Давление, перепад фонтанирования

Была предпринята попытка скоррелировать значения с помощью уравнений, справедливых для неподвижного слоя, в предположении, что сопротивление разрыхлению численна остается постоянным. Однако было найдено , что это сопротивление сильно зависит от диаметров аппарата и частицы. Ряд других эмпирических формул, связывающих пик давления с весом твердого материала в,слое или перепадом давления при фонтанировании, был предложен советскими исследователями применительно к коническим аппаратам. [c.626]

В. Перепад давления при фонтанировании [c.626]

Обстановка в слоях, работающих при высотах ниже Я, , намного сложнее перепад давления при фонтанировании будет зависеть не только от высоты слоя, но также и от конфигурации аппарата и свойств твердых частиц. В литературе опубликованы эмпирические уравнения, связывающие эти параметры с перепадом давления при фонтанировании в цилиндрических и конических аппаратах. [c.627]

Максимальный перепад давления при фонтанировании в коническом аппарате [37] [c.582]

ПЕРЕПАД ДАВЛЕНИЯ ПРИ ФОНТАНИРОВАНИИ 71 [c.71]

Теоретический анализ показывает, что для максимальной высоты слоя, способного фонтанировать, т. е. для Н. — Н , отношение перепада давления при фонтанировании к соответствующему перепаду давления псевдоожижения АР постоянно и определяется уравнением [c.36]

Другими словами, в данном случае отношение перепада давления при фонтанировании и псевдоожижении равно 2/зт или 0,637. [c.38]

Перепад давления при фонтанировании имеет два характерных значения максимальное, соответствующее точке В на рис. 15.18, и разность давлений Ар при режиме устойчивого фонтанирования (точка В). [c.566]

В данной главе рассмотрены основные особенности фонтанирующего слоя и условия, необходимые для обеспечения его устойчивости. Изучаются такие гидродинамические характ еристики, как перепад давления, скорость начала фонтанирования, предельная высота фонтанирующего слоя, структуры потоков ожижающего агента и частиц, порозность и диаметр фонтана. Кроме того, для более глубокого понимания структуры фонтанирующего слоя привлекаются результаты исследований по тепло- и массообмену. Везде, где возможно, даны расчетные уравнения. [c.620]

В отличие от обычного псевдоожижения, при фонтанировании градиент давления РШх) непостоянен по высоте слоя он мал у основания и достигает максимума на свободной поверхности слоя. Перепад давления обусловлен двумя параллельными сопротивлениями фонтана с частицами, транспортируемыми в разбавленной фазе, и кольцевой зоны с нисходящим плотным слоем навстречу потоку газа. Соответствующие градиенты перепада давления на различных уровнях слоя практически одинаковы, за исключением области, примыкающей к отверстию для входа газа. В верхней части высокого слоя градиент давления приближается к значению, необходимому для взвешивания твердого материала, т. е. псевдоожижения. Если скорость газа в кольцевой зоне становится равной скорости начала псевдоожижения, то фонтанирующий слой достигает предела устойчивости это условие соответствует максимальной высоте фонтанирующего слоя. [c.621]

Полное сопротивление фонтанирующего слоя максимальной высоты эквивалентно примерно двум третям его веса (или перепада давления при псевдоожижении) у более низких слоев оно меньше. Перепад давления, необходимый для создания фонтанирующего слоя, значительно выше, чем для его поддержания, из-за дополнительной энергии, расходуемой на движение газовой струи через плотный слой зернистого материала. По этой же причине скорость газа, ниже которой фонтан разрушается (она называется скоростью начала фонтанирования), несколько ниже той, при которой неподвижный слой переходит в фонтанирующий. [c.622]

Уменьшение перепада давления в слое ниже уровня, соответствующего однородному псевдоожижению, наблюдается также в псевдоожиженном слое с каналообразованием. Однако подчеркиваемое некоторыми авторами сходство между фонтанированием и каналообразованием представляется недостаточно правомерным. Каналообразование при движении газа через слой, не сопровождается перемещением частиц и представляет собою нежелательное явление в псевдоожиженных системах. При фонтанировании, напротив, газовая струя обеспечивает перемешивание всего слоя и одновременно тесный контакт между твердыми частицами и газом. Каналообразование возникает в псевдоожиженных слоях очень мелких частиц фонтанирование же возможно только при использовании крупных частиц. [c.622]

На участке ВС внутренний фонтан раздувает купол, и перепад давления начинает уменьшаться. В точке С происходит зарождение фонтанирования, участок СОЕ соответствует формированию центрального фонтана, наконец, в точке Е весь слой становится подвижным, и в области ЕЕ начинается спокойное фонтанирование. [c.581]

При дальнейшем снижении расхода перепад давления непрерывно уменьшается вдоль линии В А. С увеличением высоты слоя значения скоростей начала и конца устойчивого фонтанирования сближаются и при некоторой максимальной высоте слоя На фонтанирующий слой получить не удается (рис. 6.9.6.6) [36, 37]. [c.582]

Перепад давления при устойчивом фонтанировании [36] [c.582]

Основные отличительные черты фонтанирующего слоя особенно наглядно видны из кривой фонтанирования - т,е, зависимости изменения перепада давления в фонтанирующем слое от скорости газового потоке (рис. 2). Для сравнения на [c.554]

Моменту перехода неподвижного материала к слою с внутренним фонтанированием соответствует первая критическая скорость газовой фазы или минимальная скорость фонтанирования (3), а сам переход характеризуется максимальным перепадом давления. [c.555]

На участке ВС сохраняЕтся внутреннее фонтанирование. При этом распределение газа по сечению аппарата осуществляется более или менее равномерно. Перепад давления здесь не зависит от скорости газового потока. [c.555]

В момент образования наружного фонтана (точка С рис. 2), что происходит по достижении газом скорости фонтанирования, перепад давления с увеличением расхода взвешивающей среды начинает планомерно падать. [c.555]

В главах 2—6 рассмотрена динамика потоков жидкой и твердой фаз в фонтанирующем слое. В главе 2 описан механизм перехода от плотного слоя к фонтанирующему, представлены методы расчета скорости фонтанирования и перепада давления. [c.21]

Даже при незначительном увеличении скорости потока газа за пределами точки С, которая называется точкой зарождения фонтанирования, внутренний фонтан прорывается через зеркало слоя (см, рис, 2.2, в). При этом концентрация твердых частиц в области непосредственно над внутренним фонтаном сильно уменьшается, вызывая резкое падение перепада давления (до точки )). Здесь весь слой становится подвижным и наступает устойчивое фонтанирование. Таким образом, точка О отвечает началу фонтанирования [c.24]

Значения Перепада давления, представляющие наибольший интерес при конструировании и эксплуатации аппаратов с фонтанирующим слоем, находятся в точках В VI В (см. рис. 2.1). Они представляют соответственно пик перепада давления АР , отвечающий моменту зарождения фонтана, и перепад давления при устойчивом фонтанировании АРф. Первый проявляется, как правило, при пуске аппарата с фонтанирующим слоем (если не используется специальное приспособление, см. 11.4), второй определяет стационарный режим работы. [c.27]

Исследователи, которые помещали измерительный штуцер очень близко к входному отверстию, явно не делали никакой поправки на сопротивление пустого аппарата [113, 134, 164]. В отличие от всех остальных исследователей, Нельсон и Гей [164] обнаружили, что в случае превышения скорости газа, соответствующей началу фонтанирования, перепад давления заметно увеличивается. Поскольку в их опытах штуцер для отбора давления был расположен сразу же под входным отверстием и никакой поправки на перепад давления в отсутствие твердой фазы не вводилось, наиболее вероятное объяснение наблюдаемого подъема перепада давления в процессе фонтанирования кроется в соответствующих условиях входа газа в аппарат. [c.29]

Высокий пик перепада давления, наблюдаемый перед самым началом фонтанирования, не является абсолютно специфическим свойством фонтанирующего слоя и связан в основном с эффектом [c.29]

Следовательно, появление пика на кривой перепада давления как при фонтанировании, так и при псевдоожижении может [c.30]

Несмотря на то, что в обеих частях колонны при условии устойчивого фонтанирования перепад давления оказывается одинаковым, восходящая кривая для нижней части имеет значительно больший пик, чем кривые для других участков аппарата. Отсюда следует, что при увеличении скорости газа большая часть го энергии, расходуемой на прорыв массы твердых частиц, затрачивается в нижней части слоя, тогда как при уменьшении расхода газа такой энергии не требуется. [c.31]

Нельсон и Гэй [164] для частного случая фонтанирования земляных орехов предложили двухчленное эмпирическое уравнение для пика перепада давления, содержащее те же самые переменные, что и уравнение (2.7), за исключением у, который для этого вещества остается постоянным. Объединяя это уравнение с другим эмпирическим уравнением, связывающим перепад давления со скоростью газа при повышении её до максимума на кривой, они смогли исключить АР и пришли к точному выражению для гi и, справедливому только для земляных орехов. [c.33]

Исследование пика перепада давления в конических аппаратах заинтересовало нескольких советских ученых [71, 72, 79, 154, 168, 256]. Гельперин и др. [71, 72] получили экспериментальные значения АР , которые в некоторых случаях в два-три раза превосходили значение перепада давления, рассчитанное исходя из веса слоя. Эти исследования первоначально относились к псевдоожижению относительно мелких частиц, но они справедливы и для явления фонтанирования, поскольку величина пика перепада давления не должна зависеть от того, будет ли слой впоследствии псевдоожиженным или фонтанирующим. Их эмпирическое уравнение имеет следующий вид [c.34]

Максимальный перепад давления перед фонтанированием всегда меньше, чем при псевдоожижении в коническо-цилиндрическом аппарате. [c.444]

Для слоев с Но <С На теоретический анализ затруднен выбором подходящего верхнего граничного условия для интегрирования дифференциального градиента давления. Попытки Мадонны и Ламы [124] связать перепад давления при фонтанировании с массовой скоростью, используя уравнение для плотного слоя типа уравнения Лева [116], подобно тому, как это делалось в предыдущем разделе, не увенчались успехом, поскольку и в этом случае не учитывалось влияние размера колонны и диаметра входного отверстия. Простое предположение Паллаи и Немета [173], что АРф линейно зависит от Н, также упускает и виду эти две переменные, которые в действительности играют важную роль (см. рис. 2.7). Форма экспериментальных кривых [c.38]

Общий перепад давления АР вследствие трения фаз в слое с устойчивым фонтанированием по меньшей мере на 20% ниже перепада давления, рассчитанного исходя из массы слоя [166], т. е. перепада давления, обусловленного трением при однородном и неоднородном псевдоожижении. В этом отношении фонтаниру- [c.20]

Механизм перехода от неподвижного слоя к фонтанирующему лзтапе всего описывать, используя графики зависимости перепада давления от скорости газа. На рис. 2.1 представлены экспериментальные данные Ламы и сотрудников [111, 125]. На основе работ Матура, Торли и др. [137, 227, 228] для наиболее высокого слоя кривая фонтанирования представлена для прямого AB D) и обратного (D B A) процессов, т. е. для случая оседания слоя при уменьшении скорости газа. Это явление наблюдалось вышеупомянутыми авторами в полусекци нных колоннах через плоскую прозрачную стенку. [c.22]

Явление перехода к фонтанированию в конических двумерных слоях изучали советские ученые [79, 201, 256]. Их наблюдения, включая и измерения перепада давления, во многих отношениях соответствовали наблюдениям для цилиндрических аппаратов, они-сайцых раньше, но, как было найдено Гольцикером [79], первоначальное разрыхление плотного слоя происходит в верхнем участке, а не у дна аппарата. [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология