Магнитное насыщение

Принимая ат. % Си = (100 — ат. % N1) и решая уравнение, получаем, что критический состав содержит 41 ат. % N1. Это значение хорошо согласуется с полученным из данных магнитного насыщения. [c.95]

Внесение ферромагнитного вещества в магнитное поле приводит к переориентации электронных спинов в некоторых доменах в направлении силовых линий поля, в результате чего магнитный момент вещества растет. С ростом напряженности поля процесс переориентации спинов распространяется на все большее число доменов вплоть до полного магнитного насыщения ферромагнетика. [c.303]

В связи с изложенным очевидно, что проще исследовать магнитный резонанс в изотропных ферритах и антиферромагнетиках в состоянии магнитного насыщения ( однодоменное состояние образца), когда они имеют форму эллипсоида вращения, сферы или очень длинного цилиндра. При этих упрощающих предположениях рассмотрим в общих чертах линейный и нелинейный резонансы в ферритах. Конечно, и для металлов справедливо очень многое из приведенного ниже. Но специфика магнитного резонанса в металлах почти полностью остается не выясненной [17]. [c.380]

Определение магнитного насыщения ). остаточной индук- [c.81]

Для поддержания в электрических печах постоянной температуры выше 350°С обычно пользуются регуляторами, описанными в разд. 12. При этом не обязательно, но тем не менее желательно поддерживать постоянными напряжение, питающее печь, и комнатную температуру. В определенных пределах колебания напряжения сети можно уменьшить при помощи стабилизаторов напряжения. Они либо работают на принципе дросселя переменного тока с магнитным насыщением, либо имеют электронную регулировку. Чем больше колебания напряжения, тем с меньшей точностью происходит их выравнивание при стабилизации. [c.68]

В исходном состоянии образец размагничен. Ток в обмотке 14 увеличивают потенциометром Я (прямая О - на рис. 1.20, б). Напряженность поля, создаваемого этим током в обмотке 14, изменяется по прямой 0-7 (рис. 1.20, а). При этом индукция В и намагниченность J в образце 15 будут увеличиваться по кривым первоначального намагничивания 16 и 17 до точек 16 и 17 , соответствующим магнитному насыщению, при котором все магнитные поля доменов направлены по внешнему полю (см. рис. 1.18, б). [c.243]

Я - это напряженность магнитного поля, при которой достигается состояние технического магнитного насыщения образца. [c.245]

Петля гистерезиса, вершины А и Б которой соответствуют состоянию магнитного насыщения ферромагнитного образца, называется предельной, или максимальной, петлей гистерезиса. Эта петля симметрична относительно начала координат (см. рис. 1.21). [c.245]

Такие намагничивающие устройства применяются для магнитопорошкового контроля толстостенных и крупногабаритных объектов, обеспечивают режим магнитного насыщения в поверхностном слое изделий при контроле по участкам. [c.344]

Для определения содержания ферритной фазы в ряде случаев могут быть использованы приборы, действие которых основано на измерении магнитной проницаемости. Но их калибровка должна быть осуществлена по эталонным образцам из контролируемой марки стали с известным содержанием ферритной фазы, найденным методом магнитного насыщения, являющимся основным методом определения содержания феррита. Однако этот метод не всегда удобен, так как для него требуется стационарная установка и он в основном позволяет производить измерения только на специальных образцах. [c.362]

График функции (21) дан на рис. 11. При высоких магнитных полях или очень низких температурах наступает магнитное насыщение парамагнитного материала и магнитный момент М приближается к постоянной величине [c.26]

Ядерное размагничивание. Ниже 0,00Г К метод адиабатного размагничивания не дает эффекта, поскольку в этой области происходит магнитное насыщение. При этом взаимодействие между [c.29]

Рис. 1.95. Влияние холодной деформации на КР сталей с различной стабильностью аустенита (характеризуется магнитным насыщением). Нагрузка 200 МПа [данные Роха] 1 — время до разрушения 2 — магнитная индукция 3 — магнитная индукция после деформации при 300 "С 4 — разрушение не происходит

Система Ге—№ (табл. 3). На рис. 1 представлена зависимость удельной каталитической активности сплавов Ре—N1 (кривая 2) и их моментов магнитного насыщения (кривая 2) от состава. Сплошная кривая 2 взята нами из [14], точки — значения г о, рассчитанные нами. Хорошее совпадение наших данных с литературными указывает, в частности, что применяемые сплавы действительно обладают равновесной структурой. [c.195]

На кривой изменения момента магнитного насыщения для этой системы имеется невысокий максимум в области 10—20% № при дальнейшем увеличении содержания никеля величина постепенно снижается. [c.195]

Система Со — № (табл. 4). На рис. 4 представлено изменение удельной каталитической активности сплавов Со — Ni (кривая 1) и их момента магнитного насыщения (кривая 2). Как и в случае системы Ре — №, в изменениях этих величин наблюдается симбатность. Работа выхода электрона с увеличением содержания никеля также снижается (рис. 5). [c.196]

Система Ре — Со (табл. 5). Судя по результатам, полученным нами при работе с железо-никелевыми и кобальт-никелевыми катализаторами, между изменением момента магнитного насыщения и удельной [c.197]

Рис. 6. Удельная каталитическая активность Fe — Со-сплавов при 630 ) и 650° С (2) II их момент магнитного насыщения т]о (3)

Выше магнитного насыщения второй член в (26.2) постоянен, и тогда зависимость е В) переходит в прямую линию. Ее наклон дает Ro. Продолжив прямую линию до В = О, получим отрезок на оси ординат, равный Rs Мз, где Мз —намагниченность насыщения образца. Отсюда определяют Обычно > Ro и сильно зависит от температуры. С повышением температуры коэффициент Холла возрастает, достигая максимума в точке Кюри, а затем снижается. В парамагнитной области температур эффект Холла определяется соотношением [c.468]

Максимальный поток рассеяния над дефектом наблюдается при направлении намагничивающего поля, перпендикулярном направлению дефекта, и намагниченности детали, близкой к уровню магнитного насыщения. [c.313]

Магнитно-порошковый метод контроля. Этот метод и его применение подробно описаны во многих работах [4, 10, 22, 23, 25]. Так как требуется, чтобы образец был намагничен, то применение этого метода ограничивается изделиями из ферромагнитных материалов. Если намагничивание образца является достаточно сильным (вблизи магнитного насыщения), то силовые линии поля будут регулярными, за исключением областей, где на поверхности находятся трещины или немагнитные включения. Эти области можно сделать видимыми путем обработки поверхности образца или сухим тонким магнитным порошком, или суспензией в виде взвеси магнитных частиц в подходящей жидкости [36]. Дефекты, которые находятся на поверхности, вызывают наибольшее искажение поля и, таким образом, легче обнаруживаются, чем внутренние [47]. Необходима очень тщательная подготовка поверхности, чтобы определить дефекты, расположенные под поверхностью, и при практическом использовании этот метод является одним из наиболее надежных для определения поверхностных дефектов. Это тем более справедливо, если намагничивание создается с использованием переменного электрического тока, так как в этом случае магнитное поле существенно ослабляется от поверхности к внутренней части образца. Небольшие образцы можно намагничивать путем помещения их между полюсами постоянного магнита или предпочтительнее — электромагнита. Однако для материалов с большой площадью поперечного сечения магнитное поле может создаваться в соответствующем направлении несколькими витками кабеля вокруг детали или пропусканием очень большого тока через изделие с помощью электродов, закрепленных на поверхности. При применении метода электродов сила тока может достигать порядка 1000 А. Переменный ток такой величины легко получить от низковольтного трансформатора. Существует несколько правил [48] для получения наилучших результатов при испытании магнитными частицами, а именно [c.296]

Ток надо регулировать так, чтобы обеспечить оптимальную чувствительность он не должен быть слишком большим, чтобы не создать магнитное насыщение, которое будет вызывать [c.296]

Измерения магнитной восприимчивости производят на алмазных порошках при напряженности магнитного поля, обеспечивающей магнитное насыщение ферромагнитных включений [180]. [c.86]

Уже отмечалось, что напряженность поля при магнитных исследованиях составляет 4-10 —2-10 А/м при использовании электромагнитов с железным сердечником. Магниты с более мощными полями применяют лищь в специальных исследованиях они, как правило, не имеют железных сердечников, так как железо в этом случае достигает магнитного насыщения. Следует отметить, что магнитные поля выше 8-10 А/м могут оказывать заметное влияние на энергию крупных молекул с молекулярной массой 10 —10 . При невысоких температурах средняя кинетическая энергия теплового движения таких молекул становится сравнимой с энергией магнитного поля. Поэтому кинетика химических превращений с участием [c.197]

Явление ферромагнетизма обусловлено тем, что внутри ферромагнетиков ниже температуры, называемой точкой Кюри, имеются небольшие кристаллические области, называемые доменами ( 3), в них спины неспаренных электронов оказываются ориентированными взаимно параллельно. Это значит, что в пределах домена существует спонтанная (самопроизвольная) намагниченность. Обычно направленность магнитных полей доменов самая разнообразная. Поэтому, чтобы намагнитить все тело, необходимо воздействовать на него внешним магнитным полем. Действие этого поля сводится к повороту магнитных моментов доменов в направлении внешнего поля (ориентация доменов) и к увеличению тех доменов, магнитные моменты которых составляют неименьшнй угол с направлением магнитного поля, и к уменьшению других доменов. Магнитное насыщение будет достигнуто тогда, когда магнитные моменты всех доменов окажутся ориентированными в направлении поля. Это связано с изменением линейных размеров тела (с м а г н и -тострикцией). Выше точки Юори ( рромагиитные свойства тела [c.349]

В очень сильных полях и при весьма низких температурах Р > 1. В пределе при р —> oo th р 1 и намагничивание достигает насыщения, характеризуемого максимальным значением Мц = jV x. Следовательно, при магнитном насыщении магнитные мбменты всех молекул газа устанавливаются вдоль поля. [c.299]

Измерение содержания магнитной фазы в эталонных образцах и градуировка приборов. Наилучшая точность и воспроизводимость оценок содержания б-феррита получается при использовании метода магнитного насыщения. Эталоны, в которых количество б-феррита определено этим методом, пригодны для градуирования ферритометров всех типов. Методика определения количества ферромагнитной фазы по величине намагниченности насыщения предусматривает сопоставление намагниченности исследуемой гетерогенной стали, состоящей из ферромагнитной и парамагнитных фаз, с намагниченностью стали такой же леги-рованности, имеющей только ферромагнитную фазу, при этом используется следующее соотношение [c.148]

Образцы аустенитных сталей, в которых процентное содержание б-феррита определено методом магнитного насыщения, могут быть использованы в качестве эталонов для калибровки ферритометров всех типов. В качестве эталонов могут быть также использованы и спресованные порошковые образцы, однако их ферромагнитная составляющая должна быть не из порошка железа, а из порошка сплава, имеющего состав б-феррита, например для сталей типа 12Х18Н10Т сплав Х23Н5. В качестве парамагнитной составляющей в спрессованных образцах-эталонах должен быть использован не медный порошок, как это делается в заводской практике, а возможно более мелкий порошок аустенитной стали. Это необходимо для того, чтобы при градуировке ферритометров, работающих на переменном токе, особенно при повышенных частотах, электропроводности эталона и исследуемого образца были близкими. Такие спресованные порошковые образцы-эталоны могут быть использованы для калибровки ферритометров всех типов. Из опыта следует, что для построения градуировочного графика к феррито- [c.149]

Ферромагнитные материалы имеют доменную структуру, аналогичную доменной структуре сегнетоэлектриков (гл. 15). Внутри каждого домена все спины ориеитироваиы параллельно. Однако, несмотря иа то что в материале в целом имеется полное магнитное насыщение, различные домены и.меют разную ориентацию спинов. [c.136]

Почти все ферромагнитные материалы при внесении в магнитное поле обнаруживают механическую деформацию. Это явление известно как магнитострикция [2]. Если деформация материала происходит при постоянном объеме, то это называют ли- нейной магнитострикцией. Если же в ходе процесса изменяется объем, то это называется объемной магнитострикцией. На практике линейная магнитострикция бывает гораздо больше объемной. Она достигает насыщения при магнитном насыщении материала. Линейная магнитострикция происходит только ниже-температуры точки Кюри, тогда как объемная магнитострикция наблюдается только выше зтой температуры. [c.177]

На зависимость звуковой амплитуды от расстояния между излучающей катушкой и поверхностью образца распространяется сказанное в разделе 8.4. Без наложения постоянного поля амплитуда звука в результате ограничивающего действия может поддерживаться независимой от расстояния до катушки до тех пор, пока переменное поле остается более интенсивным, чем требуется для магнитного насыщения материала. Предпочтительное излучение в одном направлении может быть достигнуто точно так же, как и в случае магнитоиндуциониых способов, соответствующим расположением и питанием рамок катушек. Катушки могут иметь любую форму и поэтому могут фокуси-рованно излучать, например, также и волны в пластинах [c.178]

В гетерогенных соединениях (аустенитные стали) магнитное насыщение пропорционально объему, занимаемому ферритомагнитной фазой (в данном случае пропорционально содержанию ферритной фазы) [c.361]

Закон Кюри становится несправедлив при весьма низких температурах, поскольку он приводит к неограниченному возрастанию магнитного момента М при Г — О, тогда как в соответствии с рис. 11 имеет место магнитное насыщение и Л1 = onst. [c.26]

Чтобы находить конкретные значения диаметра и длины сердечника, целесообразно напряженность поля и индукцию в металле сердевдика Яс и Вс выбирать соответствующими области приближения к насыщению стали. Это позволяет, с одной стороны, не повышать металлоемкость конструкции в результате, 1едогрузки сердещика по магнитному потоку и, с другой, не эксплуатировать сердечник в области магнитного насыщения, когда для незначительного прироста индукции требуется существенно увеличивать напряженность поля в сердечнике, что приводит к неоправданному росту магнитного напряжения в сердечнике Я / (выгодно использовать сердечники из малоуглеродистой стали, дополнительно подвергая их отжигу при этом область приближения к насыщению кривой намагничивания смещается влево [30]). Можно условно считать, что для отожженной низкоуглеродистой стали В(. = 1,2-1,4 Тл, а Я ЮОО-2000 А/м [30]. [c.114]

В сталях типа Х18Н10 и Х18Н9 при деформации свыше 5—10 % появлялся а-мартенсит. Время до КР сначала уменьшалось, а затем (при Деформации 5—30 %) увеличивалось. В стали типа Х18Н8 магнитная фаза (по-видимому, 6-феррит) присутствовала с самого начала. С увеличением степени деформации повышалось магнитное насыщение и росло время до КР- Если же деформацию проводили при 300 °С, когда мартенсит не образуется, время до разрушения почти не менялось. [c.121]

Рассматривая результаты, полученные нами при исследовании каталитической активности сплавов Ре — № и Со — N1, можно сделать вывод, что для этих систем предположение о лучшем каталитическом действии атомов с тремя песнаренными -электронами приемлемо. С увеличением концентрации никеля, кристаллы которого в идеальном состоянии не могут иметь на атомных орбитах трех неснаренных электронов, количество атомов железа (кобальта), имеющих по 3 -элeктpoнa, уменьшается при этом снижается и каталитическая активность. Однако переходя к системе Ре — Со, мы встречаемся со значительными затруднениями при трактовке изменения каталитической активности с этой точки зрения. Действительно, увеличение момента магнитного насыщения сплавов Ре — Со вплоть до 35% Со указывает на увеличение числа атомов, имеющих по 3 неспарепных электрона, что должно было бы приводить к увеличению каталитической активности сплавов. На самом же деле сплавы, имеющие т]о выше 2,40 (20—40% Со), обладают низкой активностью. Обращает на себя внимание тот факт, что оба максимума каталитической активности (15 и 50% Со) соответствуют одинаковому т]о. [c.198]

Рис. 28.2, Изменение магнитного насыщения N1 с увеличением концентрации неферро.магнитного компонента при различном числе электронов на внешних оболочках второго элемента (1, 2, 3, 4,5) [6].

Магнитное насыщение синтетических алмазов наступает в магнитных полях с напряженностью 320 кА/м и выше. Принято производить сравнение ал.мазов по величине их магнитной восприимчивости, измеренной методом Фарадея при характеристике магнитного поля НйЩйг— 23 А А1 . [c.87]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология