Эффект теплового скольжения

Поскольку коэффициент диффузии О обратно пропорционален давлению, то эффект теплового скольжения тем существеннее, чем ниже общее давление внутри капиллярно-пористого тела. [c.37]

Если рассмотреть простой случай соединения двух неодинаково нагретых объемов макрокапилляром, то эффект теплового скольжения, вызывающий движение газа вдоль стенки капилляра (рис. 1.15), приведет к появлению разности давлении в соединенных объемах Р > Рг), что в свою очередь заставит центральные слои газа перемещаться в сторону меньшей температуры. Профиль скорости газа в таком капилляре не будет простым даже в случае постоянного градиента температуры. [c.37]

Приближенный анализ эффекта теплового скольжения приводит [15] к следующему соотношению для линейной скорости движения газа вдоль координаты х, направленной в сторону [c.48]

Понижение удельной энтальпии граничного слоя, обнаруженное для нитробензола прямыми калориметрическими измерениями, позволяет объяснить ряд интересных эффектов, обнаруженных ранее, прежде всего термоосмос — движение жидкостей через пористые перегородки или капилляры в направлении градиента температур. Теория, развитая в [24] на основе принципа симметрии кинетических коэффициентов Онзагера, показывает, что градиент температур (1Т1(11, параллельный поверхности раздела подкладка/ жидкость, вызывает тепловое скольжение последней по стенке со скоростью Г [c.36]

Однако ламинарный поток неизбежно стремится упорядочить расположение молекул полимера, ориентировав их более или менее параллельно друг другу в направлении течения. И это действительно имеет место, несмотря на то, что некоторая часть (даже ориентированных молекул) отклоняется от этого направления, причем их передний конец находится в медленнее движущемся слое, а задний — в соседнем, более быстро движущемся слое. Другими словами, молекулы ведут себя подобно бревнам, плывущим по течению реки. Однако этому ориентирующему влиянию течения противодействует влияние теплового движения, стремящегося восстановить первоначальное беспорядочное расположение. Чем длиннее молекула, тем более значительна (при данной скорости скольжения слоев жидкости относительно соседних) должна быть роль ориентирующего эффекта по сравнению с дезориентирующим тепловым движением. Для полимера низкого молекулярного веса, как это видно из рис. 1, при измеримых скоростях течения, нельзя обнаружить никакого признака ориентации цепей. Между тем вязкость высокомолекулярного полимера прогрессивно падает с увеличением градиента скорости это свидетельствует о том, что высокие скорости теплового движения недостаточны для того, чтобы вовсе устранить ориентацию, вызывающую понижение вязкости . [c.178]

Циркуляция газа в термодиффузионной колонне между горячими и холодными стенками усиливает во много раз термодиффузию. Этот вид переноса можно условно назвать конвективной термодиффузией. Аналогично циркуляцию газа в замкнутом капилляре или сообщающихся капиллярах, вызванную тепловым скольжением, будем называть диффузией скольжения. Она усиливает относительную термодиффузию количественно (рис. 10-7). Этим эффектом мы объясняем значительное увеличение коэффициента разделения в термодиффузионных колоннах с насадками. [c.402]

В опытах Б. В. Дерягина и М. К. Мельниковой [Л. 13] наблюдались оба эти эффекта. Скорость движения пристеночной жидкости в капилляре радиусом 3—5 10" см оказалась в 2 500 раз меньше скорости движения жидкости, вызванной разностью капиллярного потенциала, в капиллярах радиусом 3—5-10" см (температурный градиент был равен 5 град см). Следовательно, опытные данные подтверждают заключение о незначительности теплового скольжения (термоосмотического эффекта) для макрокапилляров в общем балансе переноса жидкости. В закрытых капиллярах при наличии температурного градиента может иметь место циркуляция жидкости по той же схеме, как и в случае теплового скольжения газа. Вблизи стенок жидкость движется в сторону горячего конца, а в центральных частях — в обратную сторону. [c.412]

Два сосуда содержат газ при различных температурах, отличающихся одна от другой иа ЬТ. Сосуды соединены длинной трубкой. В результате теплового скольжения устанавливается определенная разность давлений Ьр между газами в обоих сосудах (так называемый термомеханический эффект). Показать, что оценка этого эффекта имеет вид [c.25]

Устранение явлений схватывания в деталях машин при скольжении, вызванном тепловыми эффектами [c.147]

Одним из наиболее прецизионных отечественных приборов является оригинальный дилатометр Стрелкова [47, 50, 51], который тоже сконструирован на принципе рычажно-оптического увеличения (рис. 6). Измеритель удлинения, в котором трение скольжения заменено трением качения со значительно меньшим коэффициентом трения, позволяет измерять линейное расширение малых образцов с очень большой точностью (до 2-10" мм). Давление, испытываемое образцом, составляет 10—15 г. Такое малое нагрузочное давление открывает широкую возможность использования прибора для фазового анализа органических веществ. Одной из наиболее существенных особенностей установки Стрелкова является то, что образец, расположенный выше измерительной системы, помещен в нагревательную печь,закрытую сверху. Это значительно снижает температурный градиент окружающей среды и почти полностью исключает конвекционный нагрев измерительной системы. На дилатометре Стрелкова были измерены тепловые расширения и объемные эффекты при фазовых переходах нитрата калия, и других соединений. Широко [c.272]

МИ векторами Бюргерса расщепляются с выделением энергии и образованием стабильных дислокаций. Поэтому дислокационная реакция, подобно химической реакции, имеет определенный тепловой эффект Др. Если энергия АС высвобождается при расщеплении одной дислокации с большим вектором Бюргерса на две с меньшими векторами, то реакция будет протекать самопроизвольно. Этот процесс расщепления будет происходить до тех пор, пока не останется лишь небольшое количество векторов Бюргерса (векторов скольжения), которые обычно соответствуют кратчайшим расстояниям в решетке Бравэ (при полных дислокациях). [c.223]

До сих пор при исследовании физической обстановки на поверхности раздела сред наше внимание было сосредоточено на динамическом взаимодействии. Если теперь обратиться к тепловым условиям, то сразу выяснится, что сушествует аналог эффекта скольжения (т. е. скачка скорости у поверхности) в виде скачка температуры. Количественные зависимости, которыми определяется скачок температуры, также аналогичны только что рассмотренным соотношениям. Уравнение, связывающее температурный скачок АГ с длиной свободного пробега молекул и поперечным градиентом температуры у но-дТ [c.53]

В прямоточном реакторе с переносом катализатора в качестве носителя используется сам реагент или инертный газ. В реакторе этого типа, как и в предыдущем, существует проблема разделения катализатора и реагента. Изотермичности в аппарате достигнуть трудно из-за высоких скоростей потоков, особенно при реакциях с большим тепловым эффектом. Ошибки в определении времени пребывания могут возникнуть при относительно низких скоростях, когда становится заметным скольжение между катализатором [c.377]

При низких и сверхнизких скоростях скольжения трение стали сопровождается новым видом заедания. Для этого вида типичны следующие особенности незначительный износ трущихся тел и отсутствие температурных вспышек в месте контакта. Тем не менее оказалось, что несмотря на отсутствие тепловых эффектов некоторые активные фосфорорганиче-скне соединения способны полностью снимать этот вид заедания. Поэтому сомнительно, что для проявления активности противозадирных присадок их нужно термически разложить. [c.200]

Полученные результаты свидетельствуют о том, что при высоких контактных напряжениях влияние скорости скольжения на процесс граничного трения закаленной стали не может быть сведено исключительно к тепловым эффектам, сопровождающим трение. Не менее важно изменение характера взаимодействия в месте контакта микровыступов между собой и со смазочным материалом или газовой средой. [c.201]

Помимо этого в неизотермических условиях может происходить движение пристеночной жидкости. Это явление, аналогичное явлению теплового скольжения газа, было названо термоосмоти ческим эффектом. Продвижение пристеночной жидкости обусловлено различием в термодинамических свойствах жидкости в тонком слое по сравнению с жидкостью в объеме и, в частности, различием ее энтальпий. [c.153]

Рнс. 1.14. Перемещение газа Рис. 1.15. Циркуляция газа в микрокапиллярах под действием в макрокапплляре за счет эффекта разности температур. теплового скольжения. [c.37]

Как известно, состояние газа вблизи поверхности другой фазы например твердого тела, изменено в слое Кнудсена толщиной порядка длины пробега газовых молекул. Однако зто сказывается только на кинетических эффектах, таких, как скачок температуры при нормальном к поверхности потоке тепла, тепловом скольжении при наличии тангенциального градиента температуры, тепловой поляризации твердого тела в потоке разреженного газа [32]. Равновесные свойства газа, например его свободная энергия, от существования слоя Кнудсена не зависят. [c.134]

В работе [5 ] показано, что при испарении жидкостейис высокой упругостью паров в условиях заглубленных резервуаров из сопровождающих молекулярную диффузию эффектов необходимо учитывать стефановский поток (поправку Стефана) и можно пренебречь эффектами теплового и диффузионного скольжения вследствие их малости. Поэтому далее процессы испарения в заглубленных резервуарах рассматриваются на основе уравнения (62). [c.41]

Абузова Ф. Ф. Оценка эффектов теплового и диффузионного скольжения в газовом пространстве заглубленного резервуара.— В кн. Проектирование, строительство и эксплуатация магистральных газонефтепроводов и нефтебаз (Уфим. нефт. ин-т. Тр., вып. 1), 1977, с. 136г—139. [c.242]

Согласно асимптотическому решению, толщина литосферы продолжала неограниченно расти как Vf и для большого возраста океанической литосферы. Однако, наблюдения показывают, что при возрасте коры t>70 млн лет глубины изотерм и поверхности дна океана, а также тепловой поток крайне медленно меняются с возрастом [433], качественно согласуясь с моделью остывающей плиты M Kenzie [396]. Г.Шуберт с соавторами [476] пытался исправить это положение, рассматривая зависимость коэффициента теплопроводности от температуры и эффект вьщеления тепла вязкого трения в основании литосферы, вызванного скольжением последней в верхних слоях вязкой астеносферы. Эти авторы установили, что если теплопроводность пород мантии зависит только от температуры, то глубины изотерм, тепловой поток и рельеф поверхности литосферы будут по-прежнему изменяться [c.153]

Здесь — время скоростной релаксации при квазистациопар-ном (стоксовом) обтекании частпцы газом, — его комплексный аналог. Через обозначено комплексное время, характеризующее эффект изменения скорости частицы под воздействием нестационарной силы Архимеда. Комплексность свидетельствует о наличии сдвига фаз между колебаниями скорости скольжения ( 12 = 1 —Уз) и колебаниями той части межфазной силы / (колебаниями /,. + /в + /т), которая связана с этим скольжением (подробнее см. ниже, где этот вопрос обсуждается на примере тепловой релаксации). Время 1 совпадает со стоксовым временем релаксации (см. (1.4.33)) при частотах режим обтекания частиц. Отметим, что роль двухскоростных эффектов становится малой при частотах о < IO Vt K В этом случае око- [c.320]