Частица сфере

Для макромолекул любой формы Рв = 1 при 0 = 0°. С увеличением 0 величина Рв уменьшается. Фактор рассеяния связан с радиусом инерции (5 ) и зависит от формы частиц (сферы, тонкие диски, тонкие палочки, цилиндры, статистические клубки, полидисперсные статистические клубки и жесткие клубки). Из-за сложности математическое выражение фактора рассеяния для любой заданной формы рассеивающей частицы здесь не приводится. [c.201]

Используя (10.72), найдем эффективность захвата частиц сферой [c.224]

Сравнение эффективностей захвата частиц сферой (10.79) и цилиндром (10.82) показывает, что они различаются только числовыми коэффициентами. Это объясняется сходством полей скоростей возле поверхности. Основное отличие захвата крупных частиц от захвата мелких вследствие диффузионного механизма осаждения состоит в зависимости от радиуса частиц. При диффузионном механизме захвата в то время как для крупных частиц Е сои dp-224 [c.224]

Для случая захвата частиц сферой при аналогичных предположениях эффек /ивность захвата имеет вид [c.231]

Рис. 3.132. Диаграмма рассеивания поляризованного света частицей (сфера в центре)

Эти вещества обычно предлагают как носители с низкой удельной поверхностью. Их получают в виде плотных спеченных частиц (сфер, цилиндров, колец и т. д.) типичная удельная поверхность 0,1—0,3 м /г, и средний диаметр пор 10—90 мкм. Пористость обеспечивают сохранившиеся при спекании межкри-сталлитные промежутки. Карбид кремния, имеющий высокую теплопроводность, ценится как носитель для катализаторов сильно экзотермических процессов, [c.96]

Простейшая модель жесткой частицы — сфера. Коэффициент трения ее равен [c.43]

По-видимому, взаимное пересечение частицами сфер их действия, которое может быть вызвано различными причинами, означает, что энергия их взаимодействия по абсолютной величине соизмерима с кТ, а по мере уменьшения расстояния между микрообъектами может значительно превосходить ее. Сближение двух ионов противоположных знаков может привести к образованию ассоциата с характерными свойствами диполя. Образование нары ион-диполь уменьшает дальнодействие исходного иона, в связи с этим последующее присоединение ионом диполей за счет электростатических сил становится все менее вероятным. [c.132]

Если размеры макромолекул сопоставимы с длиной световой волны (>)ь/20), то каждую рассеивающую молекулу следует рассматривать как набор удаленных друг от друга элементарных излучателей. Интерференция волн, рассеянных этими излучателями, приводит к уменьшению /е, измеренного под. любым углом б=т О°. Угловое распределение интенсивности С. /0=/(0) зависит от взаимного расположения элементарных излучателей и расстояния между ними, т. е. от конформации и относительных размеров макромолекул. Конкретный вид Р(0) теоретически рассчитан для основных типов частиц — сфер, палочек, эллипсоидов, дисков и др. Для нитевидных макромолекул, свернутых в р-ре в статистич. клубки, в случае вертикально поляризованного падающего света [c.192]

Подобные выводы позволяет сделать характеристическая асимметрия [2], которую определяют путем графической экстраполяции величины 1/(2 — 1) к бесконечному разбавлению. С помощью полученной величины [2] можно по таблицам или графику определить относительные размеры частиц (отношение диаметра частицы к длине волны падающего света) в растворе, функцию внутримолекулярной интерференции и в ряде случаев сделать выводы о форме рассеивающих частиц (сфера, палочка, статистический клубок, диск).— Прим. перев. [c.188]

Число соударений, испытываемых взвешенными частицами, может быть вычислено такими же методами, как рассчитывалось в 6 число соударений частиц молекулярных размеров с поглощающей сферой радиуса Е. Однако при коагуляции мы должны рассматривать соударения двух частиц близких раа.-меров 7 и Для подсчета числа соударений можно тогда окружить одну из частиц сферой радиуса вторую [c.35]

ЭПР явился, по сути дела, первым прямым физическим методом, позволившим непосредственно доказать наличие делокализации электрона. При этом надо сразу же оговориться, что, поскольку этот метод применим только к парамагнитным частицам, сфера его применения значительно уже, чем сфера применения понятия делокализации. Как было показано в главе П1, методом ЭПР можно измерять лишь делокализацию спиновой плотности неспаренного электрона. [c.143]

Допустим, что концентрация частиц п К) зависит только от расстояния К от начала координат, к которому направлен поток диффузии, вызванный поглощением частиц сферой радиусом р. В этом случае из закона Фика следует [c.121]

Рис. 3.133. Диаграмма рассеяния естественного света частицей (сфера в центре координат), свет падает на нее вдоль оси X. В плоскости У/ рассеянный свет полностью поляризован, вдоль оси X— непопяризован. Верхняя часть диаграммы (вдоль оси 7) отсечена

Приведем значения фактора сферичности чр для некоторых частиц сфера—1,000 октаэдр — 0,846 куб — 0,806 тетраэдр — 0,670. [c.73]

Экспериментальные работы по улавливанию частиц сферами часто ассоциируются с улавливанием частиц дождевыми каплями или при искусственном водном орошении. Экспериментальные точки, найденные в недавних измерениях Ярмана [307], а также в ранних работах Ранца и Вонга [672], приведены на графике (рис. УП-4). [c.307]

Действительно, учитывая отсутствие источников концентрации в объеме, ограниченном новерхностыо частицы и поверхностью содержащей частицу сферы (радиус которой В может быть сделан сколь угодно большим), и используя соотношение V ( 4 ) = О, получим, что при определении числа Шервуда интегрирование в (5.5) можно проводить по поверхности 2д. Подстановка в (5.5) выражения (5.10) после предельного перехода при В оо приводит к равенству (5.11). , [c.254]

Из этой формулы видно, что время горения летучих веществ не зависит от. концентрации кислорода, но в то же время наблюдается заметная зависимость диаметра окружающей частицу сферы пламени от концентрации кислорода. Так, например, при выгорании частицы в воздухе отношение диа1метра сферы пламени к диаметру частицы составляло в среднем 3,3, а с понижением концентрации кислорода поверхность фронта пламени существенно возрастала. [c.44]

Громоздкость этого выражения позволила авторам вытаслить величины фактора f лишь для сравнительно простых форм частиц сфер, сфероидов, цилиндров и эллипсоидов. Однако большое разнообразие форм частиц, встречающихся на практике, требует устранения и этого ограничения. Поскольку пз тей для теоретического вычисления значений фактора / у других форм частиц найти не удалось, было решено определить эти значения экспериментально. [c.22]

Общая схема полимеризации гидратов 5102 представлена на рис. 3.23 [80]. Дальнейший процесс полимеризации ведет к образованию трехмерных частиц (сфер), являющихся центрами последующей конденсации 51 (ОН) 4. Внутри сфер могут содержаться 510Н-группы, однако при рН>7 и >80°С твердая фаза внутри почти безводна. [c.75]

Рассмотрим в качестве модели макромолекулярной частицы сферу радиусом г, несущую заряд Q. Потенциал на поверхности сферы выралоется формулой [c.394]

Совершенство сферической формы доставляет не только эстетическое удовольствие. Во-первых, по сравнению с нерегулярными частицами сферы обусловливают снижение давления в колоннах, что в конечном итоге обеспечивает более продолжительную эксплуатацию всей хроматографической системы в целом. Во-вторых, идегшьная форма (наряду с особенностями технологии получения частиц) приводит к повышенной механической прочности сорбента. Ведь в случаях резких перепадов давления и механических воздействий на сорбент в первую очередь разрушаются сколы и выступы частиц сорбента, что приводит к возникновению адсорбционно неоднородных зон. [c.455]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.206 , c.207 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.198 , c.199 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.206 , c.207 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.198 , c.199 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология