Абсолютная частота появления

В опытах с насекомыми при учете частоты появления эффекта (если число объектов во всех вариантах опыта одинаково) процент гибели Р с поправкой на контроль рассчитывают в абсолютных показателях по формуле [c.126]

Абсолютная и относительная частота появления кристаллов с различными ориентациями (особенно с ориентацией II), может значительно меняться от места к месту на поверхности подложки. Это особенно заметно при температурах испарения подложки. Аналогичные колебания типов ориентировок характерны также для подложек с различным совершенством поверхностной структуры. [c.305]

Из формулы (8) следует,-что для данной генеральной совокупности величина а, характеризующая меру изменчивости, является величиной постоянной и по своей природе совершенно не совпадает с понятием случайной ошибки отдельного определения или результата, среднего из нескольких измерений (аналогичное заключение справедливо и для величины 5 — выборочной средней квадратичной ошибки). Между величиной сг (или 5) и случайными ошибками существует лишь зависимость чем больше а (или 5), тем чаще попадаются большие ио абсолютной величине случайные ошибки (см. рис. 3). Если частоту появления случайных ошибок выразить в долях а (или х), то между ней и значением а (или з) существует связь, представленная в табл. 1 и на рис. 1. С учетом этого надо признать термин средняя квадратичная ошибка не совсем удачным, так как он невольно ассоциируется с понятием о величине ошибки, а не о распределении ошибок. Более правильно было бы применять отличный термин, например средняя квадратичная характеристика (см. также примечание на стр. 9). [c.22]

При работе роторных насосов сопротивление всасывающей линии может привести в зависимости от значения абсолютного давления к появлению кавитации, что приводит к разрыву потока. Такой режим работы пасоса особенно реален при высокой частоте вращения. Действительно, при увеличении частоты вращения ротора возрастает количество жидкости, проходящей через подводящие каналы и узел распределения (распределительные окна), и, следовательно, увеличиваются потери напора. Количественное сравнение действительных утечек жидкости с условными показывает, что последние могут составить до 75% всех объемных потерь. [c.263]

Из формулы (1-1) видно, что квадрупольные уровни энергии дважды вырождены по т, поскольку зависит лишь от абсолютной величины т. Так, для и Вг возможно появление двух дважды вырожденных уровней энергии, поскольку спин и того и другого ядра равен I = Между этими уровнями энергии возможен один переход с частотой [c.12]

Общее число возможных случаев распределения знаков у 10 элементарных ощибок равно = 2 (1 + 10 + 45+120 + 210) Ч-+ 252=1024. Относительная частота (или вероятность) появления случайной ощибки А данной абсолютной величины и знака равна отнощению числа благоприятных случаев к общему числу йоз- [c.390]

В середине 60-х годов был изобретен новый физический прибор, получивший название сквид. Его действие основано на использовании сугубо квантовых явлений, а именно эффекта Джозефсона и явления квантования магнитного потока в сверхпроводниках. Появление этого прибора в лабораториях открыло совершенно новые возможности для исследований, связанных с измерением очень слабых магнитных полей. (Приборы, использующие эффект Джозефсона, имеют и много других областей применения [1, 2].) Сквид, применяемый как магнитометр, резко расширил диапазон измеримых магнитных полей, так как порог его чувствительности на два-три порядка ниже по сравнению с лучшими магнитометрами других систем. Наряду с более высокой чувствительностью сквид обладает целым рядом других важных преимуществ. Он имеет очень небольшой размер, так что в ряде случаев его считают точечным. Сквидом можно измерять все три компоненты вектора магнитного поля (многие магнитометры определяют лишь абсолютную величину поля). Далее, это достаточно широкополосный прибор, обеспечивающий измерения в диапазоне от постоянного поля до переменных с частотой до нескольких мегагерц. И, наконец, сквид обладает уникальной линейностью зависимости выходного сигнала от внешнего магнитного поля, что позволяет с высокой точностью измерять изменения магнитных полей. Определенным недостатком сквида является лишь то, что он работает только при очень низких температурах, необходимых для реализации сверхпроводящего состояния. Обычно сквид помещается в дьюаровский сосуд с жидким гелием. Это обстоятельство заметно ограничивает, по крайней мере в настоящее время, область применения столь уникального прибора. [c.4]

Сопротивление всасывающей линии (включающее инерционные потери) может привести, в зависимости от величины абсолютного давления на входе в насос, к разрыву потока жидкости (кавитации). Появление такого режима насоса особенно реально при высокой частоте вращения. При увеличении частоты вращения пропорционально увеличивается количество жидкости, проходящей через подводящие каналы и узел распределения, а следовательно, сопротивление потоку (потери напора). Очевидно для данного давления жидкости на входе в насос может быть достигнута такая частота вращения, при которой в насос не будет поступать при данном давлении на входе количество жидкости, требуемое для заполнения рабочих камер. При дальнейшем повышении частоты вращения > а линейность повышения фактической подачи насоса Q ф нарушается (рис. 18, а), а при некоторой большой частоте вращения она будет даже снижаться с увеличением п (насос будет работать в кавитационном режиме). [c.78]

Наиболее часто встречающимся законом распредгления является закон Гаусса (нормальный закон), графически представленный на рис. 1-1, где по оси абсцисс отложены величины абсолютных случайных погрешностей, а по оси ординат — вероятная частота появления этих погрешностей. [c.28]

Как видно из фиг. 178 А и В), использование в этом опыте в качестве донора дикого типа Тгр" должно привести к появлению значительно большего числа трансдуктантов Тгр , чем в том случае, когда донором будет взят любой из ауксотрофов Тгр". В этом последнем случае частота трансдуктантов Тгр будет тем меньше, чем теснее сцеплены мутантные локусы донора и реципиента. Однако трансдуцирующая способность различных препаратов фага Р1 сильно варьирует, и на основании абсолютных частот трудно установить точный характер сцепления. Поэтому для нормирования этих частот в соответствии с трансдуцирующей способностью различных препаратов фага Р1 в опыт была введена трансдукция по очень отдаленному гену his, который все донорные штаммы должны передавать с одинаковой эффективностью. Результаты такого опыта представлены в табл. 22, где частоты трансдукции маркера Тгр выражены в виде процентного отношения числа трансдуктантов Тгр и His , полученных в каждом данном заражении определенным препаратом фага Р1. Во-первых, видно, что эффективность донора дикого типа Trp Hi.s составляет 187%. (По не понятным до сих пор причинам фаг Р1 трансдуцирует гены trp несколько более эффективно, чем гены his.) Во-вторых, как и предполагалось, нормированная частота трансдуктантов Тгр значительно ниже в случае ауксотрофных доноров Тгр", чем в случае донора дикого типа, что свидетельствует об очень тесном генетическом сцеплении этих двух неидентичных мутантных участков внутри гена trpB. И в-третьих, как можно было предвидеть, трансдуктанты Тгр вообще не образуются, если и донорная и реципиентная бактерии содержат одну и ту же мутацию. И наконец, в-четвертых, на основании приведенных частот трансдуктантов можно заключить, что рассматриваемые мутации располагаются внутри гена trpB в следующем порядке В2—В1—ВЗ. Соответствующая генетическая карта изображена на фиг. 180. [c.364]

Из обсуждения этого вопроса следует, что разумно уменьшить число прохождений для каждого инкремента ij до абсолютного минимума. Есть два обстоятельства, когда это становится невозможным. На некоторых спектрометрах попытки использовать процедуру Y LOPS при циклировании фазы могут вызывать появление дополнительных артефактов на это следует обрапггь внимание инженера по обслуживанию приборов. Важно, что реальная чувствительность эксперимента может оказаться слинпсом низкой и потребуется дополнительное накопление. На первый взгляд может показаться, что для сильных сигналов будет достаточно ограничиться только четырьмя прохождениями на инкремент, но в действительности это не так. Мы ие должны забывать, что все сигналы ССИ по имеют вклады в окончательный преобразованный спектр. Первый нз описанных выше экспериментов содержит в общей сложности 2600 прохождений. Это не совсем эквивалентно регистрации одномерного спектра с таким же числом прохождений нз-за того, что, как упоминалось выше, для более поздних шагов по ty сигнал будет меньше, а также из-за того, что весь сигнал распределен в двумерном спектре по большему числу пнков, но тем пе менее чувствительность довольно высока. Для протонного эксперимента на современном спектрометре с большой рабочей частотой обычно достаточно нескольких миллиграммов вещества средней молекулярной массы для того, чтобы пользоваться минимальным числом прохождений. Если вы будете улучшать разрешение или попытаетесь регистрировать малые коистанты, то чувствительность быстро упадет, поскольку нужно будет накопить много спектров, да еще к тому же для больших значений ty. Это пример [c.303]

Если ввести задержку регистрации, как, например, в последовательности 1г/2 — h/2 — тг — t /2 — h, то мы получим 2М У-спектр. Из спектра на рис. 7.2.11, б можно сделать вывод, что сигналы сдвигаются в соответствии с выражением (6.6.5), а это характерно для спектров спинового эха. В. предельном случае слабого взаимодействия в = 0) мы имеем простой вид спектра, как на рис. 7.2.1, б. Дополнительные сигналы, обусловленные сильным взаимодействием, наблюдаются на частотах Ш1, соответствующих разности частот химических сдвигов, так же, как в корреляционной спектроскопии с задержкой регистрации ( SE SY см. разд. 8.3,1). Если двумерную матрицу данных подвергнуть преобразованию сдвига, как показано на рис. 7,2.11, 6, то в проекции спектра появляется сигнал посередине между двумя химическими сдвигами, что характерно для сильного взаимодействия. Поскольку проекции обычно находят из спектров абсолютных значений, все четыре сигнала, наблюдаемые на частоте Ш2 = (1/2) (П + I2 ), складываются друг с другом независимо от их чередующихся знаков. Хотя на первый взгляд появление дополнительных сигналов должно затруднить интерпретацию спектра, в действительности идентификацию линий провести несложно, поскольку дополнительные линии являются прямым доказательством наличия спин-спинового взаимодействия между ядрами. [c.450]

Рнс. 7.2.13. Двумерный 7-спектр абсолютных значений системы из трех сильно взаимодействующих спинов, полученный для 0,1 М раствора Ьсирина G D2 H 00D H20D) в ОдО на частоте 360 МГц при рО = 6,5 и температуре 25 °С. а — обычный 1М-спектр б— проекция сдвинутого 2М-спектра на ось химического сдвига в — объемное изображение сдвинутого спектра г — контурная запись сдвинутого спектра д — моделирование сдвинутого спектра, вычисленного с помощью программы Зон оГ Ьаосооп [7.30]. Следует заметить появление слабых пиков посередине между частотами химических сдвигов (ср. с рис. 7.2.11,в). Размер меток в спектре на рис. д соответствует амплитуде сигналов. (Из работы [7.31].) [c.454]

В начале 50-х годов индийские ученые Досс и Эгриу ЭЛЛ [Л. 58—61] выполнили исследования, послужившие основой для развития метода высокочастотной полярографии. В этих работах было установлено, что под действием переменного тока нарушается равновесие окислительно-восстановительной реакции и потенциал платинового электрода принимает новое значение. Знак сдвига потенциала определяется природой реакции, а его абсолютная величина зависит от многих параметров, в частности, от константы скорости реакции и коэффициента переноса. В связи с этим авторы назвали открытое ими явление рсдоксокннетическим эффектом . Более поздними исследованиями было показано, что сдвиг равновесного потенциала наблюдается также при электрохимических реакциях типа Hg+VHg, Сё+ /Сс (Н ) и т. п., обычно не относящихся к числу окислительно-восстановительных. В дальнейшем для обозначения этого эффекта большинство исследователей стало пользоваться термином фарадеевское выпрямление , впервые предложенным Олдхэмом [Л. 62], который установил также [Л. 63], что в общем случае прохождение переменного тока через электрод сопровождается появлением в равновесном потенциале трех дополнительных составляющих переменной с частотой поляризующего тока, постоянной 2 и переменной удвоенной частоты. [c.73]

ФОТОН — элементарная частица с массой покоя, равной пулю. Вследствие этого Ф. всегда движется со скоростью света. Обычно обозначается у. Спин Ф. равен 1. Ф. представляет собой порцию электромагнитного излучения произвольной части спектра, напр, видимого света, рентгеновского или у-излуче-ния. Ф. наз. также квантами, в частности, световыми квантами, рентгеновскими квантами и у-кван-тами. Ф. могут исиускаться и поглощаться любыми системами, содержащими электрич. заряды или токи. Ф. радиочастотного и оптич. диапазона испускаются и поглощаются атомами и молекулами Ф. с высокой энергией (у-кванты) испускаются при распадах ядер атомов и элементарных частиц и могут вызывать расщепления ядер атомов и образование элементарных частиц. Понятие Ф. было введено в 1899 М. План-ком для объяснения раснределения энергии в спектре излучения абсолютно черного тела. Существование Ф. означает, что электромагнитные волны с частотой V излучаются и поглощаются только порциями (квантами) с энергией Лу (Л — иостоянная Планка). В 1905 А. Эйнштейн показал, что Ф. распространяются также подобно частицам с импульсом к 1с (с — скорость света). Появление в физике Ф. в качестве элементарной частицы отражает наличие корпускулярных свойств электромагнитного излучения, проявляющихся тем ярче, чем выше частота (энергия) фотонов. [c.273]

Теории [2—5], опирающиеся па представление о сеточном строении полимеров или на эквивалентные этому представлению механические модели, указывают на то, что при молекулярных весах, превосходящих примерно пять критических, увеличение скорости деформации (частоты) должно приводить к переходу полимерной системы в высокоэластическое (каучукоподобпое) состояние. Этому переходу соответствует прекращение относительных перемещений центров тяжести макромолекул и снижение вследствие этого диссипативных потерь, что вызывает появление максимума на зависимости модуля потерь от частоты. Величина максимальных потерь не должна зависеть от молекулярного веса, она долл<на очень слабо изменяться с температурой (повышаться пропорционально абсолютной температуре). Частота, отвечающая максимуму потерь, долнлна изменяться обратно пропорционально начальной вязкости, что определяет тем самым ее зависимость от молекулярного веса и температуры. [c.157]

Нетрудно видеть, что Нц при любых Кц. Усреднение по сфере таких размеров резко уменьшает по сравнению с его значением для жесткой решетки. Если принять, что величина уменьшения пропорциональна радиусу - сферы усреднения , можно найти характер температурной зависимости и, следовательно, ширины компонент дублета Ah(T). Действительно, средняя частота движения (частота обмена местами) растет с температурой пропорционально ехр (—идаф/ Т), где к — постоянная Больцмана Т — абсолютная температура. При этом новых значений Pi и 0j. В то же время для <й > увеличение приведет к возрастанию pj, т. е. к появлению новых положений и наблюдающемуся на опыте экспоненциальному уменьшению ширины компонент дублета. [c.24]

В 1959 г. Бараклов, Льюис и Ньюхольм [549], суммируя результаты анализа ИК-спектров соединений переходных металлов, содержащих наряду с другими лигандами кислород, пришли к общему заключению, что частота валентных колебаний группировки М=0 (где О — концевой атом кислорода) всегда лежит в области 900—1000 см и имеет вид интенсивной и узкой полосы, тогда как груниировка с мостиковыми атомами кислорода М—О—М вызывает появление широкой полосы поглощения в области 600—900 см . Следует сразу оговориться, что этот критерий не может быть абсолютным. Уже результаты, приведенные в главе I, показывают, что реальная кратность связи как в случае Мо— [c.101]

Более удобной для проведения анализа является методика, основанная на измерении абсолютного значения коэффициента поглощения на частоте спектральной линии примеси [11]. Первая на пути излучения ячейка РАД (иоглон1,ающая ячейка) заполнялась исследуемым образцом при давлении р[, а вторая (измерительная) ячейка — чистым примесным компонентом, содержание которого в исследуемой смеси необходимо определить, при давлении р . Между давлениями газов в ячейках соблюдалось соотношение р1<Ср2- Поглощение излучения в первой ячейке на частоте линии примеси приводит к появлению узкого провала в центре линии, записываемой во второй ячейке. Величина провала связана с коэффициентом иоглощеиия в максимуме линии соотношением [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология