Разряд темный

Следующая за фарадеевым тёмным пространством часть разряда называется остовом разряда. В более или менее узких трубках остов разряда представляет собой столб ионизованного -светящегося газа и называется положительным столбом разряда. [c.260]

Положительный столб по своей форме следует форме трубки, независимо от расположения катода и анода и формы их поверхности. Если расстояние между катодом и анодом меньше, чем нужно, чтобы на нём поместилось тёмное катодное пространство и начало тлеющего свечения, но вместе с тем в трубке можно найти более длинный путь от катода до анода, то тлеющий разряд выбирает этот более длинный нуть (рис. 103). [c.261]

Рис. 105. Распределение потенциала в тлеющем разряде (схематически) 1—область катодного падения, 2—тлеющее свечение, 3—тёмное фарадеево пространство, 4—область положительного столба, 6—область анодного падения.

Равенство (71,1) показывает, что в согласии с законом подобия газовых разрядов при разных давлениях газа, но при прочих равных условиях на длине тёмного катодного пространства укладывается одно и то же число средних свободных пробегов электрона. [c.263]

При исследованиях напряжённости поля в тёмном катодном пространстве наблюдают отклонения пучков катодных лучей в поле разряда или пользуются расщеплением спектральных линий в электрическом поле. Последний метод не искажает разряда введением посторонних тел или пучка электронов, но применим лишь ирх сильных полях и, следовательно, лишь в случае аномального катодного падения. Приводим на рис. 106 кривую распределения напряжённости поля, снятую этим способом, и вытекающую отсюда кривую распределения пространственных зарядов. [c.265]

Двуполярный коронный разряд. В том случае, когда радиусы кривизны поверхности не одного только, но обоих электродов разрядного промежутка достаточно малы, а наложенное на электроны напряжение достаточно велико, около каждого из этих электродов возникает коронирующий слой. Всю остальную часть разрядного промежутка заполняет тёмная область, для которой мы сохраним название внешней области коронного разряда. Различие между внешней областью разряда в данном случае и той же областью в случае одного только коронирующего электрода заключается в том, что теперь в этой области ток уже не униполярный, а складывается из тока положительных и тока отрицательных ионов [c.379]

В литературе также описан стабилизованный переходный режим разряда, при котором трубка была заполнена около катода узкими светящимися слоями (стратами), разделёнными тёмными промежутками. На рисунке 192 приведён снимок такого слоистого разряда, взятый из работы [1285] ). В случае такого слоистого разряда электроны, вылетающие из катода, приобретают на протяжении первого тёмного слоя, прилегающего непосредственно к катоду, энергию, достаточную для возбуждения газа. В первом светящемся слое эта энергия расходуется на возбуждение частиц газа, в результате чего во второй тёмный слой поступает большое количество электронов с ничтожно малыми скоростями. Во втором тёмном слое вновь происходит накопление энергии. Эта энергия расходуется электронами на возбуждение свечения во втором светящемся слое и т. д. Ширина тёмных слоёв зависит от распределения напряжённости поля и хорошо отражает тот факт, что эта напряжённость имеет наибольшую величину около катода. О ходе характеристики начальной стадии самостоятельного таунсендовского разряда смотрите [1353]. [c.449]

Если анод остаётся неподвижным, а передвигается катод по направлению к аноду, то все катодные части разряда, включая границу положительного столба, передвигаются вместе с катодом, оставаясь неизменными по своим размерам н взаимному расположению положительный столб, а вслед за ним и фарадеево тёмное пространство, а затем тлеющее свечение постепенно как бы съедаются анодом (рис. 195). Когда головка тлеющего свечения доходит до анода, разряд опять прекрати ется. [c.454]

Положительный столб иногда разделяется на отдельные чередующиеся светлые и тёмные части — страты. В этом случае разряд называется слоистым разрядом. [c.455]

В связи с этим вопросом интересно отметить, что, помещая на графитовом катоде слой из плохо проводящего вещества, можно получить особый тип разряда без тёмного катодного пространства и без катодного падения в газе [1425—1428, 1502]. Электроны вылетают из поверхности катода в этом случае со скоростями порядка 20—30 в. [c.463]

Падение потенциала в остове объясняется на основе представления о разряде как стационарном явлении следующим образом. Вследствие диффузии в стороны и рекомбинации, а также вследствие образования отрицательных ионов [1506] число электронов и положительных ионов в остове должно было бы уменьшаться по мере их продвижения вдоль трубки. Убыль ионов и электронов при стационарном электрическом токе должна восполняться. Восполнение убыли происходит путём столкновений наиболее быстрых электронов с частицами газа. Распределение скоростей электронов и средняя их энергия в случае стационарного режима должны восстанавливаться. Это восстановление происходит за счёт электрического поля. Так как убыль в тёмном остове небольшая, то и градиент поля, необходимый для того, чтобы обеспечить стационарность разряда, невелик. Потому явления возбуждения атомов редки, и остов не светится. Свечение наблюдается в тех газах, где образование тяжёлых ионов наиболее вероятно, а потому вероятна и большая убыль электронов, требующая более сильного поля для компенсации этой убыли. [c.479]

Изображённые на этом рисунке части разряда, соответствующие первой катодной плёнке, тёмному катодному пространству, отрицательному свечению, фарадееву тёмному пространству и положительному столбу, легче всего наблюдать при давлении воздуха от 60 до 120 мм Hg. [c.631]

При включении разрядного промежутка в контур высокой частоты дело обстоит иначе. Картину высокочастотного разряда нельзя уже разложить на две перекрывающие друг друга картины, соответствующие различным полупериодам напряжения. Никакого перекрытия катодных и анодных частей не наблюдается. Каждой области разряда соответствует определённая цветность свечения, позволяющая идентифицировать эти области с областями разряда на постоянном токе. Положительный столб расположен только в середине трубки. По ту и по другую сторону положительного столба расположено по тёмному фарадееву пространству. Далее с каждой стороны следуют части, соответствующие тлеющему свечению. [c.644]

Очень наглядно существование этих индукционных токов иллюстрируется следующими опытами Томсона [2106] (рис. 285). При помощи соленоида LL, изображённого на рисунке в разрезе, высокочастотный разряд возбуждается в двойном сосуде, состоящем ИЗ маленького внутреннего щара С и концентричного ему наружного больщого щара В. Для того чтобы наблюдать свечение ) во внутреннем щаре С, надо удалить газ из наружного щара В, так как кольцевые индукцион- г о гл / ные токи в В (по правилу Ленца) не дают проникать индуцирующему их полю во внутренний щар С. При давлении газа во внешнем шаре, при котором исчезает свечение газа, внутренний шар ещё остаётся тёмным, и лишь при дальнейшем понижении давления во внешнем щаре во внутреннем шаре вспыхивает светящийся высокочастотный разряд. Это показывает, что при О О определённых условиях давления во [c.647]

Если в трубке, в которой происходит тлеющий разряд, постепенно передвигать анод по направлению к катоду, то катодные части разряда остаются неизменными по своей длине и расположению. При передвижении анода лишь уменьшается длина положительного столба, пока этот столб не исчезнет совершенно. Затем, при дальнейшем приближении анода к катоду укорачивается длина тёмного фарадеева пространства, а потом длина тлеющего свечения, причём положение резкой границы этого свечения со стороны катода остаётся неизменным. Наконец, когда расстояние от этой границы до анода становится очень малым, тлеющий разряд прекращается. [c.260]

Если ещё дальше уменьшать внешнее сопротивление, то нагревание катода настолько увеличивается, что начинается заметная термоэлектронная эмиссия с катода. Величина катодного падения потенциала начинает уменьшаться, сила тока возрастает, и наконец, и то и другое достигают величин, характерных для дугового разряда (участок кривой FG). Вместе с этим переходом сперва суживается, а затем пропадает тёмное катодное пространство, исчезают первое катодное свечение и астоново тёмное пространство. [c.262]

Катодные области тлеющего разряда. Установлено, что разность потенциалов между катодом и первой катодной плёнкой, отделённой от катода тёмным астоновым пространством, соот- [c.262]

Тёмное катодное пространство не представляет собой слоя газа, совершенно не излучающего света (как астоново пространство). Это пространство кажется тёмным лишь по контрасту с ярким тлеющим свечением. Длину катодного пространства определяют как расстояние от катода до такой точки в разряде, в которой кривая распределения потенциала имеет точку перегиба или максимум. [c.263]

При т.леющем разряде в широких сосудах положительного сто.пба пе наблюдается и. либо весь остов кажется совершенно тёмным (в Не, N6, Нд),. либо в остове видно. лишь слабое свечение (0 , пары воды). В некоторых газах видимое глазом свечение остова возникает лишь при больших давлениях. В тёмном остове и в положительном столбе беспорядочное движение электронов преобладает над направленным. Развития электронных лавин здесь не происходит, и эта область тлеющего разряда представляет собой газ в состоянии плазмы, свойства которой будут описаны в следующей главе. [c.275]

Если сопротивление внешней цепи не слишком мало и давление газа невелико, то при зажигании самостоятельного разряда получается форма разряда, называемая тлеющим разрядом. Тлеющий разряд характеризуется своеобразным расположением и чередованием светящихся и тёмных участков разрядного про- межутка, сравнительно малой плотностью тока и наличием около катода сравнительно узкой области с большим падением потенциала порядка сотен вольт. Температура электродов при тлеющем разряде невелика. Если в тлеющем разряде постепенно увеличивать силу тока, уменьшая сопротивление внешней цепи, то постепенно увеличиваются интенсивность свечения газа и температура катода. Вольтамперная характеристика пробегает небольшую падающую, затем возрастающую ветвь. Наконец происходит новое изменение явления прохождения тока через газ ток снова увеличивается скачком, напряжение, приходящееся на разрядный промежуток, резко уменьшается, светящиеся части разряда перестраиваются, катод сильно накаляется, и мы имеем перед собой дуговой разряд с падающей вольтамперной характеристикой. Если уменьшать сопротивление внешней цепи ещё дальше, то разряд бурно развивается. Количество тепла, выделяющееся в разрядном промежутке и на электродах, возрастает настолько, что электроды плавятся, разрядная трубка погибает. При других условиях (хорошо защищённые от потерн тепла быстро разогреваемые разрядом электроды, малое сопротивление внешней цени) стадия тлеющего разряда при увеличении напряжения между электродами пробегается быстро при пробое газового промежутка в этом случае практически непосредственно возникает мощный дуговой разряд, и всё явление носит характер короткого замыкания цепи. [c.15]

Катодная плёнка не лежит непосредственно на катоде, а отделена, от него тёмным слоем, обычно чрезвычайно тонким. Этот слой впервые был наблюдён Астоном при разряде в гелии и водороде и назван тёмным астоновым пространством. [c.453]

НИИ в трубке не окажется места для тёмного круксова пространства и начала тлеющего свечения (например, в узкой трубке при защищённой диэлектриком боковой поверхности катода), то тлеющий разряд соверщенно прекращается. [c.455]

Рис. 199. Распределение потенциала в тлеющем разряде (схематически). / — область катодного паденил 2 — тлеющее свечение 3 — тёмное фарадеево пространство -область положительного столба 5 — область анодного паден 1Я.

Тёмное катодное пространство не представляет собой слоя газа, совершенно не излучающего света (как астоново пространство). Это пространство кажется тёмным лишь по контрасту с ярким тлеющим свечением. Так как граница тлеющего свечения резкая, то визуальная ширина тёмного катодного пространства может быть установлена довольно точно. Ширину катодного пространства определяют так же, как расстояние от катода до такой точки в разряде, в которой градиент поля имеет минимум. Разность между определёнными двумя этими методами величинами ширины тёмного катодного пространства достигает 15%. [c.459]

Фарадеево тёмное пространство представляет собой переходную область разряда, в которой по мере приближения к головке положительного столба постепенно устанавливается преобладание беспорядочного теплового движения электронов над их направленным движением и распределение по энергиям, имеющее место в положительном столбе. Так как метод зондовых характеристик не приложим к области фарадеева тёмного пространства, то отчётливых данных о распределении в этой области потенциала и о ходе изменения здесь концентрации и энергии электронов не имеется. О тёмном фарадеевом пространстве смотрите [1511]. [c.475]

В дуге при низком давлении между отрицательной кистью и положительным столбом расположена область, аналогичная фа-радееву тёмному пространству тлеющего разряда (рнс. 229). В дуге Петрова, кроме отрицательной кисти, имеется положительное пламя и ряд ореолов. Спектральный анализ указывает на наличие в этих пламенах и ореолах ряда химических соединений и составных частей воздуха (СЫ и др.). [c.521]

J. J. Thomson, Phil. Mag, 8, 393 (1924). (Соотношение между катодным падением, длиной тёмного катодного пространства и плотностью тока в тлеющем разряде.) [c.788]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология