Обмен энергией при столкновении частиц

Процесс теплообмена по физической сущности представляет собой обмен энергией между частицами, находящимися в разном энергетическом состоянии [ПЗ]. Такой обмен энергией между частицами обычно называют переносом тепла. Под переносом тепла понимается перенос частиц с разной энергией из одного места в другое. Направленный тепловой поток вызывается наличием градиента температуры. Но даже при отсутствии температурного градиента за счет хаотического теплового движения молекул среды непрерывно происходит хаотический перенос тепла . Природа хаотического движения молекул коренится в электромагнитном строении материи. Само тепловое движение молекул обусловлено только наличием энергетической разности между молекулами, которая связана с электрическими силами между движущимися частицами. Следовательно, природа теплообмена основана на движении и столкновении частиц (молекул, атомов и др.), которые находятся в различных энергетических состояниях. Если не будет разности энергий между частицами, то не будет и движения. Отсюда следует, что проблема теплообмена состоит в выяснении того, как происходит обмен энергией между частицами, т. е. выравнивание энергии. [c.85]

Бимолекулярные реакции являются примером процесса встречи двух частиц. К этой же категории процессов относятся упругие и неупругие соударения частиц, сопровождающиеся обменом энергией между частицами, и ряд других процессов. Для количественного описания всех таких процессов принято пользоваться понятием сечения процесса. Для простейшего варианта теории соударений понятие сечения соударений имеет простой и наглядный геометрический смысл. В этом случае частицы моделируются жесткими сферами с радиусами -1 и Г2. До момента столкновения частицы не взаимодействуют, и А2 движется относительно А с некоторой постоянной скоростью и (рис. 17.2.5.1). В момент соударения расстояние между центрами частиц равно Г + Г2. Следовательно, соударение произойдет, если прямая, вдоль которой движется центр А2, находится на расстоянии не более чем Р] + г2 от центра Ai. [c.532]

Обмен энергией при столкновении частиц [c.59]

Использование высоких температур приводит к тому, что атомы претерпевают возбуждение, так как другие частицы, обладающие высокой кинетической энергией, при столкновении передают им энергию, т. е. кинетическая энергия одних частиц переходит во внутреннюю энергию других. Схематично данный процесс изображают следующим образом A+M- A -t-M, где А — атом какого-либо вещества, А — атом в возбужденном состоянии, М — любая частица, обладающая запасом кинетической энергии.. Такое соударение называется ударами I рода. Если, в своЮ очередь, возбужденный атом А передает при очередном соударении свою энергию другому атому, например С, и возбудит его,, т. е. А + С->А + С. то такие соударения, когда происходит обмен внутренней энергией, называются ударами II рода. Процесс передачи энергии атомом А атому С может рассматриваться как процесс дезактивации атома А. [c.34]

Перенос энергии за счет обменных взаимодействий может рассматриваться как особый тип химической реакции, в которой химическая природа партнеров А и О не меняется, а возбуждение переносится от одной частицы к другой. Тогда существует переходное состояние, характеризующееся расстоянием между А и О, не сильно превышающим сумму радиусов газокинетических столкновений, и перенос энергии по обменному механизму, вероятно, имеет место лишь для таких значений г. Как и другие химические процессы, перенос энергии будет эффективным лишь в том случае, если потенциальные энергии исходных и конечных продуктов расположены на непрерывной поверхности, описывающей зависимость потенциальной энергии системы от нескольких межатомных расстояний реакция, протекающая на такой поверхности, называется адиабатической. Другими словами, исходные и конечные вещества должны коррелировать друг с другом и с переходным состоянием. Большинство химических реакций с участием невозбужденных частиц может протекать адиабатически, но для таких процессов, как обмен энергией, когда участвует несколько электронных состояний, требование адиабатичности реакции может налагать ряд ограничений на возможные состояния частиц А,А и 0,0, для которых передача возбуждения эффективна. Так, для атомов и малых молекул необходима корреляция спина, орбитального момента, четности и т. д. Однако в случае сложных молекул низкой симметрии обычно необходима лишь корреляция спина. Для проверки подобной корреляции рассчитывается вероятный суммарный спин переходного состояния сложением векторных величин индивидуальных спинов реагентов (см. разд. 2.5 о сложении квантованных векторов в одиночных атомах или молекулах). Так, для исходных веществ А и В, имеющих спины Зд и 8в, суммарный спин переходного состояния может иметь величины 5а+5в , [c.122]

Коллоидные системы по молекулярно-кинетическим свойствам принципиально не отличаются от истинных растворов. Взвешенные в растворе частицы находятся в постоянном беспорядочном тепловом движении. При столкновении частиц происходит обмен количеством движения и в результате этого устанавливается средняя кинетическая энергия, одинаковая для всех частиц. Однако наблюдается большая разница в скоростях молекул и коллоидных частиц если для молекул газов средние скорости движения измеряются сотнями метров в секунду, то для частиц размером в 3...5 мкм они составляют доли миллиметра в секунду, что обусловлено гигантскими (по сравнению с молекулами) размерами коллоидных частиц. [c.300]

Поскольку плазма не находится в равновесии, ее характеристики отвечают лишь определенным стационарным процессам. Непрерывно происходит ионизация и нейтрализация зарядов, выделение энергии внутри плазмы и охлаждение вследствие взаимодействия с окружающей средой. При этом наиболее трудно происходит обмен энергией между ионами и электронами, что обусловлено большим различием в их массах. Поэтому отсутствует термическое равновесие между ионами и электронами, а также и нейтральными частицами (молекулами). Энергию от электрических источников (например, дуг) непосредственно получают электроны. Вследствие этого 7 а>7 и>7 м, где Тэ, Ти, 7 м — температуры электронов ионов и молекул (или атомов). В газоразрядных трубках Гэ имеет порядок 10 С, а Та и Ты лишь (1—2)-10 °С. В дуговом разряде, где плотность газа выше и число столкновений больше, величины Та, Тя и Та сближаются. При этом Т и Тм достигают около 6000° С. [c.357]

Переход атомной системы из одного стационарного состояния в другое связан с получением или отдачей энергии системой. Переходы могут быть излучатель-ными, когда атомная система испускает или поглощает электромагнитное излучение, и безызлучательными, когда происходит непосредственный обмен энергией между рассматриваемой системой и окружением (например, возбуждение атомов или молекул электронным ударом, передача энергии от одной частицы к другой при столкновениях и т.п.). [c.343]

Под теплопроводностью (кондукцией) понимают перенос внутренней энергии из одной точки вещества в другую за счет энергообмена между структурными частицами вещества (столкновения молекул при их тепловом движении в газах и жидкостях, обмен энергией колебательного движения ионов в кристаллических решетках твердых тел и т. п.). Закон теплопроводности Фурье для вектора кондуктивного потока теплоты [c.228]

Поверхностная миграция и столкновения адсорбированных частиц наряду с обменом энергией с газовой фазой и кристаллической решеткой катализатора играют важную роль в процессе перераспределения энергии в адсорбированном слое. [c.63]

Как было показано ранее, частота обмена Vg = л J/h, где Хе — время между двумя обменами J —обменный интеграл. Так как J характеризует обменную энергию перекрывания орбит неспаренных электронов двух парамагнитных частиц, то он сильно зависит от расстояния между частицами и быстро убывает с увеличением расстояния. Таким образом, чтобы произошел обмен, необходим непосредственный контакт двух частиц, их столкновение. Однако J зависит не только от расстояния, но и от взаимного расположения частиц, от их взаимной ориентации. Когда размеры сталкивающихся частиц соизмеримы с размерами молекул среды, частота вращений близка к частоте трансляционных перемещений [8]. Тогда за время контакта частицы успевают изменить свою взаимную ориентацию. Это означает, что вероятность обмена при столк- [c.148]

Обмен энергии в моно молекулярных реакциях. Константа скорости реакции второго порядка Ад зависит от природы партнера соударения, поскольку скорость активирующего соударения АВ Ц- М = АВ М определяется взаимодействием частиц АВ и М. Ниже приведены относительные эффективности активирующих столкновений раз.личных газов в реакции НА + М = 2 он ч- М [178, стр. 316] [c.233]

Легкость превращения энергии относительного поступательного движения в энергию колебаний в случае, подобном рассматриваемому, следует из экспериментальных данных по обмену энергии при соударениях молекул (см. гл, VI). Согласно этим данным, вероятность такого превращения энергии (в расчете на одно столкновение) близка к единице в тех случаях, когда сталкивающиеся частицы обладают большой энергией. Квазимолекула, образующаяся при столкновении двух частиц, очевидно, удовлетворяет этому условию, [c.205]

Активация молекул в газовой фазе, необходимая для преодоления потенциального барьера в ходе химической реакции, вызывается столкновениями молекул. В случае мономолекулярной реакции столкновения с другими частицами играют лишь роль поставщика энергии. При столкновении энергия поступательного движения частично переходит в колебательное движение ядер в молекуле, причем этот процесс сопровождается сложным обменом энергии между различными колебательными степенями свободы. В результате с некоторой вероятностью на координате реакции может сконцентрироваться необходимая энергия, что и приведет к мономолекулярному превращению (изомеризации или диссоциации). Схема- [c.31]

Теория Слетера. В теории Слетера исходная модель молекулы представляет собой механическую систему, состоящую из связанных между собой частиц, совершающих гармонические колебания вокруг некоторого положения равновесия. Частоты колебания частиц различны, но обмен энергиями между ними невозможен без внешнего воздействия. Изменение суммарной энергии молекулы и перераспределение энергии между отдельными колеблющимися частицами происходит только при столкновении. Активной, способной к мономолекулярному распаду, становится такая молекула, в которой на вполне определенном осцилляторе сосредоточивается некоторая критическая энергия в. Далее необходимо, чтобы мономолекулярное превращение произошло до очередного столкновения, в результате которого может произойти дезактивирующее перераспределение колебательной энергии. Для предельной константы скорости мономолекулярной реакции Слетер получил уравнение [c.159]

Такой случай относится к обмену энергиями между однородными Б физическом отношении газами. Более эффективно происходит процесс при изменении объема в неоднородной газовой среде, например в случае, когда в объеме находится паро-газовая бинарная смесь. В этих условиях благодаря взаимным столкновениям энергетические уровни молекул разных газов меняются по-разному. Значение энергии молекулы после столкновения может быть определено при помощи квантовомеханических законов. Изменение энергии взаимодействующих частиц сопровождается деформацией молекул, которая проявляется в смещении зарядов противоположных знаков по отношению друг к другу. В силу того, что изменение энергетических уровней молекул газовой смеси происходит по-разному для каждого газа, в рассматриваемом объеме создается неустойчивое состояние газа, — основные термодинамические характеристики меняются при переходе от одной точки к другой. В таких условиях происходит непрерывный процесс возникновения и испарения ассоциированных групп размером порядка 10 см. [c.150]

Если налетающая ядерная частица не является элементарной, то при столкновении с ядром может произойти возбуждение самой налетающей частицы. При столкновении частица может потерять больше половины своей энергии. Этот процесс по существу представляет собой обмен ролями между ядром—мишенью и налетающей частицей. Взаимодействие в этом случае пропорционально заряду ядра и матричному элементу перехода частицы. Такая частица подвергается существенной деформации другими словами, частица, потерявшая энергию, приобретает новые свойства. [c.174]

Рассмотрим вначале вопрос о восстановлении равновесного распределения. молекул но энергиям в отсутствии химической реакции. Основой для вывода уравнений, определяющих кинетику изменения функций распределения, служат соотношения баланса между числом частиц, выбывающих из заданного состояния и приходящих в это состояние в результате столкновений. Рассмотрим для определенности обмен энергией между молекулами д и b двухкомпопснтной газовой смеси. Пусп. г и / обозначают заселенности квантовых состояний I и / молекул А и В, нормированные к полному числу молекул [А и [В н единице объема [c.43]

Теплопроводность газов. За исключением иодорода [>1=-0,18 Вт/(м-К) при 300 К1 и гелия [Х-=0,15 Вт/(м-К) нри 300 К], теплопроводность газов и паров лежит в диапазоне 0,01<)1<0,025 Вт/(м-К). Существование теплопро-иодности в газах объясняется кинетической теорией как обмен энергией нри столкновении молекул газа. По этой причине X, Вт/(м-К), оказывается свяаан ой с удель юй теплоем1сость о газа Со/17, средней скоростью частицы V н средней длиной свободного пробега I [c.161]

Обмен между поступательной и вращательной энергиями (процессы Т—Н). При неупругом столкновении часть кинетической энергии столкнувшихся частиц переходит в потенциальную (вращательную (Я), колебательную, электронную) энергию. Вероятность перехода кинетической энергии во внутреннюю будет мала, если А(/ /г/2лт, где т — продолжительность соударения. Численный расчет числа столкновений, необходимого для установления равновесного распределения по вращательным состояниям молекул, дает для молекул и при ЮООК н = 10, а для Н. к =200 —300. [c.59]

Поясним эти два определения процесса обмена энергией. Частицы, составляющие данную систему, находятся в состоянии хаотического теплового движения. Стенки, заключающие систему, которые обычно считают принадлежащими не к системе, а к окрулсающей среде (хотя можно поступить и наоборот), также состоят из частиц (атомов, молекул, находящихся в тепловом движении). В результате столкновений частиц системы с частицами, образующими стенки, или в результате взаимодей- Л вия частиц, осуществляемого без непосредственного контакта при столкновении, энергия одного коллектива частиц (иапример, частиц системы) может возрасти, а другого коллектива (например, частрщ стенок) соответственно уменьшиться. Пользуясь макроскопическими понятиями, говорят, что ка1сая-то порция энергии перешла из окружающей среды в систему в форме теплоты. Микроскопический механизм этого процесса состоит в обмене энергии при каждом единичном столкновении частиц, и только при статистическом усреднении огромного чис-, а таких столкновений приходят к выводу об обмене макроскопическими порциями энергии. [c.11]

Система может обмениваться энергией с окружающей средой в форма теплоты и без столкновений молекул. Система может кзлучать или поглощать лучистую энергию. В этом случае из-лу к 1И1е или поглощение) единичного ьанта есть аналог единичного столкновения частиц. Обмен макроскопическими порциями энергии есть излучение (или поглсгцение) огромного числа квантов. [c.11]

Вг ("Л/2) + НС1(г = 0) (а) Вг ( Рз/2) + НС1(1) = 1) Вг ( Рз/2) -(- НС1(1) = 0) (б) Канал (а) протекания р-ции приводит к резонансному электронно-колебат. обмену энергией, канал (6)-та чисто колебат. дезактивации молекулы. В нек-рых случаях М. р. включает в явном виде отвод энергии от образовавшейся в р-ции частиц. Так, рекомбинация атомов и радикалов, напр, к -(- к" -> КК, может осуществляться только как три-молекуляртя реакция с участием третьей частицы X, отводящей энергию, т. к. иначе выделившаяся при р-ции энергия приведет к диссоциации образовавшейся молекулы КК(Я -(- К -I- X -> КК -(- X ). Скорость такой р-ции пропорциональна квадрату концентрации радикалов и общему давлению. В случае рекомбинации многоатомных радикалов энергия р-ции распределяется по мн. степеням свободы и образующаяся молекула приобретает стабильность, а избыточную энергию отдает при послед, столкновениях с др. молекулами. Импульсная ИК лазерная фотохимия позволяет экспериментально решать мн. тонкие вопросы передачи энергии между молекулами и между разными степенями свободы внутри молекулы. [c.76]

В газах Р. обусловлена обменом энергией и кол-вом движения при столкновениях частиц, а время Р. определяется временем своб. пробега (среднее время между двумя последоват. столкновениями молекул) и эффективностью обмена энергией между всеми степенями свободы сталки-ваюищхся частиц. В одноатомных газах выделяют этап быстрой Р., когда за короткий период времени порядка времени столкновения молекул начальное (сильно неравновесное) состояние хаотизируется настолько, что для его описания достаточно знать, как изменяется во времени распределение по координатам и импульсам всего одной частицы (т.наз. одночастичная ф-ция распределения). На втором этапе Р. за время порядка времени своб. пробега в результате всего неск. столкновений в макроскопически малых объемах, движущихся со средней скоростью переноса массы (массовая скорость), устанавливается локальное термодинамич. равновесие. Оно характеризуется параметрами состояния (т-рой, хим. потенциалом и др.), к-рые зависят от пространств, координат и времени и медленно стремятся к равновесным значениям в результате боль-щого числа столкновений (процессы теплопроводности, диффузии, вязкости и т.п.). Время Р. зависит от размера системы и велико в сравнении со средним временем своб. пробега. [c.236]

Условия сохранения максвелл-больцмановского распределения в реагирующей системе. Нетрудно видеть, что протекание химической реакции нарушает максвелл-больцмановское равновесное распределение в исходных системах В самом деле, когда реагирующие вещества приводятся в соприкосновение (смешиваются) и начинается реакция, наиболее богатые энергией исходные молекулы непрерывно испытывают химическое превращение. В результате концентрация этих молекул будет уменьшаться, а концентрация богатых энергией конечных частиц — увеличиваться. Отклонение от равновесного распределения конечных молекул обусловливается также наличием теплового эффекта реакции положительный тепловой эффект будет повышать их среднюю энергию, а отрицательный — понижать. Особенно значительно может откло1 яться от равновесного распределение энергии по различным степеням свободы молекулы, поскольку, как правило, обмен энергией между различными степенями свободы более затруднен, чем между одноименными степенями свободы. По окончании реакции система, благодаря неупругим столкновениям молекул между [c.119]

Из рассмотрения данных табл. 29 и 30 можно заключить, что наличие дипольного момента у соударяющихся молекул повышает вероятность обмена энергии. К такому заключению приводят легкость обмена энергии в случае SO. но сравнению с СОа, а также большая эффективность ударов полярных НС1 и Н2О. Однако представление о простом электростатическом взаимодействии соударяющихся частиц несомненно недостаточно для того, чтобы объяснить наблюдаемый обмен энергии. Это становится ясным, если сравнить эффективности столкновений I2 + + Hi и ia + H l (см. табл. 30), которые близки, несмотря на резкое различие полярных свойств молекул Hi и НС1, или эффективности столкновений О2 + Н2О, О2 + NH i и Оа -Ь gHg, которые одинаковы, несмотря на то, что, в отличие от полярных молекул Н2О и NH i, дипольный момент молекулы С Н равен нулю. [c.322]

Это заключение находится в резком противоречии с представлениями Франка и Эйкена [623], согласно которым в процессах обмена энергии н )и столкновениях молекул существенную роль играют силы химического взаимоденст15ия между соударяющимися частицами. Нужно, однако, иметь в виду, что при больших эффективных сечениях, характерных для тримолекулярных реакций и отличающих Зти реакции от процессов обмена энергии прн соударениях молекул, находящихся на низких ступенях возбуждения, вандерваальсовы силы должны играть относительно большую рать. Малая специфика взаимодействия при больших эффеь -тнвностях отмечалась уже ранее в связи с обменом энергии при мономолекулярных реакциях (см. стр. 336—337). Следует ожидать, что химиче- [c.340]

В приведенной выше оценке величины энергии горячего радикала СНз предполагается, что он отличается от обычного ( холодного ) радикала избыточной энергией поступательного движения. Нельзя считать исключенным, что в некоторых случаях это предположение отвечает действительности. Так, вряд ли можно дать другое истолкование обнаруженному В. Н. Кондратьевым с сотрудниками [142] двукратному увеличению доли окислившегося Ш при уменьшении длины волны фотохимически активного света (отвечающем увеличению кинетической энергии первично возникающего атома Н от /Сн = 11,5 ккатг до /Сн=21,5 ккалУ . Однако, вследствие легкости обмена энергии поступательного движения при столкновениях атомов и молекул (см. 20), нужно ожидать, что горячие атомы и радикалы могут быть быстрыми частицами только в исключительных случаях, когда соотноигение масс соударяющихся частиц затрудняет обмен энергии (как это имеется в случае системы Н -Ь Ш + Ог). В других случаях горячими атомами и радикалами, по-видимому, являются электронно-возбужденные (особенно метастабильные) частицы, возможно, также колебательно-возбужденные радикалы. Вследствие малого коли-чества экспериментальных фактов вопрос о природе горячих частиц в фотохимических реакциях нужно считать еще требуюгцим своего разрешения. [c.463]

На рис. 59 представлено изменение во времени отношения средней полной энергии легких частиц к ее равновесному значению ( т,р)- Увеличение средней энергии легких частиц в начальные моменты времени объясняется преобладанием столкновений между легкими и тяжелыми частицами. Это приводит к передаче энергии от тяжелых частиц к легким, поскольку начальные импульсы тяжелых частиц значительно больше импульсов легких частиц. Рост энергии легких частиц прекращается к моменту времени 4.10 сек ( — 5,0 столкновений на чa тицyj, в последующие моменты начинается постепенное уменьшение Ет- К моменту установления полного равновесия в системе средние энергии легких и тяжелых частиц должны быть одинаковыми. Отметим, что аналогичная ситуация возникает в задачах о взаимодействии пучка заряженных частиц с плазмой [211. Обмен энергией между пучком [c.202]

Явления, в действительности протекающие в кипящем слое, гораздо сложнее упрощенной схемы, приведенной Гумзом. В кипящем слое происходит не спокойное, а беспорядочное падение частиц. Как указывает Ньюмен , столкновение частиц различной величины и, следовательно, обмен кинетической энергии между ними приводит к тому, что во взвеси задерживается определенное количество частиц, которые должны бы уноситьс.я газом, движущимся со скоростью, превышающей скорость их падения. [c.59]

Теплопроводность. Под теплопроводностью понимают перенос внутренней энергии из одной точки вещества в другую за счет энергообмена между структурными частицами вещества (столкновения молекул в газах и жидкостях, обмен энергией колебательного движения ионов в кристаллических рещетках твердых тел и т. п.). [c.8]

Так как, с одной стрдрш, ЭЛ К1ршш. Вхи1едсет малой массы приобретают в поле разряда, необходимом для поддержания плазмы, значительно большие энергии, чем тяжелые ионы, а с другой стороны, при упругих столкновениях с тяжелыми частицами могут отдавать лишь ничтожную долю своей энергии, получается, что электроны плазмы имеют большую среднюю энергию, чем другие частицы в плазме, т. е. ионы и молекулы газа. Иными словами, температура электронов в плазме положительного столба тлеющего разряда может значительно превышать среднюю температуру газа и достигать десятков тысяч градусов при температуре газа, измеряемой десятками или сотнями градусов. В этом смысле говорят о неизотермичной плазме, характерной для низких давлений газа в разряде (порядка мм и десятков мм рт. ст.). При повышении давления обмен энергиями между электронами и тяжелыми частицами увеличивается вследствие возрастающего числа столкновений, температура электронов снижается, а температура газа, наоборот, повышается и плазма может стать изотермической. Такова плазма в дугах при высоких давлениях, в которых температура электронов, ионов и нейтральных молекул приблизительно одинакова. Ранее говорилось, что положительный столб не является жизненно необходимым для существования разряда, но в практических применениях как в химии, так и светотехнике положительный столб и его плазма играют основную роль. Дело в том, что протяженность прикатодных областей обратно пропорциональна давлению и имеет заметные размеры только при очень низких давлениях. Так, при 1 см рт. ст. толщина области катодного падения составляет в зависимости от газа и материала электродов 0,2—1,0 мм. Для получения же значительных эффектов приходится применять более длинные разряды, т. е. иметь дело в основном с положительным столбом. [c.35]

Возбуждение спектральных линий. В результате столкновений частиц нагретого газа друг с другом происходят различные процессы, приводящие к обмену энергией между ними. Так называемые упругие столкновения связаны только с обменом кинетической энергией и изменением направления движения сталкивающихся частиц неунругие столкновения приводят к изменению кинетической и пот1Ч1циальпой энергий рассматриваемой системы. Так, наиример, невозбужденный атом /1, сталкиваясь с достаточно быстрым электроном, может перейти в возбужденное состояние /1, а электрон при этом теряет часть свое кинетической энергии, которая переходит в энергию возбуждения атома. Такой процесс называют ударом [c.19]

Нри обменных реакциях тяжелая частица должна пройти через потенциальный барьер. Определение высоты этого барьера представляет задачу, которую сложно решить не только теоретически, но и экспериментальным путем, поскольку зависимость скорости химических реакций от температуры включает не только влияние этого параметра, но и влияние динамики столкновений частиц. Теоретически для расчета высоты барьера нужно знать поверхности потенциальной энергии сталкивающихся молекул. Сейчас они уточнены только для реакции Нг+Н -> Н- На, для которой справедливо адиабатическое приближение. Скорость и сечение этой реакции рассчитаны в работах [341, 342], где отмечается хорошее согласие расчета с экспериментом при низких и средних относительных скоростях. При больших скоростях наблюдается расхождение, которое объясняется возможной неадиабатичностью колебательных переходов. Для реакций с участием других атомов учет неадиабатичности является обязательным, что представляет сложную задачу [309, 342]. [c.81]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология