Дипольный момент наведенный

Оптически активные материалы — это среды, обладающие естественной оптической активностью, т.е. способностью среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через нее оптического излучения (света). Впервые оптическая активность была обнаружено в кварце, а затем в чистых жидкостях, растворах и парах многих веществ. Оптически активные материалы разделяют на правовращающие (положительное вращающие) и левовращающие (отрицательное вращающие). Это условное деление теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды. Некоторые вещества оптически активны лишь в кристаллическом состоянии, так что их оптическая активность — свойство кристалла в целом, а не определяется строением отдельных молекул. Современная теория оптической активности учитывает взаимодействие электрических и магнитных дипольных моментов, наведенных в молекуле полем проходящей волны, а также дисперсию — зависимость показателя преломления среды от длины световой волны. Дпя нормальной оптической активности показатель преломления увеличивается с ростом длины волны. [c.256]

Проведенная операция усреднения показывает, что член, зависящий только от координат двух ионов , / (с таким порядком верхних индексов для этих двух ионов), представляет энергию взаимодействия заряда г е иона г (ион, как и ранее, находится в диэлектрической полости), во-первых, с дипольным моментом, наведенным ионом I на ионе / во-вторых, с избыточной плотностью поляризации диэлектрической среды, окружающей фиксированные ионы г и /, по сравнению с тем значением, которое существовало бы в этом случае, когда закреплен только ион 1 [c.99]

Во всяком случае, для больших г функция V у5 (г) правильно описывает суммарный вклад пар ионов в электростатическую энергию взаимодействия. Последние два члена в уравнении (21) представляют взаимодействия зарядов гув и г е соответственно с полным дипольным моментом, наведенным на другом ионе и его полости. Для меньших г в (г) будут появляться члены с еще более высокими отрицательными степенями г, полное вычисление которых затруднительно даже для идеализированных сферических полостей. Кирквуд [20] исследовал, к каким термодинамическим следствиям приводит использование взаимодействий типа (21) в случае растворов электролитов. При изучении расплавленных солей, однако, эта эффективная потенциальная функция не использовалась. [c.100]

Начнем со случая двухатомных молекул. Как было показано выше (см. гл. 3), количество энергии, поглощаемое молекулой в единицу времени, пропорционально квадрату амплитуды ее электрического дипольного момента, наведенного световой волной, т. е. [c.55]

Взаимодействие между молекулами адсорбата и адсорбентом может иметь различный характер. Молекулярные силы, вызывающие отклонения свойств реальных газов от идеальных законов, действуют и при адсорбции. Это в основном так называемые дисперсионные силы, вызываемые согласованным движением электронов в сближающихся молекулах. Вследствие движения электронов даже молекулы с симметричным (в среднем) распределением электронной плотности обладают флуктуирующими (колеблющи- мися по направлению) отклонениями этой плотности от средней, т. е. флуктуирующими диполями, квадруполями и т. д. При сближении молекул движения этих флуктуирующих диполей, квадру-полей и т. д. разных молекул перестают быть независимыми, что и вызывает притяжение. Эти силы называются дисперсионными потому, что флуктуирующие диполи вызывают явление дисперсии света. Часто имеют значение электростатические силы — ориентационные силы, проявляющиеся при адсорбции полярных м Олекул на поверхностях, несущих постоянные электростатические заряды (ионы, диполи), и индукционные силы, обусловленные появлением в адсорбирующихся молекулах дипольных моментов, наведенных зарядами поверхности, или появлением дипольных моментов в [c.414]

Способность молекулы поляризоваться под действием переменного электрического поля световой волны характеризуется поляризуемостью. Поляризуемостью молекулы называется коэффициент пропорциональности между дипольным моментом, наведенным в ней электрическим полем, и напряженностью поля. Поляризуемость измеряется в единицах объема, и ее численное значение того же порядка, что и объем электронного облака молекулы. [c.47]

Если плоско поляризованный свет падает на слой молекул, содержащих анизотропно связанные электроны, реакция будет зависеть от ориентации молекул относительно плоскости поляризации. Обозначим компоненты амплитуды электрического поля световой волны по осям X, У я 7. через Ех, Еу и Е ,. Тогда компоненты дипольного. момента, наведенного этим [c.462]

Происхождение и влияние электрического дипольного момента, наведенного изменяющимся магнитным полем. Предположим, что имеется пло- [c.468]

Происхождение и влияние магнитного дипольного момента, наведенного изменяющимся электрическим полем. Предположим сначала, что оси молекулярных спиралей, описанных выше, параллельны электрическому полю световой волны (т. е. с ориентацией, изображенной на рис. 141,6). Изменяющееся электрическое поле светового пучка заставляет электроны двигаться вдоль спирали вследствие силы, действующей на электроны со стороны электрического поля. Появляющееся вследствие этого спиральное движение электронов приводит к возникновению магнитного поля, аналогичного обусловленному током, текущим через соленоид. Поскольку магнитное поле вокруг соленоида такое же, как вокруг магнита, мы видим, что при [c.470]

Это уравнение для молекулы растворенного вещества, расположенной в Го, дает средний электрический дипольный момент, наведенный при наложении электромагнитного поля. Для того чтобы осуществить подстановку из уравнения (14), введем следующие вещественные величины [c.58]

Электрический дипольный момент, наведенный полем, и поляризуемость молекулы в классической теории [c.264]

Интенсивность в спектрах рассеяния определяется матричными элементами проекций дипольного момента, наведенного электрическим полем возбуждающ,его излучения. [c.293]

При помещении молекулы в постоянное электрическое поле положительно заряженные ядра и электроны будут притягиваться к соответствующим противоположным по знаку полюсам, а в целом молекула деформируется. Для этого процесса введен термин — поляризация, т. е. разделение центров зарядов в пространстве, приводящее к обра. ованию наведенного дипольного момента. Наведенный диполь ц зависит не только от напряженности приложенного поля Е, но и определяется способностью молекулы к деформации [c.770]

Квантовую теорию оптической активности построил в 1928 г. вльгийский физик Л.Розенфельд. Для объяснения оптической 4исп1вности оказалось необходимым учитывать взаимодействие вктрических и магнитных дипольных моментов, наведенных в Аюлекуле полем проходящей световой волны. [c.13]

Вторым видом дальнодействующих сил являются индукционные силы. Они обусловлены взаимодействием постоянных электрических моментов каждой молекулы с наведенными электрическими моментами других молекул. В противоположность электростатическим силам, которые могут быть либо силами притяжения, либо силами отталкивания в зависимости от ориентаций диполей, индукционные силы являются обязательно силами притяжения. Наиболее важная индукционная сила — сила взаимодействия дипольного момента одной молекулы (скажем, молекулы А) с дипольным моментом, наведенным ею на другой молекуле (Б). Полагая, что молекулы воды характеризуются изотропной поляризуемостью а, представим потенциаль-альиую функцию этой силы в виде [c.47]

Адсорбция протекает с выделением теплоты (экзотермический процесс), поэтому количество адсорбированного газа, соответствующее равновесию между газообразной фазой и адсорбционным слоем, уменьшается с повышением температуры (рис. 81). Такое равновесие быстро достигается при физической адсорбции, которая происходит за счет молекулярных или вап-дер-ваальсовых сил. Силы этого рода обусловлены взаимодействием постоянных дипольных моментов, наведенных диполей в поляризующихся молекулах и дисперсионными силами, также электрическими по своему происхождению. Теплота физической адсорбции лежит обычно в пределах 10—20 кдж молъ - . [c.244]

Очевидно, что свойства молекул, определяющие величину оптического вращения, выражаются через параметры р и у. Найдем порядки величин этих параметров для типичных оптически активных веществ. Предположив, что молекулярное вращение имеет довольно большое значение в 200° при измерениях с длиной волны света 6000 А, мы находим из (Ж-15), что (P+y)=8x 10 . Хотя могут встречаться и большие значения, особенно при использовании света с длиной волны, близкой к полосе поглощения оптически активного вещества, приведенная величина может рассматриваться как грубый верхний предел для значения (Р + у) большинства оптически активных молекул. Представляет интерес использовать это значение для сравнения величин дипольного момента, наведенного в оптически активной юлeкyлe изменяющимся магнитнььм полем, с обычным наведенным моментом т — аЕ, где а —поляризуемость, определенная уравнением (Г-ба), а —электрическое поле. Постоянная а обычно имеет порядок величины 10 см . Мы нашли, что Р и у обычно равны по величине, так что мы можем принять р 4- Ю " . Поэтому отношение двух наведенных моментов будет равно [c.473]

Оценка у. Рассмотрим теперь магнитный дипольный момент, наведенный в спирали изменяющимся электрическим полем. Сначала мы предположим, что спирали ориентированы так, что и. оси параллельны электрическому полю Е (напомним, что р при такой ориентации обращается в нуль). На электроны в спиралях действз ет сила еЕ. Компонента этой силы вдоль путей электронов равна е з/+ s поэтому уравнение движения электронов будет [c.477]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология