Эффект конечного размера ядра

Эта задача имеет большое значение в теории атома водорода Z = 1) и других многократно ионизированных атомов (Не+, L ++ и т. д.), содержащих один электрон, так как потенциальная энергия взаимодейсгвия электрона с ядром может быть представлена формулой вида (38,1) для всех расстояний, превышающих радиус ядра. На меньших расстояниях (внутри ядра) энергия взаимодействия электрона с ядром не выражается кулонов-ским законом (38,1), а стремится к конечному пределу при г—>0. Вследствие малости радиуса ядра по сравнению с размерами атома отличие реальной энергии взаимодействия ог (38,1) можно в первом приближении не учитывать. В этом параграфе мы исследуем движение электрона в поле (38,1) без учета релятивистских эффектов. Они будут рассмотрены в гл. VIII. [c.176]

Эффект конечного размера ядра [c.216]

Имеется несколько эффектов, которые также могут бып. включены в атомный гамильтониан. Конечные размеры ядра и эффекты, которые дают малые поправки в энергию, связанные с его движением, не приняты во внимание. Кроме того, имеются релятивистские эффекты, связанные с взаимодействием спинов электронов между собой (спин-спиновое взаимодействие). Можно также уче<ггь релятивистскую зависимость массы электрона от скорости, которая существенна только для внутренних электронов тяжелых атомов. [c.93]

Изотопическое смещение в спектрах тяжелых элементов, В спектрах тяжелых элементов изотопическое смещение объясняется так называемым объемным эффектом, который обусловлен конечностью размеров ядра, что приводит к отклонению поля вблизи ядра и внутри его от чисто кулоновского, в результате этого уменьшается энергия связи электрона с ядром и энергетические уровни атома сдвигаются по направлению к пределу серии. Расстояние от центра ядра, на котором начинает проявляться упомянутое отклонение, принято считать за радиус ядра. Согласно капельной модели ядра, это расстояние равно [c.122]

Прежде всего был учтен конечный размер ионов и тот факт, что электронная оболочка аниона простирается за ядра ближайших катионов. (Аналогичный эффект для оболочки катиона крайне незначительный). Тогда поле иа расстоянии г от ядра аниона есть [c.191]

В связи с этим концентрация капель жидкой фазы в центре трубы будет значительно выше. Данная ситуация приведет к возникновению коллективных эффектов, которые проявляются в виде образования движущегося ядра, состоящего из диспергированных капель жидкой фазы. Постоянное парообразование с поверхности капель препятствует их объединению. Между движущимися ядрами преобладает паровая фаза с незначительным содержанием паровой фазы в виде капель. Последние могут переходить как в ядро, так и осаждаться на поверхности трубы в виде кокса. Скорость этого отложения будет пропорциональна концентрации частиц жидкости в паровом пространстве. Таким образом, будет наблюдаться медленное образование коксоотложений, что в конечном итоге приведет к ситуации, когда свободное сечение потока будет соизмеримо с размерами отмеченных выше ядер (коллектива частиц). Для определения размера образующихся ядер можно выдвинуть следующее предположение на каждую каплю жидкой фазы, движущуюся в переменном поле скоростей, [c.262]

Взаимодействие пиона с ядром в атоме может рассматриваться как экстраполящ1я упругого рассеяния под порог. Предположим, что атомный радиус велик по сравнению с радиусом ядра. Вблизи ядра волновая функция пиона практически совпадает с волновой функцией свободного рассеяния в отсутствие кулоновских взаимодействий. Эта ситуация реализуется, пока для заданного I сильные взаимодействия дают малый сдвиг энергии. Поэтому существует приближенная, не зависящая от модели связь для малых Za между сдвигом атомного состояния за счет сильного взаимодействия дЕп и низкоэнергетической амплитудой пион-ядерного рассеяния в соответствующей парциальной волне. Это соответствует обычной теории эффективного радиуса, обобщенной на случай включения эффектов кулоновского поля. Мы сейчас выведем эту связь в пренебрежении релятивистскими поправками и поправками иа конечный размер ядра [5]. [c.211]

До этого момента обсуждение предполагало точечность ядра, расположенного в центре пионного атома. Следуя Эриксону и др. Eri son et at., 1969) мы теперь обратимся к характерным эффектам конечности размера распределения ядерной плотности. Из конечности размера ядра сразу же следует, что угловые моменты пион-нуклонных и пион-ядерных парциальных волн уже больше не совпадают s- и р-волновые яN-взaимoдeй твия теперь дают вклад также в парциальные пион-ядерные волны с высшими I. [c.216]

Примерно на 107о от величины тонкой структуры. Объяснение относительного смещения уровней 2sy и 2pi/ названного лэмбов-ским смещением, было дано квантовой электродинамикой. Оказалось, что это расщепление в основном обусловлено радиационными поправками (взаимодействие электрона с вакуумом). Небольшие дополнительные поправки вызываются конечными размерами и внутренней структурой ядра. Учет всех этих эффектов приводит к прекрасному согласию теории с экспериментом (см. [51]). [c.314]

Атомное ядро, несомненно, представляет собой нечто большее, чем совокупность протонов и нейтрогюв. Это ясно уже из наличия подструктуры нуклонов они обладают рядом возбужденных состояний, имеют конечный размер, при достаточной энергаи испускают пионы. Очевидно, что такие эффекты структуры нуклона должны проявляться и в ядрах. [c.11]

Мейер подчеркивает, что для поражаемых сортов характерно медленное развитие реакции, так как даже на третий день после заражения в клетке отмечаются лишь незначительные изменения мембраны. Позднее, по мере развития заболевания, к этому первоначальному эффекту присоединяются вторичные изменения увеличение размеров ядра, коррозия крахмальных зерен и, наконец, изменения протоплазмы, выражающиеся в потере клеткой способности илазмолизироваться. Следует особо подчеркнуть, что эта способность сохраняется у паренхимных клеток неустойчивых сортов в течение длительнь1х сроков уже после установления внутреннего контакта между ними и паразитом. В конечном счете в клетке образуются вещества темно-коричневой окраски, которыми инфильтрируется все содержимое клетки, включая и оболочку. При 19° С вся совокупность этих изменений осуществляется в течение пяти-семи суток, тогда как в клубнях устойчивых сортов конечная фаза взаимодействия с паразитом наступает не позднее чем через 36 —48 ч. Вследствие столь бурного течения реакции у резистентных форм картофеля выпадают некоторые фазы взаимодействия с паразитом, при осуществлении которых клетки клубней неустойчивых сортов продолжают оставаться живыми. В силу гораздо более быстрого отмирания клеток у сортов устойчивых [c.216]

Дисклинации Хит противоположного знака обычно встречаются парами [52] (рис. 4.2.5). Примеры такого спаривания представлены на фото 13 и рис. 4.2.6. С некоторого расстояния такие пары эквивалентны х-дисклинациям де Жена, но их ядро, конечно, иное. Клеман и Фридель [50] предположили, что двойная дисклинация в текстуре Гранжана в действительности может быть парой линейных дисклинаций. Когда магнитное поле приложено нормально к оси спирали, пара стремится поворачиваться на угол л/2, причем эффект тем ярче выражен, чем больше размеры ядра. Простой расчет показывает, что для искажения двойной линии необходимо приложить магнитное [c.252]

По мерс заряжения произойдут следующие изменения. Про-тиво1 оны нз лиофобных становятся лиофильными и покидают углеводородное ядро, а частично — и саму мицеллу. Поверх-ност 10-активные ионы вследствие отталкивания одноименных зарядов, во-нервых, создают поверхностное тангенциальное давление и соответственно снижают поверхностное натяжение (эффект того же знака дает и вторичная обкладка двойного элек-тр ческого слоя, состоящая в основном из противоионов) и, во-вторых, повышают свой химический потенциал. Вследствие сольватации функциональных групп поверхностно-активных ионов и взаимодействия ионов разных знаков этот эффект уменьшается, но все же для окончательного выравнивания химических потенциалов в системе часть поверхностно-активных ионоз неизбежно покидает мицеллу и переходит в раствор. Таким образом, в процессе зарядки мицелла уменьшает свой размер. В конечном равновесном состоянии в мицеллярной ячейке имеется сферический двойной электрический слой. Его первичную обкладку составляют заряды поверхностно-активных ионов н противоионов, расиределенные в некотором слое на расстоянии от центра, близком к длине поверхностно-активного иона, а вторичную — статистически распределенные вокруг ядра мицеллы противононы и коионы. [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология