Течение дрейфовое

Под коэффициентом пропорциональности имеется в виду линейная зависимость скорости дрейфовых течений От скорости ветра [c.114]

V — средняя скорость дрейфовых поверхностных течений, устанавливаемая на основе гидрологических исследований. [c.252]

Рис. 35. Изменение скорости и направления дрейфового течения с глубиной.

Весьма распространены в морях стоковые и сточные течения. Дрейфовое Карибское течение приносит большое количество воды в Мексиканский залив, куда вливается обильный сток Миссисипи. Избыток вод в этом заливе создает мощное сточное Флоридское течение через одноименный пролив. Обь-Енисейское течение в Карском море. Ленское — в море Лаптевых представляют собой типичные стоковые течения, возникающие в результате стока огромных масс вод рек Сибири — Оби, Енисея и Лены. [c.160]

Непостоянство параметров волн, следующих одна за другой в экспериментальном бассейне, затрудняет обработку таких регистраций и выделение чисто орбитального движения. Однако большая серия опытов позволила установить несомненное наличие одного из двух явлений а) если считать скорость волнового стоксова течения и скорость дрейфового течения постоянными в продолжение одного периода волн, то необходимо признать переменной угловую скорость орбитального движения частиц б) если принять угловую скорость орбитального движения постоянной, то необходимо отказаться от установившегося представления о постоянстве стоксова течения и течения дрейфового,— необходимо заключить, что и та и другая составляющие поступательного движения пульсируют в пределах одного периода волн. [c.249]

Теория дрейфовых течений Экмана имеет ограничения, так как юна построена для однородного ветра, однородного моря, без [c.152]

Течения, возникающие при участии сил трения,— это ветровые течения, вызванные временными и непродолжительными ветрами, и дрейфовые, вызванные установившимися, действующими длительное время ветрами. В ветровых течениях не создается наклона уровня, дрейфовые же течения приводят к наклону уровня и появлению градиента давления, которые определяют возникновение в прибрежных районах глубинного градиентного течения. [c.148]

Физические условия возникновения и развития дрейфовых течений, исследовались многими учеными, но основы теории этих течений были заложены Экманом в 1903—1905 гг. Предполагая море бесконечно глубоким, однородным по плотности (гомогенным), ветер установившимся по направлению и скорости, он использовал уравнения движения вязкой жидкости и математически решил задачу о возникновении поверхностного течения под влиянием трения при наличии отклоняющей силы вращения Земли (силы Кориолиса). [c.150]

Итак, оказывается, что абсолютная величина скорости дрейфового течения на поверхности моря 17 пропорциональна тангенциальной силе трения, возникающей при движении воздуха над поверхностью воды. Направление же этой скорости поверхностного течения составляет угол 45° с направ- [c.30]

В прибрежной зоне у приглубого прямолинейного берега толща воды разбивается как бы на три слоя (рис. 36). Поверхностный СЛОЙ ограничен глубиной трения О со скоростью и, изменяющейся так, как показано на рис. 35. В нем векторно складываются поверхностное и дрейфовое течения. Нижний слой от дна до глубины О носит название придонного. Здесь трение о дно играет в какой-то мере ту же роль, что и тангенциальное трение на поверхности. От дна до глубины О направление и скорость изменяются. Между слоями О и О располагается глубинное градиентное течение, которое движется с постоянной скоростью Уг вдоль берега перпендикулярно градиенту давления. [c.152]

Интересно вычислить полные потоки воды во всей толще, охваченной дрейфовым течением. Пусть поток в направлении оси ОХ (перпендикулярно к ветру) будет Ф , а в направлении оси 0 (по направлению ветра) Фу. Тогда, интегрируя выражения udz и vdz по всей толще воды (относя поток к единице длины, т. е. предполагая, что он пронизывает полосу шириной в [c.31]

Полные меридиональные потоки тепла и меридиональный перенос теп.ла дрейфовыми течениями (10 Вт) и характеристики их межгодовой изменчивости [c.186]

Для выяснения механизмов меридионального переноса тепла в Северной Атлантике интересно оценить меридиональную составляющую переноса тепла дрейфовыми течениями и сравнить их с суммарными, полученными исходя из теплового баланса поверхности. Расчет переноса тепла дрейфовыми потоками от 10 до 60° с. ш. выполнен в соответствии с формулой (4.9) до глубины трения в предположении равенства ее глубины ВКС. Среднемесячные значения вектора тангенциального напряжения были рас- [c.189]

Если ветровое течение (или, как его иначе называют, дрейфовое) встречает на своем пути какие-то препятствия, то в море может возникать подъем, а при некоторых условиях — опускание поверхности воды. Тем самым создается непостоянство давления на единицу горизонтальной площади, выделенную на какой-то глубине 2 под нормальным уровнем моря, т. е. создается градиент давления р [c.7]

Действительные кинематические условия в океане и в отдельных морях чрезвычайно сложны ввиду преобладающей роли дрейфовых течений, сложного рассечения мирового океана материками и архипелагами и сложного рельефа океанического дна. Однако из множества частных кинематических схем можно извлечь наиболее типичные, представляющие принципиальный интерес. [c.15]

В предыдущем параграфе изложены методы определения скорости установившегося течения, применяемые в современной океанографии и основанные на теории циркуляции. Как было уже упомянуто, точная трактовка вопроса сопряжена с весьма большими трудностями ввиду неопределенности члена К, входящего в формулу (34) (см. 6). Вот почему все вычисления предыдущего параграфа исходят из упрощенного допущения, что трение отсутствует, а потому 7 = 0. Однако подобное допущение не всегда законно. Оно привело бы к неверным результатам, если бы мы стали исследовать процесс развития течения хотя бы под воздействием ветра ( дрейфового течения). Даже в случае установившегося течения оно дало бы превратное представление о распределении скоростей по вертикали, если бы мы захотели проследить за изменением вектора скорости по глубине в поверхностном слое дрейфового течения, поддерживаемого исключительно ветром. [c.27]

Начнем изложение со случая чисто дрейфового течения, вызванного ветром постоянной силы и постоянного направления. Допустим, что плотность воды всюду постоянна и что вода несжимаема. Единственной силой, вызывающей движение водных масс, здесь оказывается сама сила трения, а потому ее удастся исключить из получаемых соотношений посредством приема, предложенного шведским геофизиком В. Экманом она войдет в выражение величины, которая измеряется непосредственно в море [6]. [c.28]

Так как по условию скорость ветра направлена по оси У, то с этой осью должна совпадать сила Т, вызывающая дрейфовое течение, а стало быть,, [c.30]

Те же поверхностные толкователи нередко утверждают, что на основе теории скорость дрейфового течения якобы должна обраш,аться в бесконечность на экваторе. Подобное утверждение снова основано на незаконном применении уравнений (47) там, где критерий глубины HID обраш,ается в нуль. [c.35]

В действительности на экваторе скорость установившегося дрейфового течения в самом поверхностном [c.35]

Действуя на поверхность воды, ветер вызывает, как мы видели, дрейфовые течения, которые могут иной раз переносить громадные массы воды. При вычислении элементов таких течений предполагалось, что на эти водные массы не действуют никакие силы, кроме силы Кориолиса и сил трения (в частности, на самой поверхности моря — силы трения между струями воздуха и воды). [c.38]

Легко видеть, что она играет здесь роль, совершенно аналогичную верхней глубине трения в дрейфовом течении. Ведь можно вообразить, что дно моря движется относительно гидросферы, и трение между дном и придонным слоем воды играет ту же роль, что и тангенциальная сила Т при дрейфе. Вот почему скорость течения в слое, непосредственно прилегающем ко дну, отклонена на угол 45° от действующей силы. [c.39]

В действительности трение сильно осложняет развитие градиентного течения, но нетрудно видеть, какого рода изменений следует ожидать в только что рассмотренных движениях водных частиц. Прежде всего скорость поступательного движения частиц при наличии трения будет вести себя примерно так, как вела себя скорость развивающегося дрейфового течения см. уравнения (58) и рис. 11]. Только затухание колебаний вектора здесь пойдет значительно быстрей, и скорость 17 через непродолжительное время приобретет установившиеся величину и направление. [c.41]

Следовательно, для определения величины и направления скорости на поверхности моря, при всевозможных направлениях ветра, практически следует поступать так. Надо построить вектор ОА, представляющий по направлению и по величине (в некотором заданном масштабе) скорость чисто дрейфового течения, которая, как увидим в дальнейшем, может быть весьма просто вычислена на основании эмпирических соотношений по известной скорости ветра. Затем следует построить окружность на отрезке = OAY , как на диаметре она коснется оси Т, совпадающей с направлением ветра. [c.47]

На том же рисунке кривая СЦ] изображает изменения скорости глубинного течения С в зависимости от угла р. Легко убедиться, что наибольшая скорость С, а стало быть, и наиболее резкий нагон [на основании (63)] соответствуют тому случаю, когда ветер направлен в точности вдоль береговой черты,— слева направо, если смотреть на море. Максимальная скорость глубинного течения, очевидно, в ]/ 2 раз превышает скорость чисто дрейфового течения [c.48]

Для получения скоростей поверхностного течения в других точках вертикали, до глубины В под уровнем моря, остается только вместить между точками А VI О логарифмическую спираль, изображенную на рис. 7. Тогда каждый вектор, начинающийся в точке А и оканчивающийся в некоторой точке спирали (годографа), даст скорость чисто дрейфового течения на соответствующем горизонте, а геометрическая сумма этого вектора с АС = С представит полную скорость течения на данном расстоянии под уровнем моря. Искомый результирующий вектор будет начинаться в точке С и оканчиваться в соответствующей точке логарифмической спирали между О и А. [c.49]

Что касается вопроса о развитии сгонных и нагонных течений, то он чрезвычайно сложен. Вычисления здесь нельзя произвести так просто, как это было проделано для случая развития чисто дрейфового течения в частности значительное влияние на результаты анализа оказывает гипотетическая величина/>, которую в других случаях удавалось остроумно элиминировать. [c.50]

Для описания динамики текстур с учетом крупномасштабного дрейфа Манвиль [57] предложил двумерную модель трехмерной конвекции в слое со свободными границами, применимую при малых надкритичностях е. Процедура упрощения уравнений Буссинеска опирается на галеркинское разложение зависимости переменных от 2. В окончательном представлении присутствуют только две гармоники низшая (п = 0) — дрейфовое течение и(ж, 2/, t), не зависящее от z, — и основная гармоника конвективной циркуляции (п = 1), представленная амплитудой w(x,y,t) вертикальной компоненты скорости как функции z Считается, что вторая гармоника (п = 2) адиабатически отслеживает временные изменения первой (т. е. подчинена первой) и что оператор Лапласа и дифференцирование [c.47]

Это расхождение авторы связали с эксцентрической деформацией системы кольцевых валов и средним дрейфовым течением двухвихревого ( дипольного ) типа (см. рис. 22 в разд. 4.2), которое делает неприменимой формулу (6.14). [c.157]

Работа электронных линаков проще, чем протонных, поскольку уже при энергиях в несколько Мэв электроны движутся с околосветовыми скоростями и поэтому могут проходить волновод вместе с ускоряющей волной, и нет необходимости в дрейфовых трубках или других электродных устройствах (назначение которых состоит в экранировке частиц во время обратной фазы высокочастотного поля). С другой стороны, допуски на размеры волновода чрезвычайно малы, ибо фазовая скорость бегущей волны должна поддерживаться с высокой степенью точности, чтобы в течение всего времени удерживать электроны в ускоряющей фазе. В настоящее время построен целый ряд линейных ускорителей электронов с различными максимальными энергиями. Крупнейшими электронными линаками являются ускорители на 1 Бэв в Станфордском университете (США) и в Орсэ (Франция), а также почти законченный линейный ускоритель на 2 Бэв в Харькове (СССР). Длина станфордского ускорителя достигает 67 м, а высокочастотная мощность в волноводе обеспечивается 22 клистронами, каждый из которых отдает 17 ООО квт при частоте около 3000 Мгц. В Станфорде строится еще большая машина — две мили в длину предполагается, что вначале она будет ускорять электроны до 20 Бэв, а по завершении строительства — до 40 Бэв. [c.356]

Быструю развертку импульсного пучка электронов осуществляют в течение времени, равного длительности каждого импульса (/и), что приводит к значительному снижению мгновенной мощности поглощенной дозы в облучаемых объектах. При реализации быстрой развертки, однако, возникают некоторые технические трудности. Для большей части ускорителей, работающих в импульсном режиме, длительность импульса составляет от десятых до нескольких микросекунд (линейные ускорители, ЭЛИТ), поэтому, чтобы выполнялось требование /и = т, эквивалентная частота развертки, т. е. частота пилообразного mi-пульса тока в обмотках системы отклонения должна составлять 10 —10 гц. При таких высоких частотах значительно возрастает требуемое для развертки пучков электронов в мега-вольтном диапазоне импульсное напряжение на обмотках отклоняющей системы. Поэтому иногда быструю развертку пучка выполняют с помощью отклоняющего конденсатора, пластины которого расположены внутри дрейфовой части ускорительной трубки, где высокая степень вакуума значительно снижает возможность возникновения пробоя. [c.35]

Поступательные горизонтальные движения водных масс, связанные с перемещением значительных объемов воды на большие расстояния, называют течениями. Течения возникают под действием различных факторов, таких, как ветер (т. е. трение и давление движущихся воздушных масс на водную поверхность), изме-ненияг в распределении атмосферного давления, неравномерность в распределении плотности морской воды (т. е. горизонтальный градиент давления вод различной плотности на одинаковых глубинах), приливообразующие силы Луны и Солнца. На характер движения масс воды существенное влияние оказывают также вторичные силы, которые сами не вызывают его, а проявляются лишь при наличии движения. К этим силам относятся сила, возникающая благодаря вращению Земли — сила Кориолиса, центробежные силы, трение вод о дно и берега материков, внутреннее трение. Большое влияние на морские течения оказывают распределение суши и моря, рельеф дна и очертания берегов. Классифицируют течения главным образом по происхождению. В зависимости от сил, их возбуждающих, течения объединяют в четыре группы 1) фрикционные (ветровые и дрейфовые), 2) градиентно-гравитационные, 3) приливные, 4) инерционные. [c.148]

ПРИВОДИТ Е образованию плотностных воздушных и морских течений. Под влиянием атмосферной циркуляции возникают ветровые, и дрейфовые течения, которые сочетаются с плотностными и периодическими. приливными. На рис. 38 приводится, рбщая /схема течений Мирового океана, составленная В, Н. Степановым на основе существовавшей схемы А. Гумбольдта с учетом новейших данных. Эта схема характеризуется наличием антициклонических и циклонических круговоротов в северном и южном полушариях и сменяю-адх друг. друга малых циркуляций по часовой и против часовой [c.158]

До сих пор рассматривалось только установившееся дрейфовое течение. Но можно также проследить и за постепенным развитием такого течения под действием возникшего и продолжаюп1 его работать ветра. [c.36]

Исследование развития градиентного течения сопряжено с еще ббльшп-ми математическими трудностями, чем в случае чисто дрейфового течения. Рассмотрим сперва процесс, который протекал бы в отсутствии трения. При таком упрощенном допущении развитие градиентного течения шло li согласно уравнениям [c.40]

Чисто дрейфовые течения, теория которых была изложена в 8, могуг иметь место только в открытом океане, вдали от берегов. Вблизи же береговой черты, как было уже упомянуто в предыдущем параграфе, всякий дрейфа неминуемо приводит либо к понижению, либо к повышению уровня цоря, вызывая сгоны или нагони вод [6. [c.46]

Проследим за строением только одной из диаграмм рис. 18, соответствующей направлению ветра вдоль береговой черты и значению глубины моря (1 2,5 Ь. Эту диаграмму легко построить, вспомнив векторный треугольник рис. 15. Вектор, начинающийся в точке А и оканчивающийся в точке С, представляет в некотором масштабе скорость глубинного течения С, в данном случае наблюдающуюся лишь в тонком слое, на стыке поверхностного и придонного слоев. Вектор ОС выражает собой истинную скорость на самой поверхности моря. Он равняется геометрической сумме векторов АС = СжОА, из которых последний, как выше было указано, представляет скорость /ггстгго дрейфового течения. [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология