Скорость потока в точке

Другие проблемы возникают при исследовании реакторов с неподвижным слоем мелких частиц катализатора. Профиль скоростей становится при этом более однородным, однако вследствие нерегулярности упаковки слоя возможно образование каналов со сравнительно высокой скоростью потока. В то же время обтекание потоком твердых частиц приводит к довольно интенсивному поперечному и некоторому продольному перемешиванию потока. Дополнительно к проблемам теплопередачи через стенку трубы в этом случае возникают проблемы, связанные с переносом тепла от потока к поверхности твердых частиц и внутри зерен катализатора (см. главу VI). Здесь мы будем предполагать, что имеется квазигомогенное кинетическое выражение для скорости реакции, отнесенной к единице объема реактора, которым можно пользоваться при расчетах. [c.255]

Рис. 1-35. Зависимость скорости потока в точке от средней скорости потока (насадка—шарики ч = /Л р = 4")

Линия тока. Возьмем некоторую элементарную частицу потока в точке А (рис. 56, а), обозначим скорость потока в точке А через w (на рис. 56, а она изображена в виде вектора). Через некоторый промежуток времени Дт рассматриваемая частица потока переместится, заняв новое положение Л со скоростью ю. Через каждый равный промежуток времени частица потока будет занимать последовательно положения А, А", Л " и т. д. Проведя касательную к векторам скорости в отмеченных точках в пределе, получим огибающую к направлениям скоростей, которая называется линией тока. [c.92]

В ранее опубликованной работе [2] принималось, что локальный температурный набор Д/д. должен зависеть от скорости потока в той же точке. Эта скорость определяется по полному весовому расходу, локальным значениям температуры потока и объемного водосодержания и рассчитывается по формуле [c.39]

Для уменьшения величины Н на практике подбирают оптимальные условия. Размер частиц сорбента выбирают таким, чтобы скорость подвижной фазы удовлетворяла условиям разделения. В конкретной хроматографической системе величину Н можно изменять, только изменяя скорость движения подвижной фазы. Как видно из рисунка 6, график зависимости Н от скорости потока имеет минимум. Это объясняется тем, что диффузия вносит преобладающий вклад в величину Н при низких скоростях потока, в то время как влияние массопереноса преобладает при высоких скоростях. [c.25]

По величине перепада к вычисляется местная скорость потока в точке замера [c.100]

Какие условия способствуют увеличению скорости массоотдачи В первую очередь, это рост скорости потока. В то же время скорость потока непосредственно не влияет на химическую кинетику. Поэтому, если процесс проходит в кинетической области, гидродинамика не влияет на его скорость. Если в диффузионной, то увеличение скорости потока ускоряет процесс. Если в промежуточной, то при увеличении скорости потока процесс может перейти в кинетическую область. [c.199]

По полученному значению п, пользуясь тарировочной кривой или формулой (и та и другая даются при тарировке вертушки и являются ее паспортом), определяют соответствующие этим п скорости потока в точке измерения. [c.234]

Удачной конструкцией делителя потока является вариант, показанный на рис. 52, г [22]. Его авторы считают, что вследствие более благоприятного распределения скоростей потока в точке деления в этой конструкции снижается возможность изменения состава направляемой в колонку части пробы. Кларк [23] предложил конструкцию (рис. 52, д), в которой вероятность возмущений газового потока и обратной диффузии паров пробы еще более снижена. [c.132]

Примерные значения некоторых коэффициентов приведены в табл. 7.1 [2]. При оценке этих коэффициентов за значение < г > условно принималось среднее значение скорости потока в той его части, которая расположена ниже препятствия. Оценки производились для турбулентного режима течения, когда зависимость коэффициента от числа Рейнольдса весьма слабая. [c.207]

Чу и соавторы построили график зависимости фактора переноса вещества от модифицированного числа Рейнольдса DpG fig (1—s) и получили единую линию для всех данных. Эта обобщенная зависимость, изображенная на рис. 17, применима к неподвижному и кипящему слою гранулированных частиц и не имеет ограничений, связанных со спецификой систем. Одна и та же зависимость получена для кипящего слоя, создаваемого газом или жидкостью. При таком методе обработки исчезает разрыв непрерывности между неподвижным и кипящим слоем, а также влияние размеров частиц. Значение критической скорости потока в точке перехода от неподвижного слоя к кипящему пропорционально плотности частиц, однако, как следует из этих данных, плотность частиц не влияет на перенос вещества. Фактор переноса вещества не зависит от высоты слоя различия систем с кипящим слоем, вероятно, учитываются числом Шмидта, включенным в определение фактора переноса вещества. [c.60]

Мы рассмотрели пример возникновения продольной пульсации скорости. Проводя аналогичные рассуждения, можно прийти к выводу о существовании и поперечных пульсаций скорости и. Так как в жидкости при турбулентном движении возникают вихри различной интенсивности, то понятно, почему нельзя заранее рассчитать мгновенную скорость потока в точке. Суммарная пульсационная составляющая скорости, осредненная по времени, равна нулю, т. е. Zu — Lv =0. Однако Zu v ФO. [c.45]

Для определения фактической длины зс(ны осаждения I еле- дует воспользоваться равенством скорости осаждения частиц ио (п) и радиальной скорости потока в точке Г = Г1 и г = 1 согласно изложенным выше соображениям (см. рис. 3).. Приняв Ьг ги I) по формуле (9), а скорость осаждения по Стоксу, по- [c.18]

Скорость потока в той части канала, где происходило горение, определялась при следующих упрощающих предположениях. Считалось, что скорость на входе равномерно распределена по всему поперечному сечению, что в каждом поперечном сечении камеры сгорания давление приблизительно постоянно, а также что поперечной составляющей скорости и трением между слоями потока, движущимися с различной скоростью, и на стенках можио пренебречь. [c.277]

Возникновение повышенного сопротивления на каком-либо другом участке хотя и снижает скорость потока в той зоне, где оно наблюдается, но может непосредственно повлиять на общий поток лишь в том случае, если это сопротивление составит значительную часть лимитирующего сопротивления, иначе говоря, если Д данной зоны составит значительную часть ( и — Ч а г). В противном случае влияние окажется только косвенным и выразится в возникновении фильтрационного сопротивления, служащего для создания более значительного перепадав в зоне, где это сопротивление существует. Пока это в свою очередь не вызовет закрытия устьиц или каким-либо способом не увеличит сопротивление на переходе из листа в воздух, влияние на общий поток будет отсутствовать или будет лишь временным и исчезнет, как только АТ в зоне сопротивления возрастет в такой мере, что интенсивность потока восстановится на прежнем уровне. [c.239]

Скорость, измеренная пневмоме-трической трубкой, является местной скоростью потока в той точке, где установлена трубка. Обычно трубку устанавливают по оси трубопровода и измеряют максимальную (осевую) скорость потока. [c.76]

Таким образом, скорость движения компонента в центре трубки вдвое превышает среднюю скорость потока В то же время молекулы пробы, попавшие на стенки трубки, остались бы там навечно, если бы не существовал радиальный массопе-ренос Последний осуществляется исключительно благодаря молекулярной диффузии, которая в жидкости происходит очень медленно В результате отставшая часть компонента, попавшая на стенку трубки, медленно диффундирует в направлении уменьшения концентрации и при этом увлекается потоком Таким образом, расстояние между опередившей и отставшей порциями компонента и определяет дисЙерсию На рис 2-5 схематически изображена дисперсия в ламинарном потоке Эта проблема теоретически и экспериментально изучена Тейлором [25, 26], выводы которого были позднее подтверждены многими исследователями [4, И, 12, 17, 18, 23, 27] Следует отметить, что вариация пика, связанная с дисперсией ламинарного потока, пропорциональна скорости потока (см разд 2 3 7) [c.25]

Линия тока. Возьмем неко-торую элементарную частичку потока в точке А (рис. 2—1), обозначим скорость потока в точке А через w (на рис. 2—1а она изображена в виде вектора). Через некоторый промежуток времени Дт [c.116]

Линия тока. Возьмем некоторую элементарную частицу потока в точке А (рис. 43,а), обозначим скорость потока в точке А через ш (на рис. 43.а она изображена в виде вектора). Через некоторый промежу- [c.85]

А. Д. Гринберг, Д. Н. Стражеско и М. В. Товбин [1008] нашли прямолинейную изотерму для адсорбции Jlзl на крупнопористом угле из растворов 10 —10 н. вСС14. Известно, что последние порции адсорбированного иода прочно удерживаются углем и удаляются из него лишь после длительной обработки избытком растворителя. Причина этой удерживающей способности угля была также изучена в рассматриваемой работе. Если J2 адсорбировался в области концентраций, отвечающих удерживающей способности, а затем отмывался в струе СС14, то десорбированное количество зависело от скорости потока. В той же области обмен адсорбированного с иодом из раствора шел так же легко, как нри обычных концентрациях. Эти данные опровергают распространенные представления о том, что удерживающая способность угля вызвана особенно сильной связью первых поглощенных порций с адсорбентом. Авторы объясняют удерживающую способность тем, что при малых заполнениях поверхности десорбируемый иод не переходит в раствор, а обратно поглощается на соседних свободных ее участках. [c.405]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология