спектры звука скорость

Мы можем предложить схему, немного похожую на следующую. Установим на колокол источник звука, например громкоговоритель, и какой-нибудь вид принимающего устройства, например микрофон, С помощью низкочастотного генератора будем создавать в колоколе звук и варьировать его частоту от самых низких до самых высоких, воспринимаемых человеческим слухом. Скорость, с которой мы изменяем частоту, будет ограничена требуемой точностью измерения н свойствами самого колокола. Регистрируемый микрофоном отклик колокола будет изменяться при изменении частоты. Мы сможем зафиксировать все его характеристические резонансные частоты, если подадим выходной сигнал на графопостроитель, с помощью которого получим спектр откликов как функции частоты. Получив спектр, мы можем снять с колокола слой металла и повторять всю процедуру до получения нужного отклика. Этим способом можно выполнить настройку, но работа займет очень много времени, поскольку мы воспользовались методом измерений с непрерывной разверткой. [c.27]

Контроль проводят методом прохождения при расположении излучающего и приемного преобразователей по разные стороны ОК. Измерения вьшолняют при двух амплитудах УЗ-волн. Влияние нелинейности на скорость звука и спектр принятого сигнала незначительно. Поэтому используют чувствительную аппаратуру, позволяющую регистрировать малые изменения скорости звука и нелинейных искажений прошедшего через ОК сигнала. [c.770]

Вследствие взаимодействия электронов с фононами меняются энергетические состояния электронов и фононов. Нас будет интересовать только поведение электронов. Изменение спектра фононов под влиянием электронов будет учитываться только косвенно путем использования экспериментального значения для скорости звука 5. [c.423]

Образование Н-связи в растворе или в чистом веществе изменяет большинство физических и некоторые из химических свойств соединения. При ассоциации свойства вещества обычно меняются в такой степени, что поведение ассоциированных соединений требует специального рассмотрения. Это не представляется удивительным, так как образование Н-связи может изменить не только массу, размеры, форму частиц и расположение отдельных атомов, но и электронную структуру функциональных групп. Наиболее важными или чаще всего наблюдаемыми эффектами являются смещение частоты в ИК-спектре и в спектре комбинационного рассеяния (КР), изменение температур плавления и кипения, изменение растворимости в результате возникновения Н-связи между растворенным веществом и растворителем, отклонение от законов идеальных газов и идеальных растворов, изменение диэлектрических свойств и электропроводности и смещение сигнала протонного магнитного резонанса. В некоторых случаях (как правило, при наличии сильных межмолекулярных связей) изменениям подвергается и ряд других свойств, многие из которых были использованы для исследования ассоциации. К числу этих, менее существенных свойств принадлежат плотность жидкости и пара, молярный объем, парахор, вязкость, электронные спектры, а также теплопроводность и скорость распространения звука. [c.15]

По изменению скорости УЗ судят о процессе твердения полиэфирной смолы, наличии зон неотвержденности. По мере твердения скорость звука в стеклопластике асимптотически повышается до максимума, причем закономерность эта разная для направления вдоль основы и вдоль утка (основа и уток — совокупности нитей, идущих вдоль и поперек ткани). Одновременно повышается прочность стеклопластика. Другой способ контроля затвердевания смолы — по изменению частотного спектра сквозного или донного сигнала. Применяют широкополосные импульсы с максимумом на частоте около 150 кГц. На рис. 3.35 показано изменение частоты импульса, связанное с тем, что в неотвержденной смоле колебания высоких частот затухают. Частота повышается от 20... 25 до 144 кГц. [c.254]

Если эти теоретические выводы справедливы, то при прохождении звука в таких растворах можно ожидать, что скорость звука будет резко меняться от одной области к другой. Скачки в скорости звуковых волн будут тем резче, чем больше выражена флюктуационная структура раствора, т. е. чем больше отличие состава областей с избытком компонента А от областей с избытком компонента В. Следовательно, одна и та же звуковая волна будет распространяться с различными скоростями в различных микрообластях раствора. В зависимости от особенностей состава флюктуаций спектр скоростей звука может быть непрерывным или же обладать более или менее резко выраженной структурой. [c.42]

Для иллюстрации этого подхода рассмотрим простой акустический эксперимент, схема которого приведена на рис. 6.6, а. Громкоговоритель излучает случайный шум со спектральной шириной 10 000 Гц, который фильтруется таким образом, что мощность его концентрируется в полосе шириной 450 Гц с центром на частоте 2000 Гц. Спектр выходного сигнала изображен на рис. 6.6, б. Акустический шум достигает микрофона по прямому тракту за -ri = 0,6I/ = 1,8 мс, если скорость звука принять равной с=340 м/с. Отражение от расположенной за микрофоном поверхности приводит к появлению еще одного тракта, причем время распространения по нему тг равно 0,89/с=2,б мс. [c.141]

Помимо методов, основанных на разделении газовых смесей, на химическом поглощении отдельных их компонентов и на получении спектров, применяются также в целях газового анализа различные определения физических н физико-химических свойств газовых смесей. К числу таких свойств относятся плотность и вязкость газа, тенлонроводность, магнитная восприимчивость, скорость звука в газе, его преломляющая способность, электропроводность растворов, содержащих ионы газообразных веществ, и т. д. [c.301]

Формулы (76) и (77) представляют собой выражения для скорости звука и поглощения, приходящегося па одну длину волны (аЯ) в случае непрерывного спектра времен релаксации. [c.28]

Из рис. 30 видно, что при Г > 146 °С скорость звука не зависит от температуры. Выше этой температуры начинается плато высокоэластичности. В области плато все времена релаксации Гу, вносящие основной вклад в релаксационный спектр, малы, и для области плато оказывается справедливым условие сот,- 1. [c.113]

В ряде случаев удается измерить скорость звука в поликарбонате в области плато высокоэластичности. Рассчитанное из этих измерений значение равно 1680. Это несколько меньше величины = 2300, которую получили Вада и сотр. , пользуясь теорией Марвина , из спектра времен запаздывания, рассчитанного из экспериментов по ползучести. Сравнительно низкое значение молекулярного веса элемента цепи, заключенного между двумя соседними зацеплениями, говорит о густой сетке зацеплений в этом полимере, причем средняя величина элемента этой сетки составляет 6—7 повторяющихся звеньев поликарбоната. [c.124]

Из формулы (211) видно, что скорость звука при сделанных допущениях уже не зависит от частоты. Однако эти допущения, которые сводятся к предположению о том, что ниже Tg полностью выморожен весь релаксационный спектр, строго говоря, будут выполняться лишь при температурах, близких к О К , и то не во всех полимерах. [c.207]

Спектр кавитационного шума простирается от сотен герц до сотен килогерц. Благодаря нелинейности элементов среды при распространении звука большой интенсивности возникают регулярные течения — акустический ветер. Например, в воде при интенсивности звука порядка 100 вт/см скорость акустического ветра достигает десятков сантиметров в секунду. При малых интенсивностях это явление пренебрежимо мало. [c.24]

Акустическая спектроскопия жидкостей исследует скорость и поглощение звука в жидкостях в зависимости от частоты звуковых колебаний. Лабораторные исследования акустических спектров жидкостей производятся в интервале частот от 20 кГц до 10 ГГц. Скорость звука в жидкостях по порядку величины составляет обычно около 10 м. [c.64]

Как указывалось в гл. 2, многие физические свойства очень чувствительны к присутствию примесей, и в стандартных учебниках по анализу рассмотрено много примеров применения неизбирательных методов [1]. Однако не все физические свойства можно привлечь для определения следов элементов (понятие следы относится к уровням концентраций менее 0,01%). Во-первых, точность измерения этих свойств не всегда достаточно высока (например, измерения температур замерзания и кипения, теплоты реакци , вязкости, поверхностного натяжения, упругости, скорости звука). Во-вто-рых, в настоящее время многие измерения еще очень сложны как теоретически, так и экспериментально (диэлектрическая релаксация, циклотронный резонанс, магнитоакустическое поглощение, внутреннее трение и свойств сверхпроводимости). Аналогично измерения оптических эффектов в твердых телах, включая люминесценцию, фотопроводимость и поглощение света, не всегда легко обеспечивают получение надежных данных о содержании примесей. В-третьих, другие свойства (например, восприимчивость или ширина линий спектра ферромагнитного резонанса) чувствительны только к определенным примесям в определенных основах. Не существует неизбирательного аналитического метода определения следов элементов, основанного на измерении магнитных свойств, поскольку структура пробы и присутствие компонентов в больших концентрациях по сравнению со следами играют доминирующую роль. В-четвертых, измерения термоэлектрических и некоторых механических свойств (вязкость, напряжение сдвига) можно использовать для подтверждения присутствия или отсутствия примесей, но их редко применяют как основной аналитический метод и поэтому они здесь не будут рассмотрены. Наконец, хотя многие свойства тела зависят от структуры, здесь не будут рассмотрены примеры обнаружения дефектов в кристаллических решетках (нанример, вакансий и дислокаций), поскольку эта тема слишком обширна. [c.376]

Динамическими механическими методами детально исследован основной аморфный переход (стеклование) и влияние на него а) молекулярного веса 5, 154] б) присутствия низкомолекулярных гомологов [227] в) сшивания [4, 5, 23, 91, 122] г) кристалличности и упорядоченности [176, 178, 276]. В интервале частот от 10 до 10 гц наблюдались лишь небольшие изменения в положении низкотемпературной части максимума потерь для аморфного полистирола. Спектры ЯМР для образцов с молекулярными весами в диапазоне от 10 до 10 также по существу не изменяются в исследованном интервале температур [188]. Добавление нескольких процентов низкомолекулярного вещества сдвигает максимум потерь в сторону более низких температур. Сшивание полимера дивинилбензолом, добавлением его до 20%, сдвигает низкотемпературную часть максимума в сторону более высоких температур при этом также увеличивается скорость звука при всех исследованных температурах — от 290 до 430° К [5]. Увеличение скорости звука наблюдалось также для образца, облученного в реакторе тепловыми нейтронами с дозой около 4 10 нейтрон/см [23]. Для образца аморфного полистирола, сшитого облучением в реакторе дозой 3,8-10 рад [122, обнаружено, что этот максимум гораздо шире, чем для частично кристаллического образца 40—50%), а модуль упругости после максимума со стороны более высоких [c.381]

Другая широко используемая модель колебательной структуры твердого тела, хотя и несколько более сложная, чем рассмотренная модель Эйнштейна, была предложена П. Дебаем. В этой модели постулируются постоянство и изотропность скорости звука в кристалле для любых частот колебаний (твердое тело при этом считается непрерывным объектом). Как бьшо отмечено ранее, условие постоянства скорости звука действительно выполняется для низкочастотной части спектра, поэтому можно ожидать хорошей применимости модели Дебая для описания колебательного вклада в термодинамические функции при низких температурах, где модель Эйнштейна не работает. Дисперсионная кривая в рассматриваемом случае задается формулой 0) = дХ(к — средняя (по продольной и поперечным модам) скорость звука), а расчет плотности состояний по уравнению (2.9) с учетом наличия трех акустических ветвей дисперсионной кривой дает [c.99]

Исследование спектров фононных и плазмонных потерь позволяет получить соответственно для ядер и электронов динамические структурные характеристики, которые связаны с такими характеристиками материалов, как прочность, сжимаемость, скорость звука и т. д. Эти методы требуют высокой монохроматичности первичного излучения, поэтому их применение стало возможным только в связи с развитием применения синхротронного излучения, о чем речь пойдет дальше. Спектры плазмонных колебаний электронов в зоне проводимости металлов, полупроводников и сверхпроводников содержат информацию о механизме электропроводности, электронных переходах, т. е. о зонной структуре кластера. [c.62]

По мере увеличения импульса р кривая s= г (р) отклоняется от линейности. Однако представляется невозможным определить в общем виде зависимость s от р для квантовой жидкости из одних только теоретических соображений, и для определения вида энергетического спектра гелия II приходится привлечь также и имеющиеся экспериментальные данные речь идет об измерениях различных термодинамических величин гелия II (энтропии, теплоемкости), а также скорости распространения так называемого второго звука в гелии II. Анализ этих данных показывает (Ландау [3]), что они могут быть естественным образом объяснены, если предположить, что кривая s= е (р) имеет вид, изображенный на фиг. 207. После начального линейного участка (фононы) энергия е достигает максимума, затем начинает уменьшаться и при некотором значении импульса р=Ро функция а (р) имеет минимум. [c.388]

А, в превосходном согласии с имеющимися экспериментальными данными о теплоемкости гелия II (измерения Кеезома см., впрочем, сноску на стр. 395), его энтропии (измерения Капицы) и скорости второго звука в нем, измеренной Пешковым. Значения постоянных, определяющих энергетический спектр гелия И, оказываются при этом следующими [c.389]

Знания скорости второго звука и энтропии оказывается достаточно для того, чтобы определить величины параметров энергетического спектра тепловых возбуждений, которые в настоящее время приняты равными [c.515]

Звук характеризуется частотой сжатий и разрежений, поочередно сменяющих друг друга. За единицу частоты принято одно колебание в секунду, т. е. герц. Колебания различной частоты воспринимаются нами как звуки различной высоты. Звуки более низкие, чем 30 гц, и более высокие, чем 15 тыс. гц, нами не воспринимаются и фиксируются при помощи специальных приборов. По аналогии с солнечным спектром звуки, имеющие такую частоту, соответственно называются инфразвуками и ультразвуками. Верхняя достигнутая граница частоты составляет приблизительно 100 миллионов колебаний звука в секунду. Скорость распространения звуковых волн зависит от свойств среды в более упругой среде эта скорость выше, чем в менее упругой (в воздухе 340 м1сек, в воде 1500 м/сек, в стали 5800 м/сек). [c.137]

Неустойчивость формы колебаний при некоторых параметрах объясняется наличием конвективных потоков, случай 1ых движений окружающей среды, изменений в скоростях струй и случайном очень малом изменении в наклоне форсунок относительно друг друга, которое хюжст повлиять на степень симметрии столкновения. Спектр звука вращающегося пламени в принципе не отличается от спектра прп поперечных пульсациях, но, как правило, гармоники его олес размыты ввиду изменения частоты со временем. [c.69]

ДЕФЛАГРАЦИЯ (deflagration) - режим сгорания парового облака (а также других взр1лвчатых веществ и смесей). В соответствии с классическим определени< М распространение пламени в этом режиме происходит посредством процессов диффузии и теплопроводности, а скорость горения меньше скорости звука. Расширение продуктов горения при дефлаграции может приводить к возникновению движения среды, волны сжатия и, в ряде случаев, ударной волны. При этом, хотя скорость распространения горения по частицам определяется процессами теплопроводности и диффузии (вообще говоря, турбулентными), видимая скорость распространения горения может приближаться к скорости звука и даже превосходить ее. В современной литературе под дефлаграцией понимается весь спектр процессов горения - от распространения ламинарного пламени, до высокоскоростных процессов с ударными волнами, в которых отсутствует жесткая связь между ударным фронтом и фронтом химического превращения, которая имеет место при детонации. Основным поражающим фактором при высокоскоростной дефлаграции является ударная волна. -См. разд. 12.3.4.5. [c.594]

Доплера эффект (принцип, сдвиг) Изменение (кажущееся) частоты колебаний или длины волны (напр,, звука или света), воспринимаемое наблюдателем при движении источника колебаний и наблюдателя относит, друг друга. Звук от прибижающегося источника ввиду изменения частоты колебаний кажется наблюдателю более высоким или, наоборот, более низким при удалении от него. Д.э. применяется в р а -дио- и гидролокации для измерения скорости движущихся целей. В спектроскопии доплеровское уширение линий излучения атомов и ионов позволяет измерять их т-ры. Сдвиг линий в спектрах излучения удаленных галактик привели к гипотезе расширяющейся галактики. Назв. по им. австр. [c.74]

Релеевский триплет. Итак, спектр тонкой структуры релеевского рассеяния света (релеевский триплет) в чистых жидкостях обусловлен адиабатическими и изобарическими флуктуациями плотности. В растворах центральная компонента релеевского триплета, будем называть ее компонентой Гросса (по имени открывшего ее в 1930 г. Е. Ф. Гросса), зависит не только от изобарических флуктуаций плотности, но и от флуктуаций концентрации. Изучая спектр центральной компоненты релеевского триплета, изображенного на рис. 32, можно определить коэффициент те.мпературопроводности х и, если известно Ср, —коэффициент теплопроводности %. Изучая спектр компонент Мандельштама—Бриллюэна, получают сведения о скорости распространения и коэффициенте поглощения звуковых волн [36]. Точность этих измерений резко возросла с появлением газовых лазеров. Измерения проводятся при углах рассеяния 0, обычно превышающих 20—30°. В этих условиях спектр компонент Мандельштама — Бриллюэна позволяет изучать лишь гиперзвуковые волны, имеющие частоту порядка 10 Гц. При очень малых углах рассеяния в принципе можно было бы исследовать скорость и поглощение звука в более широком диапазоне частот и оптическим методом получать сведения о дисперсии скорости звука, т. е. о зависимости скорости звука от частоты колебаний звуковых волн [37]. [c.144]

Подобные представления позволяют ожидать, что спектр АЭ-сигналов, соответствующих дислокационным механизмам АЭ, простирается до частот порядка с а (а 3 10 о м - параметр решетки кристалла с = 5 10 м/с - скорость звука), т.е. примерно до 10Гц. Практического значения, однако, столь высокочастотные составляющие не имеют ввиду невозможности их регистрации обычно применяемыми методами. Но постановка и анализ результатов соответствующих фундаментальных исследований несомненно интересны. [c.172]

Контроль проводят методом прохождения при расположении излучающего и приемного преобразователей по разные стороны от испытуемого объекта. Влияние нелинейности на скорость звука и спектр принятого сигнала незначительно, поэтому используют чувствительную аппаратуру. Так, в одном из вариантов изменение скорости регистрируют по изменению фазы принятого гармонического сигнала относительно опорного. На стандартных бетонных образцах с размерами 100 х 100 х 100 мм увеличение амплитуды УЗК в 10 раз на частоте 50 кГц меняет эту фазу на несколько фадусов. Изменение скорости оценивают также по относительному изменению собственных частот. Например, в бетонных образцах 40 X 40 X 160 мм двойное приращение амплитуды колебаний меняет собственную частоту продольных колебаний на [c.279]

Для изучения равновесий в гомогенных жидких системах применяются методы, основанные на изучении концентрационной зависимости следующих групп свойств механические — плотность, вязкость поверхностные — поверхностное натяжение оптические — показатель преломления спектральные — оптическая плотность или интегральная интенсивность полос поглощения в различных областях спектра (главным образом в ИК, видимой и УФ) поглощение в области радиочастот (резонансная спектроскопия) акустические — скорость распространения звука (адиабатическая сжимаемость) тепловые — теплоты смешения, теплопроводность электрические и магнитные — электропроводность, доли переноса тока, электронотенциалы, магнитная восприимчивость, диэлектрическая проницаемость. [c.382]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ — свойство жидкого гелия протекать без заметной вязкости через узкие капилляры. Сверхтекучее состояние изотопа Не возникает в результате перехода второго рода (Я-перехода) при критической т-ре 2,172 К. Если т-ры низки, изотоп He представляет собой квантовую Бозе-жидкость, слабо возбужденное состояние которой можно представить как совокупность элементарных возбуждений (квазичастиц) — фононов и ротонов. Тепловое движение в нем описывается в основном фононами (квантами звука) с энергией е = ср, где с — скорость звука р — импульс фонона. Влияние ротонов проявляется при т-ре более 0,6 К. Их энергия е = Д + + (Р — Ро) /2(л, где Д — минимальная энергия ротона = 1,92 X X 10 смг - — импульс, при котором энергия ротона равна Д = 8,65 К л = 0,16 — эффективная масса ротона ( 4 — масса атома Не). Из такого энергетического спектра следует, что существует отличная от нуля критическая скорость течения, ниже которой жидкость движется без трения, и появление в ней новых возбуждений энергетически невыгодно. Сверхтекучий гелий условно разделяют на два не взаимодействующих между собой компонента — нормальный, связанный с фононами и ротонами, и сверхтекучий. Движение нормального компонента, как и обычного газа, носит вязкий характер. Свертекучий компонент движется без трения и без переноса тепла. С явле- [c.349]

Как и для всякой квантовой системы, прежде всего возникает проблема исследования энергетич. спектра квантовой шидкости. При абс. нуле темп-ры жидкий Г. находится в нап-низшем энергетич. состоянии, а при отличной от або. нуля теми-ре — в возбужденном состоянии. Всякое слабое возбуждение макроскопич. системы, согласно квантовой механике, мошет быть представлено как совокупность элементарных возбуждений , к-11ые ведут себя, кан нек-рые квазичастицы, обладающие определенными энергиями и импульсами. При малых импульсах (когда длина волны Де-Бройля велика по сравнению с межатомным расстоянием) эти возбуждения соответствуют обычным звуковым волнам в жидкости, т. е. представляют собой фо-ноны, и их энергия е есть линейная функция их импульса р е — ср (с — скорость звука). По мере увеличения р кривая, представляющая зависимость г от р, отклоняется от линейности. Л. Д. Ландау для объяснения температурного хода термодинамич. величин Г. II предположил, что накривой г(р) имеется минимум (рис. 5). [c.415]

Другие возможные пути расчета величины 0тах связаны с определением скорости звука, электрического сопротивления, коэффициентов расширения, а также с использованием инфракрасной спектроскопии (для ионных кристаллов) и спектров комбинационного рассеяния. Ионные кристаллы в области частот, в которой [c.68]

Однако решить секулярное уравнение удается только при периодическом расположении элементов решетки, так как при этом уравнение можно существенно упростить (разд. И, 4.2). В случае простой решетки Браве решение секулярного уравнения содержит три частотные ветви, которые соответствуют трем возможным независимым ориентациям вектора поляризации волн решетки и которые называются акустическими ветвями, так как при больших длинах волн они описываются соотношением (П. 117) (где Ср—скорость звука). В случае сложных решеток, элементарная ячейка которых содержит п структурных элементов, к акустическим ветвям добавляются 3(/1—1) оптических ветвей, которые при определенных условиях отделены друг от друга и от акустических ветвей энергетическими щелями. Тот факт, что реальные твердые тела должны иметь конечное значение теплоемкости в противоположность бесконечно большому значению теплоемкости бесконечной решетки, учитывается введением периодических граничных условий и проведением нормирования плотности спектрального распределения к 3N степеням свободы. Колебательный спектр периодической решетки характеризуется наличием особенностей у функции распределения частот. Это обусловлено тем, что в пространстве волнового вектора вследствие дискретности решетки на поверхностях (f) = onst имеются критические точки, групповая скорость в которых равна нулю. [c.60]

Суммирование в (П. 1166) следовало бы в принципе производить по всем возможным целочисленным значениям троек п. Однако в тех случаях, когда связи в кристалле не чисто ионные и поэтому не дальние, практически бывает достаточно провести суммирование только по соееднему и следующему за ним структурным элементам решетки т и только иногда следует учитывать более удаленные элементы решетки. Поэтому вычисление матрицы Вд при известных силовых константах Ф й не представляет никакого труда. Значения указанных констант Ф л, которые непосредственно связаны с константами упругости пружин, характеризующих тип связи, можно получить из экспериментальных значений упругих констант решетки, из данных по скорости распространения звука, ультрафиолетового спектра или спектра комбинационного рассеяния соответствующего твердого тела, а также из данных по рассеянию нейтронов и рентгеновских лучей. [c.72]

Если не принимать во внимание соотношения (II. 153) и рассматривать вз и 0з( как произвольные параметры, то во всех тех случаях, когда истинный спектр решетки имеет несколько отчетливо выраженных максимумов, уравнение (II. 154) позволяет добиться лучшего соответствия с экспериментом. Однако уравнение (И.154) справедливо только для кристаллов, у которых анизотропия выражена слабо. Сильно анизотропным кристаллам, как, например, кристаллам органических веществ с цепной структурой молекул, соответствует анизотропный континуум. В анизотропном континууме волны не поляризованы ни продольно, ни поперечно, а скорость звука различна в разных направлениях. Направлению в пространстве f/ fl соответствуют три частотные ветви, волны которых отличаются в общем случае как поляризацией, так и скоростью распространения. В соответствии с этим каждому отдельному направлению в пространстве отвечают три дебаев-ских спектра с тремя различными ограничивающими частотами и соответственно три различных температуры Дебая [c.105]

Несмотря на то что расплавы простых солей существуют при высоких температурах, многие типично жидкостные свойства таких систем количественно характеризуются величинами того же порядка, что и соответствующие свойства неполярных жидкостей. К таким свойствам относятся плотность, молярный объем и парциальный молярный объем вязкость поверхностное натяжение давление пара и теплота испарения термические свойства, такие, как теплота плавления и теплоемкость криоскопи-ческие особенности сжимаемость (определяемая по скорости распространения звука) оптические свойства, такие, например, как показатель преломления и спектры поглощения дифракция рентгеновских лучей. [c.174]

Совершенствуя пути разделения, Рамзай выделил около 100 мл нового газа и нашел его плотность равной 19,080. Его спектр оказался отличным от спектров других газов, в том числе и азота. Определение молекулярного веса по скорости звука показало,, что молекула его одноатомна. [c.44]

Рис. 1.8. Разрешенные (а) и запрещенные (б) колебания струны гитары и спектр, соответствующий колебаниям 9той струны (в). Длина волны колебаний струны связана с длиной сапой струны целым числом п к — 21п)1. Частота звуковых колебаний V определяется соотношением V = и/Х, где о — скорость звука.

В практике физико-химического исследования гомогенных равновесий в двойных жидких системах наибольшее распространение получили методы, основанные на изучении следующих групп свойств механических — плотность, вязкость, давление истечения поверхностных — поверхностное натяжение оптических — показатель преломления, оптическая плотность (в различных областях спектра), рассеяние света ядерно-магнитных — химический сдвиг, магнитная восприимчивость акустических — скорость распространения звука (адиабатическая сжимаемость) тепловых — теплоты смешения, теплопроводность электрических — электропроводность, числа переноса, электропотенциалы, диэлектрическая проницаемость. [c.55]

Рис. 2.51. Спектры неупругого ядерного резонансного рассеяния а) экспериментальные данные б) разложение суммарной вероятности фононного поглощения на од-нофононную (1), двухфононную (2) и трехфононную (3) в) плотность фононных состояний для массивного оРе (1), Ре(2 нм)/Аи(2 нм) (2), Ре(1 нм)/Аи(1 нм) (3), Ре(0,5 нм)/Ли(0, 5 нм) (4) г) скорость звука для случаев 1-4 [33]

В работе [25] были исследованы спектры М—Б и измерены скорости гиперзвука в растворах третичного бутилового спирта в воде, в которых ранее было обнаружено аномально большое поглощение прп концентрации 0,11 м. д. спирта [26]. Мы наблюдали макси.мальную дисперсию скорости звука при той же концентрации и оценили нз найденных величин дисперсии скорости звука времена релаксации т при разных концентрациях (табл. 3). С точки зрения релаксационной теории, предсказывающей уменьшение времени релаксации т в растворах, полученные больнше значення т являются не-ожидаш1ымн. [c.181]

При рассмотрении спектров рассеяння света к идеальной среде обычно рассматривают одну из двух эквивалентных картин — брэгговское отражение от бегущих волн, сопровождаемое эффектом Доиилера (в последнее время чаще применяют квантовый язык, говоря о столкновении фотонов с фононами), или такое же отражение от стоячих волн, сопровождаемое модуляцией. При наличии затухания эти две картины движения в среде перестают быть эквивалентными, что проявляется, в частности, в различии поправок порядка (аА/л)2 в формулам для скорости звука (см. (1) и (2) в таблице). Поскольку в силу условия Брэгга—Вульфа рассеяние света выделяет в пространственном Фурье-спектре флуктуаций компоненту с определенной длиной волны Х (волновым числом к), то более правильной оказывается вторая картина, связывающая спектр рассеяния с модуляцией света затухающими во времени, но однородными в пространстве стоячими волнами плотности [c.264]

Разбавление высокоплотного пива водой проводится в потоке, причем встроенные в линию измерительные устройства позволяют автоматически регулировать степень разбавления. Кроме того, разбавлять пиво до необходимого содержания спирта можно с применением систем контроля, основанных на измерении содержания этилового спирта, — как встроенных в линию, так и расположенных в отдельном контуре. При этом применяются газовая хроматография, анализаторы на основе газопроницаемых мембран и измерители скорости звука [55], а также спектроскопия ближнеинфракрасной области спектра [56], [c.478]

Чему равна температура Дебая (при учете только акустической со-ставляюшей) для фононного спектра, изображенного на рис. 2.1 а) для рассмотренного одномерного случая б) полагая все три акустические ветви совпадающими между собой и с изображенной на рисунке Период цепочки а = 0,38 нм. Примечание, необходимо модифицировать формулы (2.9), (2.20) и условие нормировки для рассматриваемого одномерного случая. Ответ а) 0о = IhXjka = 3639 К (Я. — скорость звука в одномерной цепочке) б) 1786 К.) [c.117]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология