Фаза модуляция

Рис. 8.206. Для того чтобы получить косинусоидальную модуляцию, необходимую для квадратурного детектирования по V,, фазу одного из импульсов

Фазово-модуляционные флуорометры. Общая схема устройства фазово-модуляционных флуорометров приведена на рис. 39. Для модуляции света с частотой 10 —10 Гц чаще всего используют ультразвуковые дифракционные решетки или ячейки Керра или Поккельса в сочетании с поляризаторами света. В качестве приемника света используют фотоумножители. Фазовое детектирование и определение глубины модуляции производят при помощи специальной электронной аппаратуры (узкополосных усилителей, фазовых детекторов). Сдвиг фазы можно измерять с точностью до [c.113]

С цепью снижения паразитной частотной модуляции клистронного гетеродина и повышения стабильности его частоты в приборе СЧ-28 применен синхронизатор частоты. Сигнал клистронного гетеродина поступает на смеситель синхронизатора, где преобразуется в сигнал промежуточной частоты 6,25 МГц, который сравнивается по фазе с опорным сигналом синхронизатора. В результате выделяется сигнал управления частотой гетеродина, поступающий в разрыв цепи отражателя клистрона. Стабильность частоты сигнала клистронного гетеродина становится такой же, как и у сигнала опорного кварцевого генератора. [c.105]

Функция (8.12), как и следовало из качественного рассмотрения, при целых п обращается в нуль. Переход через узел сопровождается переменой знака фазы модуляции. [c.212]

Электрические характеристики коаксиального кабеля, двухпроводной линии с экраном и без него, а также ленточной линии даны в табл. 1.1. У двухпроводных линий значения характеристических сопротивлений в основном более высокие, чем у коаксиальных. В отличие от коаксиальных линий эти линии симметричны. Вот примеры использования тех и других 1) экранированная двухпроводная линия часто применяется для соединения выхода двухтактного усилителя модуляции магнитного поля с модуляционными катушками чтобы реверсировать фазу модуляции, достаточно вставить разъем наоборот , при этом система в целом остается симметричной 2) коаксиальная линия часто используется для передачи сигнала с выхода кристалла к предусилителю, так как и кристалл и предусилитель электрически несимметричны. [c.26]

Сначала рассмотрим первый случай — совпадающую по фазе модуляцию сверхтонкого расщепления на двух ядрах. Поскольку ядра полностью эквивалентны, положения спектральных линий в любой момент времени определяются полным квантовым числом ядерных спинов М Мт. Это означает, что ширины линий [c.223]

Акустическое воздействие может иметь модуляцию по амплитуде, частоте, фазе, длительности. Воздействие может быть не только детерминированным, но и носить случайный характер. [c.46]

Для изучения кинетики люминесценции используют импульсные и фазово-модуляционные методы. В импульсных методах люминесценция возбуждается одиночным или периодически повторяемым импульсом света. При этом требуется импульсный источник света с достаточно крутым задним фронтом светового импульса и система регистрации с малой постоянной времени. В фазовом и модуляционном методах возбуждение люминесценции производится непрерывным источником света, интенсивность которого про-модулирована некоторой частотой, и регистрируется фаза или глубина модуляции испускаемого излучения. [c.102]

Уравнение (1У.92) позволяет определять т по разности фаз ф, между частотой Vj флуоресценции и возбуждения, а уравнение (1У.93) — из отношения амплитуд модуляции Е флуоресценции и возбуждения с соответствующей частотой. [c.112]

В фазово-модуляционном методе интенсивность возбуждающего света периодически меняется, и производится измерение фазы или глубины модуляции люминесценции. При этом функцию возбуждения удобно разложить в ряд Фурье [c.217]

Уравнение (4.88) позволяет определить т по разности фаз (гр/—ф/) между флуоресценцией и возбуждением на частоте V/, а уравнение (4.89) — из отнощения амплитуд модуляции флуоресценции Е/ и возбуждения Е/ на соответствующей частоте. [c.218]

Квантование по времени применяется в импульсных системах, причем этот процесс сопровождается модуляцией импульсов по одному из следующих параметров высоте (амплитуде) импульса, ширине импульса, частоте или фазе следования импульсов. Перечисленные виды модуляции импульсных сигналов рассмотрены в табл. 1.1 (см. гл. 1), в которой даны графики, характеризующие изменение импульсных сигналов. Системы с амплитудной модуляцией импульсных сигналов могут быть построены с помощью линейных и нелинейных элементов, а все остальные импульсные системы основаны на использовании нелинейных элементов. У линейных импульсных систем выходные и входные величины связаны линейными операторами, а состояния этих систем описываются линейными разностными уравнениями. [c.205]

Для определения сдвига фаз сопоставляют фазы при частоте модуляции или после преобразования частот. [c.274]

В этом случае пространственное интерференционное поле представляется также косинусоидальной функцией с зависящими от положения параметрами модуляции К (ы, z) (интерференционный контраст) и ф (о), z) (сдвиг фазы), накладывающимися на пространственное распределение, соответствующее точечному источнику света. [c.106]

Для ядра С наибольший вклад в релаксацию дают связанные с ним протоны, а модуляция диполярного взаимодействия возникает за счет молекулярного движения в жидкой фазе. Из теоретического рассмотрения следует, что скорость диполярной релаксации = Т1)°° можно связать с расстоянием между ядрами г и временем корреляции Тс с помощью уравнения [c.411]

Оптико-акустический приемник, как изображено на рис. 9.11, может быть двух вариантов. Эти варианты отличаются положением лучеприемных камер относительно мембраны микрофона и значением сдвига фазы модуляции рабочего и сравнительного потоков излучения. В первом варианте (см. рис. 9.11, а) имеет место модуляция без сдвига фазы (одновременная), во втором (см. рис. 9.11, б) — с попеременным сдвигом. В первом варианте чаще всего применяется двухлопастный обтюратор, во втором — однолопастный. В первом варианте лучеприемник симметричный, основным недостатком такого конструктивного исполнения является невозможность получения достаточно высокого Зфовня сигнала. Во втором варианте замембран-ный объем можно сделать достаточно большим и несколько повысить сигнал, при этом замембран-ный объем выполняет функции дополнительного резервуара для газа, что повышает надежность и срок службы приемника кроме того, опыт показывает, что во втором варианте выше стабильность показаний нулевой отметки. [c.704]

С импульсной модуляцией, элементы которых формируют сигналы в виде периодической последовательности импульсов. Такие элементы называют импульсными. Один из параметров периодической последовательности импульсов после импульсного элемента зависит от взятых в отдельные (дискретные) моменты времени значений непрерывно изменяющейся величины перед элементом. Этими параметрами могут быть высота (амплитуда А) импульсов, длительность (ширина / ) импульсов, частота То = 1 повторения импульсов или смещение импульсов по фазе. Соответственно этим параметрам существуют следующие виды модуляции импульсных сигналов амплитудно-импульсная (ЛИМ), широтно-импульсная (ШИМ), частотноимпульсная (ЧИМ) и фазоимпульсная (ФИМ). Графики сигналов при импульсной модуляции первых трех видов показаны в табл. 1.1. При фазовой модуляции изменяется во времени смещение импульсных сигналов, что равносильно изменению частоты или периода их следования, поэтому частотно- и фазоимпульсные модуляции обычно относят к одному виду — время-им-пульсная модуляция. [c.15]

Метод двойного резонанса, в котором два перехода, имеющие общий уровень, связываются через населенность этого общего уровня, очень удобен для ндентифпкацпи сложных молекулярных спектров [144]. Допустим, что интенсивность излучения лазера 1 модулируется на частоте о). Тогда все переходы на другие уровни к, начиная с уровней I пли 2, такл< е окажутся модулированными на этой частоте, причем фаза модуляции перехода 1->2 противоположна фазе модуляции перехода 2- к. Перестраивая лазер 2 с немодулировапным излучением по спектру поглощения молекул, получим сигнал с частотой модуляции со всякий раз, когда частота лазера совпадает с переходом 1— к или 2- к. Таким образом, можно определить верхний или нижний уровень неизвестного перехода, что значительно облегчает идентификацию остальных уровней. [c.282]

Для иллюстрации второго примера использования формулы (2.33) найдем составляющую а/, обусловленную колебаниями частоты f модуляции сравниваемых потоков. Будем вначале считать, что фазы модуляции потоков подобраны одинаковыми путем соответствующей юстировки оптического йлока. Тогда выражение (2.33) примет вид [c.90]

Физический смысл решения (32.19) заключается в следующем (см. рис. 8.3). При понижении температуры от точки фазового перехода Тт, где возникает модулированная структура, изменение фазы модуляции вдоль оси Z становится неоднородным. Области медленного изменения фазы сменяются областями быстрого подъема, и это распределение фазы периодически изменяется на длине L. С ростом к (т.е. с ростом амплитуды параметра порядка) изменение фазы с z становится ступенчатым, а ширина ступени L растет. На длине L постоянно и равно я/и. Таким образом, при больших к возникают большие домены новой однородной фазы (характеризующиеся V = п/п) с узкими доменными границами. Модулирюван-ная структура с волновым вектором ко, возникающая при температуре Тт, постепенно исчезает, сменяясь доменной структурой новой однородной фазы. Это указывает на то, что.при к 1 может происходить фазовый переход в однородную структуру, характеризующуюся лифшицевской звездой волнового вектора, для окрестности которого и бьш записан исходный термодинамический потенциал (32.1) или (32.4). [c.193]

Другим методом измерения времени затухания флуоресценции является фазовый метод. Так как испускаемая флуоресценция запаздывает по сравнению с возбуждающим светом, то при возбуж-денпп флуоресценции пульсирующим светом возникает сдвиг фаз а, который измеряется экспериментально и из которого вычисляют время затухания флуоресценции, связанное с V соотношением tga = т2яv, где V —частота модуляции света. [c.71]

Фазово-модуляционные методы. Теоретические основы фазовомодуляционной флуориметрии. В фазово-модуляционном методе интенсивность возбуждающего света периодически меняется и производится измерение фазы или глубины модуляции люминесценции. При этом функцию возбуждения удобно разложить в ряд Фурье [c.111]

Для анализа двухэкспоненциальной кинетики необходимо использовать две частоты модуляции или одновременно регистрировать как фазу, так и амплитуду модуляции флуоресценции на одной частоте. При модуляции одной частотой для флуоресценции, описываемой уравнением [c.112]

При достаточно низких температурах полимеры характеризуются относительно малой по сравнению с г величиной та (широкие линии) и, следовательно, малым отношением сигнал/шум. Для увеличения этого отношения схема наблюдения резонансных сигналов видоизменяется. Кроме медленного, обычно линейного, изменения магнитного поля оно модулируется по синусоидальному закону с низкой частотой на глубину, гораздо меньшую ширины резонансной линии. При прохождении через резонансную линию сигнал на выходе амплитуд ого детектора имеет вид синусоиды с амплитудой, пропорциональной наклону огибающей резонансной ликпи в данной точке. После усиления избирательно настроенным на частоту модуляции усилителем это напряжение подается на сигнальный вход синхронного детектора. На управляющий вход синхронного детектора через фазовращатель поступает опорное напряжение с низкочастотного генератора, который осуществляет модуляцию магнитного поля. Фазовращатель служит для выбора сдвига фаз между напряжением сигнала и управляющим напряжением по максимальному показанию регистриру дщего прибора на выходе. Полезный сигнал умножается в синхронном детекторе на опорный и тем самым выделяется из шума. На выходе синхронного детектора ставится интегрирующая цепь, постоянная времени которой определяет полосу пропускания всего усилительного тракта. Увеличивая по- [c.218]

Разработан вариант метода модуляционной спектроскопии отражения, в котором помимо величины ARIR регистрируется электроыодуляция фазы отраженного света Ч С этой целью для освещения электрода используется 5-поляризованный свет от г-зера, а отраженный свет анализируется с помощью лазерного интерферометра. В результате фазовая модуляция преобразуется [c.34]

С гармонической модуляцией сигналов, в которых при непрерывном изменении задающего воздействия или регулируемой величины модулируют (изменяют) гармонический сигнал с несущей частотой, специально задаваемой в регуляторе или управляющей системе. При этом изменяется один из параметров гармонического сигнала амплитуда, частота или фаза. В соответствии с отклонениями какого-либо из этих параметров формируется регулирующее (управляющее) воздействие, которое обычно имеет вид непрерывного сигнала. 3)лементы, осуществляющие модуляцию, называют модуляторами, а элементы, преобразующие модулированный сигнал в управляющий, — демодуляторами. В зависимости от изменяемого параметра гармонического сигнала модуляция может быть амплитудной (АМ), частотной (ЧМ), фазовой (ФМ). Графики сигналов, как функций времени для перечисленных видов модуляции, приведены в табл. 1.1. [c.15]

Таким образом мы можем добиться дополнительного уменьшения интенсивности остаточных пиков в 10-12 раа. Это значит, что если иам в конечном счете нужна ошибка 0,1%, то точность при вычитании ССИ для простой пары прохождений не должна превышать 1-2%. Добиться хорошего воспроизведе1шя амплитуды сигналов на практике достаточно легко. Значительно труднее устранить нестабильность фазы и частоты. Это два аспекта одного и того же явления, так как шум фазы непосредственио связан с модуляцией частоты. Но мы будем рассматривать их раздельно, поскольку они дают различные результаты. Наш подход основан иа анализе реального разностного спектра после преобразования. т. е. спектра в частотной области. [c.171]

Первый вопрос, который необходимо иметь в виду, состоит в том, чтобы регистрируемые сигналы модулировались как функцией синуса, так и функцией косинуса. Это нужно для того, чтобы различить положительные и отрицательные частоты при комплексном преобразовании Фурье. В деталях этот вопрос объясняется в гл. 4 (разд. 4.3.5). Очевидно, что если фазы двух импульсов последовательности OSY совпадают (см. рнс. 8.20а), то сигнал в конце времени составит М sin 2t vii еслн же они отличаются на 90°, то сигнал будет определяться соответствующим косинусом (см. рис. 8.206). После того как мы убедились в том, что модуляция сигналов верна, нам также нужно сдвинуть еще н фазу приемника иа 90° (для того чтобы убедиться, что нужный нам квадрант данных имеет интересующие нас фазы см. ниже). Это происходит автоматически, еслн мы варьируем второй импульс, однако требуется фазовый сдвиг приемника, если мы варьируем первый импульс, Полный фазовый цикл приведен в табл, 8.2. Прн этом мы выбрали вариацию первого нмпульса. [c.286]

Выбор между фильтрами типа эха и анти-эха. Описанные выше два метода квадратурного детектирования по Vj появились сравнительно недавно (примерно в 1981-1982 гг.). До этого был распространен другой и во многих аспектах худший способ. Но н до настоящего времени ои еще широко используется, поэтому мы должны его изучить. Существенный момент, необходимый для того, чтобы различать знаки частот, состоит в том, что выборка двух сигналов с фазовым смещением на 90° остается той же самой, однако сигналы не хранятся отдельно. Вместо этого они либо вычитаются, либо складываются, давая одну компоненту (технически эта процедура преобразует амплитудную модуляцию сигналов в модуляцию ее фазы), которая затем преобразуется так, словно она возникала при однофазовом детектировании. Другими словами, основной фазовый цикл для OSY (без учета Y LOPS) становится таким, как в табл, 8.3 (вычитание, г.е. фильтр типа эха) илн в табл. 8.4 (сложение, т. е. фильтр типа анти-эха). Отметим, что пары прохождений [c.288]

Коррекция фазы по v, обычно не нужна, поскольку отсутствуют источники фазовых искажений, которые встречаются в Vj. Таким образом, фазовое соотношеиие между двумя импульсами, определяющее форму модуляции каждой компоненты, составляет точно величину О нли 90° (в предположении, что спектрометр настроен правильно ), поэтому не возникают не зависимые от частоты фазовые ошибки. Не требуется также задержка перед началом выборки данных по координате Vj, так как ty может начинаться с нуля это устраняет частотно-зависимые фазовые ошибки. На практике на некоторых спектрометрах нельзя стартовать по г, с нулевого значения. Только в данном случае noipe-буется зависимая от частоты коррекция фазы (в обозначениях гл. 4, разд. 4.3.5, а должна иметь нулевое значение, а Р необходимо подбирать), Это определяется при исследовании сечении по координате Vj, однако не является такой проблемой, как подстройка фазы по Vj, потому что может потребоваться лишь незначительная коррекция. [c.295]

Исследуя рис, 10,10, мы можем проследить за поведением дублета. В течение данной последовательности каждая компонента отклоняется на угол i Jij, Поскольку мы собираемся включить развязку во время регистрации, главный интерес представляет результирующая этих компонент. Проецируя их на осн х л у, мы получим величину M os(rtJrj) вдоль осн у, в то время как проекции компонент вдоль осн х направлены в противоположные стороны и взаимно погашаются. Таким образом, к началу регистрации детектируемый вектор намагниченности всегда направлен вдоль осн +у, т,е. он имеет постоянную фазу, не зависящую от iJ. Однако его амплитуда подвержена модуляции, характер которой определяется величиной константы спин-спинового взаимодействия. [c.376]

При строго перпендикулярном взаимном расположении катушек приемника и генератора между ними не возникает прямой индуктивной связи, и индуцированная э. д. с. в катушке приемника целиком обусловлена магнитным потоком за счет ядерных спинов. Этот переменный магнитный поток содержит составляющую, которая полностью совпадает по фазе с внешним радиочастотным магнитным полем, и вторую составляющую, сдвинутую по фазе на 90° по отношению к полю. Амплитуда совпадающей по фазе составляющей пропорциональна поглощению, тогда как амплитуда составляющей, сдвинутой по фазе на 90°, пропорциональна рассеянию. Обычно представляет интерес только сигнал чистого поглощения сигнал рассеяния напоминает производную функцию поглощения, и в результате его наложения на сигнал поглощения появляется сильно искаженная резонансная линия. В связи с этим при использовании обычного приемника сознательно избегают точно сбалансированного положения пробника, допуская обычно заметное синфазное просачивание между катушками генератора и приемника. Просачивание регулируется с помощью небольшой металлической лопатки, смещенной по отношению к оси катушку генератора. При заметном просачивании сигнала влияние сдвинутой на 90° составляющей на результирующий сигнал проявляется в виде частотной, а не амплитудной модуляции, в результате чего дисперсионная составляющая отсутствует в вЫ ходном сигнале детектора с частотной модуляцией. Однако неустойчивость основной линии спектра, обусловленная микрофонными изменениями связи просочившегося сигнала или флук- [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология