризующие форму трещины серебра, увеличивались с ростом Му, до значений Му, 2-10 . При более высоких значениях М , наблюдались едва заметные изменения 2v и Гр и очень слабый рост ширины трещины серебра [15]. Это означает, что вначале (Мгй<1,6-10 ) ширина трещины растет с увеличением длины цепи, причем оказалось, что ширина трещины серебра в 5,2 раза больше длины вытянутой цепи. Однако из этого не следует, что именно каждая молекулярная нить состоит из нескольких сильно вытянутых цепей. Можно предположить, что до начала роста трещины серебра молекулы произвольным образом запутаны в клубки. Например, для материала с Мг =1, -10 г/моль расстояние между концами цепей равно 21 нм. В процессе раскрытия трещины серебра это расстояние будет в среднем возрастать на величину деформации фибриллы, т. е. до 30 нм. В фибрилле диаметром 20 нм и длиной 1200 нм содержится 2360 таких вытянутых молекулярных клубков. Если молекулярная масса сравнима с Ме, то вследствие перепутывания и взаимопроникания этих молекулярных клубков едва ли возможно образование фибрилл [11, 146, 187]. При больших значениях молекулярных масс (до М = 2-10 г/моль) размер молекулярных клубков [c.383]

В этом разделе была рассмотрена морфология поверхностей разрушения, позволяющая выявить виды локального разделения материала. Были определены микроскопические размеры структурных элементов, которые разрываются или разделяются молекулярных нитей, фибрилл или молекулярных клубков, ребер, кристаллических ламелл, сферолитов. Однако, когда говорят об их основных свойствах, используют макроскопические термины разрыв, деформация сдвига, пределы пластического деформирования, сопротивление материала распространению трещины. Не было дано никаких молекулярных критериев разделения материала. Такие критерии существуют для отдельных молекул температура термической деградации и напряжение или деформация, при которых происходит разрыв цепи. По-видимому, следует упомянуть критическую роль температуры при переходе к быстрому росту трещины [30, 50, 184—186, 197] и постоянное значение локальной деформации ву в направлении вытягивания материала (рис. 9.31), которая оказалась независимой от длины трещины и равной - 60 % на вершине обычной трещины в пленке ПЭТФ, ориентированной в двух направлениях [209]. Следует также упомянуть критическую концентрацию концевых цепных групп определенную путем спектроскопических ИК-исследоваиий на микроскопе ориентированной пленки ПП в окрестности области, содержащей обычную трещину (рис. 9.32), и поверхности разрушения блока ПЭ [210]. Оба материала вязкие и прочные. По распределению напряжения перед трещиной в пленке ПП можно рассчитать параметры Кс = (У г)Уш = ,,г 2 МН/м" и G = 30 17 кДж/м [11]. Эти значения в сочетании с данными табл. 9.2 довольно убедительно свидетельствуют о том, что разрыв цепи сопровождается сильным пластическим деформированием. Возможная роль разрыва цепи в процессе применения сильной ориентирующей деформации или после него была детально рассмотрена в гл. 8. [c.403]

По-видимому, частотная зависимость скорости распутывания молекулярных клубков в утомленных фибриллах частично определяет влияние частоты на скорость роста трещины. Кроме того, в деформированном материале, содержащем трещины серебра, происходит гистерезисный нагрев. Оба эффекта суммируются, приводя к явной частотной зависимости процесса роста трещины в области А для различных материалов, таких, как ПК и ПММА [219, 220] и поли (2,6-диметил-1,4-фенилен оксид), ПВХ, ПА-66, ПК, ПВДФ, ПСУ [220]. Как отметили Скибо и др. [220], чувствительность явления усталостного разрушения к частоте изменяется в зависимости от температуры. Она достигает максимума при такой температуре, когда внешняя частота (утомления) соответствует частоте внутренних сегментальных скачков (процесс -релаксации). [c.413]

Молекулярная биология. Структура и биосинтез нуклеиновых кислот (1990) -- [ c.0 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.121 , c.145 , c.146 ]

Компьютерное материаловедение полимеров Т.1 Атомно-молекулярный уровень (1999) -- [ c.349 ]

Полиэфирные волокна (1976) -- [ c.135 ]

Молекулярная биология (1990) -- [ c.0 ]

Практическое руководство по синтезу и исследованию свойств полимеров (1976) -- [ c.34 , c.35 ]

Вискозные волокна (1980) -- [ c.22 , c.210 , c.233 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.121 , c.145 , c.146 ]

Механохимия высокомолекулярных соединений Издание третье (1978) -- [ c.319 ]

Структура и прочность полимеров Издание третье (1978) -- [ c.54 , c.57 , c.59 , c.65 , c.66 , c.288 , c.289 ]

Процессы структурирования эластомеров (1978) -- [ c.38 , c.46 , c.47 , c.51 , c.111 , c.260 ]

Физическая химия наполненных полимеров (1977) -- [ c.51 , c.218 ]

Экстрагирование Система твёрдое тело-жидкость (1974) -- [ c.34 ]

Теоретические основы переработки полимеров (1977) -- [ c.19 ]

Физическая химия полимеров (1977) -- [ c.222 ]

Энциклопедия полимеров Том 2 (1974) -- [ c.0 ]

Энциклопедия полимеров Том 3 (1977) -- [ c.2 , c.22 , c.524 , c.525 , c.550 ]

Физика и химия твердого состояния органических соединений (1967) -- [ c.448 , c.449 ]

Курс химии Часть 1 (1972) -- [ c.377 ]

Энциклопедия полимеров Том 2 (1974) -- [ c.0 ]

Энциклопедия полимеров Том 3 (1977) -- [ c.2 , c.322 , c.524 , c.525 , c.550 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.0 ]

Основы технологии органических веществ (1959) -- [ c.412 ]

Экстрагирование из твердых материалов (1983) -- [ c.28 ]

Полимерные смеси и композиты (1979) -- [ c.293 ]

Физико-химия полимеров 1978 (1978) -- [ c.93 , c.95 ]

Высокодисперсное ориентированное состояние полимеров (1984) -- [ c.6 , c.12 , c.19 , c.29 , c.71 , c.74 , c.93 , c.159 ]

Кристаллизация каучуков и резин (1973) -- [ c.20 , c.21 , c.45 , c.105 , c.112 , c.117 , c.136 , c.206 ]

Антиокислительная стабилизация полимеров (1986) -- [ c.19 ]

Пластификация поливинилхлорида (1975) -- [ c.67 , c.167 , c.199 , c.205 ]

Сверхвысокомодульные полимеры (1983) -- [ c.0 ]

Основы технологии органических веществ (1959) -- [ c.412 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.197 ]

Химия целлюлозы (1972) -- [ c.65 , c.66 , c.99 , c.111 , c.115 ]

Получение и свойства поливинилхлорида (1968) -- [ c.210 , c.211 ]

Кристаллические полиолефины Том 2 (1970) -- [ c.194 ]

Основы технологии переработки пластических масс (1983) -- [ c.16 , c.20 , c.21 , c.22 , c.23 ]

Разрушение твердых полимеров (1971) -- [ c.35 ]

Термо-жаростойкие и негорючие волокна (1978) -- [ c.233 , c.258 , c.273 , c.303 ]

Технология производства полимеров и пластических масс на их основе (1973) -- [ c.55 , c.56 ]

Химическая стойкость полимеров в агрессивных средах (1979) -- [ c.167 , c.168 , c.245 ]

Теоретические основы общей химии (1978) -- [ c.163 ]

Химия целлюлозы и ее спутников (1953) -- [ c.121 , c.134 ]

Долговечность полимерных покрытий (1984) -- [ c.34 , c.161 ]

Химия биологически активных природных соединений (1976) -- [ c.430 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.6 , c.7 ]

Полиолефиновые волокна (1966) -- [ c.175 ]

Химия древесины Т 1 (1959) -- [ c.35 ]

Химия и технология полимеров Том 2 (1966) -- [ c.0 ]

Биология Том3 Изд3 (2004) -- [ c.0 ]

Химия синтетических полимеров Издание 3 (1971) -- [ c.49 ]

Химия биологически активных природных соединений (1970) -- [ c.457 , c.458 ]

Молекулярная генетика (1974) -- [ c.256 ]

Химия и биология вирусов (1972) -- [ c.162 ]

Химия сантехнических полимеров Издание 2 (1964) -- [ c.46 ]

Кристаллизация полимеров (1968) -- [ c.40 , c.47 ]

Полимеры (1990) -- [ c.146 ]

Цитология растений Изд.4 (1987) -- [ c.65 , c.87 , c.88 , c.103 ]

Биоэнергетика и линейная термодинамика необратимых процессов (1986) -- [ c.268 , c.270 , c.292 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология