Интервал квантования

Го — интервал квантования. и Кх) — функция распределения. [c.243]

По техническим условиям достаточно задаться величиной а =0,06 при этом решением трансцендентного уравнения (8.93) является 8 0,33. Исходя из условий эксплуатации объекта, можно принять, что спектр низкочастотной составляюш ей случайного сигнала ограничен частотой среза ш =0,33 мин 1. Тогда ( =8/ 0= мин. При построении дуального фильтра, восстанавливающего входной сигнал по аналитической составляющей выходного сигнала на конечном интервале наблюдения длиной 1 , естественно величину памяти этого фильтра iд принять равной длине интервала наблюдения iд=iн=l мин. Интервал квантования по времени выберем равным Д=0,1 д=0,1 мин. [c.490]

Численное интегрирование обыкновенных дифференциальных уравнений не вызывает принципиальных осложнений. Нахождение решений уравнений с частными производными с помощью ЦВМ связано с рядом трудностей. Исходные уравнения обычно преобразуются в конечно-разностные соотношения, решение которых может оказаться неустойчивым при неудачном выборе интервала квантования по времени и пространственным координатам. Иногда уравнения в частных производных преобразуют в обыкновенные дифференциальные уравнения (метод характеристик). Сведения о численных методах интегрирования дифференциальных уравнений можно найти в литературе [14]. [c.65]

Сигнал на выходе квантователя может принимать только дискретные значения, которые разделены интервалами, равными величине шага квантования д. Плотность распределения выходной величины и) х) будет состоять из серии импульсов, каждый из которых находится в центре соответствующего интервала квантования. [c.177]

На рис. 111-3, показано, как плотность распределения выходного сигнала квантователя получается из плотности распределения входного сигнала. Любой входной сигнал в пределах некоторого интервала квантования дает на выходе сигнал, величина которого соответствует значению середины данного интервала. Вследствие этого каждый импульс функции распределения (х) должен иметь площадь, [c.177]

J 1 - Ф/ / мерное распределение, распределения интервал квантования по уровню находится из выражения [c.181]

Здесь конъюнкции расположены слева направо в порядке убывания частоты их повторения в квантованной таблице. Черта над буквой значит, что параметр принимает значение из нижнего интервала разбиения. [c.106]

Существующие методы статистической идентификации основаны на предварительном расчете вероятностных характеристик, точность которых в значительной степени зависит от правильного выбора интервала съема данных (шага квантования). [c.112]

Существует определенная связь между дискретными и непрерывными явлениями. Они могут переходить одно в другое. Например, непрерывное явление можно рассматривать как предел, к которому стремится дискретное явление, если интервал между составными событиями стремится к нулю. И наоборот, дискретное явление можно представлять как непрерывное, рассматриваемое через конечные интервалы. Замена непрерывного сигнала дискретным называется квантованием. Непрерывный сигнал, представленный последовательностью дискретных значений, называется квантованным. [c.29]

Естественно, что при любом интерферометрическом измерении наиболее важным преимуществом по сравнению с дисперсионными приборами остается выигрыш в отношении Сигнал/Шум. Благодаря нему такое измерение может быть выполнено даже при наличии сильно рассеивающих или поглощающих образцов. Однако при исследований небольщих участков поверхности какого-либо вещества, нанесенного на подложку, имеющую большой коэффициент отражения, и применении высокочувствительных фотоприемников для увеличения отношения Сигнал/Шум этот выигрыш может полностью и не реализовываться, поскольку шумы квантования будут накладывать свои ограничения на ширину минимально разрешаемого спектрального интервала. [c.127]

Используя формулу квазиклассического квантования (7.3) и выражение для плотности состояний (15.5), можно вычислить плотность состояний vh(b) на интервал энергии de в квантующем магнитном поле [c.138]

Информация о состоянии управляемого объекта от первичные измерительных преобразователей поступает в управляющую ЭВМ в дискретные моменты времени, управляющие воз-дегствия вырабатываются в ЭBN[ и передаются на объект так-лсе в дискретные моменты времени. Интервал времени между дв мя следующими одно за другим измерениями значений режимного параметра процесса называется интервалом квантова-нп [ измерений. Аналогично, интервалом квантования регулиру-юи.их воздействий называется интервал времени между двумя сл( Дующими друг за другом регулирующими воздействиями. Этт интервалы не обязательно должны быть одинаковыми. Таким образом, часть информации о состоянии объекта теряется в результате ее квантования. Потеря информации опреде-ля тся видом функции х 1) (где х — режимный параметр) ч ве.тичиной интервала квантования. При малых интервалах кван-тоиания потеря информации невелика, но необходимо часто измерять значения параметров и выполнять расчеты на ЭВМ, при больших интервалах — напротив, измерения производятся реже, ио может быть потеряна зиачительиая доля информации.. [c.267]

Погрешности квантования отсчетов ам11литуды если А — интервал квантования, то эта погрешность приводит к неопределенной величине [c.132]

В практической реализации распознаюпщх систем важную роль играет метод кодирования переменных. Обычно для этой цели используется двузначное кодирование [49, 501. Для объектов химической технологии, характеризующихся существенной инерционностью и непрерывностью изменения технологических параметров, иногда целесообразно трехзначное кодирование траекторий переменных [53, 541. Пусть — интервал временного, а А/1 — интервал уровневого квантования переменной х. Тогда значение переменной в момент Т=МА1 вычисляется по формуле я [c.121]

Когда на множество факторов, подчиняющихся требованиям, вытекающим из центральной предельной теоремы Ляпунова, накладывается квантование, обусловленное применением очень грубой измерительной шкалы, то естественно ожидать появления распределения Пуассона, предельным случаем которого является нормальное распределение. Для того чтобы ошибки полуколичествеи-ного анализа можно было представить распределением Пуассона, воспользуемся специальным кодом, состоящим из ряда положительных целых чисел О, 1, 2, 3... Допустим, что имеем пробу, содержащую 0,01% того или иного элемента, и выполняем анализы, пользуясь трехкратной шкалой концентраций. В этол случае могут быть получены следующие результаты при многократном повторном анализе 1) с = 0,01%—анализ выполнен без ошибки, и ошибка анализа может быть закодирована числом О, 2) с = 0,03% или с = 0,003%—анализ попал в ближайший интервал концентрации (справа или слева от истинного содержания), и ошибка может быть закодирована числом 1, 3) с = 0,1 % или с = 0,001%—анализ попал во второй интервал концентрации—ошибка кодируется числом 2 и т. д. В результате при многократном анализе пробы мы получаем следующий ряд чисел [c.146]

Как указано выше, в теории РРКМ используется равновесное отношение концентраций А+ и А. Оно рассчитывается по статистической механике как отношение статистических сумм активированного комплекса и активной молекулы Q(A )/Q(A ) с энергиями, отсчитываемыми от общего уровня, соответствующего энергии молекулы А. Поскольку обе рассматриваемые системы имеют полную энергию в малом интервале Е - Е +8Е, каждая статистическая сумма записывается в виде (2g-,) ехр (—Е кТ), где Sg,— число квантовых состояний в этом малом интервале энергий, и Q(A+)/ /Q(A ) сводится просто к 2gff/2g, Xoтя А иА имеют одинаковую полную энергию, текущая энергия А+ гораздо меньше. Соответственно в данном интервале энергий содержится намного меньшее число квантовых состояний А" и [А+]/[А ] будет мало, что физически оправданно. Как и выше (разд. 4.4), Ugl можно заменить на непрерывную функцию распределения N E )bE, и для активированного комплекса на этой стадии будет справедливо аналогичное рассмотрение, так как он содержит поступательную степень свободы (координату реакции). Расстояния между энергетическими уровнями поступательного движения обычно крайне малы (приложение П, разд. П. 2), и с хорошей точностью энергию можно считать не квантованной, а непрерывной. Число квантовых состояний активированного комплекса в интервале полной энергии Е Е + +б можно было бы обозначить как N (Е )8Е, однако больше принято обозначение N (E )8E или N E )8E+, поскольку по Е и б можно определить +(== —Е ) и 8Е (=8Е ), а последние величины более существенны для поведения комплекса. Легче представить себе комплекс с текущей энергией , чем комплекс, образованный из активной молекулы с текущей энергией . Та (им образом, отношение концентраций для рассматриваемого малого интервала энергий сводится к [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология