Ньютона уравнение ламинарного течения жидкостей

При ламинарном течении жидкостей в капилляре, согласно уравнению Ньютона, сила внутреннего трения Р между слоями жидкости определяется градиентом ско- [c.44]

Уравнение вязкости Ньютона позволяет описать ламинарное течение жидкости не только через цилиндрические трубки, но через трубы любого [c.64]

Идеальной моделью движения жидкостей в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидкости в капилляре течет со своей скоростью, возрастающей от нуля (около стенки капилляра) до и акс (в центре его). Сила внутреннего трения по цилиндрической границе движения радиусом х в соответствии с уравнением Ньютона равна [c.231]

Уравнение Ньютона, а следовательно, и уравнение Паузейля соблюдаются, если жидкость движется ламинарно, т. е. в виде слоев, имеющих различную скорость и не смешивающихся друг с другом. Такой режим наблюдается лишь при сравнительно малых скоростях течения. При больших скоростях ламинарный характер течения переходит в турбулентный, характеризующийся возникновением в движущейся жидкости завихрений. Если применять к такому течению уравнения Ньютона Пуазейля, то коэффициент вязкости теряет свой обычный смысл, так как его значение при турбулентном течении зависит не только от природы жидкости, но становится функцией скорости движения жидкости. Очевидно, в этом случае можно говорить лишь об эффективной или кажущейся вязкости, понимая под ней условную величину, вычисленную для данной скорости течения по уравнениям Ньютона или Пуазейля. [c.324]

Вычисленная из уравнения Ньютона вязкость в условиях ламинарного течения жидкости не зависит ни от способа измерения, ни от типа и размеров примененного вискозиметра, т. е. является инвариантной характеристикой данной жидкости. [c.324]

При протекании жидкости через трубку разные ее слои, располагающиеся концентрически от стенок трубки к ее середине, движутся с разной скоростью у стенки слой молекул неподвижен, следующие слои движутся со все большей скоростью, постоянной для каждого слоя. Такой поток называется ламинарным. При увеличении скорости слои образуют завихрения и перемешиваются ламинарный поток переходит в турбулентный. Ламинарное течение характеризуется двумя основными законами. Первый из них (постулат Ньютона) определяет силу вязкого сопротивления жидкости Р по уравнению [c.191]

Это уравнение, известное в основном как закон теплоотдачи Ньютона, используется при анализе всех форм конвективного теплообмена. Для ламинарного течения жидкости в слое ограниченной толщины вблизи поверхности твердого тела теплопередача может быть выражена через температурный градиент теплоносителя в непосредственной близости от поверхности [c.12]

Важнейшей составной частью физико-химической механики является реология — наука о деформационных свойствах дисперсных систем. Для ламинарного течения (т. е. деформации простого однородного сдвига) уравнения гидродинамики гомогенной истинно-вязкой жидкости сводятся к закону Ньютона [c.12]

Для условий ламинарного течения применение уравнения Ньютона [68, с. 30] приводит к следующему-соотношению между объемной скоростью ы, приложенным давлением Р и вязкостью жидкости т] [c.58]

Таким образом, взаимосвязь между внешним напряжением и внутренним трением для ламинарного течения оказывается значительно более сложной. Для истинно-вязких жидкостей эта взаимосвязь по закону Ньютона (1729 г.) выражается дифференциальным уравнением [c.206]

В условиях ламинарного течения применение уравнения Ньютона приводит к следующему соотнощению между объемной скоростью V (т. е. объемом V жидкости, протекшей за единицу времени), приложенным давлением Р и вязкостью жидкости (или газа) г [c.262]

Если период релаксации мал (т 0), то из уравнения (4) получаем уравнение Ньютона вязкого течения жидкости для ламинарного плоскопараллельного потока [c.12]

При условии стационарного ламинарного потока течение обычных жидкостей, как известно, подчиняется уравнению Ньютона [c.126]

В растворах, не подчиняющихся закону Ньютона, наблюдаются также отклонения от закона Пуазейля количество жидкости, протекающей через капилляр, растет не пропорционально давлению, как это должно было бы быть по закону Пуазейля, а быстрее. При этом отклонения от закона Пуазейля не связаны с переходом от ламинарного к турбулентному течению. Известно, что критическая скорость или критическое давление, выше которого течение становится турбулентным, при одном и том же радиусе капилляра тем больше, чем выше вязкость жидкости. В концентрированных растворах полимеров вязкость жидкости настолько велика, что значения критических давлений должны быть очень большими. При тех давлениях, которые применяются на практике, течение продолжает оставаться ламинарным, но растворы не подчиняются уравнению Ньютона. Объяснение этого явления находят в образовании структур в растворах полимеров, и часто повышенную аномальную вязкость раствора называют структурной вязкостью. [c.168]

Особо надо отметить разработанный им способ решения задач конвективного теплообмена при обтекании тел ламинарным и турбулентным потоком жидкости (обычно вариационные методы применяются при решении задач теплопроводности). Важно это не только потому,что вариационный метод применяется к решению задачи конвективного теплообмена, но, главным образом, потому, что задача конвективного теплообмена решается как сопряженная задача. Обычно задачи конвективного теплообмена решаются на основе так называемого закона конвективного теплообмена Ньютона, когда на границе твердое тело — жидкость принимаются граничные условия третьего рода. Физически правильно поставленная задача конвективного теплообмена должна решаться с учетом взаимного влияния температурных полей жидкости и твердого тела (сопряженные задачи). В вариационном методе М. Био эта взаимосвязь теплопереноса в жидкости и в твердом теле осуществляется при помощи функции влияния. Таким образом, метод М. Био дает правильную постановку и решение задачи конвективного теплообмена, отвечающих современным представлениям физического механизма тепло- и массообмена. Кроме того, второй способ решения задач конвективного теплообмена на основе унифицированных уравнений позволяет решать задачи теплообмена при фильтрации жидкости через пористые среды при ламинарном и турбулентном течении двухфазной системы жидкость — твердые частицы , так как уравнения Лагранжа применимы не только для теплопроводности, но и для конвекции. Этот важный фундаментальный результат, полученный автором, будет иметь большое значение в дальнейшем развитии теории конвективного теплообмена. [c.6]

При ламинарном режиме (преобладание сил вязкости) коэффициент пропорциональности i является свойством жидкости, не зависящим от применяемых усилий или (что здесь то же самое) градиента скоростей dw,ydn. Как было указано в разд.2.2.4, в этом случае линейная связь и dWj dn (1.9) именуется формулой Ньютона, ц называется динамической вязкостью, а жидкости, следующие формуле (1.9), носят название ньютоновсш1х. Для таких жидкостей диаграмма сдвига изображена на рис. 2.25,а, причем для данной температуры (i = tga = = onst. При турбулентных течениях выражение (1.9) приобре1ает формальный характер, его линейность нарушается, поскольку коэффициент пропорциональности становится зависящим от характеристик течения в разделе 2.2.5 это было отражено заменой постоянного коэффициента ц суммой ц + где "турбулентная вязкость" была призвана в терминах и символах динамической вязкости учесть нелинейность, вызванную турбулентными пульсациями. Однако нелинейность связи и 5и>л/0л может проявляться также в таких течениях, когда вязкостные силы доминируют над инерционными. Это характерно для жидкостей, обладающих некоей внутренней структурой, изменяющейся под действием приложенных усилий. Такие жидкости тоже лишь формально следуют уравнению сдвига (1.9) переменный коэффициент пропорциональности в этом случае принимает смысл кажущейся вязкости зависящей от величин Тт и dwy/dn [c.191]

Измерение с помощью капиллярного вискозиметра сводится к определению времени вытекания жидкости через капилляр с известными геометрическими параметрами. При стационарном ламинарном течении жидкости вязкост1> рассчитывают по уравнению Пуазейля (получающемуся путем интегрирования уравнения Ньютона) [c.189]

Это и есть уравнение Ньютона, из которого следует, что касательное напряжение между слоями жидкости при ламинарном течении иронорционально возникающему градиенту скорости (скорости сдвига) йю/с1х. Коэффициент пропорциональности г в этом уравнении обычно называют динамическим коэффициентом вязкости, динамической вязкостью или просто вязкостью. [c.30]

Распределение скоростей. Количественный анализ закономерностей течения бингамовской жидкости предусматривает те же этапы, что были реализованы при исследовании в разд. 2.2.4 ламинарного течения ньютоновских жидкостей распределение скоростей, расход, средняя скорость, гидравлическое сопротивление. Особенности, присущие уравнению сдвига (2.46) для бингамовских жидкостей в отличие от формулы Ньютона (1.9), приводят к необходимости проводить начало анализа раздельно для кольцевой и приосевой зон. [c.196]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология