Течение со скольжением

Для сравнительно коротких труб и сопл характерны гипотетические аварии, происходящие во время продувки установок (рис. 33). Совсем другая картина имела бы место для более длинных каналов, где, вероятно, более точными оказались бы различные модели течения со скольжением. [c.203]

На рис. 12.1 нанесены границы различных режимов течения газа в координатах М = /(Я,), включающих 1) нижнюю границу свободно-молекулярного течения, соответствующую значению М/1 = 3 2) верхнюю границу течения со скольжением, которая отвечает значению М/У1 1 = 0,1 3) верхнюю границу течений [c.134]

Рис. 12.2. Профиль скорости у стенки при течении со скольжением

Отсюда следует, что в плотном газе (г < 6) скольжение практически отсутствует (г/ п = 0), т. е. молекулы прилипают к стенке, как это и принято в обычной газодинамике в сильно разреженном газе (1>6) скорость скольжения близка к скорости невозмущенного потока газа вне пограничного слоя (и я г о). При течении со скольжением скорость у стенки подчиняется условию (9), которое обычно заменяют приближенным условием (10). [c.136]

Остановимся теперь на вопросе о скачке температуры у стенки при режиме течения со скольжением. [c.137]

Определим скачок температуры у стенки в течении со скольжением. Эта задача сложнее, чем определение скачка скорости, так как на изменение температуры в направлении нормали к [c.138]

Существует несколько теорий поведения газа в пристенном слое течения со скольжением. [c.139]

Вебер ) вывел из других соображений следующую формулу для скачка температуры при течении со скольжением [c.140]

Рис. 12.4. Зависимость коэффициента трения при течении со скольжением в трубе от числа К при разных значениях числа Маха

ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ ДЛЯ ТЕЧЕНИЙ СО СКОЛЬЖЕНИЕМ 315 [c.315]

Во всех предыдущих исследованиях течений со скольжением, даже в наиболее обстоятельном из них [8], принималось существенное ограничение—-малость числа М по сравнению с единицей. [c.315]

ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ ДЛЯ ТЕЧЕНИЙ СО СКОЛЬЖЕНИЕМ 323 мают эквивалентным соотношению между потоками энергии [c.323]

Сопоставление этого неравенства с условием (64,5а) реализации течения со скольжением и температурным скачком показывает, что такого рода течения могут существовать, подчиняясь законам, вытекающим из обычных уравнений газодинамики. Это будет в тех случаях, когда значения М [c.325]

Б. ВЯЗКОЕ ТЕЧЕНИЕ СО СКОЛЬЖЕНИЕМ [c.85]

Экспериментальные исследования поведения твердых частиц в плазменной струе [93] показали, что частицы и газ движутся с различными скоростями. Наблюдается так называемый эффект проскальзывания, т. е. частицы обтекаются газом. Обтекание твердых частиц потоком плазмы при атмосферном давлении может осуществляться в режиме непрерывного течения, течения со скольжением и свободномолекулярного движения в зависимости от значения числа Рейнольдса для потока плазмы. Показано [93], что наличие порошка в плазме приводит к снижению температуры газа и более равномерному распределению параметров по сечению. Показано также, что порошок турбулизирует струю в случае ламинарного ее течения и уменьшает турбулентность в случае начального турбулентного течения (рис. Х.2). Вопросы теплообмена в потоке плазмы с введенными в него твердыми частицами рассмотрены также в работах [94, 95]. [c.235]

Экспериментальные исследования поведения твердых частиц в плазменной струе, выполненные в работе [42], показали, что обтекание твердых частиц потоком плазмы при атмосферном давлении может осуществляться в режиме непрерывного течения, течения со скольжением [c.417]

При течении со скольжением коэффициент теплоотдачи может быть в первом приближении получен путем введения поправки в коэффициент теплоотдачи для непрерывной среды при том же значении критерия Рейнольдса. Плотность теплового потока [c.261]

В частности, такой же вид имеет решение задачи о течении со скольжением. Однако из граничного условия (15.2.9) следует, что Л(Я)=0 при ЯсО и что л =1. Итак, подставляя в решение (15.2.25) явные выражения (15.2.20) для нормальных мод, получаем [c.463]

Вернемся теперь к решению задачи о течении со скольжением. Мы видим, что безразмерная гидродинамическая скорость выражается соотношением [c.466]

При быстром ускорении и движении в направлении к критической секции (неважно, находится ли она в конце трубы или в горловине сопла) очень важным является вопрос о термодинамическом равновесии. В предельном случае можно предположить, что термодинамическое равновесие сохраняется в продолжении всего процесса, и на этом основании предложить гомоген1 ую модель течения или модель течения со скольжением (например, модель Муди). Однако отк.лонеиия от термодинамического равновесия весьма значительны, особенно в области очень низких расходных массовых паросодержаний. В предельном приближении не должно происходить никаких изменений фазового состава между местом, расположенным вверх по течению, и 1орловнной, и это приводит к моделям так называемого замороженного течения. Они могут быть как типа гомогенных моделей, так и моделей течений со скольжением. [c.202]

Эт.) соотношение выражает вязкое течение со скольжением. Если Х< г, то соотношение переходит в уравнение Гагена — Пуазейля (IV. 92). При, условии г наблюдается промежуточный режим, когда необходимо учитывать скольжение (IV. 9 8). Если же к г, то соотношение (IV. 98 переходит в закон Кнудсена. [c.235]

Как следует из рис. 12.1, режим течения со скольжением наблюдается при таких умеренных значениях числа Рейнольдса, для которых реальным является существованпе лишь ламинарного пограничного слоя, поэтому ниже рассматриваются только ламинарные течения со скольжением. [c.140]

Наконец, в последней главе IX излагается газодинамика разреженных газов главным образом на основе работ Тзяна, Зенгера и публикуемых впервые в книге работ самого автора, посвященных течениям со скольжением при больших числах Ж и пограничному слою в разреженных газах (пп. 65 и 66). [c.10]

Физическая природа эффекта скольжения пока недостаточно выяснена. Его можно, например, трактовать как проявление внешнего трения жидкости о твердую поверхность. С не меньшим основанием можно, по-видимому, говорить и о понижении вязкости граничных < лоев вблизи лиофобной поверхности. Граница жидкости с лиофоб-ной поверхностью во многом аналогична границе раздела с газом и в том и в другом случае молекулы жидкости сильнее взаимодействуют друг с другом, чем с молекулами граничаш ей с жидкостью азы. В переходном слое жидкость—лиофобная поверхность (как и в переходном слое жидкость—пар) плотность жидкости снижается 146], что может привести к падению вязкости. Так как переходный слой тонок, формально (при макроскопическом описании) такое течение можно уподобить течению со скольжением. [c.308]

В высокоразреженном газе, когда движение молекул подчиняется закону Максвелла, математический аппарат сильно упрощается, таг как можно считать, что перенос определяется только прямым соуда рением молекул со стенкой. Этого нельзя сказать об области течение со скольжением, где теоретические результаты значительно хуже согла суются с имеющимися экспериментальными данными, чем при свобод ном молекулярном течении. [c.93]

Это соотношение характеризует вязкое течение со скольжением. Если к< г, то соотношение переходит в уравнение Гагена— Пуазейля (IV.100). При условии наблюдается промежуточный режим, когда необходимо учитывать скольжение (IV. 111). Если же то соотношение (IV. 111) переходит в закон Кнудсена. Молекулярно-кинетическая теория дает наиболее распространенное для кнудсеновского потока выражение [c.278]

Однако во многих плазмохимических процессах в качестве реагентов используются порошки. Обтекание твердых частиц потоком плазмы при атмосферном давлении может осуществляться в режиме непрерывного течения, течения со скольжением и < свободвомолекулярного движения в зависимости от числа Рейнольдса для потока плазмы. Показано, что при введении порошка в плазму снижается температура газа, более равноиерно распределяются параметры по сечению потока и меняется турбулентность струи (в случае ламинарного ее течения турбулентность увеличивается, в случав турбулентного уменьшается). На основании опытных данных, характеризующих скорость и температуру частиц и потока плазны, можно оценить время, необходимое для расплавления частиц различных размеров. [c.81]

При значениях параметра Кнудсена, заключенных между 10- и 10, разреженный газ не может рассматриваться ни как совершенно сплошная среда, ни как свободный молекулярный поток В этой области различают два режима течение со скольжением (10 < <Кп<1) и переходный режим (1<Кп<10). [c.260]

В настоящем параграфе мы рассмотрим задачу, которая является прототипом многих более сложных задач, а именно задачу о течении со скольжением (задачу Крамера). Она представляет собой абстракцию реальной физической проблемы и заключается в расчете стационарного поля скоростей газа, текущего вдоль направления I по бесконечной плоской стенке, расположенной в плоскости х=0. Поскольку имеет место перенос импульса к стенке, а скорость газа вдоль линий тока не меняется, поток г-компоненты импульса в направлении к стенке должен быть постоянным. Вдали от стенки справедливо решение Чепмена—Энскога, а чтобы поток икшульса оставался постоянным, скорость течения на больших расстояниях должна зависеть от х линейно см. (5.4.33) и (5.4.46)], т. е. [c.458]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология