Исходная намагниченность ядр

Рис. 6.6. Подавление исходной намагниченности ядра I при чередовании фазы заключительного импульса ядра

Теперь мы можем представить себе эксперимент, где обратное направление переноса поляризации могло бы оказаться полезным. В идеальном случае эксперимент (с помощью фазового цикла или другими путями) полностью подавляет исходную намагниченность чувствительных ядер. Если при этом мы будем переносить на протоны намагниченность с редких ядер, использованных в качестве меток, то в результате протонные спектры будут обладать селективностью редких ядер. Этот процесс, конечно, будет сопровождаться некоторой потерей чувствительности по сравнению с непосредственным наблюдением. На- [c.213]

Что произойдет с вектором М по окончании импульса Вследствие развития спин-спиновой релаксации и ввиду отсутствия дальнейшего облучения частотой поля Ну вектор М постепенно вернется в исходное положение вдоль оси г, причем этот возврат произойдет с характеристическим временем, примерно равным времени спин-спиновой релаксации Т . Приемник сигналов ЯМР зарегистрирует изменение намагниченности вдоль оси у. Следовательно, он будет чувствовать появление намагниченности после окончания импульса и постепенное убывание этой величины. Этот процесс (см. с...) называют спадом свободной индукции, поскольку он протекает при отсутствии воздействия ВЧ-поля Ну. Записав кривую спада свободной индукции и произведя Фурье-преобразование этой кривой, получают спектр поглощения ЯМР. [c.57]

На рис. 4.1 представлены кривые температурной зависимости намагниченности насыщения сг8(Г) для одного и того же образца после дополнительных отжигов. Видно, что каждый последующий цикл, состоящий из нагрева до различных температур, выдержки и охлаждения, приводит к изменениям в форме кривых. Во-первых, следует отметить, что намагниченность насыщения образца в исходном состоянии (после ИПД) (кривая 1) на 30% меньще, чем после отжига при 1073 К. Отжиг при 373 К приводит к незначительному росту намагниченности насыщения (кривая 2), в то время как в результате отжига при 473 К (кривая 3) наблюдается более заметное увеличение сг8(Г). Наибольшее увеличение намагниченности наблюдается после отжига при 723 К (кривая 4 ) Отжиг при 873 К (кривая 5) приводит к изменению намагниченности только в области промежуточных температур 400-550 К. Наконец, после отжига при 1073 К (кривая 6) поведение намагничен- [c.155]

Вслед за возмущением, вызванным импульсом, система импульсов постепенно возвращается в исходное равновесное состояние. Такое поведение называется релаксацией. Следует различать два различных процесса релаксации, а именно возвращение (уменьшенной) продольной компоненты намагниченности Мг до исходного значения Мо и спад поперечной компоненты намагниченности до нуля. [c.214]

Уравнения Блоха позволяют достаточно просто описать основные экспериментальные данные 1) Если направления намагниченности и магнитного поля в исходный момент не совпадают, то намагниченность совершает прецессию относительно направления магнитного поля. 2) Спустя достаточно длительный промежуток времени после воздействия возбуждения в системе устанавливается равновесная намагниченность, компонента которой вдоль направления магнитного поля равна М ,, а поперечная компонента намагниченности, перпендикулярная направлению внешнего магнитного поля, равна нулю. Экспоненциальное приближение к равновесному значению Л/д описывается уравнением [c.19]

Компоненты начальной поперечной намагниченности пропорциональны исходным концентрациям [c.265]

В исходном состоянии образец размагничен. Ток в обмотке 14 увеличивают потенциометром Я (прямая О - на рис. 1.20, б). Напряженность поля, создаваемого этим током в обмотке 14, изменяется по прямой 0-7 (рис. 1.20, а). При этом индукция В и намагниченность J в образце 15 будут увеличиваться по кривым первоначального намагничивания 16 и 17 до точек 16 и 17 , соответствующим магнитному насыщению, при котором все магнитные поля доменов направлены по внешнему полю (см. рис. 1.18, б). [c.243]

Таким образом, вносимая пофешность — отклонение поперечной намагниченности после импульса от исходной продольной — равна [c.67]

Намагниченность в плоскости ху после него должна составлять не менее 99% от исходной продольной намагниченности (ё] < 1% или, что то же самое, I Л/ 1 < 0,14) [c.67]

Намагниченность в плоскости ху после него должна составлять не менее 99% от исходной поперечной намагниченности (ё2 < 1%) [c.70]

Блох с сотр. [1] нашли, что движение вектора макроскопической намагниченности во внешнем магнитном поле можно описать с помощью феноменологических дифференциальных уравнений. Исходным пунктом является классическое уравнение движения [4] магнитного момента в магнитном поле Н, направление которого пока никак не фиксируется [c.25]

Предположим, что для ядер, прецессирующих с такой же частотой, что и вращающаяся система, М направлена вначале вдоль оси z. Первый импульс, направленный вдоль х, поворачивает М до оси у, где она остается в течение времени 2т. Второй импульс возвращает М к оси г, а последующие импульсы перемещают М вдоль оси х. В конце полного цикла М находится в исходном положении, а в течение цикла по одной трети времени она была направлена вдоль каждой оси. Здесь предполагается, что длительности самих импульсов пренебрежимо малы по сравнению с т. Поэтому импульсы должны быть очень короткими, поскольку полная длительность цикла (6т) должна быть значительно меньше Т , чтобы за время цикла не произошел полный спад намагниченности до нуля. А поскольку эффективные значения в твердых телах обычно имеют величину порядка 10 —10 с, то требуются импульсы длительностью [c.143]

Перед испытанием к каретке с образцами прикладываются различные нагрузки. Узел нагружения состоит из намагниченной П-образ-ной скобы 7, которая крепится к каретке с помощью шипа и паза, из системы стержней 13, соединяющих скобу с шарнирно подвешенным диском 16 и рычагом 15. На диск устанавливаются грузы 12. При повороте рычага диск, поднимаясь, разгружает образцы. При этом скоба 7 движется вверх, шины ее выходят из паза и каретка с образцом одновременно освобождается от нагрузки и от динамометра . Это существенно облегчает работу экспериментатора, так как в процессе проведения опыта необходимо было бы вынимать каретку из камеры для замены образцов, их протирки и т. д. Кроме того, при повторных опытах образцы приводятся в исходное положение относительно подложки без нормальной нагрузки. В этом случае при повороте рычага намагниченная скоба поднимается вместе с кареткой над подложкой. [c.212]

Аналогичный пример показан на рис. 11.22 и относится к ХПЯ исходного ди-трет-бутилкетона. При стационарном освещении положительная поляризация едва заметна в режиме прерывистого освещения (рис. П.22, б) отчетливо выделяются сигналы стационарной нутации, обусловленные чистым вкладом ХПЯ в вектор намагниченности. [c.194]

Влияние избытков МпО, ZnO, РегОз на другие свойства аналогично их влиянию на магнитную проницаемость. Например, в случае удельной намагниченности насыщения, несмотря на распад твердого раствора шпинели с РегОз при содержании РегОз более 50% (мол.), резкого уменьшения этой величины до значений, присущих исходным стехиометрическим ферритам, не наблюдается, как это характерно для системы NiO — ZnO — РегОз. [c.90]

Исходная намагннченяасть ядра I. При воздействии иа систему последовательностей SPI и INEPT перенесенная разность заселешюстей накладывается на уже существующую разность по переходам ядра I, По этой причине интенсивности регистрируемых положительных и отрицательных сигналов не равны и в случае дублета составляют -1-5 и —3. Во многих применениях переноса поляризации такое влияние исходной намагниченности переходов ядра I оказывается нежелательным, [юэтому требуется принимать какие-то меры для его исключения. [c.194]

Рис. 6,7. Спектры INEPT ядра С без использования (левый) и с использованием (правый) подавления исходной намагниченности.

Преобразователи для измерения коэрцитивной силы содержат намагничивающую систему, например,П-образный электромагнит с намагничивающей и размагничивающей обмотками, и нулевой гщдикатор, в качестве которого может выступать феррозонд или датчик Холла. После намагничивания контролируемого участка изделия и выключения тока в намагничивающей обмотке плавно увеличивают размагничивающий ток, пока сигнал нулевого индикатора не покажет отсутствие магнитного потока в контролируемом участке. Другая конструкция преобразователя для измерения коэрцитивной силы содержит встроенный сильный постоянный магнит, вьшояненный в виде подвижного щупа и снабженный пружиной, которая возвращает магнит в исходное (удаленное от листа) положение после касания им листа. Тангенциальная компонента остаточного поля, возбужденного намагниченным участком, которая в этих условиях намагничивания пропорциональна коэрцитивной силе, измеряется с помощью двух симметрично расположенных относительно намагниченной точки феррозондов. Феррозонды включены по схеме градиентомера для устранения влияния посторонних однородных полей. Система феррозондов легко вращается на 360°, позволяя измерить на любом участке и под любым углом к направлению проката [21]. [c.133]

Магвитографвческие дефектоскопы. Основной элемент в магнитографическом дефектоскопе - магнитная лента - выполняет двойную роль сначала служит индикатором поля дефекта, фиксируя это первичное, исходное поле в виде пространственного распределения остаточной намагниченности рабочего слоя, а затем сама становится источником вторичного, отображенного магнитного поля, которое, в свою очередь, считывается еще одним индикатором. Соответственно этому магнитографический контроль состоит из двух операций записи и считывания. Для первой операции необходимы устройства намагничивания (чаще всего электромагниты) и крепления ленты на изделии, для второй - считывающие устройства (собственно дефектоскопы). Возможно определение указанных процессов в едином устройстве (например, с использованием кольцевых лент или магнитных валиков, прокатываемых по изделию). В настоящее время успешно ведутся работы по замене магаитных лент многоэлементными электромагнитными преобразователями, позволяющими преобразовать топографию поля рассеяния дефекта сразу в оптическое изображение на экране видеоконтрольного устройства, лшнуя промежуточные операции загшси - считывания. [c.162]

Методом ЭСР в О и X - диапазонах в области температур 77-500К, с привлечением данных Мессбауэровской спектроскопии и измерений намагниченности на вибрационном магнетометре (при 77 300 К) исследованы продукты реакции горения твердофазных смесей Сбо/Ре(асас)з, с исходным соотношением Сбо Ре = 1.(1 5), 2.(1 2), [c.86]

В таком цикле должна изменяться фаза заключительного тс/2-им-пульса на частоте ядра S (обьино протонов), Замена (п/2) на (п/2) поменяет зиак протонной поляризации это значит, что те компоненты дублета, которые раньше были направлены по оси + z, теперь окажутся на оси —2 и наоборот (рис, 6.6). В результате компонента намагниченности ядра I, обусловленная перенесенной поляризацией, будет противоположной, и для правильной ее регистрации необходимо изменить фазу приемника. Исходная же поляризация спина J создает сигнал с постоянной фазой (просто сигнал ядра I после тг/2-импульса), поэтому [c.195]

Эстафетные методики, как правило, основаны на комбинации двух шагов переноса когерентности. Один нз ннх используется для модулирования сигналов и генерации координаты Другой остается фиксированным и служит для того, чтобы передавать сшнал в наиболее интересную точку. Напрнмер, самая обычная схема состоит в переносе намагниченности от одного протона к другому, а затем на гетероядро, связанное со вторым протоном, В результате исходный протои может быть скоррелирован не только с тем гетероядром, с которым он прямо связан, но и с соседним. Таким образом, возникает требуемая информация о скелете молекулы. Существенную проблему методик этого тнпа составляет отсутствие общности, потому что при наличии разнообразных спиновых систем и широкого диапазона возможных значений протон-протонных констант оказывается невозможным оптимизировать схему эксперимента. Поэтому к таким экспериментам не стоит обращаться вначале, когда вы беретесь за решение задачи нх можно использовать тогда, когда другие подходы оказались бесплодными. [c.363]

Рис. 4.2. Кривые температурной зависимости намагниченности насыщения < s T) для измельченного в шаровой мельнице несконсолидированного порошка Ni в исходном состоянии (кривая 1), после нагрева до температур 373 К (кривая 5), 473 К (кривая 3), 723 К (кривая ), 873 К (кривая 5) и 1073К (кривая 6), выдержке и охлаждению с этих температур

Рентгенографические исследования нескольких образцов алмаза, отожженных в интервале температур 870—1070 К, показывают, что при отжиге активизируются процессы упорядочения сплавов во включениях с образованием твердого раствора N4 и Мп. Поскольку процесс упорядочения зависит как от температуры, так и от продолжительности отжига, можно заключить, что увеличение намагниченности после отжига при 990 К обусловлено начальной стадией процесса формирования упорядоченного соединения, и при этом средний магнитный момент на атом сплава возрастает по правилу простого смещения (см. пунктирную линию на рис. 161,6). По мере выравнивания распределения во включении усиливается влияние антиферромагнитной компоненты обменного взаимодействия между атомами Мп и магнитный момент сплава уменьшается (см. сплошную кривую линию на рис. 161,6). Выравниванию распределения марганца во включениях способствует сравнительно высокий коэффициент диффузии атомов Мп в N1—Мп сплавах. Для бипарных сплавов системы N1—Мп известно, что в интервале температур 1070—1270 К коэффициент диффузии Мп в 2—3 раза выше, чем N1, а коэффициент взаимо-диффузии экспоненциально возрастает с увеличением атомного содержания Мп в соединении до 35%. Следовательно, экспериментально установленные особенности изменения магнитных свойств синтетических алмазов, содержащих включения N1—Мп-соедине-ний, определяются диффузионными процессами в этих сплавах и зависят как от концентрации атомов Мп в сплаве, так и от степени неоднородности исходного состава по объему соединения. [c.446]

Основной элемент в магнитофафической дефектоскопии - магнитная лента - выполняет двойную роль сначала служит индикатором поля дефекта, фиксируя это первичное, исходное поле в виде пространственного распределения остаточной намагниченности рабочего слоя, а затем сама становится источником вторичного, отображенного магнитного поля, которое, в свою очередь, считывается еще одним индикатором. Соответственно этому магнитофафический контроль состоит из двух процессов записи и считывания. [c.352]

Воздействуем на наш образец коротким электромагнитным импульсом Ларморовской частоты, магнитное поле которого направлено вдоль оси X. Импульс настолько короткий, что спиновая система не успевает изменить распределение локальных магнитных полей и ориентации магнитных моментов отдельных спинов. Типичное время этой спин-спиновой релаксации (Т2) составляет 10 с. В то же время импульс должен быть достаточно длительным, чтобы успеть повернуть вектор суммарной намагниченности М точно на 90° (с . схему экспериментов Хана на рис. 3.8). Магнитное поле 90° импульса достигает 100 Гс, т.е. гораздо выше, чем 6Н . Поэтому во время действия этого импульса мы можем забыть о существовании 6Н , поскольку все отдельные спиновые магнитные моменты прочно привязаны к импульсному магнитному полю. Можно сказать, что импульс приводит к неизбежной фазировке спиновой системы. Теперь спины прецессиру-ют вокруг оси у (см. рис. 3.8 а) и дают исходный сигнал ЯМР (рис. 3.9). [c.49]

Указанные особенности связаны с присутствием трех магнитных подрешеток в феррит-гранатах. Две подрешетки — 16й и 24а — заполнены ионами Ре и температурная зависимость намагниченности одинакова, т. е. суммарная намагниченность, согласно формуле (1.24), будет иметь характер, аналогичный исходным зависимостям, а кривая, описывающая эту намагниченность, будет иметь обычный для д ферромагнитиков вид (кри- вая Вейсса). Такие зави- 5 симости имеют феррит-гра- [c.43]

Изменения плотности пульпы в этой части чана, вызванные колебаниями производительности по питанию и гранулометрического состава исходного материала, передаются через пьезометрические трубки на клапаны (5, и, таким образом, происходит саморегулирование производительности сифонов. В начальный период работы классификатора, например после его остановки, сифоны приводятся в действие путем подачи в их нижнюю часть воды через вспомогательные трубы 8. На обогатительной фабрике Качканарского ГОКа классификаторы с сифонной разгрузкой приценяются в качестве дешламаторов в схеме обогащения тшаномагнети-товых руд. Основные параметры этих классификаторов диаметр чана 3600 мм, высота 2000 мм, площадь осаждения 8,5 м , число сифонов (диаметром 40 мм) — 4, в том числе один резервный. Производительность по твердому в питании (при дешламации предварительно намагниченной пульпы) — 30 т/ч. [c.43]

Для измерения толщины слоя при его осаждении в высоком вакууме могут быть применены весы Ридмюл-лера. Коромыслом весов служит стеклянный капилляр, изогнутый на концах для более устойчивого положения центра тяжести. На концах коромысла шеллаком приклеиваются тонкие кварцевые нити. На одном конце коромысла подвешивается стеклянная подложка, на другом конце закрепляется противовес. В поле компенсационной катушки помещается намагниченная швейная игла. Исходное положение весов определяется с помощью небольшого зеркальца, наклеенного в середине коромысла. Начало отсчета фиксируется положением зеркальца, за которым можно наблюдать через зрительную трубу. Вес пленки определяется по величине тока, необходимой для компенсации отклонения коромысла. Тарировка весов показывает, что существует линейная зависимость между весом и величиной комоенсационного тока. Наибольшую погрешность вносит неточность разновесов. При применении точно подогнанных разновесов погрешность может не превышать 1 % [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология