Скорости, звуковая

Пусть поле Н направлено по оси г и через металл распространяется волна продольного звука с волновым вектором q/, вследствие возникновения областей разрежения и сжатия в кристалле появится синусоидально меняющееся электрическое поле. Так как скорость звуковой волны на несколько порядков меньше скорости электрона на поверхности Ферми, электрическое поле можно считать замороженным в решетке , а электрон — движущимся под действием постоянного во времени, но синусоидально меняющегося в пространстве электрического и однородного магнитного полей. Очевидно, геометрический резонанс наступит тогда, когда диаметр орбиты будет равен нечетному числу полуволн звукового поля [c.389]

Скорость передачи элементарных возбуждений (групповая скорость звуковых волн) [c.400]

Для вычисления явного вида W используем упрощенную модель колебаний решетки — модель Дебая, в которой скорость звуковых волн в твердом теле предполагается независимой от поляризации. В этом случае, подставляя в (128,5) значение [c.611]

Если эти теоретические выводы справедливы, то при прохождении звука в таких растворах можно ожидать, что скорость звука будет резко меняться от одной области к другой. Скачки в скорости звуковых волн будут тем резче, чем больше выражена флюктуационная структура раствора, т. е. чем больше отличие состава областей с избытком компонента А от областей с избытком компонента В. Следовательно, одна и та же звуковая волна будет распространяться с различными скоростями в различных микрообластях раствора. В зависимости от особенностей состава флюктуаций спектр скоростей звука может быть непрерывным или же обладать более или менее резко выраженной структурой. [c.42]

Скорость звуковых волн, м/с продольных с =4730 поперечных С( = = 2300. Удельное акустическое сопротивление Zs, МПа-с/м. [c.68]

Коэффициент Пуассона v=0,249. Скорость звуковых волн при 293 К продольных 4170 м/с, поперечных С( = 2410 удельное акустическое сопротивление Zs=29 МПа-с/м. [c.128]

Температура газа может быть найдена также путем измерения скорости звуковой волны, посланной вдоль оси положительного столба [220]. Для того чтобы исключить искажения. [c.277]

На рис. 4.1 изображена область определения решения в плоскости годографа и ее прообраз в физической плоскости. В силу постановки задачи, прообраз обладает тем свойством, что стенка сопла состоит из прямолинейного участка Ъс и двух участков постоянной скорости а2Ъ (точка а2 находится на бесконечном удалении) и сс 2, на котором скорость — звуковая. [c.115]

Область определения решения в плоскости годографа и ее прообраз в физической плоскости качественно такие же, как и в плоском случае контур сопла, в силу постановки задачи, состоит из прямолинейного участка Ъс, на котором поток монотонно разгоняется и двух участков постоянной скорости аЪ, на котором скорость равна заданной величине скорости во входном сечении сопла, и d, на котором скорость звуковая. [c.120]

В соответствии с уравнением (54.13) максимальная частота связана со скоростями продольной и поперечных волн, т. е. со скоростями звуковых волн в кристалле. Кроме того, поскольку характеристическая температура 6 равна по определению /гу /А [см. уравнение (54.16)], очевидно, что существует связь и между О и скоростями С и С(. Действительно, легко установить, что такая связь выражается уравнением [c.429]

Упругое раздвижение молекул друг от друга начальная деформация). Этот процесс приспособления протекает со скоростью звуковых волн и сравнительно мало зависит от температуры. [c.84]

В лаборатории ультразвука Акустического института АН СССР было экспериментально показано, что наибольшее ускорение сушки происходит в пучностях колебательной скорости в узлах же колебательной скорости, где скорость акустических течений сохраняет конечную величину, ускорение сушки отсутствует. Акустическая сушка происходит по принципу конвективной (а не вакуумной ) сушки, так как в пучностях колебательной скорости звуковое давление минимально (теоретически равно нулю) [72]. [c.237]

Эти свойства характеризуют взаимодействие материалов с звуковыми волнами. Некоторые акустические свойства (скорость звуковых волн, дисперсию, удельное акустическое сопротивление — импенданс, коэффициент затухания и др.) определяют для косвенной оценки других свойств при неразрушающем контроле материалов [88]. Для звукоизолирующих материалов измеряют коэффициент звукопоглощения, коэффициент звукопроводности и коэффициент звукоизоляции [84, ч. 01, с. 250]. [c.473]

Уравнения, подобные приведенным в табл. 6.3 и 6.4, могут быть получены и для кристаллов произвольной симметрии, следовательно, измеряя скорости звуковых волн различных типов в определенных направлениях, можно вычислить, с учетом возможных других эффектов, все компоненты тензора упругих постоянных. [c.138]

Здесь учтено, что выражение I) представляет собой скорость звуковой волны. Итак, скорости частиц в волне должны быть весьма молы по сравнению со скоростью звука. [c.183]

СКОРОСТЬ ЗВУКОВОЙ волны [c.185]

В нашей воздушной тропосфере звук является следствием так называемой упругости воздуха, теснейшим образом связанной с основными свойствами газов. Это быстро преходящее явление, не нарушающее его строения. Поскольку движение в воздухе не превышает скорости звуковой волны, мы не наблюдаем [c.294]

Ультразвуковые поля используют также для поляризации и агрегации клеточных популяций. Важным объектом приложения подобных эффектов являются способы электроакустического слияния клеток [24, 25]. Когда клеточные суспензии экспонируются в ультразвуковых полях, возникают две силы, способствующие сближению клеток. Первая сила, возникающая в стоячей волне, заставляет клетки двигаться ближе к максимумам скорости звукового поля. Вторая - направлена на то, чтобы клетки пришли в контакт, двигаясь перпендикулярно направлению амплитуды скорости в отсутствие клеток. Комбинация этих эффектов будет перемещать клетки преимущественно в те области звукового поля, где агрегационные силы максимальны [84]. [c.451]

В результате ускоренного движения поршня перед его лобовой поверхностью образуется область измененного состояния газа. Перед этой областью газ находится в состоянии покоя. Граница, разделяющая область покоя и измененного состояния газа, распространяется в сторону, невозмущенного состояния со скоростью звуковой волны. Эта скорость зависит от состава газа и его температуры в области невозмущенного состояния. [c.119]

Янгер и др. [202] измеряли скорость звуковых колебаний в концентрированных золях кремнезема в пределах некоторой области температур. Действие температуры на гидратную обо- [c.488]

Теории флуктуационного роста трещин разрушения в хрупких телах посвящен ряд работ [39, 42, 44, 861—872, 946—950], истоком которых можно считать работу Понселе [39], в которой он впервые указал на возможность роста трещин из-за термоактивационного распада связей в ее вершине. В [39] предположено, что скорость распространения трещины /тр можно принять равной произведению скорости звуковых волн Узв на относительное число распавшихся напряженных связей, определяемое фактором Больцмана ехр[и(а)/кТ], т. е. согласно [39], [c.485]

Если в точке L скорость сверхзвуковая, то направление характеристик первого семейства в точках М, К вблизи L будет отличаться от направлений линий 7 = onst. Отсюда нетрудно получить, что к > ItmI, поэтому им > ик- Если в точке L скорость звуковая, тот же результат получается из анализа формулы для к с учетом знака производной d/ds dyo/dxo) в окрестности точки L. [c.265]

Пусть сначала длина волны X звукового излучения мала по сравнению с размером тела R, т. е. Ж/ нли (o)/ /t/) I. Тогда можио считать, что каждый небольшой участок тела посылает плоскую волну независимо от других участков. Скорость газа около тела равна скорости и тела следовательно, плотность потока энергии в плоской волие равна риЮ, где р — плотиость газа, и — скорость звуковой волны. [c.188]