Предел нулевых флуктуаций

Предел нулевых флуктуации 272 Глава 11. Неустойчивые системы 276 [c.4]

ПРЕДЕЛ НУЛЕВЫХ ФЛУКТУАЦИЙ [c.272]

Основная идея макроскопической теории заключается при этом в том, что взаимодействие между телами рассматривается как осуществляющееся через посредство флуктуационного электромагнитного поля. Благодаря флуктуациям такое поле всегда присутствует внутри всякой материальной среды и выходит также и за ее пределы. Хорошо известным проявлением этого поля является тепловое излучение тела, но следует подчеркнуть, что этим излучением не исчерпывается все флуктуационное поле вне тела.. Это наиболее ясно видно уже из того, что электромагнитные флуктуации существуют и при нуле температуры, когда тепловое излучение отсутствует при этой температуре флуктуации имеют чисто квантовый характер и связаны с так называемыми нулевыми колебаниями электромагнитного поля. Будем представлять себе оба тела как полубесконечные области, отделенные плоскопараллельной щелью данной толщины Н. Ход вычислений заключается в определении флуктуационного электромагнитного поля в такой системе, в частности в объеме щели. После этого сила/, действующая на каждую из обоих поверхностей (на 1 см их площади), может быть определена как среднее значение соответствующей компоненты максвелловского тензора напряжений . [c.72]

В последние годы чаще всего определяют предел детектирования. Для оценки минимально обнаруживаемой концентрации необходимо, кроме чувствительности, знать уровень флуктуаций (шума) нулевой линии. Минимальным сигналом, поддающимся измерению, обычно принято считать сигнал, высота которого в несколько раз (2-5) превышает уровень шумов 5 [c.261]

Относительный предел обнаружения определяется здесь как концентрация, вызывающая абсорбцию, эквивалентную удвоенному значению флуктуаций фона (при нулевой абсорбции). [c.55]

Уровень шума складывается из статистических флуктуаций всех параметров, принимающих участие в образовании сигнала детектора. Уровень шумов ограничивает предел обнаружения,, поскольку электронный усилитель вместе с полезным сигналом усиливает и шум. Впрочем, из-за того, что электронные усилители, подключенные к детекторам, имеют собственную постоянную времени, самописец регистрирует не истинное значение уровня шумов, а некоторое усредненное значение. Увеличение постоянной времени приводит к снижению уровня шума (ширины нулевой линии), в результате чего предел обнаружения повышается. Однако следует помнить, что с увеличением постоянной времени искажается форма пика, кроме того, возможно его уширение, что ухудшает разрешающую способность хроматографа. [c.376]

Пределом возможностей детектирования компонента обычно считают пик, высота которого в 2 раза больше флуктуации нулевой линии. Несколько иное описание предела детектирования можно получить из рассмотрения ошибок, представленного в разд. 7.9. Можно полагать, что величина неопределенности в измерении высоты для самого узкого пика должна быть равна минимальной детектируемой высоте пика, ширина которого равна нулю. Для пиков конечной ширины дополнительная неопределенность в положении нулевой линии приведет к увеличению минимально детектируемой высоты. Эти два вклада в предел детектирования удобно выразить как Ат и АВ из рис. 115. Следовательно, минимально детектируемую высоту пика Он можно выразить уравнением [c.244]

Пример. Необходимо измерять сигнал 5 10 11 А над уровнем фонового тока 2 10 А. При включении шкалы по току 5 10 А, на которой фоновый сигнал составляет 40%, измеряемый полезный сигнал соответствует 1% шкалы, т. е. практически не может быть точно измерен. Для проведения измерений на достаточно чувствительных шкалах в электрометрах предусматривается возможность подавления фонового сигнала с помощью схемы компенсации, дающей ток, противоположный току сигнала. Схема компенсации должна обеспечивать возможность установки тока компенсации в достаточно широких пределах, необходимую плавность его изменения при установке нуля и, главное, высокую стабильность установленного значения тока компенсации (изменения тока компенсации проявляются как обычные флуктуации нулевой линии). После того, как фоновый сигнал будет скомпенсирован, выбирается шкала электрометра, в пределах которой должен регистрироваться измеряемый сигнал для нашего примера может быть использована шкала 10-10 ° А, при этом сигнал (5 10 А) составит 50% шкалы. [c.129]

Таким образом, Q,)IN U) —доля полной кор реляционной дырки, приходящейся на один электрон в лоджии Если верно, что наилучщим будет такое разбиение на лоджии, при котором одновременно минимизируются все флуктуации в лоджиях, то отсюда следует, что в общем случае поверхность, определяющая наилучшие лоджии, ограничивает объем пространства, внутри которого корреляционная дырка максимальна. Это означает, что корреляция движения электронов внутри лоджии максимальна, тогда как корреляционные взаимодействия с электронами за пределами лоджии минимальны. В пределе нулевой флуктуации заселенности лоджии вся корреляция будет ограничена внутренней областью и движение электронов внутри лоджии будет независимым от движения электронов вне лоджии (это, по существу, хорошее определение понятия локализации). Уравнения (13) или (17) указывают, что определение наилучшей лодл<ии сильно зависит от парной корреляции в системе. Границы лоджии могут изменяться, если использовать последовательность волновых функций, характеризующуюся увеличивающейся степенью учета корреляции электронов. [c.49]

В основе макроскопической теории молекулярного взаимодействия конденсированных фаз лежит представление о существующих в них флуктуациях электромагнитного поля, которые выходят за пределы фаз и, взаимодействуя в зазоре между кнми, создают силы межмолекулярного притяжения. Квантовый характер подобных флуктуаций приводит к тому, что основной вклад во взаимодействия создают так называемые нулевые колебания, не зависящие от температуры лишь при очень высоких температурах следует учитывать температурную природу флуктуаций. Частотная характеристика флуктуаций электромагнитного поля может быть найдена из оптических свойств конденсированной фазы — из зависимости от частоты ы коэффициентов истинного (не связанного с рассеянием света см. 1 гл. VI) поглощения света в контактирующих фазах. [c.249]

Причина, по которой оказалось возможным простое разложение по 0, состоит в том, что мы неявно положили х — 6 = 01/21/(,, отсюда, следует, что эта величина меняется как Q , а не остается фиксированной. Как мы видели, предел 9- 0 для (11.6.1) с фиксированным значением х приводит просто к детерминистическому уравнению без флуктуаций, способных перебросить систему через потенциальный максимум. В пределе Сузуки этой трудности удается избежать, если позволить Хд двигаться по направлению к этому максимуму с одновременным уменьшением флуктуаций. В этом смысле (11.7.12) является систематическим нулевым приближением зешения (11.6.1) для начального периода, определяемого (11.7.13). Тричина, по которой этот период возрастает с убыванием 0, состоит в том, что начальная точка х оказывается ближе к неустойчивости так что, для того чтобы выйти за пределы и попасть нелинейную область, требуется большее время. [c.303]

В настоящей статье рассмотрен более узкий вопрос — о возможности увеличения чувствительности масс-спектрометрического метода анализа газов. При определении микропримесей вероятно одновременное присутствие многих из них. Их линии накладываются друг на друга и на линии масс-спектра фоновых газов. Часто при этом те и другие линии соизмеримы друг с другом и имеют величину, близкую к пределу чувствительности. В таких условиях идентификация микропримесей может стать практически невозможной, так как масс-спектры примесей искажаются наложением линий фона. Процессы десорбции и адсорбции внутри масс-спектрометра могут привести к замене имеющихся в образце примесей вытесненными со стенок при напуске анализируемого вещества. Кроме того, при анализе микропримесей не только фоновые линии, но и сами флуктуации нулевой линии — шумы прибора — соизмеримы с линиями предполагаемых микропрпмесей и вызывают помехи, мешающие решению всех перечисленных выше аналитических задач. [c.159]

Если нам все же необходимо заменить внешний шум с короткой памятью эквивалентным идеализированным шумом с нулевой памятью, то в свете сказанного выше надлежащий предельный переход состоит в сочетании убывания Ткорр с адекватным возрастанием интенсивности флуктуаций. Как показывает выражение (3 19), предел оказывается конечным, если обращается в бесконечность согласованным с Ткорр- 0 образом, т. е. так, чтобы постоянной была величина а не дисперсия [c.87]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология