Осцилляторы линейные ангармонические

F = — 2/)е" + De " — линейный ангармонический осциллятор, [c.139]

ЛИНЕЙНЫЙ АНГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР [c.163]

Тогда нужный ход температурной зависимости коэффициента линейного расширения можно получить за счет упругой подсистемы. Однако оценки для ангармонического осциллятора в области критических температур показывают, что (бг ) меньше значения 21 , определяемого через коэффициент упаковки (см. с. 101). Таким образом, присутствие антиферромагнитной фазы необходимо допустить для объяснения термодинами- [c.47]

Выше описана расчетная схема для оценки температуры стеклования Тд линейных полимеров, исходя из химического строения повторяющегося звена. Подход основан на рассмотрении звена как набора ангармонических осцилляторов, образованных межмолекулярными связями различного типа. Величины инкрементов а,- и Ь,-, входящие в расчетную схему, характеризуют энергию как слабого дисперсионного взаимодействия, так и сильного межмолекулярного взаимодействия (диполь-дипольное взаимодействие, водородные связи и т. д.). [c.86]

Естественно, что если воспользоваться положениями нескольких колебательных уровней (чем больше, тем лучше), то эти величины могут быть найдены с большей точностью. С этой целью обычно строят зависимость расстояния между двумя соседними колебательными уровнями от их номера. Хорошее приближение модели двухцентрового ангармонического осциллятора подтверждается линейным характером этой зави- [c.18]

Если то же линейное возмущение накладывается на ангармонический осциллятор, то такое заключение становится уже неправильным. Соответствующее этому случаю уравнение [c.117]

Были также проведены расчеты статистических сумм линейных нежестких ротаторов, ангармонических осцилляторов и колебательных ротаторов, и были получены поправки первого порядка на нежесткость, ангармоничность и колебательно-вращательное взаимодействие. Эти результаты обычно используются при введении поправок (наиболее существенных при повышенных температурах) в простое, имеющее вид произведения, выражение [c.444]

В данном разделе проведено определение вкладов различных типов межмолекулярных взаимодействий в температуру плавления полимеров Тт, исходя из химического строения повторяющегося звена. Температура плавления является, наверное, единственной характерной температурой, относительно которой представители различных школ придерживаются единой точки зрения, считая ее истинно критической температурой. Как уже было отмечено в гл. 1, при определении критических температур в кристаллах со сложным структурням элементом (в линейных полимерах — это повторяющееся звено) в качестве соответствующего приближения можно рассматривать повторяющееся звено как набор ангармонических осцилляторов, образованных входящими в него парами атомов. [c.64]

Как и для дипольных моментов, изотопный эффект в величине средней потенциальной энергии может появиться за счет линейного члена только в том случае, если НХ — ангармонический осшллятор. Квадратичный член будет приводить к появлению изотопного эффекта для гармонического осциллятора за счет среднеквадратичной амплитуды, величина которой для ВХ всегда меньше, чем для НХ. Примерно в такой же степени квадратичный член будет оказывать влияние и в случае ангармонического осциллятора. Члены более высоких степеней здесь по-прежнему не будут приниматься в расчет, хотя, конечно, их можно было бы учесть точно таким же образом. [c.116]

Источником значительных ошибок [7] при использовании уравнения (32.16) для вычисления теплоты дисс оциации является то обстоятельство, что определение по уравнению (32.14) основано на уравнении (32.13), соответственно которому АЕ должно быть линейной функцией колебательного квантового числа I. Анализ действительных спектров показыват, что АЕ. во многих случаях является линейной функцией с для малых значений последнего, но для высоких колебательных квантовых чисел последовательные значения АЕ уменьшаются более быстро, чем можно было бы ожидать на основании уравнения (32.13). Причина этого расхождения заключается в пренебрежении членами, содержащими , г -ги т. д, в полном выражении энергии ангармонического осциллятора. Если бы эти члены были учтены с соответствующими значениями постоянных ангармоничности у, z и т. д., то АЕ не было бы больше [c.235]

Вторая поправка связана с тем, что для ангармонического осциллятора матричные элементы (Ду 1) не равны нулю, и уровни энергии не эквидистантны. Однако при условии со/о/м 1 переходами через один, два и т. д. уровня можно пренебречь ввиду уменьшения вероятности переходов с увеличением Ду но экспоненциальному закону. Неэквидис-тантность же уровней сильно влияет на зависимость +1 от V, поскольку частота перехода зависит от у. Для ангармонического осциллятора частота +1 для малых и линейно падает с и [c.169]