Частицы рас положение

Из приведенных данных следует, что эффективные коэффициенты диффузии изменяются с концентрацией, причем эта зависимость проходит обычно через минимум, положение которого зависит от природы электролита. Уравнения (6.12) и (6.36) передают эту зависимость более или менее верно в области весьма разбавленных растворов в более широкой области концентраций она не может быть сведена к изменению коэффициента активности с концентрацией. По-видимому, такой характер зависимости коэффициента диффузии от концентрации обусловлен тем, что из-за специфики диффузионного процесса силы взаимодействия между частицами проявляются в нем по-иному, чем в состоянии равновесия или при прохождении электрического тока. В отличие от равновесного раствора с его хаотическим движением всех частиц, при котором центральный ион и ионная атмосфера могут перемещаться как в одном и том же, так и в противоположных направлепиях, при диффузии наблюдается направленное перемещение нонов, накладывающееся на их тепловое движение. [c.145]

Для системы из N частиц будем иметь ЗЛ таких уравнений. В принципе можно решить эти уравнения, и тогда в каждом уравнении окажутся по две произвольные константы интегрирования. Для всей системы будет таких констант интегрирования, и, чтобы исключить эти константы, необходимо иметь независимых исходных величин. Это могут быть, например, координаты (З У) каждой точки в два различных момента времени . Ясно, что механическое поведение системы не определяется однозначно до тех пор, пока нет достаточных экспериментальных сведений для определения 6 N констант. Состояние такой системы будет полностью определено только тогда, когда такая внутренняя информация дается наряду с внешним описанием системы (т. е. массами частиц, положением и величиной силовых полей, положением границ, стенок и т. д.). В простейшем случае, представляющем интерес с физической точки зрения, скажем для моля гелия , мы должны [c.113]

В качестве дополнительных данных были использованы весовые количества зернистого материала, выгружаемого из модели до появления отдельных меченых частиц, положение которых перед началом опыта указывалось на рабочих схемах. Попереч- [c.127]

При определении волновых функций быстрых частиц положения медленных частиц полагают фиксированными. При изменении координат частиц из медленной подсистемы быстрые частицы должны адиабатически еле- довать за ними без изменения квантового состояния. Поэтому полная потенциальная энер- (/ [c.285]

Основным моментом данной теории является рассмотрение квантовомеханического переноса электрона (а также протона) через границу металл — раствор. Для этого используется хотя и приближенный, но достаточно точный метод, получивший название адиабатического приближения Борна — Оппенгеймера. Сущность адиабатического приближения состоит в том, что всю рассматриваемую систему делят на две части быструю подсистему и медленную подсистему, которые отличаются скоростями движения входящих в них частиц. При определении волновых функций быстрых частиц положения медленных частиц полагают фиксированными. [c.302]

Вириал и его свойства. Рассмотрим систему, состоящую из одной или нескольких частиц (например, электронов или ядер, или электронов и ядер), расположенных в конечной области пространства. Пусть — вектор силы, действующей на г-тую частицу. Положение частицы относительно произвольно выбранного начала координат определено радиусом-вектором г [c.50]

Б. В. Дерягин отмечает [161], что в теории слипания коллоидных частиц положения термодинамики Гиббса недостаточны и приходится рассматривать энергию системы в функции толщины прослоек между ними, так как при этом выявляется в качестве контролирующего фактора энергетический барьер, являющийся макроскопическим аналогом энергии активации процессов, идущих на молекулярном или атомном уровне. Этот потенциальный активационный барьер способен тормозить коагуляцию практически до полной остановки, обеспечивая устойчивость дисперсной системы. [c.24]

Исследование природы химической связи является центральной проблемой всей теоретической химии Изучение строения и реакционной способности вещества дает богатую информацию о характере взаимодействия между атомами в молекуле, способствуя все более углубленному моделированию химических процессов Обобщение экспериментальных данных приводит на определенных этапах развития химии к теоретическим концепциям, которые наряду с чисто познавательным аспектом имеют и громадное практическое значение, так как позволяют вести исследование более целенаправленно Однако только с созданием аппарата квантовой механики — науки о движении микрочастиц (атомов, ядер, электронов и т д ) — ранее существовавшие теории химической связи получили естественное объяснение Современная квантовая химия является частью квантовой механики, в основе которой лежит представление о корпускулярно-волновом дуализме микрочастиц Если раньше электрон рассматривался как точечная частица, положение и скорость которой в принципе можно точно установить, то в дальнейшем было установлено, что электрон может обладать также и волновыми свойствами (например, мы можем при определенных условиях наблюдать дифракцию электронов) [c.56]

Этот результат показывает, что при достаточном удалении от стенок частицы равновероятно заполняют ось Ох, причем вероятность обнаружить некоторую частицу в интервале [х, х 4- (1х не зависит от положения других частиц теряет смысл условной вероятности и 7 2 = Рх-Р,. Это, конечно, не означает, что частицы могут проникать одна сквозь другую, ибо Р у) пропорциональна плотности вероятности обнаружить какую-нибудь частицу на расстоянии, у от некоторой частицы, положение которой зафиксировано. [c.39]

Уравнение движения твердой частицы. Положение твердой частицы массой т, объемом V с кажущейся плотностью Ре = т/и в момент времени t характеризуется -координатами Ха ее центра инерции С и тремя углами, определяющими ориентацию частицы относительно системы координат. [c.17]

Если за начальный момент времени принять момент прохождения частицей положения равновесия, т. е. считать =0 при у = 0, то решение этого дифференциального уравнения будет иметь вид [c.116]

Совместная адсорбция донора и акцептора может быть рассмотрена на основе общей теории Волькенштейна. В результате такой адсорбции на поверхности устанавливается с участием решетки равновесие между образовавшимися из СО и О нейтральными и ионизованными частицами. Положение уровня Ферми определяет относительные концентрации активных форм каждого, газа. Избыток кислорода (акцептора) или окиси углерода (донора) должен, очевидно, тормозить реакцию, поскольку при этом либо один, либо другой реагент находится полностью в заряженной форме, а потому прочно связан с поверхностью и почти неактивен ). Так можно объяснить тормозящее действие Og и СО. [c.147]

Другими словами, если признать атомное строение материи, то из этого положения закон постоянства состава вытекает как естественное следствие. Более того, поскольку справедливость закона постоянства состава — неоспоримый факт, то, следовательно, атомы действительно являются неделимыми частицами. [c.55]

Необходимо подчеркнуть, что изложенное нами определение вероятности применимо только для системы, состоящей из р а з н ы х частиц. Если все частицы одинаковы, то, согласно принципу тождественности частиц, невозможно установить, какая из них характеризуется данными тремя координатами и спином. Поэтому для системы одинаковых частиц положение следует формулировать так [c.59]

Столкновения могут происходить в любых точках реакционного объема и при любых взаимных положениях реагирующих частиц в пространстве, поэтому электронные переходы могут совершаться в любых направлениях в пространстве (рис. 1). Хаотичность, беспорядочность столкновений между реагирующими частицами и не-направленность электронных переходов являются третьей характерной особенностью химического процесса. [c.10]

Допустим, что имеется несколько частиц, положение которых в системе определяется координатами г , г ,. .. Согласно (П.20), гамильтониан невзаимодействующих частиц [c.158]

На рис. 1.28 изображена характерная зависимость рассеивающей способности от размера частиц. Положение и высота максимума определяются показателем преломления пигмента. Чем [c.33]

Ньютоновское, или классическое, описание электрона основано на представлении об электроне как о точечной частице, положение которой полностью определяется координатами х, у, г. Его движение в атоме может быть определено, если известна зависимость х, у, г от времени. Однако уже де-Бройль показал, что движение электрона [c.31]

При расчете электростатического взаимодействия между микрочастицами надо учесть электронейтральность, отталкивание одноименно заряженных частиц, положение электронов в атоме и поляризующее влияние атомов друг на друга при конечном расстоянии между ними. [c.278]

При наличии лишь электростатических взаимодействий между зарядами на поверхности электрода и участвующими в электрохимической стадии частицами положение центра заряда последних может значительно отличаться от положения центра заряда ионов фонового электролита, находящихся во внешней плоскости Гельмгольца [162, 272—279]. Это возможно при разной степени сольватации реагирующих на электроде частиц и присутствующих в большом избытке ионов фонового электролита. Исходными уравнениями при выяснении подобного оода эффектов являются уравнения вида (V.39). [c.140]

Частица Положение в атоме Масса [c.365]

Введение. В 3.3 рассмотрены преобразования фазового пространства, поперечного к главному направлению движения частицы. Положение отдельной частицы на траектории считалось одинаковым для всех частиц, расстояние вдоль траектории выступало в качестве независимой переменной, связанной со временем скоростью Vo, которая принималась общей для всех частиц. Согласование поперечного фазового пространства в этом случае осуществлялось с помощью статических линз, расположенных вдоль траектории частицы. [c.123]

Согласно уравнению движения (1.6а), координаты Хи Х2, Хз, связанные с выбранной частицей в произвольный момент времени /, не изменяются во времени. Таким образом, частица представлена тройкой координат Х1, Х2, Хз, т. е. координаты Хи Х2, Хз можно рассматривать как имя , определяющее частицу . Положение в пространстве частицы , заданной именем Х1, Х2, Хз (или / ) в любой момент времени t, согласно (1.6а), определяется вектором г. Короче говоря, занимаемые частицей / с течением времени места определяются уравнением движения (1.6а), а следовательно, нуть частицы получается из него, если / — константа. Точно так же обратное преобразование (1.66) показывает, какая частица / находится в точке г пространства в момент времени /. Задавая различные значения тройки координат Хь Х2, Хз в определенный момент времени при помощи преобразования (1.6а) находим положения различных частиц в определенный момент времени. [c.34]

Виникший между электродами ток очень мал из-за незн2 чительного количества находящихся в газе заряженных частиц. Положение изменится, если в газе появится ионизатор, обусловливающий резкое увеличение ЧИСЛ21 ионизированных частиц. [c.385]

Теория ДЛФО ограничивается рассмотрением потенциальных кривых для двух дисперсных частиц. Это объясняется тем, что коагуляция, протекающая в разбавленных золях, определяется парным взаимодействием частиц, положенным, как мы видели, в основу теорий кинетики коагуляции Смолуховского и Н. А. Фукса. Однако для определения условий устойчивости концентрированных золей необходимо учитывать коллективные взаимодействия частиц. Такие золи не только обладают практически достаточной стабильностью, но часто обнаруживают и периодическое расположение частиц аналогично узлам кристаллической решетки. Подобные периодические коллоидные структуры образуют, например, некоторые вирусы и монодисперсные латексы. Условием периодичности, конечно, является прежде всего достаточная монодисперсность системы. Как отметили еще Бернал и Фанкухен, периодическое расположение свидетельствует о дальнодействующих силах между коллоидными частицами. [c.295]

Атака. ии итрофнлыюй частицей положения С2 или С4 пиридина ведет к образованию только двух основных резонансных структур, тогда как при атаке по СЗ возможно возникновение трех таких структур. Малая скорость реакции пиридина объясняется обычно электроотрицательностью азота, делающей л-электроны менее доступными для атаки. [c.635]

Флуктуации будут играть важную роль в последующем изложении. Поэтому поясним понятие флуктуации на известном примере хаотического движения коллоидной частицы в жидкости, открытого Р. Бро-уном в 1827 г. Лишь спустя 80 лет А. Эйнштейном и независимо М. Смолуховским была разработана теория броуновского движения, согласно которой перемещение частицы является результатом возникновения по разные ее стороны областей неодинаковой плотности жидкости, что приводит к мгновенной разности соударений окружающих ее частиц. Ситуация полностью описывается в рамках теории случайных процессов. Броуновское движение не прекращается во времени и это означает, что области неравномерной плотности вещества существуют всегда и при установившемся стационарном распределении жидкости или газа в объеме. Такие статистические все время возникающие и исчезающие области с большим или меньшим, чем в среднем, числом частиц в малом объеме и являются в данном примере флуктуациями. Следовательно, множество частиц обладает, и это является опытным фактом, еще одним важным свойством - иметь флуктуации - небольшие случайные отклонения от средних значений температуры, плотности, энергии, скорости движения частиц, положений атомных групп в молекуле и т.д. Во многих случаях флуктуации не приводят к заметному макроскопическому эффекту, ими вообще пренебрегают, например, в равновесной и линейной неравновесной термодинамике, кинетической теории газов и жидкостей и т.д. Вернемся, однако, к рассмотрению примеров самоорганизации системы вдали от положения равновесия, где они играют определяющую роль. [c.450]

Это условие, как уже говорилось ранее (см. 35), выполняется практически во всех реальных газовых плазмах. Однако в отношении системы заряженных частиц положение все же оказывается несколько более сложным, чем это можно попять, с штая время релаксации парной корреляции по порядку величины равным времени столкновения Дело заключается в том, что в плазме возможны коллективные движения — плазменные колебания, которые в определенных условиях весьма существенно определяют временное изменение парной корреляционной функции. Поэтому [c.193]

Существование в псевдоол<иженных системах аналога поверхностного натяжения, по-видимому, не должно вызывать сомнений. Об этом свидетельствует само наличие пузырей в псевдоожиженном слое и хотя бы тот факт, что частица, положенная на свободную поверхность, не сразу внедряется внутрь слоя [223]. Очевидно, с уменьшением сил поверхностного натяжения размер пузырей должен быть меньше и может дойти до нуля. Соответственно для вязких ожижающих агентов также должно быть характерно псевдоожижение без образования пузырей. И действительно, псевдоожижение капельными жидкостями характеризуется большей однородностью, чем газами. [c.30]

Ньютоновское, или классическое, описание электрона основано на представлении об электроне как о точечной частице, положение которой полностью определяется координатами х, у,. г. Его движение в атоме определено, если известна зависимость X, у, г от времени. Однако уже в 1924 г. де Бройль с помощью некоторых теоретических соображений, базирующихся на инвариантности релятивистских формул, показал, что с каждой движущейся частицей можно связать волну, длина которой обратно пропорциональна импульсу частицы р. Значение этих представ--лений оставалось неясным до тех пор, пока Девиссон и Джер-мер в 1927 г. и независимо Томсон в 1928 г. не показали, что пучок электронов в самом деле ведет себя подобно волне и может испытывать дифракцию на подходящей решетке (например, на кристалле, в котором атомы расположены упорядоченно). Оказалось при этом, что длина волны электронов совпадает с величиной, предсказываемой соотношением де Бройля [c.26]

Массой такой частицы является приведенная масса ы, а координатой —относительный вектор г = Г2 — Г1. Сила, действующая на эту квазичастицу (или ы-частицу), положение которой совпадает с положением частицы 2, направлена вдоль радиуса-вектора (задачу можпа сформулировать и для частицы 1, результат будет тот же). [c.175]

Таким образом, имеющиеся экспериментальные данные по ослаблению излучения рассеянием в малопоглощающих дисперсных материалах качественно и в ряде случаев количественно согласуются с теорией при допущении о независимом рассеянии излучения отдельными частицами. Положение максимума рассеяния удовлетворительно определяется формулами (92) и (93). При X <с 1 имеет место рэлеевское рассеяние. В области X > 50 коэффициент кд постоянен, причем его значение в рассматриваемых работах находится, в основном, в пределах от 1 до 2, т. е. составляет 50—100% от теоретического значения ко. [c.56]

Это соотношение раепространяется на ансамбль частиц, положение которых задается векторами г [c.200]

В этом процессе действует много переменных геометрическая форма сосуда, характер отбойных перегородок, тип мешалки, скорость вращения (или подводимая мощность) и плотность суспензии, причем все они изменяются в зависимости от конструкции сосуда и характера его работы. К физическим переменным относятся плотность жидкости, ее вязкость и коэффициент молекулярной диффузии растворенного вещества. Значительную роль могут также играть размер, распределение, форма и плотность взвеыгенных частиц. Положение, очевидно, усложняют [c.251]

Число поступательных состояний частицы в определенном интервале значений импульса можно вывести путем квантовомехапического рассмотрения частицы в ящике. Требуемое выражение нетрудно получить с помощью соотношения неопределенности. Для частицы, положение которой определяется декартовыми координатами ж, у, г, а проекции имнульса соответствуют рх, Ру, Рг> произведение неопределенности в пространственной координате и неопределенности в соответствующей проекции импульса приблизительно равно константе Планка. Следовательно, [c.245]

С другой стороны, при движении системы по фазовой траектории сохраняется суммарная механическая энергия частиц системы, т.е. из соотношения (П.2) вытекает важнейшее следствие р( , р)е = onst или р( , р) = onst р( ), где р( ) — функция распределения. Таким образом, плотность вероятности зависит не от характеристик отдельных частиц (положения системы в фазовом пространстве q, р)), а лишь от энергии всей системы. [c.289]

Поскольку величина центробежной спль[ увеличивается но мере удаления от оси вращения, скорость является величиной переменной и зависит от положения частицы в кольцевом пространстве бара- рл,., 23. Схема сопарирую-бапа. Каждая частица должна успеть до- щей центрифуги. [c.45]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология