Работа сил трения

Энергетическая теория трения была впервые предложена В. Д. Кузнецовым еще в 1927 г. Согласно этой теории процессы трения и изнашивания протекают при определенных затратах энергии. Следовательно, работу сил трения можно считать суммой ряда составляющих и тем самым установить некоторое энергетическое соотношение для рассмотрения процесса внешнего трения. [c.225]

Отношение удельной индикаторной работы при отжиме пластин клапана I к ее величине при номинальном режиме работы / будет больше единицы и зависит от степени снижения производительности ст и относительной величины мертвого пространства. Удельная работа силы трения 1 р на режиме регулирования возрастает в сравнении с номинальным режимом и равна 1 р = 1гр/о. Суммарная удельная работа I также возрастет по сравнению с номинальным режимом. Отношение изменяется от 1,03 [c.309]

Предположение о постоянстве температуры также является сомнительным. В результате работы сил трения на поверхности [c.436]

Выведенное уравнение носит название обобщенного уравнения Бернулли. Оно выражает скорость движения в функции давления и плотности газа с учетом производимой газом технической работы (L), изменения потенциальной энергии g z2 — 21) п работы сил трения ( тр). В газовой динамике часто пользуются упрощенной формой уравнения Бернулли, соответствующей режиму, когда отсутствует техническая работа ( = 0), нет гидравлических потерь (Ьтр = 0) и запас потенциальной энергии не изменяется (22 = 21), Для этого режима уравнение Бернулли [c.27]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. Но этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остается неизменной, т. е. такой процесс является идеальным термодинамическим — изо-энтропическим — процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если изменением потенциальной энергии можно пренебречь (21 22) и нет технической работы ( = 0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании 54) и (64) имеет следующий вид [c.30]

Нетрудно видеть, что стоящие в правой части члены представляют собой работу сил трения [c.39]

Найдем теперь количество тепла, поступающее в объем йх йу йг вследствие работы сил трения. [c.71]

Работа нормальных и тангенциальных напряжений, действующих на остальных двух парах граней, рассчитывается аналогичным образом. В итоге получается следующее выражение для суммарной секундной работы сил трения, действующих на поверхности параллелепипеда [c.71]

Существенно, что трение является односторонним воздействием работа сил трения всегда положительна ( Ьтр>0). Поэтому согласно соотношению (6) под влиянием трения дозвуковой поток (М < 1) ускоряется dw > 0), а сверхзвуковой (М > 1)— замедляется dw). Непрерывный переход через скорость звука при воздействии только трением невозможен. [c.182]

Исследуем влияние трения на изменение параметров турбулентного газового потока в трубах постоянного диаметра. Для этого заменим работу силы трения в соотношении (6) общепринятым в гидравлике выражением [c.184]

Элементарная работа сил трения при перемещении выделенного объема рабочей среды вдоль оси трубопровода по координате X [c.34]

Элементарная удельная работа сил трения [c.35]

Дифференциальное уравнение элементарной удельной работы сил трения согласно формуле (1.39) [c.36]

Явление потерь механической энергии на трение при движении жидкости в трубопроводе можно в общем виде выразить уравнением баланса удельных механических энергий в начальном и конечном сечениях и а и удельной работы сил трения йг. [c.37]

После подстановки найденных выражений получим исходное дифференциальное уравнение баланса удельной механической энергии и удельной работы сил трения в развернутом виде [c.39]

Путем алгебраических преобразований выведем в окончательном виде уравнение баланса удельной механической энергии и удельной работы сил трения потока газов в трубопроводе [c.40]

В узлах трения должны применяться такие материалы, которые обеспечивают наименьшие потери мощности на работу сил трения и наименьший износ деталей узлов трения. Обычно в узлах трения применяется сочетание стали с цветными металлами и их сплавами — баббитом, бронзой и др. [c.4]

Здесь — удельный расход газа через сопловой аппарат тр — работа сил трения в сопловом аппарате, отнесенная к 1 кг газа. [c.167]

Здесь и — осевые размеры каналов, моделирующих сопловой аппарат и рабочее колесо Ь р и Ь р — соответственно работа сил трения в сопловом аппарате и рабочем колесе — техническая работа газа в рабочем колесе [c.169]

Для точного подсчета величины действительного напора необходимо учесть потери энергии в форсунке. В камере закручивания центробежной форсунки их можно рассматривать как работу силы трения на пути движения топлива. Для единицы объема топлива эта работа (или потеря энергии) равна [c.176]

Литье под давлением с предварит, сжатием расплава осуществляют на литьевой машине, сопловый блок к-рой снабжен краном. При закрытом кране производят сжатие расплава полимера в нагреват. цилиндре машины до давления литья. После открытия крана расплав под высоким давлением с большой скоростью заполняет полость литьевой формы и дополнительно нагревается за счет работы сил трення. Для предотвращения механодеструкции П.м. скорость течения расплава по литниковым каналам иногда ограничивают. Предварит, сжатие расплава позволяет в 1,5-2 раза уменьшить время заполнения формы и увеличить путь течения расплава до момента его застывания, что позволяет отливать длинномерные тонкостенные детали. [c.7]

Жидкость идеальная, несжимаемая. Как известно, в случае движения идеальной жидкости удельная работа сил трения (или потери) равна нулю и уравнение (1.9) приобретает вид [c.13]

Влияние смазочного материала на параметры трения в условиях граничной смазки оценивается, как правило, по величине адсорбции масла (среды) и по его химической активности. Адсорбционная способность учитывается преимущественно для случая использования химически инактивной смазочной среды. Так, Б. В. Дерягин предложил оценивать эффективность масляной пленки по критерию маслянистости, представляющему собой соотношение шероховатостей смазанной и несмазанной поверхностей. Другой критерий маслянистости характеризуется отношением разности работ сил трения несмазанных и смазанных поверхностей за время, ншбходимое для истирания пленки толщиной /г, к толщине этой пленки. Критерии маслянистости в основном определяются продолжительностью пребывания молекул масла (смазки) на поверхности трения и активностью смазки. [c.242]

Из этого соотношения следует, что работа сил трения йА для выделенного элементарного объема системы превраш,ается в теплоту dQ, а кроме того, расходуется на увеличение внутренней энергии на химическое взаимодействие (%1с1п1г) и некоторые другие виды превращений. Указанные параметры тесно связаны между собой. Исходя из энергетической гипотезы, изнашивание (отделение) материала наступает тогда, когда внутренняя энергия 7 достигает критического значения. Однако в общем случае в присутствии химически активных компонентов износ определяется также глубиной химических превращений. В свою очередь, оба перечисленных фактора зависят от dQ. [c.250]

В схеме и со встречным движением поршней (оппозитный компрессор) колена вала каждой пары противолежащих рядов компрессора взаимно смещены на 180°. Здесь полностью уравновешены силы инерции поступательно движущихся масс, силы давления газа на поршни противоположны по направлению, вследствие чего коренные подшипники оказываются разгруженными. Тем самым уменьшается работа сил трения, а, следовательно, и износ подшипников и коренных шеек вала. Поскольку оппо- [c.215]

Согласно первому началу термодинамики подведенные к газу тепловая энергпя и работа сил давления расходуются на совершение технической работы, работы сил трения, а также на повышение запасов потенциальной, внутренней и кинетическо энергии [c.15]

Отсутствие влияния сил трения можно объяснить следующим образом. Под действием трения давление вдоль трубы падает, т. е. газ расшпряется, п, следовательно, температура должна была бы уменьшаться. Однако работа сил трения преобразуется в тепло и так как работа сил трения в точности равна теплу, подведенному за счет этой работы, то подогрев компенсирует охлаждение. [c.17]

Здесь dQ = dQв + < тр — суммарное количество тепла, подведенное к 1 кг вещества за счет теплообмена частнцы с окружающей средой dQв) и работы сил трения dQ ,), р dv — работа сжатия (деформации), dU = , dT — внутренняя энергия газа. [c.70]

Подставляя (5) в (4), приходим к соотношению, связываюп1 ему изменение скорости вдоль трубы постоянного сечения с работой сил трения [c.182]

Рассмотренная потеря напора (энергии) при внезапном расширении русла расходуется, можно считать, исключительно на ви-хреобразование, связанное с отрывом потока от стенок, т. е. иа поддержание ненрерывного вращательного движения жидких масс и постоянное их обновление (обмен ). Поэтому этот вид потерь энергии, пропорциональных квадрату скорости (расхода), называют потерями на вихреобразование. Эти потери в конечном счете расходуются на работу сил трения, но не непосредственно, как в прямых трубах постоянного сечения, а через вихреобразование. [c.110]

В общем случае элшентарная работа силы трения не является полным диф< )еренци.ал(ш. Криволинейный интеграл от вдоль замкнутой траектории точки приложения силы не равен нулю, в то время как этот интеграл от полного дифференциала должен быть тождественно ра.чеи нулю. [c.35]

В процессе течения газов в однородном трубопроводе из-за падения давления (р < Ро) существенно уменьшается плотность (Р < Ро) и увеличивается скорость и > щ) вдоль оси трубопровода. Характер изменения скорости по длине трубопровода заранее неизвестен, поэтому 11е представляется возможным раздельно проинтегрировать правую и левую части уравнения (1.40). Для этого выэазим уравнение баланса удельных механических энергий и удельной работы сил трения в дифференциальной форме [c.38]

Здесь —осевой размер ступени — работа сил трения техн — техническая работа газа в ступени. [c.174]

Здесь техн — техническая работа турбины тр — работа сил трения — осевой размер турбины. [c.177]

Уравнение (1.28) выражает закон сохранения механической энергии для вязкой несжимаемой жидкости. Члены z и u l 2g) выражают удельную (т. е. отнесенную к единице se a жидкости) потенциальную энергию положения г и кинетическую энергию u l 2g). Величина p/(pg) представляет собой удельную работу сил давления, член /1,, —работу сил трения (вязкости), а /i —изменение удельной энергии на участке Sj-ij, специфичное для неустано-внвшегося движения. Поскольку величина выражает часть механической энергии, необратимо преобразующуюся в тепловую, то она называется потерей энергии. [c.21]

Работа сил трения на участке трубы длиной dx может быть приближенно выражена гидравлической зависимостью Вей-сбаха—Дарси [c.68]

Рассмотри.м установившееся движение вязкой жидкости с учетом ее сжимаемости. Как известно, при движении сжимаемых жидкостей работа сил трения оказывает двоякое действие с одной стороны, являясь реактивной силой, она тормозит поток, действуя в противоположном движению направлении с другой стороны, работа сил трения, целиком превращаясь в теплоту, возвращается в поток в виде тепловой энергии, которая может расходоваться на расишрение жидкости и, следовательно, на ускорение ее движения. [c.9]

Обозначим удельную работу сил трения, возникающую в потоке движущейся жидкости при перемещении ее из сечепия 1—1 в сечение 2—2, АН. Таким образом, суммарная удельная работа внешних сил, соверншемая при перемещении потока жидкости из сечения 1—1 в сечение 2—2, с учетом направления действия этих сил запишется в виде Р1Ц1——А/ . [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология