Спектральная линия эквивалентная ширина

Из выражения (18) следует, что предел обнаружения линии будет тем меньше, чем меньше яркость излучения фона по сравнению с яркостью излучения линии (но при условии, что экспозиция достаточна для отчетливой регистрации фона), чем меньше ширина аналитической спектральной линии и ширина входной щели (так как отношение А Х/Ак при условии, что А К равно ширине изображения линии, с уменьшением АЯ стремится к минимуму —единице). Предел обнаружения линии будет тем меньше, чем больше светосила спектральной установки выше эквивалентный квантовый выход приемника излучения и [c.41]

Е. Радиационные характеристики молекулярных газов. Приняв узкополосную 1см. уравненне (19) или широкополосную 1см. уравнения (23), (24)] модель, необходимо определить следующие величины ширину полосы 11, отношение ширины линий к расстоянию между ними Рй, интенсивность полосы а/, или оптическую глубину Эти данные позволяют найти спектральные характеристики по (19) и (23), (24) или эквивалентную ширину полосы по (27) — (29). Ниже изложены способы вычисления и или а также оп- [c.490]

При измерении эквивалентной ширины спектральных линий поглощения требования к разрешающей способности значительно менее строги. Как будет показано ниже, измеренное значение обычно не зависит от инструментального контура спектрального прибора. Действительно, пусть имеется схема измерения (рис. 13.1), с помощью которой экспериментально определяется спектральное распределение светового потока от источника сплошного спектра. Измерения ведутся до того, как создан поглощающий столб паров Фо (,), и после того, как в кювету введены поглощающие пары (Ф )- Предположим, что такие измерения проводятся дважды — первый раз на приборе с бесконечно большой разрешающей способностью (бесконечно узким инструментальным контуром) и второй раз на спектральной аппаратуре, инструментальный контур которой имеет конечную ширину и задан функцией Ф ( v). Тогда первый прибор дает истинные спектральные распределения Фох, и Фа, второй — искаженные Фох и Фгх. Эквивалентная ширина линии, вычисленная но данным, полученным на первом приборе, будет [c.341]

Для измерения эквивалентной ширины линий возможны два принципиально различных метода. Первый, традиционно принятый, заключается в построении даваемого спектральным прибором контура глубины линии поглош ения и интегрировании его. [c.342]

Рис, 13.7. Схема установки для измерения эквивалентной ширины спектральной линии по методу широкой щели . [c.344]

Сначала рассмотрим первый случай — совпадающую по фазе модуляцию сверхтонкого расщепления на двух ядрах. Поскольку ядра полностью эквивалентны, положения спектральных линий в любой момент времени определяются полным квантовым числом ядерных спинов М Мт. Это означает, что ширины линий [c.223]

Если вспомнить, что постоянная затухания уо может быть приведена в соответствие с вероятностью спонтанного излучения Л,-(см. 3.4), то нетрудно прийти к выводу, согласно которому классическая формула (1.65) для ширины полосы полностью эквивалентна аналогичному квантовому соотношению (1.60) при условии, если нижнее состояние / является нормальным (Л - О). Иными словами, и в вопросе о естественном уширении спектральных линий и полос классическая и квантовая теории приводят к согласующимся результатам (см. также Приложение IV). [c.28]

Учет крыльев линии. При определении интегральных характеристик линии поглощения, особенно эквивалентной ширины, опасной ошибкой является интегрирование контура в недостаточном спектральном интервале. Это- [c.340]

Эквивалентная ширина спектральной линии определяет интегральную энергию линии, вычитаемую (для линии поглощения) или добавляемую (для линий излучения) к энергии сплошного спектра эта энергия выражается через энергию самого сплошного спектра, причем в качестве единицы энергии принимается энергия, приходящаяся на единицу длины спектра [c.191]

Рассмотрим теперь ситуацию, когда в радикале имеется группа п полностью эквивалентных ядер со спином /. Если /< >(0) достаточно велико, то линии СТС будут образованы наложением лорен-цевых компонент с различной шириной (аналогичный случай имеет место при альтернировании ширин линий за счет модуляции изотропного СТВ). Однако, если спектральные плотности невелики и уширение мало, можно принять, что линия по-прежнему является лоренцевой с усредненной шириной [c.97]

Если, как это часто бывает, в пределах интегрирования Фц(у) = onst, то эквивалентная ширина имеет простой физический смысл — это энергетический поток, поглощенный в линии и отнесенный к спектральному потоку падающего излучения. Другими словами, это ширина линии поглощения, имеющей прямоугольный контур с нулевой остаточной интенсивностью и поглощающей столько же энергии, что и рассматриваемая линия (рис. 13.3, б). Размерность эквивалентной ширины линии такая же, как у частоты. Наряду с величиной Av можно ввести аналогичные величины в шкале волновых чисел А-, круговых частот А или длин волн А),. [c.336]

Выделим три способа регистрации 1) фотографирование и последующее фотометрировапие линии с помощью микрофотометра с узкой щелью, 2) фотоэлектрическое сканирование контура и 3) метод широкой щели . Будем считать, что случаю 1) соответствует прямоугольный аппаратный контур с шириной, равной спектральной ширине ЬК входной щели спектрографа. Поправку к измеренной эквивалентной ширине А вычисляют по формуле [c.349]

Вклад слабых крыльев спектральных линий в полную эквивалентную ширину может быть оценен в предположении, что измеренное значение эквивалентной пшрины Ж включает все вклады до расстояния g см от центра линии, где так велико, что пропускание приближается к единице. Отсюда для дисперсионной линии [ср. уравнение (4.18)] [c.197]

Если в соединение, характеризующееся упорядоченностью своей структуры, активаторная примесь входит изоморфно, замещая один тип ионов матрицы, расположенных в строго эквивалентных позициях, то мы имеем дело с идеальным простым одпоцентровым кристаллом. В этом случае все элементарные центры являются идентичными, и связанная с ними спектральная линия представляет собой наложение множества тождественных по положению и контуру линий. В этом случае физические процессы, которые затрагивают весь ансамбль частиц, полностью совпадают с процессами взаимодействия в каждом отдельно взятом центре. Поэтому линии в спектрах, принадлежащих таким кристаллам, называют однородно уширенными. К однородному уширению линий активаторных ионов приводит естественное уширение связанных с ними состояний, которое обусловлено спонтанными излучательными и безызлучательными переходами. В реальных простых кристаллах вследствие микронеоднородностей (дефектов) самой матрицы даже при изоморфном вхождении примеси активаторные центры будут несколько отличаться друг от друга. Особенно это становится заметным при низких температурах, когда уширение уровней за счет безызлучательных переходов становится малым. В этом случае наблюдаемые линии представляют собой суперпозицию слегка разнесенных по частоте линий, принадлежащих отдельным центрам. В то яге время, как следует из теории, ширина электронной линии при Г О должна стремиться к величине порядка естественной ширины, т. е. к величине [c.25]

Доступные линии Zn I имеют потенциал возбуждения около 4 эв они найдены у звезд промежуточных спектральных типов с максимумом интенсивности вблизи G0 (АЕ2), но даже и в этом случае они не очень сильны (BS1). Они значительно слабее в спектрах солнечных пятен, чем в нормаль-ном солнечном спектре (ЛбО ). Эквивалентная ширина трех линий Zn I была измерена Райтом А42 и Гринстейном (А41) в спектрах нескольких звезд типов F и G. [c.84]

Линии Y II встречаются во всех типах, начиная с раннего типа А и до конца спектральной последовательности. Оценки интенсивностей этих линий у многих звезд раннего типа были произведены Морганом (А15). Эквивалентная ширина линий Y II в спектрах звезд типа F была измерена Гринстейном (A4I) и Райтом А42, V5). [c.90]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология