Пространственный заряд и начальная ионизация

При плотности тока 10 а/см в воздухе при 1 атм Д1 /1 (, 10 . Для Д1/< 0 вольт-амперная характеристика темного разряда с учетом влияния пространственного заряда изображена на рис. 107 штриховой линией, а влияние начальной ионизации показано пунктиром (точками). Сплошная кривая представляет действительную зависимость. [c.214]

У анодного конца положительного столба электроны притягиваются анодом, а положительные ионы отталкиваются. В результате перед анодом возникает отрицательный пространственный заряд. Как показано на рис. 113, это вызывает увеличение электрическою поля и резкое повышение потенциала— анодное падение [185]. Электрон, вышедший из положительного столба, вступает в область анодного падения с малой начальной скоростью. Здесь он ускоряется в направлении анода и после прохождения темного анодного пространства приобретает скорость, достаточную для возбуждения и ионизации газа перед анодом. Поэтому анод оказывается покрытым светящимся слоем — анодным свечением,— который иногда распадается на отдельные светящиеся пятна. Об измерениях см. работы [184, 186]. [c.229]

Основная роль нространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых случах сводится к ограничению тока пространственным зарядом. В общем случае существенное влияние пространственных зарядов на явления электрического разряда в газах заключается в искажении электрического поля между электродами по сравнению с полем между ними в высоком вакууме. Это искажение обусловлено не только изменением плотности пространственного заряда р вследствие ионизации нейтральных частиц газа в разряде, но и тем, что слои пространственного заряда нередко экранируют обширные области разрядного промежутка от полей, созданных электродами. Можно без преувеличения сказать, что иространственные заряды во многих случаях определяют распределение потенциала в разрядном промежутке в значительно большей степени, чем потенциалы и форма электродов. Это имеет, например, место в тлеющем разряде, в начальных стадиях искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. [c.158]

Область от У4 до 5. Область счетчика Гейгера. В этом случае напряженность поля настолько велика, что огромный коэффициент усиления А (около 10 или больше) приводит к образованию импульсов, величина которых не зависит от начальной ионизации, а следовательно, и от энергии рентгеновского кванта. В этом случае одиночный электрон может вызвать пробой. Величина импульса определяется пространственным зарядом положительных ионов, остающимся вблизи положи- [c.65]

След ионизирующей частицы в среде, регистрируемый в виде промежуточных активных первичных частиц, называется треком. Различные виды пространственного распределения первичных активных частиц называют трековыми формами. Простейшая трековая форма-—одиночная пара (положительный ион- -электрон), находящийся на таком расстоянии от соседних пар, что их электростатическим влиянием можно пренебречь. Эта трековая форма образуется при лобовых соударениях электрона высокой энергии, при фото- и комптоновских эффектах. Если электрон (несущественно, первичный или вторичный) имеет не слишком большую энергию, то акты ионизации будут происходить на расстояниях порядка нанометра, так что взаимодействием между возникшими парами зарядов уже пренебречь нельзя. Такую трековую форму, включающую несколько пар ионов (2—10), называют шпорой. Обычно предполагают, что на образование одной шпоры с радиусом в несколько нанометров в среднем тратится около 100 эВ. Считают, что в шпоре, имеющей сферическую симметрию, первичные активные продукты распределены по Гауссу. Когда несколько шпор возникают вблизи друг друга, то, если эту группу можно представить как сферически симметричную, ее называют блобом (каплей), если же эта группа имеет цилиндрическую симметрию — коротким треком. Обычно считают, что в конце пробега электрон с начальной энергией порядка 1 кэВ образует короткий трек, а электрон с начальной энергией порядка 100 эВ — шпору. [c.40]

Начальная ионизация алкилгалогенида осуществляется главным образом за счет энергии сольватации образующихся ионов. Катион I, атом углерода в котором несет положительный заряд,, представляет собой карбониевый ион при его образовании атом углерода переходит из первоначального тетраэдрического состояния в более устойчивое планарное состояние, в котором три метильные группы максимально удалены одна от другой. Атака ионом ОН или молекулой растворителя может происходить с любой стороны. Если планарное расположение, о котором шла речь, затруднено вследствие влияния пространственных или каких-либо иных факторов (см. стр. 101), то образование карбониевого иона либо станет невозможным, либо будет происходить с трудом. Тогда ионизация, а следовательно, и реакция по механизму 5лг1 не смогут осуществиться. [c.94]

Гасящие примеси захватывают фотоны на близком расстоянии от нити, так что они не попадают на катод. Ионизация примеси фотонами происходит вблизи нити, поэтому разряд начинает распространяться вдоль нити. Заканчивается эта стадия разряда точно так же, как и в несамогасящемся счетчнже, образованием положительного пространственного заряда вблизи нити. Пространственный заряд приводит к затуханию электрон-но-фотонных лавин. В отличие от несамогасящегося счетчика, здесь до катода доходят не ионы основного газа (например аргона), а ионы гасящей добавки, в частности ионы спирта. По пути к катоду ионы аргона в результате большого числа соударений передают свой заряд молекулам спирта, поскольку потенциал ионизации последних ниже, чем потенциал ионизации аргона. Ионы молекул спирта нейтрализуются на катоде, не вызывая эмиссии электронов в объем счетчика. Поэтому независимо от величины поля вблизи нити разряд в счетчике продолжаться не может. Полная длительность процессов в счетчике определяется временем дрейфа положительных ионов, которое по порядку величины примерно равно 10 с. Однако начальные стадии разряда (электронно-фотонные лавины) протекают достаточно быстро (10 -10 с), поэтому с помощью счетчиков Гейгера — Мюллера можно регистрировать момент прохождения через него частицы с точностью до 10 с. [c.84]

Рис. 107. Зависимость напряжения V ТОКа И ПрилОЖенНОЙ раЗНОСТЬЮ темного разряда от тока /. (Влияние пптрнпня ппн-пространственного заряда показано штриховым пунктиром, а начальной ионизации — точечным пунктиром.) ]/ + 7. (7.33)

В примыкаюш,ей к аноду области положительного столба электроны притягиваются анодом, а положительные ионы отталкиваются. В результате перед анодом возникает отрицательный пространственный заряд. Это вызывает увеличение напряженности электрического поля и резкое изменение (анодное падение) потенциала. Электроны, вышедшие из положительного столба, вступают в область анодного падения потенциала с малой начальной скоростью. Здесь они ускоряются в направлении анода и после прохождения анодного темного пространства приобретают скорость, достаточную для возбуждения и ионизации газа в пространстве перед анодом. Поэтому вокруг анода образуется светящийся слой (анодное свечение), который иногда распадается на отдельные светящиеся пятна. [c.125]

Что касается криволинейного участка АВ. го путём теоретического расчёта было показано, что появление его может быть вызвано не только процессами объёмной ионизации положительными ионами или у-процессами [1229], причём те и другие процессы приводят к одной и той же кривой (если положить т = —), но и искажением поля пространственными зарядами. Этот вывод подтверждается экспериментально [1221]. При уменьшении начального фототока h (что достигается уменьшением освещённости катода) точки криволинейного участка зависимости 1п/ = /(х) лежат ближе к продолжению прямой ОА, чем при большом I. При достаточно малых значениях п,лотности тока г.), устраняюищх влияние пространственного заряда, из криволинейной части кривой рисунка 178. молшо определить значение коэффициента т- [c.420]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология