Теплопроводность зернистого слоя

Рис. 1-58, Влияние давления на эффективную теплопроводность зернистого слоя (вторая группа данных) а-( = 0,19 мм, углеродистый кремний-Н,, О С б — d, == 0,18 м.и, кислотостойкая сталь - Не, 254 °С а — = 0,32 ЛЛ(, стекло-Не, О С

Итак, при расчете коэффициента теплопроводности зернистого слоя с неподвижной жидкой или газовой фазой рекомендуются формулы (IV.3), и (IV.4), а также графики рис. IV 1. При низких температурах удобнее пользоваться формулой [c.106]

Рис. IV. 3. Теплопроводность зернистого слоя при естественной конвекции [19]

Большинство авторов [4—10], получивших обобщенные зависимости для теплопроводности зернистого слоя, представляют слой как некоторую геометрически регулярную модель из элементов различной формы с различным законом их контактирования. Полученные на основе принятых моделей формулы сравниваются с опытными данными. [c.104]

Рис. 1-57. Влияние давления на эффективную теплопроводность зернистого слоя (первая группа данных) а-й = йЛ МЯ, Мео-Не, 204 °С б- = 0,045 л, МвО - Не, П1°С в - й =0,045 лл, МеО-воздух, /85 °С г — =0,2 л.и, М 0 - воздух,

Механизм теплопередачи в зернистом слое. В потоках газов с понижением числа Ве твердые частицы начинают играть активную роль в теплопроводности зернистого слоя при атом нарушается подобие процессов тепло- и массопереноса, имеющее место при больших числах Ке. Для анализа процесса переноса тепла в зернистом слое необходимо учесть три механизма теплообмена 1) перенос тепла движущимся газом 2) теплопроводность по твердой фазе через точки контакта частиц и 3) смешанный механизм теплопередачи по газовой и твердой фазам через поверхность их раздела. При высоких температурах необходимо учесть также лучистый теплообмен мы, однако, ограничимся диапазоном температур, характерным для каталитических процессов, в котором лучеиспусканием можно пренебречь по сравнению с остальными механизмами переноса тепла. [c.241]

Рнс. IV. 2. Теплопроводность зернистого слоя при неподвижной жидкой (газовой) фазе без учета излучения при е = 0,4 [c.107]

Для ориентировочных расчетов теплопроводности зернистого слоя, заполненного жидкостью, можно использовать приближенные зависимости (см. рис. IV. 3). [c.111]

Распределение температур в слое определяется коэффициентом теплопроводности зернистого слоя, а теплоперенос от слоя к наружной среде — коэффициентом теплопередачи /(. В отличие от процесса переноса теплоты в -незаполненных трубах при турбулентном режиме течения, здесь сопротивление теплопереносу из ядра потока к стенке трубы нельзя принимать сосредоточенным лишь в пограничном слое. [c.127]

Как было показано в разделе IV. 3, составляющая коэффициента теплопроводности зернистого слоя, пропорциональная критерию Рейнольдса, приобретает существенное значение при Кбэ > 50 вследствие развития конвективного перемешивания в слое с постепенным повышением степени турбулизации потока. [c.127]

Формула (I, 171) применима при давлениях газа, меньших критического. Влияние давления на теплопроводность зернистого слоя показано в работе Шотте (рис. 1-57, 1-58, 1-59). [c.70]

Из формул (VI.116) видно, что все три рассмотренных механизма теплопередачи вносят аддитивный вклад в теплопроводность зернистого слоя. При и = О коэффициент теплопередачи ничтожно [c.245]

Рнс. 1-59. Влияние давления на эффективную теплопроводность зернистого слоя (третья группа данных) ( 4 = 0,26 мм, песок — воздух, / = 30°С [c.72]

Величина эффективной теплопроводности зернистого слоя учитывает также передачу тепла к ограничивающей его стенке. При этом рассматривается как нагревание, так и охлаждение слоя. [c.78]

Важную роль играет эффективный коэффициент теплопроводности зернистого слоя (механизм переноса тепла подробно обсуждался ранее). Этот коэффициент может быть рассчитан по изме- [c.154]

Рис. Х-6. К определению эффективной теплопроводности зернистого слоя.

У1.5. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ЗЕРНИСТОГО СЛОЯ [c.241]

Вклад трех видов теплообмена в теплопроводность зернистого слоя можно учесть путем анализа схемы, представленной на рис. VI.8. В дальнейшем будем называть частицы твердыми ячейками . Описание зернистого слоя с помощью показанной на рисунке [c.241]

В самом начале псевдоожижения /о и Vq малы. С ростом скорости потока возрастает частота смены пакетов пузырями у стенки Vny., и а возрастает. Однако при большой скорости потока и сильном расширении слоя начинает убывать множитель (1—fg) и коэффициент теплоотдачи а, пройдя через максимум, также уменьшается. Приведем примерную оценку порядка величин. При 8 = 0,4 эффективная теплопроводность зернистого слоя с воздухом у эфф 0,3 Вт/(м К). Положим 1 —/о = 0,2 и частоту [c.145]

Таким образом, хотя по временным оценкам процесс проникновения теплоты вглубь пакета и является квазистационарным и для его расчета можно пользоваться величиной эффективной теплопроводности зернистого слоя, но проникновение разогрева газа и частиц вглубь пакета нз мелких частиц ограничивается толщиной в несколько зерен. Поэтому в общем случае основную формулу континуальной модели (111.24) следует рассматривать как оценочную, помогающую правильно выбрать безразмерные критерии типа N, на базе которых следует искать эмпирические корреляции. [c.148]

Коэффициент теплопроводности зернистого слоя [в ккал м-Ч град)] [c.397]

УРАВНЕНИЕ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОЙ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ЗЕРНИСТОГО СЛОЯ [c.23]

Михайлов Г. М., Рева Л. С. УРАВНЕНИЕ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОЙ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ЗЕРНИСТОГО СЛОЯ . [c.106]

Рис. V.l. Диаграмма для определения эффективной теплопроводности зернистого слоя при неподвижной среде, заполняющей слой, без переноса тепла излучением -е = 0,2 2-е = 0.3 5—е= =0,4 4 —е = 0,5 5-е = 0,6.

Эффективная продольная теплопроводность зернистого слоя С. И. Куча-нов, Л. М. Письмен, Теор. осн. хим. технол., I, 374 (1967). [c.430]

Рассмотрим одномерный стационарный во времени поток тепла интенсивностью д [в кал м ч)] в зернистом слое высотой х, по которому в направлении, одинаковом с тепловым потоком, движется жидкость (газ) с весовой скоростью С [в кг/ м ч)]. С неко-, торым приближением примем, что градиентов температуры между твердыми частицами и газом нет коэффициент теплопроводности зернистого слоя при отсутствии конвективных потоков газа Я,о.э-Интенсивность теплового потока, постоянная по высоте слоя, определяется как сумма теплопереноса теплопроводностью и конвекцией [c.337]

Частота появления пакетов у стенки ф и относительная длительность их соприкосновения со стенкой 1 —[о зависят от режима кипения и свойств зерен слоя и псевдоожижающего их потока. Эффективная теплопроводность зернистого слоя, как указывалось в главе V и работе [22], определяется теплопроводностью газа в промежутках между зернами Яг и пористостью слоя бо [c.457]

X, Кг я — теплопроводность зернистого слоя, заполняющего его газа и материала зерен г — радиус зерен [c.14]

Коэффициент теплопроводности зернистого слоя равен [c.17]

Экспериментальным исследованием поперечной теплопроводности зернистого слоя занимались многие авторы [26—28]. Перенос тепла в зернистом слое осуществляется тремя путями [27, 28] движущейся жидкостью или газом, через твердые частицы и точки их соприкосновения и смешанный перенос через твердые частицы и обтекающий их поток. Пренебрегая последним способом переносом тепла и считая два первых аддитивными, Аэров [27 ] предложил следующую формулу для определения эффективного коэффициента поперечной теплопроводности [c.222]

Зависимости для F по разным источникам [7, 10, 14, 16, 17] довольно сильно отличаются друг от друга. Формулы (IV. 5) и (IV. 6) имеют то преимущество, что они получены на основе простой и физически четкой модели. Кроме того, в формулу ( V. 4) они введены так, что при этом правильно учтено совместное.влияние всех механизмов теплопереноса на суммарную теплопроводность зернистого слоя. В то же время в работе [10] принят закон аддитивности тепловых потоков, что допустимо только при больших значениях величины ЛтДг. Сравнение расчета по формуле (IV. 4) при высоких температурах с опытными данными имеется в работах [7, 8] в [6] показано влияние температуры на Коэ по формулам разных авторов. [c.106]

Если критерий Нуссельта для общей теплоотдачи трубы с зернистым слоем вычислять по диаметру трубы Dan и эффективной теплопроводности зернистого слоя (Nu = KDaJKr), то из формулы (IV. 44) получаем Nu = — (1/Fo) 1п 6 , [c.140]

Дайслер и Элпан З пришли к выводу, что теплопроводность зернистого слоя упадет, если давление станет меньше некоторого критического давления Рь, величина которого может быть вычислена по формуле [c.70]

В работе предложено уравнение для прогнозирования эффективной теплопроводности зернистого слоя, зiaпoлнeннoгo газовой или жидкой средой, полученное путем математического сложения двух известных элементарных идеализированных физических моделей. [c.106]

На рис. V. 10, V. И и V. 12 нанесены Хг, Я и ЯгДг как функции Кбэ и условно показаны предельные значения коэффициентов теплопроводности зернистого слоя при неподвижной газовой среде. Из рис. V. 10, V. И и V. 12 можно сделать следующие выводы [c.354]

В начале псевдоожижения /о и ф малы. С ростом скорости потока возрастает частота подхода пакетов к стенке ера и увеличивается а. Однако при большой скорости потока и сильном расширении слоя начнет убывать множитель (1 — /о) и коэффициент теплоотдачи а, пройдя через максимум, также начнет уменьшаться. Таким образом, из формулы (VI. 30) вытекает правильная качественная зависимость изменения а с ростом и. Приведем примерную оценку порядка величины. Пусть СтУт = 500 ккал/(м Х Хград), эффективная теплопроводность зернистого слоя Кэ = =0,2 ккал (м ч град) и доля времени 1—/о=0,2. Положим, что частота появления пакетов у стенки того же порядка, что и [c.457]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология