Коэффициент прозрачности атмосферы

При прохождении лучистого потока в атмосфере вертикально или под углом показатель ослабления уже нельзя считать постоянным из-за неоднородности атмосферы на различных высотах. В этом случае для расчета ослабления лучистого потока толщу атмосферы условно разбивают на п равных слоев, внутри которых можно считать показатель ослабления постоянным. Для каждого слоя определяют коэффициент прозрачности х. Суммарная прозрачность слоя атмосферы высотой к будет равна произведению коэффициентов прозрачности каждого слоя [c.34]

Зависимость между коэффициентом прозрачности и состоянием атмосферы [c.195]

Таким образом, суммарный коэффициент прозрачности чистой влажной атмосферы может быть вычислен как [c.38]

Условия прохождения лучистого потока в атмосфере оцениваются коэффициентом прозрачности атмосферы. Коэффициентом прозрачности х, или прозрачностью, данного слоя атмосферы называется отношение лучистого потока Ф, прошедшего через атмосферный слой определенной толшины, к начальной величине входящего потока Фо [c.33]

Но данные относятся к некоторому среднему значению коэффициента прозрачности атмосферы. При наблюдениях в ясный день прозрачность была больше, и есть основания принять ее за наибольшую для данного района. Зная высоту, на которой стояло Солнце при измерениях в ясный день, нетрудна было по кривым кп Ь рис. 233 определить, на сколько процентов наибольшая возможная радиация превышает радиацию при средней прозрачности и той же высоте Солнца над горизонтом. [c.414]

Если вместо полного потока взять в относительных единицах спектральную плотность излучения [см. формулу (1.37)], то, имея значение 5 приемника, можно записать коэффициент использования без учета прозрачности атмосферы в виде [c.142]

Методы спектральной прозрачности атмосферы применяют с оптическими схемами трассовых измерений в широком спектральном интервале. При контроле и мониторинге атмосферных аэрозолей природного и антропогенного происхождения результаты таких измерений обеспечивают качественно новые возможности анализа микрофизических и химических характеристик наблюдаемого аэрозоля путем решения обратных задач (обращением измеренных коэффициентов аэрозольного ослабления). При контроле и мониторинге атмосферных газов удается на основании результатов измерений по методике дифференциального поглощения оценить содержание некоторых газов в атмосфере, не прибегая к спектрофотометрическим методам высокого разрешения. [c.619]

Пусть коэффициент прозрачности а определен для того случая, когда Солнце находится в зените, и пусть тогда он равняется некоторой величине ago Очевидно, для каждой высоты Солнца может быть найдено, во сколько раз путь лучей превышает толщину эквивалентной атмосферы. Допустим, что при высоте Солнца а отношение [c.412]

Определив таким способом поправочный коэффициент, В. В. Шулейкин перечислил данные применительно к идеальной прозрачности атмосферы, а затем, умножая величины радиации на перпендикулярную поверхность и на косинусы соответствующих высот Солнца, нашел суточный ход радиации на горизонтальную плоскость. [c.414]

Сахарский аэрозоль отличается небольшой величиной мнимой части комплексного показателя преломления в видимой части спектра, поэтому вклад поглощения излучения частицами в полный коэффициент ослабления для фракции 4 невелик. В табл. 2.9 при-Еедены спектральные коэффициенты ослабления, рассеяния и поглощения для двух микроструктур (4 и 7) сахарского аэрозоля. Микроструктура 7 имеет широкий диапазон дисперсности с модальным радиусом Гт = 0,3 мкм, но включает также и большое число гигантских частиц. Последние обусловливают значительное поглощение излучения в инфракрасном диапазоне спектра с максимумами на длинах волн 4 7 9,8 и 19 мкм. Сахарский аэрозоль обладает сильным поглощением в области спектра 8—12 мкм, соответствующей окну прозрачности газовых компонентов атмосферы. [c.98]

Часто ослабление световых лучей почти полностью обусловлено рассеянием и в этом случае измерение прозрачности воздуха вполне можно заменить измерением рассеяния. Можно делать измерения с помощью приборов такого типа, каким пользовался Уолдрамдля измерения света, рассеянного в различных направлениях небольшим объемом освещенного искусственным светом воздуха, причем коэффициент полного рассеяния получался путем интегрирования индикатрисы рассеяния. Компактный прибор Бейтелла и Брюэра дает непосредственно коэффициент полного рассеяния, причем индикатриса интегрируется в самом процессе измерения. Аналогичные, но значительно более слож-. ные приборы описаны Притчардом и Эллиотом Для калибровки своего нефелометра с автоматической записью индикатрисы рассеяния они применяли рассеивающий экран с известными коэффициентами отражения и пропускания. Другой портативный прибор измеряет коэффициент ослабления света с помощью фотоэлемента с точностью до 5%. Кросби и Кёрберизмеряли коэффициент рассеяния в атмосфере на уровне земли и на высоте до 4300 м с помощью бортового интегрирующего нефелометра. [c.403]

В течение многих лет вопрос о существовании пороговой энергии ионного распыления, т. е. той минимальной энергии ионов, которая еще приводит к выбиванию атомов мишени, является дискуссионным. До 1912 г. неоднократно упоминалась пороговая энергия распылення для всех комбинаций газ — металл 495 эВ [2]. Существование пороговой энергии распыления было подтверждено на газотронах, термоэлектронные торий-вольфрамовые катоды которых разрушались, когда потенциал на них (т, е. энергия бомбардирующих катоды ионов) превышал критическую величину порядка 20—30 В [10]. На основании результатов более поздних исследований было сообщено о значительно больших порогах ионного распыления [57], Такие высокие пороговые значения энергий легко объяснить либо образованием на поверхности мншени слоев газов, либо невысокой чувствительностью измерений весьма малых коэффициентов распыления. Следует отметить, что вследствие того, что газы фоновой атмосферы могут превратить металлические пленки, осаждаемые на стеклянные стенки газоразрядной трубки при катодном распылении, в прозрачные пленки окислов,—эти данные могут оказаться ошибочными. Если скорость нанесения пленки достаточно мала, то даже при больших длительностях распыления может не получиться отчетливой картины осаждения металла. По мере улучшения вакуумной техники измеряемые пороговые энергии стали приближаться к значениям, полученным еще Халлом и его сотрудникам [10].. Моргулис и Тищенко [58] с помощью метода радиоактивных индикаторов, позволяющего измерять величины коэффициентов распыления вплоть до 10 < атомов/ион, обнаружили существование необычайно низ ких пороговых энергий распыления. Из-за отсутствия более подробных сведений о разряде, используемом в этих экспериментах, может возник нуть предположение, что такие низкие значения пороговых энергий (8 эВ [c.375]

Пленки этого же состава могут быть получены также и непосредственно термическим испарением сульфида меди при давлении 10 —10-5 р-р сг. с последующей обработкой парами серы. Пленки сульфида меди имеют удельную объемную электропроводность, равную 10 сим м. Они стабильны лишь при нагреве на воздухе до 80° С, коэффициент пропускания их 50—60%. С увеличением толщины пленок прозрачность их заметно падает. Пленки прозрачны в близкой ИК области спектра. Они химически мало устойчивы и поэтому при использовании их в недостаточно сухой атмосфере проводимость их изменяется. На практике необходимо защищать эти пленки прозрачными покрытиями. При помощи электропроводящих пленок Си251+ж могут быть получены обогреваемые кезапотевающие смотровые стекла из органического стекла. [c.152]

Преодолеть эту трудность можно, либо обеспечив многократное прохождение того же самого луча через один монослой, либо пропусканием света через несколько монослоев. Голуб и Кондратьев [131 помещали 200 микроскопных покровных стекол на пути света в атмосфере N02 при давлении 1 мм рт. ст., но не получили никакого доказательства наличия спектра адсорбированных молекул [10, 11]. Сублимированные слои СаГд, использованные Де Буром, образовывали ламинарную структуру, соответствующую внутренней поверхности в 20 м /г, и свет проходил через несколько сотен монослоев [4]. Вскоре были обнаружены преимущества использования прозрачных микропористых тел с высокоразвитой внутренней поверхностью (200—600 м /г), таких как минерал шабазит и кремниевый аэрогель [10—12]. В настоящее время большинство работ выполнено на адсорбентах этого типа (микропористое стекло, силикагель, алюмосиликагель и т. д.), которые, однако, будучи в виде гранул, сильно рассеивают свет и поэтому оказываются не приспособленными для спектрофотометров обычного типа, регистрирующих пропускание света. Чтобы увеличить прозрачность образцов, многие исследователи прибегают к технике погружения пористого, практически непрозрачного из-за рассеяния адсорбента ч инертный растворитель (в котором растворен адсорбат) с коэф щиентом преломления, близким к коэффициенту преломления адсорбата. В том случае, если адсорбент находится в виде полупрозрачной светорассеивающей взвеси, суспензированной в инертном растворителе, правильные измерения спектров поглощения требуют либо спектрофотометра с интегрирующей сферой, либо частичной интеграции рассеянного света при помощи техники опалового стекла [22]. [c.226]

Метод измерения коэффициента пропускания света выхлопной струей аивационного ГТД основан на фотометрировании фото-, кинонегативов, получаемх при съемке дымового шлейфа, образующегося за двигателем или самолетом в полете [ 17]. (При дымлении двигателя его выхлопная струя составляет часть протяженного дымового шлейфа, образующегося за двигателем или самолетом в полете.) Для многодвигательных самолетов с компактным размещением двигателей размеры шлейфа, образующегося за самолетом, и коэффициент пропускания света этим шлейфом определяются взаимодействием выхлопных струй этих двигателей. При фото-, киносъемке шлейфа или выхлопной струи двигателя наземный оператор размещается таким образом, чтобы шлейф (выхлопная струя двигателя) фиксировлся на фоне неба. Для уменьшения экранирующего действия атмосферы съемка проводится в условиях достаточной прозрачности воздуха. Одновременно с дымовым шлейфом производится съемка расположенного перед объективом прозрачного сенситометрического клина с несколькими ступенями прозрачности (плотности). Съемка шлейфа и сенситометрического клина на одну пленку практически исключает влияние разброса чувствительности фото-, кинопленки на результаты измерения. [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология