Время скольжения

Ионные кристаллы под действием механического напряжения обычно раскалываются. Как правило, расколы происходят вдоль плоскостей, параллельных плоскостям, содержащим ноны, и могут быть объяснены сильным отталкиванием, возникающим при сближении одноименных ионов во время скольжения ионных плоскостей кристалла. Однако возможно течение ионных кристаллов без разрушения, как это изображено на рис. 16.6. Из [c.494]

С увеличением скорости скольжения V область уменьшенной толщины пленки занимает все возрастающую часть зоны контакта, рассчитанной по Герцу. Во всех случаях минимальная толщина пленки в результате ее сокращения составляет около /4 толщины пленки в точке максимального давления. Материал эластичной сферы имеет сравнительно низкий модуль, так что упругие давления, возникающие в контактной зоне во время скольжения, недостаточны для того, чтобы вызвать изменение вязкости смазки. Можно поэтому [c.156]

Объем <2, деформированный при внедрении конуса, сферы и цилиндра во время скольжения, показан на рис. 9.1 (заштрихованная часть). Для этих трех основных форм выступов глубина внедрения и о может быть описана уравнением [c.208]

На рис. И1-6 приведена зависимость числа вторичных зародышей от степени переохлаждения раствора, построенная по данным работы [29]. Время скольжения при этом равнялось 12 с, а температура кристаллизации 35 °С. Использовались растворы с различной температурой насыщения. Приведенная на рисунке зависимость имеет характерный з-образный вид. Число образующихся зародышей с увеличением степени переохлаждения постепенно стремится к некоторой постоянной величине. [c.61]

Вероятность закрепления частиц на пузырьке зависит от соотношения времени контакта частицы и пузырька и времени индукции. Время контакта определяется в основном гидродинамическими условиями. Для расчета его значения используют две взаимоисключающие гипотезы. Согласно одной из них, столкновение частицы с поверхностью пузырька представляет собой удар, при этом расчетное время контакта Тс в зависимости от размера частиц меняется от 1 до 10 мкс. В соответствии с другой гипотезой, после столкновения с пузырьком частица в течение некоторого времени (время контакта) скользит по его поверхности, в этом приближении расчетное время контакта значительно больше (тс=10ч-100 мс). Адекватность одного из этих предположений зависит, очевидно, от соотношения размеров частицы и пузырька и параметров потока. Величина Тс стохастическая, поскольку полярный угол и энергия столкновения частицы с пузырьком являются случайными параметрами. Согласно расчетам К. Л. Сазерленда, время скольжения [c.206]

Время скольжения можно оценить по формуле [c.207]

Сложнонапряженное состояние характерно для процесса и с т и р а н и я (износа) Р., возникающего как вследствие адгезионного взаимодействия на поверхностях контакта трущихся тел, так и из-за неровностей поверхности твердого контртела. Коэфф. трения х (отношение тангенциальных F и нормальных Q нагрузок в контакте) зависит от Q и скорости V скольжения или качения при трении. Для описания температурноскоростной зависимости [х применим метод приведенных переменных (рис. 5). Различают три вида износа Р., легко определяемых визуально 1) абразивный — путем царапания Р. по твердым выступам шероховатой поверхности абразива 2) усталостный — при многократной деформации, механич. потерях и теплообразовании в Р. во время скольжения (качения) на неровностях поверхности твердого контртела 3) износ посредством скатывания, т. е. путем последовательного отдирания тонкого поверхностного слоя Р. (см. [c.161]

Шутеру и Тейбору удалось показать, что результаты, полученные при нагрузках выше 100 Г, подтверждают адгезионный механизм трения пластмасс. Для первых восьми полимеров, перечисленных выше, была измерена прочность при сдвиге. Полученная величина сравнивалась с силой сдвига на единицу площади контакта во время скольжения. Сила сдвига рассчитывалась по коэффициенту ц и ширине дорожки трения, размер которой определялся с учетом величины обратимой эластической деформации пластмассы. Обе величины, измеренная и рассчитанная, хорошо согласовывались друг с другом и не отличались больше чем в 2 раза для всех полимеров за исключением политетрафторэтилена. Рассчитанная сила сдвига для этого полимера была значительно меньше ее измеренного значения. Авторы считают, что в случае политетрафторэтилена сдвиг в соединениях происходит преимущественно на границе раздела, а не в объеме материала. Кроме того, тот же самый порядок величин трения наблюдался при скольжении пластмасс по более твердому материалу, при этом коэффициент трения определялся прочностью при сдвиге и пределом текучести пластмассы. Наоборот, при скольжении пластмассы по более мягкому материалу, например индию, трение определялось свойствами более мягкого материала. И, наконец, наблюдался заметный перенос мягкого материала на твердый. Это указывает на высокую адгезию и осуществление сдвига в объеме более мягкого материала. [c.311]

Для измерения силы сопротивления, действующей на линии смачивания, может применяться следующий метод. Между маятником А, подвешенным на стеклянной нити В, и исследуемой поверхностью D помещается пузырек газа Я, а весь объем кюветы Б и трубки В заполняется жидкостью (рис. II. 3). При горизонтальном перемещении кюветы Б маятник отклоняется общая сила сопротивления fo = /Aig (l—рш/рт)/5, где S и I — длина маятника и отклонение маятника от равновесия М — его масса g — ускорение свободного падения р и рт —плотности жидкости и материала маятника. Удельная сила сопротивления, препятствующая перемещению линии смачивания, Ч " = fjir, где г — радиус основания пузырька. При смещении пузырька удается различать статическое сопротивление, которое необходимо преодолеть для начала движения пузырька, и динамическое сопротивление, которое действует во время скольжения пузырька между поверхностью твердого тела и маятником. Например, в системе вода — воздух — стекло динамическое сопротивление на 25—30% меньше статического. По описанной методике установлено, что сила сопротивления возникает прн перемещении линии смачивания в направлении, перпендикулярном к этой линии, а перемещение вдоль линии смачивания совершается без сопротивления. Этот вывод основан на следующем опыте. Парафинированная фольга, до середины погруженная в воду, перемещалась в горизонтальном направлении вдоль линии смачивания при таком перемещении сопротивление не обнаруживалось. При вертикальном перемещении фольги (т. е. перпендикулярно линии смачивания) возникало сопротивление 7,6 мН/м [64]. [c.51]

Сталла использовался кристаллизатор, изображенный на рис. 111-5. Через отросток I кристалл вводился в стеклянный сосуд, частично заполненный пересыщенным раствором. Степень заполнения кристаллизатора показана пунктирной линиер. Отросток 2 служил для периодического слива раствора. Первоначально сосуд находился в горизонтальном положении. После введения кристалла он наклонялся и кристалл начинал скользить вдоль поверхности. Время скольжения регулировалось угло.м наклона сосуда. [c.61]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология