Вектор результирующий внешних сил

Второй тип произведения векторов называют по-разному прямым произведением, внешним произведением или тензорным произведением. Оно представляет собой произведение вектор-столбца и вектор-строки и обычно обозначается как а Ь. Его результатом является матрица, или тензор второго ранга. Размерности перемножаемых векторов не обязательно должны быть одинаковыми. Если они неодинаковы, то результирующая матрица не является квадратной. Число ее строк соответствует размерности вектор-столбца, а число ее столбцов — размерности вектор-строки. Элементы этой матрицы равны [c.405]

Если поместить проводник с током в среду, которая намагничивается (магнетик), то возникает дополнительная напряженность магнитного поля Н, суммирующаяся с напряженностью внешнего поля Но результирующую напряженность В называют вектором магнитной индукции [c.188]

Под действием внешнего электрического поля в диэлектриках (к которым относятся и многие полимеры) нарушается статистически равновесное распределение электрически заряженных частиц, что приводит к появлению отличного от нуля результирующего электрического момента, т. е. наступает поляризация. Поляризацию количественно характеризуют вектором поляризации Р, равным электрическому моменту единицы объема диэлектрика. Если диэлектрик однороден и смещение зарядов одинаково во всех точках, то вектор Р одинаков по всему диэлектрику. Такую поляризацию называют однородной. Поверхностная плотность поляризационных зарядов равна нормальной составляющей Р в данной точке поверхности. [c.231]

Под действием внешнего электрического поля в диэлектриках (к которым относятся и многие полимеры) нарушается статистически равновесное распределение заряженных частиц, появляется отличный от нуля результирующий электрический момент, возникает поляризация. Электрическим или дипольным моментом системы зарядов называют вектор 1 = 2 г1г (где qi — заряд г-й частицы 1г — плечо -го диполя). Вектор дипольного момента каждого элементарного диполя направлен от отрицательного заряда к положительному. [c.173]

Под действием внешнего электрического поля происходит поляризация диэлектрика. Это означает, что результирующий электрический момент диэлектрика становится отличным от нуля. Электрический момент единицы объема диэлектрика, равный геометрической сумме электрических моментов всех молекул, находящихся в этом объеме, называется вектором поляризации диэлектрика Р. У большинства диэлектриков в случае сравнительно слабых полей вектор поляризации связан с напряженностью поля в той же точке соотношением [c.138]

Поляризация тел и вектор электрического смещения. Мы уже имели возможность убедиться, что все тела электронейтральны и их суммарные дипольные моменты равны нулю. Однако под воздействием внешней энергии можно изменить это относительно устойчивое состояние, тогда результирующий дипольный момент окажется отличным от нуля. В этом случае говорят, что тело поляризовано. Рассмотрим поляризацию диэлектриков и проводников под влиянием внешнего электрического поля. [c.45]

Ф(0—ускорение основания расчетной модели (акселерограмма) F) — результирующий вектор внешних нагрузок /— собственная частота, Гц а — ускорение, м/с" [c.480]

В отсутствие внешнего магнитного поля основной составляющей энергии является изотропное сверхтонкое взаимодействие al-S, которое приводит к сложению спиновых векторов I и S в результирующий угловой момент [c.38]

Диэлектрическая проницаемость и диэлектрические потери. В отсутствие внешнего электрического поля заряженные частицы распределены статистически и результирующий электрический момент равен нулю. Под действием внешнего электрнческо-го по 1я равновесие нарушается, в результате чего возникает электрический момент, т е наступает поляризация диэлектрика Количественно поляризацию Р характеризуют вектором, равным электрическому моменту I единицы объема полимера [c.371]

При наложении внешнего электрического поля происходит поляризация диэлектрика. Ири этом у неполярного диэлектрика происходит смещение элекг )онов (электронная поляризация) и атомных ядер (атомная поляризация), а у полярного диэлектрика возникает дополнительная.поляризация, вызванная ориентацией постоянных диполей по направлению электрического поля. Вследствие поляризации результирующий электрический момент диэлектрика становится отличным от нуля. Электрический момент единицы объема диэлектрика, равный геометрической сумме электрических моментов всех молекул, находящихся в этом объеме, называется вектором поляризации диэлектрика Р. У большинства диэлектриков в случае сравнительно слабых полей вектор поляризации связан с напряженностью поля Е в той же точке соотношением [c.171]

Для замыкания системы уравнений магнитогидродинамики требуется еще одно уравнение. Это уравнение накладывает дополнительную связь на вектор магнитной индукции В, который в уравнении (15) входит в член, учитывающий пондермоторные силы, а в уравнении (18) — в член, учитывающий омический нагрев. Очевидно, что приложенное к жидкости магнитное поле будет каким-то образом изменять течение и действие поля проявится в виде дополнительно входящих в уравнение членов, зависящих от В. Точно так же сама жидкость будет реагировать на приложенное поле таким образом, что возникающие, согласно закону Ома, токи уменьшат действие сил электромагнитного поля. Магнитное поле, фигурирующее в уравнениях магнитогидродинамики, представляет собой результирующее, или общее, магнитное поле, присутствующее в жидкости. Поведение этого поля определяется законом индукции Фарадея [см. уравнение (2)], который связывает между собой магнитное поле и общий электрический ток, включая и тот, который служит для образования приложенного поля. Используя уравнение (9) и обозначая ] о ток во внешнем соленоиде, можем написать следующее выражение для В [c.272]

Примечание. Рядом с номером группы унааан спектральный терм ато1мов п основном состоянии. Буквы Р, I) или Р указывают величину результирующего вектора = 1, где I—векторы, отвечающие отдельным внешним электронам. Индекс слева вверху отвечает мулътиплетности спектра данного атома. Индексом справа внизу указано суммарное квантовое число, отвечающее вектору, Т = Ь +. V. В случаях №, Ки, Р(1, терм атома пе совпадает с то()-мом группы периодической системы. Элементы после 89, повидимому. относятся к группе III , образуя серию актинидов с заполняющимся й/-уропнем. [c.185]

Аналогичные эффекты будут наблюдаться и для любого магнитно упорядоченного вещества, помещенного во внешнее магнитное поле (СЬаррег1 е1 а1., 1979). В ферромагнетиках вектор намагниченности обычно ориентирован параллельно Яо, и напряженность магнитного поля у ядра равна разности Ны и Яо - Интенсивности линий спектра при этом следуют приведенным выше закономерностям. В случае фер-римагнетиков, содержащих две или более магнитных подрешетки с противоположно ориентированными магнитшлми моментами, результирующий магнитный момент ориентирован параллельно приложенному полю, и величина Яо будет вычитаться из Ям тех атомов, магнитные моменты которых параллельны результирующему магнитному моменту, и складываться с Ям тех атомов, чьи моменты анти-параллельны ему. У антиферромагнетиков магнитные моменты двух антипараллельных магнитных подрешеток взаимно компенсируются, поэтому результирующий магнитный момент, который мог бы ориентироваться во внешнем магнитном поле, равен нулю. Внешнее поле просто приводит к уширению линий спектра, не меняя их положения и относительной интенсивности. [c.13]