Оптически тонкий и оптически толстый слои

В системах типа краситель — полимер может использоваться механизм записи за счет абляции или индуцированной лазером диффузии красителя эти механизмы обсуждаются в обзоре [33]. В системах типа металлические частицы — полимер происходит удаление [34] или разрушение металлических частиц [35]. Полимерные матрицы используются также в очень интересной области оптической записи частотных доменов для материалов, проявляющих эффект прожигания спектральных провалов [36—38]. Стираемые среды для записи на основе полимеров пе являются столь же обычными, как системы с постоянной записью. К ним относятся системы, способные подвергаться индуцированному температурой фазовому разделению на составляющие их компоненты [39, 40], тонкие или толстые слои-покрытия типа краситель — полимер [41] и бислои типа краситель —полимер, которые требуют предварительного нагревания отдельных слоев в процессе записи или стирания [42]. В этот же класс попадают материалы для записи на основе гребнеобразных ЖК полимеров, являющиеся предметом рассмотрения в настоящей главе. Ниже представлен краткий обзор исследований, направленных на изучение высокомолекулярных материалов этого класса. [c.459]

Непостоянство толщины достаточно толстого слоя резиста обычно существенно не сказывается на результатах экспонирования, в то время как у тонких слоев резистов при изменении толщины может резко возрасти дефектность. Кроме того, у тонких слоев при низкой интенсивности света перестает действовать закон взаимозаместимости. Тонкие слои резиста при данной интенсивности требуют большего времени экспонирования, чем предполагаемое для экспонирования толстых слоев (в пересчете на единицу оптической плотности). Это явление объяснено не полностью, в случае негативных резистов его относят за счет влияния кислорода [74]. При прочих равных условиях слишком высокая интенсивность света также может отрицательно влиять на качество воспроизведения. [c.48]

Пленки, нанесенные путем катодного распыления, имеют кристаллическую структуру. Оптические и электрические свойства слоев, нанесенных распылением в вакууме, зависят от толщины слоя. Для определения толщины применяется [22] способ, основанный на измерении интенсивности прошедшего света. Идея метода состоит в том, чтобы измерять толщину тонкого слоя как разность толщины двух толстых слоев. При этом используется явление большого удельного поглощения света металлами в толстых слоях, благодаря которому незначительное изменение толщины толстого слоя вызывает заметное, легко измеримое изменение интенсивности прошедшего света. Метод позволяет улавливать различия в толщине слоя до долей миллимикрона. [c.75]

Встречаюш,иеся часто в литературе указания на зависимость нормальных внутренних напряжений от толщины слоя покрытия [99—104] вызваны недоразумением. Дело в том, что экспериментальное измерение внутренних напряжений в работах [99— 104] было проведено поляризационно-онтическим методом. В этом случае измеряют напряжение не в самом покрытии, а в подложке— стеклянной призме. Напряжение в подложке вызывается действием касательной силы на границе раздела фаз, а эта сила пропорциональна толщине покрытия, т. е. рост внутренних напряжений в подложке с увеличением толщины покрытия обусловлен возрастанием площади поперечного сечения покрытия [95, 105]. Построив эпюры распределения напряжений в подложке (по сечению призмы), можно найти связь между напряжениями в подложке и покрытии [95] и показать, что напряжения, найденные консольным и оптическим методами, совпадают и в определенном интервале толщин не зависят от толщины слоя покрытия [95]. Иногда при измерении внутренних напряжений оказывается, что в более толстых пленках внутренние напряжения меньше, чем в тонких [82, 94, 95], что может быть объяснено облегчением релаксации напряжений вследствие медленного пленкообразования в более толстых слоях. Вторая причина — большая вероятность растрескивания толстого сдоя полимера. При появлении микротрещин происходит некоторая разгрузка пленки, и экспериментально измеряемое значение внутренних напряжений уменьшается. Наконец, различные значения внутренних напряжений в пленках покрытий разной толщины могут быть обусловлены влиянием твердой поверхности. Относительная роль этого эффекта больше для более тонких пленок, в которых значительная часть объема находится в поле действия поверхностных сил (см. гл. II). [c.176]

Оптические свойства. Фторопласт-4 прозрачен для видимого света в тонких пленках. В толстых слоях — просвечивает. Для ультрафиолетовых лучей фторо- [c.40]

Представляет интерес исследовать предельные случаи оптически толстого и оптически тонкого слоя. Рассмотрим сначала оптически толстый слой. Поля температур для совместной теплопроводности и излучения рассчитывались [c.18]

Оптически тонкий и оптически толстый слои [c.496]

Простые решения задач радиационно-кондуктивного теплообмена могут быть получены в случаях оптически тонкого и оптически толстого слоев. [c.500]

Задачи о совместном переносе энергии путем теплопроводности и излучения в общем случае являются весьма сложными, поэтому они решаются численными или приближенными методами. Однако применительно к оптически тонким и оптически толстым слоям ( 18-2) эти задачи имеют простые решения. [c.436]

Число Во является характерным параметром радиационно-конвективного теплообмена в целом. При Во-С1 роль конвекции пренебрежима и теплообмен определяется радиационно-кондуктивным взаимодействием. При Во>1 процессы конвекции становятся определяющими, В этом случае задача упрощается рассматривается конвективный теплообмен без учета излучения и по вычисленным температурным полям определяется поток излучения на стенку. Промежуточные значения Во характеризуют наиболее сложные случаи радиационно-конвективного взаимодействия. Излучение оказывает заметное влияние на теплообмен при сравнительно слабом перемещении сред. Строгое рассмотрение задач радиационно-конвективного теплообмена, таким образом, сопряжено с решением нелинейных уравнений и осуществляется с привлечением совершенных численных методов и ЭВМ [15.1, 15.8, 15.10, 15.12, 15.14, 15,16]. Приближенные способы расчета радиационно-конвективного теплообмена в пограничных слоях, как правило, основаны на предельных ситуациях (приближения оптически тонкого и оптически толстого слоев). В частности, в приближении оптически толстого слоя суммарный тепловой поток на стенке пластины, обтекаемой ламинарным пограничным слоем, определяется по формуле [c.294]

Сухая Ф П К—поставляется в виде относительно толстой (20—60 мкм) органической пленки, покрытой с одной стороны тонким (1 мкм) слоем ФР. Во избежание повреждений эта пленка смотана в рулон с двумя прокладками —верхней и нижней (рис. 72). Верхней прокладкой служит поли-этилентерефталатная (лавсановая) пленка (толщиной 25 мкм), хорошо пропускающая ультрафиолетовую часть светового спектра, нижняя — полиэтиленовая пленка (толщиной 25 мкм). Расположенная между ними основная пленка представляет собой окрашенную в синий или красный цвет органическую основу, на которой с наружной стороны, прилегающей к оптически прозрачной верхней прокладке, нанесен слой негативного ФР [99]. [c.188]

Расчёт эффективностей фотоионизации для оптически толстых слоёв также можно выполнить методом пошажного компьютерного моделирования. В этом случае толстый слой разбивается на множество тонких слоёв так, чтобы убыль квантов, расходуемых на возбуждение и ионизацию атомов, на любом из переходов (г —> г -Ь 1, см. рис. 8.2.19) была бы значительно меньше соответствующего потока в этом слое (г — индекс перехода, j — [c.426]

Эти исследования проводились на пленках, полученных по методу Векшинского на стеклянных подложках (см. [13]). Было установлено, что удельное электросопротивление пленки толщиной < 0,8—1 мк изменяется резко, а после 1 мп оно стабильно и сравнимо с высокимддельным электросопротивлением массивного образца, равным 10 —10 ом-см. Оптическая плотность слоев толщиной >0,1—0,15 жвне зависит от толщины слоя. Более толстые слои (0,3 мк) сильно поглощают свет в видимой области с границей основного поглощения при длине волны 0,8 жв. Еа, ПО красной границе основного поглощения, составляет 1,57 эв. Тонкие слои имеют дырочный тин проводимости (по знаку термо-э.д.с.). По наклону кривой температурной зависимости удельной электропроводности пленок толщиной 1 мк ширина запрещенной зоны колеблется в пределах 1,5—1,6 эв, что близко значению, полученному из оптических данных. Малая величина удельной электропроводности и большая величина Ец показывают наличие ионной связи у данного соединения. [c.29]

До сих пор не создано прибора, основанного на светорассеивапии или светойоглощении, который бы обладал удовлетворительными характеристиками и нашел применение в практике. Это, видимо, обусловлено тем, что толстые слои эмульсии не пропускают луч света, а в тонких слоях эмульсия быстро изменяет свои свойства нз-за пристеночных эффектов. Однако возможно, что использование современных оптических источников, например, лазеров, обладающих малой дисперсией луча, даст возможность создать приборы с удовлетворительными характеристиками. [c.218]

Совместное действие конвекции и излучения в ламинарном потоке, обтекающем пластину, рассматривал Сидоров [23], но решение им получено лишь в приближенном виде для асимптотического случая. Решения в предположении оптически тонкого слоя в ламинарном пограничном слое были получены различными авторами, например Хау [24], Кохом и Де-Сильвой [25]. Они предполагали, что газ (воздух при высокой температуре) внутри пограничного слоя только излучает, но не поглощает излучение. Такое приближение справедливо, когда поверхность и газ вдали от пограничного слоя относительно холодные. Висканта и Грош [26] получили результаты для оптически толстой среды при ламинарном потоке в щели. Их результат может считаться предельным для случая, когда пограничный слой имеет большую оптическую толщину. [c.21]

В качестве соединительного звена в двухкаскадном усилителе рентгеновского изображения был успешно применен большой спеченный стекловолоконный диск из волокон диаметром 50 мкм. Обычный метод соединения в многокаскадных усилителях заключается в образовании соединительного плоского элемента, представляющего собой очень тонкую мембрану из слюды или стекла (рис. 6, а), на противоположные поверхности которой нанесены слои фосфора и фотокатода. Конечная толщина диафрагмы, определяемая механической прочностью, приводит к потере разрешения. Применение пучка волокон дает возможность сконструировать относительно толстый элемент без соответствующей потери разрешения, как показано на рис. 6, б, где соединительный элемент из оптических волокон представляет собой плоскопаралле.яьную пластину. Любой поверхности этого элемента может быть придана кривизна для компенсации различных видов электроннооптических, аберраций. [c.126]

Кордес, Гюнтер, Бюхс и Гёльтнер [25] нашли, что двулучепреломление волокон найлон 6, измеренное компенсационным методом, как для тонких элементарных волокон, так и для толстой щетины обычно положительно и имеет небольшую величину (до - -0,005), что указывает на низкуку степень ориентации обычного тина более высокий показатель преломления вдоль оси волокна свидетельствует о тенденции осей молекул располагаться в этом направлении. Но иногда наблюдается и отрицательное двулучепреломление, указывающее на небольшую степень ориентации в противоположном направлении обычно это имеет место при низкой скорости приема нити из фильеры или может быть вызвано неравномерным натяжением расплава полимера при выходе из фильеры. У щетины двулучепреломление поверхности больше, чем двулучепреломление внутренних слоев. (В той же работе сообщается, что поперечные сечения волокон дают такую же интерференционную картину в сходящемся пучке, как и одиночные двухосные кристаллы, т. е. оптические свойства не имеют цилиндрической симметрии эти явления, по-видимому, связаны сдвижением микротомного ножа и поэтому не могут служить надежным показателем структуры волокна.) Престон [36] также наблюдал поверхностные явления в поперечном сечении невытянутых элементарных нитей найлон 66 двулучепреломление в направлении по касательной положительно (показатель преломления больше для направления поляризации по касательной, чем в радиальном направлении) это позволяет предположить, что зигзагообразные цепи и группы С=0 молекул стремятся расположиться параллельно поверхности волокна, что совпадает с характером текстуры в прессованных и вальцованных пленках [10]. [c.254]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология