Краевые поля

Итак, учет краевого поля и паразитной емкости ячейки позволил нам уменьшить погрешности измерения емкости до 1 % и тангенса угла диэлектрических потерь до 5%. [c.248]

Авторы пренебрегают эффектом краевого поля. [c.28]

В данной работе нет необходимости ограничивать рассмотрение какой-либо частной фо1)мой ноля. Бо.аее того, нет нужды и пренебрегать эффектом краевого поля. Необходимо лишь допустить, что представление ионной траектории в виде степенных рядов [уравнения (1) и (6)] остается справедливым для траектории иона, претерпевшего отклонение в поле соответствующей формы, и что коэффициенты К, L, М и N можно выразить в согласии с уравнениями (2), (3) и соответственно (7) и (8). Тогда для последовательной комбинации электростатического и магнитного полей ордината уи точки, в которой ионный луч попадает на экран, расположенный перпендикулярно главной (осевой) ионной траектории и проходящий через точку 1"п (рис. 3), равна [c.30]

Она представляется столь слон<ной, что может возникнуть сомнение в целесообразности системы в целом, если ее осуществление связано с решением проблемы эффекта краевого поля. [c.53]

Таким образом, измерение массы — точнее, относительной разности масс (ОРМ) —сводится к измерению напряжений при условии, что радиус траектории в магнитном поле одинаков для всех измеряемых масс. Небольшие отклонения от этого условия, которые возможны, например, при протяженных краевых полях электромагнита, могут быть устранены путем экспериментальной коррекции. [c.26]

Для упрощения расчетов можно предположить, что краевое поле ограничено узким пространством, так что его можно аппроксимировать скачком потенциала на краю отклоняющего поля. Позже будет показано, что это приближение достаточно хорошо описывает наблюдаемые эффекты. [c.71]

Пучок ионов нужно тщательно экранировать от краевого магнитного поля в области перед энергетической щелью. Хотя размещение энергетической щели не очень критично, как показал Герцог (1955), некоторые положения в области краевого поля оказываются предпочтительными. [c.83]

А. Влияние краевых полей [c.85]

Рис. 3.9. Ограничение краевого поля толстой (а) или тонкой (б) экранирующими пластинами и напряженность поля (относительные единицы) в краевой области (в).

Рис. 3,10, Угол отклонения пучка в реальном краевом поле равен углу отклонения в идеальном поле с резкими границами, если идеальное поле простирается за отклоняющими пластинами или полюсными наконечниками на расстояние

Фокусирующий эффект реального краевого поля можно также рассчитать и сравнить с идеальным полем, используя описанный выше метод определения границы идеального поля. Действительное краевое поле характеризуется небольшим расфокусирующим действием, которое можно определить из рис. 3.11. Фокусное расстояние краевого поля очень велико по сравнению с фокусным расстоянием основного поля, и для большинства практических применений им можно пренебречь. Таким образом, хорошо подтверждается наше исходное предположение о пренебрежении влиянием краевого поля. Однако его влияние становится очень значительным, если вход и выход пучка в поле не перпендикулярны к границе полюсных наконечников. [c.88]

Рис. 3.11. Расфокусирующее действие краевого поля.

Связь между резонаторами обусловлена аличием краевых полей соседних резонаторов. При выводе расчетных соотношений предполагается, что связи между несоседними резонаторами полностью отсутствуют. [c.267]

Из выражения (IV. 16) видно, что надлежащий подбор отводов от обоих трансформаторов обеспечивает измерения в широком диапазоне величин при минимальном количестве эталонов. Значит, при соответствующей конструкции преобразователя, когда можно считать паразитные поля, а также краевые поля, не пронизывающие исследуемое вещество, постоянными в момент измерения, схема рис. IV. 6 позволяет исключить параметры Сп, Яп и другие, относящиеся к краевым, из рассмотрения. [c.79]

Методически более простым является случай, когда краевое поле не захватывает исследуемый раствор, а целиком располагается в окружающем раствор диэлектрике. Этот случай характерен, например, для преобразователя, представленного на рис. IV. 18, когда электроды максимально примыкают к наружным стенкам изолятора. Краевая емкость при этом суммируется с паразитной и в первом приближении можно считать, что ее значение не зависит от свойств раствора, т. е. ее измерение возможно при пустом (с воздухом) преобразователе. В системе с ко- [c.100]

Исследуемую жидкость в объеме 90 см заливают в преобразователь через верхнее отверстие, когда крышка 2 отвинчена после использования ее сливают через штуцер 7. В верхней части подвижного электрода предусмотрены отверстия для выхода воздуха при опускании электрода. Для сохранения формы краевого поля в каждом из положений подвижного электрода потенциальный электрод сделан несколько длиннее подвижного, находящегося в крайнем нижнем положении. [c.128]

Использование преобразователя для жидкостей с заметной проводимостью может внести ряд дополнительных ошибок, в том числе из-за неучтенного перераспределения краевых полей. [c.131]

Свободные колебания в аксиально-симметричных циклических ускорителях. Рассмотрим аксиально-симметричные магнитные поля, как показано на рис. 4.2, а и б. Полюса магнитов на рис. 4.2, а соответствуют циклотрону, на рис. 4.2, б — синхротрону. Равновесная орбита расположена в краевом поле, которое, помимо того, [c.149]

Кроме указанных факторов при диэлектрических измерениях возникает ряд других трудностей. Так, каждый конденсатор кроме однородного внутреннего электрического поля имеет неоднородное поле по периметру. Это краевое поле, возникающее на концах конденсатора, зависит от толщины и диэлектрической проницаемости образца. Влияние краевого поля на емкость рабочего измерительного участка устраняется путем введения защитного кольца. Использование защитного кольца устраняет влияние краевых эффектов так, что в этом случае измерения фактически проводятся в идеальном однородном поле. При очень тонких образцак краевыми эффектами можно пренебречь. На частотах порядка 1 кГц и выше охранное кольцо не дает требуемого эффекта, и поэтому при испытаниях твердых материалов применяют ячейки без охранных электродов. Соотношение размеров электродов и защитных колец выбирают по ГОСТ 5458—75. [c.246]

Тасман (Tasman H.A.). Применяли ли Вы шунты Герцога для корректирования эффекта рассеянного краевого поля [c.25]

Показано, что засчет примопония пеоднородиого магнитного поля в масс-спектрометрах моншо повысить дисперсию по массам и разрешающую способность, не измо-ияя ни радиуса траектории ионов, пи ширины щелей. Вычислены (без учета эффекта краевых полей) в первом и втором приближениях траектории ионов в средней плоскости для того случая, когд 1 границы поля нормальны к оси пучка в точках его входа и выхода из поля. [c.46]

Крейг ( raig R. D.). В Вашей статье утверждается, что в некоторых приборах может быть получено магнитное поле около 19 ООО гс. Поскольку эта величина поля приближается к насыщению, можно ожидать, что роль краевых нолей будет увеличиваться. Не обнаружили ли Вы, что эффект краевого поля влияет на работу прибора [c.74]

Робинсон. Мы не нашли н1шего такого, что заставило бы нас убедиться в существовании искажения, вносимого краевым полем. Я думаю, это объясняется тем, что зазор магнита очень мал (4,5 мм) и краевые поля распространяются не очень далеко. [c.74]

Наконец, осталось найти коэффициент пропорциональности между U и Е. Это легко сделать, если предположить, что плоский конденсатор D является идеальным. Однако на самом деле это не так,-и необходимо было либо рассчитать эффект влияния краевого поля плоского конденсатора, либо найти искомый коэффициент пронорцнональностн из опытов с [c.487]

А82. oggeshall N. D., Коррекции краевых полой в магнитных фокусирующих системах. (Теоретическое рассмотрение. Предложен способ изменения геометрии прибора секторного типа для коррекции краевых полей.) J. Appl. Phys., 18, 855-861 (1947). [c.580]

Обычно нулевую точку источника напряжения не заземляют, особенно если необходимо сканировагь масс-спектр изменением отклоняющего напряжения (пропорционально ускоряющему напряжению). В этом случае удобнее заземлить внутренний цилиндр и подавать положительный потенциал на внешний цилиндр. Тогда при входе в радиальное цилиндрическое поле ионы, летящие по центральной траектории, замедляются. Вследствие этого несколько изменяются фокусировка и дисперсия по энергиям. Либл и Вахсмут (1959) показали, что фокусирующие свойства поля можно улучшить, если экранировать краевые поля с помощью двух пар широких щелей, из которых внешние заземлены, а внутренние имеют тот же потенциал, что и центральная область в промежутке между цилиндрами. Подобная конструкция уменьшает напряженность поля на его границах, а также, по-види-мому, дефекты изображения. Напряжение задается потенциометрами, включенными в цепь ускоряющего напряжения. [c.73]

ПОЛНОСТЬЮ свободное от полей пространство практически не существует. Краевое поле обычно зависит от формы и размеров всех объектов, расположенных вблизи поля. Точное математическое исследование краевых полей почти невозможно. Поэтому целесообразно ограничитькра-евую область при помощи заземленных экранов, сведя ее к области, непосредственно прилегающей к границе поля. В экране должно быть отверстие для прохождения пучка ионов краевое поле проникает через это отверстие. Однако его интенсивность уменьшается гораздо быстрее и практически равна нулю на небольшом удалении от щели. Фактически объекты, расположенные на этом расстоянии, не оказывают никакого влияния на движение ионов. Точный расчет краевого поля, которое создается плоским отклоняющим полем, ограниченным толстой или тонкой экранирующими пластинами (рис. 3.9), провел Герцог (1935). Напряженность поля постепенно возрастает и экспоненциально достигает полного значения внутри отклоняющего поля, сравнительно далеко от границы пластин. Герцог (1940) предложил метод, позволяющий найти лучшее приближение к идеальному полю с резкими границами. Он рассчитал расположение резкой границы таким образом, чтобы результирующие углы отклонения пучка в идеальном поле оказывались точно такими же, как в реальном поле. Результаты этих расчетов (рис. 3.10) можно использовать следующим образом. Если проведен расчет идеальных полей, при помощи приведенной на рисунке зависимости можно точ- [c.86]

Экраны не являются необходимыми для использования 5 ( /и фокусирующих свойств отклоняющих полей. Они применяются в основном для удобства, поскольку исключают измерения напряженности поля в отдельных точках и расчета траекторий ионов (Коггешал, Мускат, 1944 Коггешал, 1947). Влияние краевых полей на дефекты изображения было рассчитано Волником и Эвальдом (1965). [c.88]

В большинстве выполненных расчетов дефектов изображения краевыми полями пренебрегали. Мацуда и Волвик (1970) показали, что это упрощение приводит к серьезным ошибкам, особенно если необходимо учитывать фокусировку в г-направлении. Однако результаты этих тщательных расчетов пока еще не использовались для улучшения характеристик масс-спект-графов. [c.89]

На рис. V. , а представлен принципиальный вид конденсатора плоскопараллельными пластинами и так называемыми охран-яыми кольцами, без которых электрическое поле у краев конденсатора искажено, а емкость может отличаться от вычисленной по формуле С — е5/4Пй . Но если расстояние с между пластинами много меньше их линейных размеров (площади 5), то ошибка получается ничтожной. Имея в виду критерий максимального сближения электродов, учитывающий в реальных условиях влияние емкости двойного слоя и краевого поля, расчет преобразователя, а также его конструкцию необходимо оптимизировать. [c.105]

Заполнение фазового пространства в азимутально-симметричных ускорителях. Здесь рассмотрение будет ограничено поперечным фазовым пространством. Можно считать, что синхротронные колебания, связанные с продольным фазовым пространством, смещают равновесную орбиту и, таким образом, еще больше уменьшают полезную апертуру. При многооборотной инжекции можно предположить, что частота бетатронных колебаний и частота азимутального вращения не кратны одна другой. Таким образом, инжектируемое фазовое пространство в течение нескольких оборотов может пройти мимо инфлектора конечной длины и не задеть его, за это же время равновесная орбита сместится настолько, что эмиттанс пройдет мимо инфлектора. Пример, который будет рассмотрен, заимствован из исследований [32] для 12,5 Гэв протонного синхротрона с нулевым градиентом. Вертикальная фокусировка осуществляется краевым полем магнита, разделенного на квадранты. (Более подробное изложение этого дано в работе [15].) [c.202]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология