Матричный компонент недиагональный

Упрощенная теория. Зная оператор 6, можно вычислить контур линии с помощью формулы (37.28). Поскольку такие вычисления весьма трудоемки и требуют применения численных методов, представляется целесообразным сначала рассмотреть несколько упрощенную задачу. Пренебрежем недиагональными матричными элементами 6 (что, вообще говоря, неэквивалентно адиабатическому приближению). В этом случае согласно (37.30) У (со) будет определяться наложением дисперсионных контуров / (со), причем ширина Уаз сдвиг каждого из этих контуров могут быть вычислены по формулам (37.31). Поскольку оператор 6 действителен, сдвиг каждой из компонент тождественно равен нулю. [c.513]

Недиагональные матричные элементы V (t) зависят от л- и /-компонент локального поля, которые, по-видимому, содержат большое число флуктуирующих компонент, осциллирующих с различными частотами. Те части этого члена возмущения, которые осциллируют с частотой, совпадающей с частотой ядерного резонанса oq, вызывают переходы между спиновыми состояниями и приводят к спин-решеточной релаксации. Используя преобразования Фурье для [c.240]

Здесь под знаком интеграла стоит среднее значение недиагональных матричных элементов V, взятых по всем значениям времени t и большому числу типов молекулярного движения. Ширина линии l/To зависит от времени жизни спиновых состояний а и 3, а также и от флуктуаций разности энергий между двумя уровнями, т. е. определяется 2-компонентами локального поля или диагональными [c.240]

Пусть теперь поле направлено вдоль оси х найдем компоненту ёхх- Нетрудно убедиться прямым вычислением, что диагональные матричные элементы равны нулю. Найдем недиагональные элементы [c.68]

Характеристическим набором считается такой набор координат, для которого матрица Ь принимает наиболее диагональную форму , т. е. недиагональные матричные элементы должны быть малыми по сравнению с диагональными. При этом указывается, что такая матрица Ь отвечает физически наиболее значимому или близкому к нему набору координат, так как каждой экспериментальной частоте соответствует определенная максимальная компонента формы колебания, стоящая на главной диагонали матрицы Ь. В качестве матрицы, обладающей наиболее диагональной формой, принимается матрица Ь, след которой максимален, так как сумма квадратов элементов матриц, связанных друг с другом ортогональными преобразованиями, — постоянная величина, т. е. не зависит от выбора С. Действительно, легко показать [5], что [c.95]

Второй член в правой части уравнения дает г-компоненту электрон-ядерного СТВ, учитывающую как вклады и 1у, так и вклад / , поскольку г-поле не квантует I, но квантует 5. Если этот гамильтониан действует на .. у/ и другие волновые функции, в секулярном детерминанте возникают недиагональные матричные элементы. Диагонализа-ция этого детерминанта и определение энергии дает следующее [c.37]

На первый взгляд может показаться, что пв содержит более высокие производные, чем i n - Однако это не так псевдоскалярное взаимодействие недиагонально по большой и малой компонентам нуклонной дираковской волновой функции эта связь большой и малой компонент вводит производные. Фактически ПС-и ПВ-связи дают одинаковые результаты для нуклонов, удовлетворяющих свободному уравнению Дирака (2.20). Чтоб это увидеть, рассмотрим матричный элемент перехода rN < N для лагранжианов пс и пв (см. подробное изложение в Приложении 6 (г)). Интегрированием по частям можно перенести производную, действующую на пионное поле, на нуклонные поля, а затем воспользоваться уравнением Дирака, чтобы заменить выражение [c.24]

Слагаемое РС1С2 в выражении (7) представляет собой недиагональный матричный элемент между ЗрН- и Зй2 -компонентами функции м (Зх ). Из рассмотрения первого столбца табл. б видно, что если бы мы пренебрегли указанным матричным элементом, то это повело бы к переоценке вкладов от двойных возбуждени Зй-орбиталей т. е. коэффициент Сг оказался бы в два раза больше (см. табл. 6). Снятие вырождения Зр делает проявление [c.35]

Наряду с тензорной формой записи закона Гука используется и матричная запись. Переход от тензорной к матричной форме использует свойство симметричности тензоров напряжений и деформаций, согласно которому из девяти компонент симметричного тензора второго ранга независимыми могут быть лишь шесть. Три диагональные компоненты описывают продольные напряжения и деформации, тогда как недиагональные элементы соответствуют напряжениям и деформациям сдвига, [c.309]

Вековое уравнение (3.68) действительно при любой относительной ориентации внешнего магнитного поля и электрической оси кристалла (термин кристалл следует здесь понимать в обобщенном смысле — см. стр. 42). Мы видели выше, что при параллельной ориентации не равны нулю только диагональные, а при перпендикулярной — только недиагональные матричные элементы (3.63). При расчете произвольной ориентации кристалла в магнитном поле удобно вместо гамильтониана РЯ ( + 25) ввести так называемый эффективный спиновый гамильтониан [8]. Мы видели также, что орбитальный момент гасится, а действие оператора орбитального момента L сводится к тому, что вместо обычного спинового гиромагнитного отношения g = 2 возникает анизотропный g -фактор с компонентами gxigy и gz- Пусть произвольно ориентированное поле Я имеет компоненты Нх, Ну и Н . Тогда вместо гамильтониана ря (L + 25) можно записать [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология