Вина закон излучения

Рис. 1.2. Сопоставление экспериментальной кривой излучения абсолютно черного тела (кривая А) с теоретическими кривыми, соответствующими закону смещения Вина (кривая Б) и закону Рэлея — Джинса (кривая Б).

Изменение проницаемости для данного материала зависит от длины волны излучения (или длины, которой соответствует максимум интенсивности излучения). Чем меньше длина волны, тем более проницаемо излучение. Однако по закону Вина [см. уравнение (1У-76)] длина волны связана с абсолютной температурой источника излучения. Чем выше температура, тем меньше длина волны, соответствующая максимальной интенсивности энергии в спектре, и, следовательно, тем более проницающее излучение. [c.656]

Закон Вина (закон смещения) — устанавливает, что произведение длины волны максимального излучения акс на температуру Т — величина постоянная [c.59]

Это уравнение известно как закон излучения Вина. [c.354]

Вина закон излучения и закон смещения [c.437]

Зависимость (11.23) называют законом смещения Вина. Закон Вина устанавливает связь между температурой излучателя и длиной волны, соответствующей наибольшей интенсивности излучения. По закону Вина максимальное значение интенсивности теплового излучения с повышением температуры смещается в сторону коротких волн. [c.273]

Характер смещения максимума кривой распределения энергии в спектре излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры выражается законом смещения Вина (который непосредственно может быть выведен из формулы Планка) длина [c.18]

Закон излучения Вина макс 2,8975-10-3 м-К [c.282]

Если проследить за изменением месторасположения максимумов кривых спектральной интенсивности излучения, легко заметить, что с повышением температуры абсолютно черного тела они смещаются в сторону меньших длин волн (рис. 1). Это перемещение описывается известным законом смещения Вина. Закон смещения вытекает из формулы Планка и устанавливает следующую зависимость длины волны X, соответствующей максимальной интенсивности излучения, от температуры [c.7]

Область инфракрасного излучения охватывает длины волн от 0,8 мк до 0,4 мм. Инфракрасные лучи подчиняются законам излучения тел. Интенсивность излучения зависит от температуры и длины волны. С повышением температуры максимум излучения смещается в сторону более коротких волн. Связь между длиной волны А,шах и температурой устанавливается законом Вина [c.278]

Инфракрасные лучи подчиняются законам излучения тел. Зависимость интенсивности излучения черного тела от длины волны X и абсолютной температуры Т показана на рис. 7-1. Из рисунка видно, что при Я = 0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X растет и при некотором значении Хм достигает максимума, а при Х=оо становится равным нулю. С повышением температуры максимум излучения смещается в сторону более коротких волн. Связь между Г и Хм устанавливается для черного тела законом Вина [c.154]

Закон излучения Вина. Если hv кТ (или h кТХ), то е 1 [c.429]

Решение. В нашем случае ХТ = 0,65-1900 = 1235 мкм - К. Так как ХТ < 3000 мкм - К, то можно воспользоваться законом излучения Вина. Яркость излучения данного тела при температуре Т совпадает с яркостью излучения абсолютно черного тела при температуре Т, поэтому справедливо равенство [c.436]

Р.сли учесть уравнение (13-15) для излучения абсолютно черного тела, то из последней формулы можно получить за кон излучения Стефана — Больцмана. Подобным образом был выведен и закон Вина. [c.452]

Следствиями из закона излучения Планка являются формулы Рэлея —Джинса (1.6.2), Вина [c.241]

Согласно закону смещения Вина максимум спектральной плотности потока излучения черного тела, определяемый условием А/ (Я,, Т) дХ=-0, соответствует фиксированному значению ХТ [c.453]

Излучение факела, содержащего углеродные частицы, как и излучение газов, имеет избирательный характер. Кроме того, с уменьшением температуры факела резко снижается степень его черноты. Это объясняется тем, что при снижении температуры максимум энергии излучения перемещается в сторону более длинных волн (закон смещения Вина) и углеродные частицы, мало прозрачные для коротких волн, оказываются более прозрачными для длинных волн, несущих максимум энергии излучения. [c.160]

Как длина волны, соответствующая максимуму спектра излучения серого излучателя (закон Вина), зависит от его температуры [c.386]

Для того чтобы определить вид функции /(ЯГ), необходимо было рассмотреть механизм излучения. Так как Кирхгоф показал, что природа стенок, а следовательно, и излучателя в изотермическом источнике не имеет никакого значения, можно было избрать любую разумную модель. Вин выбрал осцилляторы молекулярного размера и применил к ним законы классической электромагнитной теории. В результате он вывел уравнение [c.19]

Полное количество лучистой энергии, излучаемой абсолютно черным телом, описывается законом Стефана—Больцмана, а распределение интенсивности излучения по отдельным направлениям — законом Ламберта. Распределение спектральной интенсивности излучения по длинам волн устанавливается законом Планка, а связь длины волны с максимумом спектральной интенсивности излучения выражается законом смещения Вина, [c.88]

Известно, что интенсивность излучения тела возрастает пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. Это следует из закона Стефана — Больцмана. Следовательно, повышение температуры вольфрамовой нити электрической лампочки всего на 100° с 2400 до 2500 °С приводит к увеличению светового потока на 16 %. Кроме того, с увеличением температуры в общем потоке излучения увеличивается доля видимого света. Это явление отражается законом Вина, т. е. с увеличением температуры нити накаливания растет светоотдача, а значит, увеличивается экономичность лампочки. Повышению температуры мешает разогревание стеклянного баллона и испарение нити. Снизить разогревание баллона можно созданием в нем вакуума. Этим путем уменьшается теплопроводность от нити до стекла. Однако в вакууме будет усиливаться испарение нити. Это будет приводить к ее утоньшению и в конце концов нить перегорит. Заполнение баллона инертным газом, например азотом, препятствует испарению нити и тем больше, чем тяжелее молекулы заполняющего газа. Оторвавшиеся от нити атомы вольфрама будут ударяться [c.166]

А, = О, возрастает с увеличением длины волны до некоторого максимума (при Хмакс), после чего снова падает до О при А, оо. Это означает, что абсолютно черное тело излучает энергию при всех длинах волн — от О до оо. При этом, по закону Вина, с ростом температуры максимум излучения перемеш,ается в направлении более коротких волн Т = 2,9 мм-К- [c.306]

Кривые на рис. 1 построены по приведенному выше уравнению для нескольких значений температуры. Этот рисунок иллюстрирует также закон Вина, установленный в 1893 г. Согласно этому закону длина волны, соответствующая максимуму излучения, пронорциональпа Т , или onst. Следует, однако, подчеркнуть, что закон Вина справедлив только для абсолютно черного и серого тел. Не существует реальной поверхности, которая излучает столько же энергии, сколько и абсолютно черное тело. Стефан использовал поверхность, покрытую платиновой чернью, но позже было выяснено, что почти замкнутая полость, изолированная от внешней среды и равномерно нагретая до постоянной температуры, должна быть практически эквивалентной абсолютно черному телу, если тепловое излучение выходит через сравнительно маленькое отверстие. [c.192]

По закону Вина длина волны, соответствующая максимум энергии излучения абсолютно черного тела, убывает пропорционально абсолютной его температуре [c.55]

Коэффициент излучения. Законы Кирхгофа, Стефана-Больцмана и Вина. Ламбертовский излучатель. [c.376]

Приведем теперь результаты другого теоретического наиравлепия, также основанного на законах классической механики. Из термодипалн1ческих сообраншний Вин пришел к выводу, что закон излучения должен иметь вид [c.91]

По формуле Планка можно найти длину волны, соответствующую максимуму излучения. Для этого надо продифференцировать уравнение (1.36) или (1.37) по А, и приравнять производную нулю. Подставляя в полученное выражение значения коэффициентов С. и z, найдем, что для Ятах, выраженной в микронах, 7Атах" "2898, т. е. получим выражение закона смещения Вина, который также является следствием закона излучения Планка. [c.25]

Измерение высоких температур газовым термометром и внесение поправок по фиксированным точкам на шкале идеального газа становятся очень затруднительными. Выше 1063° Международная температурная шкала определена по формуле излучения Планка (глава 8) постоянная Сг в формуле имеет значение 1,438 см-град. Метод, с помощью которого получена температурная шкала в этой области, будет описан ниже, после рассмотрения законов излучения и их применения в оптической пирометрии. Однако о большинстве опубликованных рабог дается температура по Международной шкале 1927 г. В ней температуры выше 1063° определены по формуле излучения Вина (удовлетворительное приближение к формуле Пл1анка установлено экспериментально в широком интервале температур) однако в этом случае постоянная Сг имеет значение 1,432 см- град. Значение Сг было выбрано для воспроизведения газовой шкалы с возможно большей точностью последние работы показали значительную ошибку ее определения, и в 1941 г. Бирж [49] установил наиболее вероятное значение 1,43848 см-град. Бирден и Вате [50] указали наиболее вероятное значение 1,43870 см-град. Таким образом, все международные температурные шкалы выше 1063°, применявшиеся до 1949 г., несколько отличаются от истинной газовой температурной шкалы. Фиксированные точки для температур от 1063° и выше приведены в тавл. 6. [c.94]

Законы Вина. Закон Стефана—Больцмана дает выражение для полной плотное ги энергии и равновесного излучения, оставляя открытым вопрос о функции и для спектральной плотности энергии излучения. Однако закон Стефана Больцмана совместно с иц[е1ральным выражением (10,59) для и позволяет установить Структуру функции и . Действительно, если в фор туле [c.211]

Закон Вина. При обычно встречающихся на практике температурах основной вклад в излучение дает диапазон длин волн примерно от 0,4 мкм до нескольких сотен микрометров, который именуется тепловым . При каждой температуре Т имеется длина волны Якакс, для которой значение Е максимально. Условие экстремума = О приводит к соотношению [c.192]

Механизм возникновения парникового эффекта чрезвычайно прост. Обычное солнечное излучение при безоблачной погоде и чистой атмосфере сравнительно легко достигает поверхности Земли, поглощается поверхностью почвы, растительностью, постройками и т. д. Нафетые поверхности отдают тепловую энергию снова в атмосферу, но уже в виде длинноволнового излучения в соответствии с законом Вина, согласно которому частота излучения с максимальной интенсивностью Кпах прямо пропорциональна абсолютной температуре Т Ктк - ЬТ, где — константа. [c.85]

Максимум излучения в солнечном спектре лежит в желто-зеленой области видимого интервала длин волн. Эта область практически не поглощается атмосферными газами N2, О2, СО2, Н2О и др., но температура нафетых поверхностей на Земле много ниже температуры поверхности Солнца. Поэтому максимум излучения с поверхности Земли в соответствии с законом Вина приходится уже на инфракрасную часть спектра. [c.85]

Тепловое излучение. Тепловое излучение — это процесс переноса энергии электромагнитными волнами. Коэффициент теплового" излучения еопределяется как отношение энергии, излучаемой веществом, к энергии, излучаемой абсолютно черным телом. Излучательная способность равна поглощательной способности максимальное ее значение (для абсолютной черного тела) составляет 1. Отражательная способность тела R = 1—е. При температурах ниже 300° К тепловое излучение осуществляется главным образом в инфракрасной области спектра, что следует из закона Вина ХтТ onst = 0,29 см° К. Материалы с высокой отражательной способностью, т. е. с низким коэффициентом е, представляют наибольший интерес для криогенной техники, поскольку они используются для теплоизолирующих элементов. [c.186]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология