Сопоставление влияния градиентов

Это уравнение аналогично уравнению (9.27). Между ними, однако, есть существенная разница степень влияния градиента удельной активности на обгоняющее движение изотопа зависит теперь не только от Гоо — локального сопоставления суммарному потоку, но и от г,к — сопротивления, выражающего взаимодействие между различными изотопными формами одного и того же вещества. [c.207]

Сопоставление уравнения (VI.55) с уравнениями (VI.28), (VI.30), (VI.32, а), (VI.33), (VI.35) показывает, что во всех случаях введение зависимости эффективной вязкости от среднего градиента скорости позволяет правильно учесть влияние скорости вращения и зазора на основные параметры рабочего процесса. [c.358]

Полученные результаты были подтверждены расчетами для процессов окисления нафталина (рис.4) и окисления метанола (рис.З). В первом процессе градиент температуры по радиусу трубки в области максимальных температур равен 10° и увеличение активности на 10% приводит к повышению максимальной температуры на 2°. Для второго процесса эти величины равны соответственно 36° и 8°. Было проведено сопоставление профилей температур, рассчитанных с учетом изменения еСг) и при средней порозности слоя ё (рис 4 и 5). Большая чувствительность температуры в процессе окисления метанола объясняет более сильное влияние неравномерного профиля скорости. [c.123]

Влияние температуры на вязкость неньютоновских жидкостей. Температурная зависимость вязкости неньютоновских жидкостей может быть различной в зависимости от того, при каких условиях проводится сопоставлен не при постоянном касательном напряжении или при постоянном градиенте скорости. Поэтому об условиях сопоставления необходимо делать соответствующую оговорку. [c.81]

Критерий влияния внешнедиффузионного торможения на кинетику реакции может быть получен при сопоставлении скорости диффузии с наблюдаемой скоростью реакции в исследуемой системе. В частности, уравнение (4.41) дает максимальную скорость диффузии к внешней поверхности зерна (скорость диффузии при максимальном градиенте концентрации). Тогда при [c.89]

Сопоставление зависимостей а,, ,, от относительного градиента и площади сечения свидетельствует о подобии влияния этих двух факторов на разрушение стеклопластиков, причем показатели подобия зависят от вероятности разрушения. В связи с этим указанные зависимости можно писать в виде произведения двух функций [c.230]

Мембранный потенциал покоя близок к равновесному потенциалу для К ", описываемому уравнением Нернста. Это подтверждает правильность наших представлений о природе мембранного потенциала однако для дальнейшей проверки нашей теории необходимо исследовать влияние концентрации [К "]ои1 (т. е. концентрации ионов К+ в омывающем аксон растворе) на величину мембранного потенциала. Результаты подобного опыта приведены на рис. 6.6А. При увеличении [К ]ои1, т. е. снижении концентрационного градиента К+ по обе стороны мембраны, мембранный потенциал уменьшается иными словами, мембрана деполяризуется. На рис. 6.6Б приведена кривая, построенная в подобных экспериментах, в сопоставлении с теоретической кривой, вытекающей из уравнения Нернста. Видно, что экспериментальная кривая хорошо соответствует теоретической при высоких концентрациях калия, однако отклоняется от нее при низких концентрациях (т. е. при условиях, соответствующих естественным). [c.139]

Одной из наиболее популярных алгебраических моделей турбулентной вязкости является модель Себе-си — Смита [53], которая достаточно часто используется в практике инженерных расчетов. Она построена на основе формул Прандтля и Ван Дриста (С8-2) во внутренней области и Клаузера и Клебанова (С8-4) во внешней области (здесь и далее ссылки на формулы относятся к 2.3.5, где приведены формулировки соответствующих моделей). На основе шрфокого сопоставления результатов расчетов, выполненных с помощью этой модели, с экспериментальными данными авторы модели ввели в демпфирующий множитель Ван Дриста и в формулу Клаузера дополнительные эмпирические функции, учитывающие влияние градиента давления, вдува и отсоса жидкости через обтекаемую поверхность, сжимаемости среды (С8-3) и низких чисел Рейнольдса (С8-5). Это позволило существенно расширить набор течений, для которых модель обеспечивает удовлетворительное согласование с экспериментом по основным характеристикам пограничного слоя. Однако, в силу общих для всех алгебраических моделей недо- [c.109]

Исследования последних лет показали, что в пластах возможно образование застойных зон. Для установления факта образования застойных зон нами было проведено моделирование залежи VI пласта АШИТСКОГО участка на интеграторе ЭГДА-9/60. Модели VI пласта изготавливались из электропроводной бумаги. Всего было сделано четыре модели на 1961, 1962, 1965 и 1970 годы. Моделирование на различные даты вызвано необходимостью выяснить, как меняются во времени величины градиентов давления по Ашитскому участку. Вполне очевидно, что в области малых градиентов давления нефть будет малоподвижна либо вообще двигаться не будет. Результаты моделирования показывают, что по участку устойчиво прослеживаются на все даты три обширные зоны малых градиентов давления (застойные зоны). Кроме того, имеется много локально распространенных небольших по размерам застойных зон. Но точное местоположение последних установить трудно из-за погрешности моделирования и малой ллощади этих зон. Естественно, что наличие застойных зон на участке изменит активные запасы нефти. Для оценки влияния запасов нефти, находящихся в застойных зонах, на показатели разработки необходимо провести сопоставление этих показателей с учетом и без учета запасов нефти в застойных зонах. [c.115]

Эти данные применимы лишь к условиям малых температурных градиентов (полная облачность, умеренный или сильный ветер). Возрастание градиента приводит к более быстрому рассеянию, особенно по вертикали, тогда как переход от положительного градиента к отрицательному (инверсии) очень заметно уменьшает скорость диффузии. Влияние термической неустойчивости наиболее ясно выражено при слабом ветре. Хотя в теории Кол-дера, несомненно, устранены некоторые трудности теории Сеттона, однако при сопоставлении результатов вычислений с экспериментальными данными по распространению газа и дыма вплоть до расстояний порядка 1000 ж оказывается, что точность формул одинакова. Впрочем, сам Колдер указывал на применимость своей теории лишь до расстояний порядка 1000 ж, так как она основана на предположении, что напряжение трения постоянно по всей высоте атмосферного слоя, в котором заключено облако. Для расстояний порядка нескольких километров и, следовательно, высоты облака, измеряемой многими сотнями метров, это предположение уже неверно. [c.276]

Тем не менее, следует признать, что пока не создано универсального подхода для решения задачи об обтекании двугранного угла в самом общем случае. Имеющиеся экспериментальные данные пока еще не дают исчерпывающей информации о целом ряде важных особенностей изучаемого явления. Результаты отдельных работ, как правило, не поддаются количественному сопоставлению, многие характерные черты взаимодействия еще не поняты и не объяснены, а некоторые высказанные предположения противоречивы. Это существенно затрудняет обобщение и систематизацию результатов и их использование для практических целей и для построения соответствующих расчетных методов. В частности, слабо изучено влияние таких параметров, как число Рейнольдса, продольный градиент давления, плавное сопряжение между пересекающимися поверхностями на характеристики течения в области взаимодействия пограничных слоев. Нуждается в серьезном количествен1Юм анализе случай взаимодействия несимметрично развивающихся пограничных слоев. По существу, остается полностью открытым вопрос об аналогии между течениями в неограниченном двугранном угле и в каналах некруглого поперечного сечения. Наконец, необходимы дальнейшие уточнения структуры сдвигового потока в области течения, когда по длине угла реализуется ламинарно-турбулентный переход. Сам по себе этот вопрос не имеет прямого отношения к предмету настоящей книги, однако он дает возможность получить важную информацию об этапе развития течения, предшествующего стадии формирования развитого турбулентного режима движения в угловой конфигурации. [c.72]

На основании сопоставления полученных данных по частотам ЯКР С1, параметрам асимметрии градиента алектрического поля исследована передача электронного влияния в аминопроизводнгх [c.453]