Дисперсионный контур

Рис. 10.9. Контуры спектральных линий ак— доплеровский б — дисперсионный — контур еамообращенной линии.

В разд. 4.3 было получено следующее выражение для полного поглощения отдельной линии с дисперсионным контуром [c.294]

В ЭТОМ случае поправки особенно существенны, так как крылья дисперсионного контура имеют большую протяженность. [c.349]

Для измерения поглощения были использованы два различных метода вариант метода линейного поглощения, основанный на измерении коэффициента поглощения для участка дисперсионного контура, смещенного относительно центра на величину и комбинированный метод измерения полного и линейного поглощения, описанный в 5. [c.358]

Фиг. 4.6. Кривые роста для спектральных линий с комбинированными допплеровским и дисперсионным контурами для различных значений параметра формы линии а (по работе [18], использующей данные [21]).

Легко видеть, что выражение (36.64) приводит к формуле (36.55) для У((о), а выражение (36.65) дает дисперсионный контур с шириной со [c.481]

Таким образом, крыло линии образовано наложением дисперсионных контуров с ширинами В далеком крыле линии, когда разность [c.489]

Упрощенная теория. Зная оператор 6, можно вычислить контур линии с помощью формулы (37.28). Поскольку такие вычисления весьма трудоемки и требуют применения численных методов, представляется целесообразным сначала рассмотреть несколько упрощенную задачу. Пренебрежем недиагональными матричными элементами 6 (что, вообще говоря, неэквивалентно адиабатическому приближению). В этом случае согласно (37.30) У (со) будет определяться наложением дисперсионных контуров / (со), причем ширина Уаз сдвиг каждого из этих контуров могут быть вычислены по формулам (37.31). Поскольку оператор 6 действителен, сдвиг каждой из компонент тождественно равен нулю. [c.513]

Таким образом, линия, испускаемая при резонансной флуоресценции, имеет дисперсионный контур с полушириной 2 qi — Ци), с максимумом при 2 = 0 или [c.65]

Расчеты интенсивности проводились для допплеровского и дисперсионного контуров линии Я(v, г) с учетом формулы (1). Параметр т) полагался равным 1 0,8 0,6, причем т] = 1 соответствует постоянной форме линии. [c.95]

Ро (рис. 2). Среднее относительное уменьшение v /г при изменении т] от 1 до 0,6 составляет для дисперсионного контура 10%, для допплеровского 12% во всей заданной области изменения Ро. Изменение параметра т и [c.96]

Для определения истинного контура и ширины комбинационной линии можно использовать ее наблюдаемый контур F(x) и наблюдаемый контур возбуждающей линии ъ(х). которые сравнительно легко определяются экспериментально. При этом не нужно знать аппаратную функцию, которая автоматически исключается. В частном случае дисперсионных контуров F(x) и в(х) истинный контур линии комбинационного рассеяния будет также иметь дисперсионную форму с шириной [c.311]

В работе [13.3] это было сделано для случая дисперсионной кривой. В этом случае поправки особенно существенны, так как крылья дисперсионного контура имеют большую протяженность. [c.341]

Итак, контур линий поглощения при температурах 1000—3000° К и давлениях постороннего газа около 1 атм определяется допплеровским и лорентцевским эффектами. По форме допплеровский и лорентцевский (дисперсионный) контуры существенно различаются (рис. 4). В случае допплеровского контура коэффициент поглощения зависит от частоты экспоненциально. Поэтому [c.26]

Интересно отметить, что это соотношение остается справедливым с точностью до 5% при изменении отношения AvJAvs от 1.2 до 3,2. Таким образом, коэффициент поглощения для дисперсионного контура в точке, смещенной относительно центра на величину практически не зависит от изменений отношения AvL/Avs, наблюдаемых на практике (табл. 4), и может быть выражен следующим образом [c.42]

В гл. 3 рассмотрено несколько примеров простого (симметричного) уширения линий. Для линий с допплеровским и дисперсионным контурами были получены точные соотношения для подсчета показателей спектрального поглон] еиия и светимостей в зависимости от параметра формы линии а, который содержит только одну эмиирнчески определяемую величину, а именно сумму естественной у и ударной Ьс полуширин (Ъ = Ь -Ьс). [c.164]

Рассмотрим колебательно-вращате,пьную полосу с равноотстоящими (на расстоянии d друг от друга) спектральными линиями одинаковой интенсивности центры линий расположены у волновых чисел nd, где п — положительное или отрицательное целое число или 0. Предполагается, что линии обладают дисперсионным контуром полуширины Ъ. Тогда [c.165]

Фиг, 11,6. Зависимостгз спектрального показателя поглощения от м для СО при 300° К. Предполагается дисперсионный контур линии с [c.225]

ДВУХАТОМНЫЕ МОЛЕКУЛЫ С НЕПЕРЕКРЫВАЮЩИМИСЯ ВРАЩАТЕЛЬНЫМИ ЛИНИЯМИ (ДИСПЕРСИОННЫЙ КОНТУР) [c.252]

В этом разделе мы рассмотрим последовательно поглощение черного излучения в колебательно-вращательных полосах с перекрывающимися спектральными линиями при произвольных оптических толщинах, с неперекрывающимися спектральными линиями при малых оптических толщинах и с неперекрывающимися спектральными линиями с дисперсионным контуром. Затем сопоставим расчетные данные с известными экспериментальными результатами для водяного пара и углекислого газа. В заключение обсудим поглощение молекулярным газом излучения молекул. [c.312]

Полосы с неперекрывающимися спектральными линиями с дисперсионным контуром. Строгое аналитическое рассмотрение для двухатомных молекул дано в разд. 11.11. Учитывается изменение излучения черного тела с волновым числом. [c.486]

Локальная статистическая модель для спектральных линий с дисперсионным контуро.ч и произвольным перекрытием. Локальная статистическая модель рассмотрена в разд. 11.21 для линий с дисперсионным контуром и обобщена па случай частично переналоженных линий. [c.487]

Рассмотрения, резюмированные выше, конечно, тесно связаны с математическими методами, нсиользовапнымп для расчета полос поглощения в смежных областях исследований (например, метеорологические и астрофизические расчеты непрозрачности). Из последних обзоров, в которых обсунедается обоснованность тех или иных механизмов поглощения (особенно для линий с дисперсионным контуром), следует отметить работу [1], в которой апалитичес1 ое рассмотрение аналогично некоторым методам, описанным в книге. [c.487]

Формулой (38.45) можно воспользоваться и тогда, когда пом11мо уширения заряженными частицами имеется еще какое-либо уширение, приводящее к дисперсионному контуру с шириной у. В этом случае под у надо понимать сумму электронной ширины Уэл У [c.518]

Для того чтобы получить результирующ.ий контур всей линии, надо сложить отдельные Ж — Ж >компоненты линии, уширенные в соответствии с (39.11), (39.12). В пределах той точности, на которую вообщ.е имеет смысл рассчитывать в рамках рассматриваемого приближения, можно принять, что такое суммирование дает дисперсионный контур. Для ширины и сдвига линии из формул (39.19) можно получить следующие выражения [c.541]

Контур линий поглощения при 1000—3000° К и давлении постороннего газа 1 атм определяется допплеровским и лорентцев-скИ М эффектами. На рис. 138 показаны контуры линий с учетом допплеровского и лорентцевского уширения. Коэффициент цогло-щения в случае допплеровского контура линии зависит от частоты экспоненциально, вследствие чего вблизи центра линии изменение коэффициента поглощения происходит медленнее, чем у краев линии. У дисперсионного контура центр линии более острый, а края — пологие. Это приводит к тому, что в случае одновременного действия этих обоих эффектов центральная часть линии поглощения будет определяться допплеровским эффектом, а крылья линии — лорентцевским. [c.238]

Для большинства исследованных в настоящей работе полос наблюдаемая полуширина была сравнима с полушириной аппаратной функции, которая при этом хорошо описывается гауссовой кривой, а контур наблюдаемой полосы - фойгговой кривой. Поэтому ш полагали, что истинный контур изучаемой полосы является дисперсионныгл я находили его полуширину, пользуясь данными расчетов параметре свертки гауссова и дисперсионного контуров из [3], Следует отметить, что для приближенной оценки шрины дисперсионной кривой можно пользоваться фор улой [c.53]

Таким образом в спектре рассеяния, наряду с дисперсионным контуром (23), появляется другой значительно более широкий дисперсионный коитур (32). Одпако малость величины (то/т) 10 2 Ю-з говорит, повидимому, о том, что с контуром (32) практически считаться ие приходится. [c.238]

В качестве гипотезы, подлежащей дальнейшей проверке, можно предположить более общую трактовку основного параметра I,, входящего в изложенную выше теорию, вложив в него смысл фактора некогерентно-сти . Тогда в идеальном кристалле ->0 (абсолютная когерентность) согласно (33) имеем узкий максимум при частоте о. В более общем случае получим систему максимумов, отражающих частоты когерентных колебаний кристаллической решетки по Борну. При противоположном предельном переходе - оо, как отмечалось, получается чистый дисперсионный контур вида (1). Ни тот, ии другой предельный переход практически не осуществим. В частности, стерические условия в реальной жидкости ограничивают возрастание фактора неко-гереитности до величины й/л, определяемой координационным числом. Любопытно, что переходу дискретный спектр — сплошной спектр отвечает =1, что соответствует ориеитациопному плавлению. [c.252]

Метод, использованный авторами (введение вынуждающего белого спектра), не пригоден для количественного описания рассеяния света, а применяется для рещения задачи о спектре ИК-поглощения. В качестве иллюстрации этого утверждения рассмотрим, например, дебаевскую модель поворотного движения молекул в жидкости. С точки зрения рассматриваемого метода и спектр ИК-поглощения и спектр рассеяния должны характеризоваться одинаковой полушириной АО (А0 2/т ), Го — дебаевское время релаксации). Ио хорошо известно, что если принять дебаевскую модель, то полуширина дисперсионного контура ИК-поглощения равна ДОик =2/то, а полуширина спектра рассеянного света отлична от нее и равна Лйр.с = 6/то. Таким образом, метод вычисления, использованный в рассматриваемой работе, не может дать правильные количественные результаты. [c.256]

Р(0, х) соответствует контуру при частоте о в центральной точке луча наблюдения /=0. Область изменения Ро задавалась от 0,1 до 15. Расчеты проводились для Па(г)=с0П81 и, кроме того, для дисперсионного контура рассчитывались случаи с Па г), определяемой по экспериментальным данным А. Эберхагена [5] ( полое пламя ) и В. В. Пластинина [6] (параболическое распределение). [c.96]

Практически поступают следующим образом величину Оэфф отож-> дествляют с б для дисперсионного контура, а постоянным множителем пренебрегают, так как при нормировке интенсивностей он не играет никакой роли. Тогда измеренные этим методом для неизвестных линий ширины б будут являться истинными в том случае, если их контуры будут дисперсионными, как и контуры эталонных линий 992 и 802 см . [c.306]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология