Теоретический напор рабочего колеса

По закону сохранения энергии удельная работа равна энергии, передаваемой единице веса перекачиваемой жидкости, т. е. теоретическому напору рабочего колеса [c.23]

Теоретический напор рабочего колеса [c.28]

Рис. 183. Теоретический напор рабочего колеса в зависимости от угла g

Напор рабочего колеса, рассчитанный по струйной теории, превышает теоретический напор Я .. Причина расхождения напоров Я и Я . заключается в том, что основное положение струйной теории об осевой симметрии потока в каналах рабочего колеса (см. рис. 11) не соответствует действительности. [c.24]

Коэффициент реакции колеса. Коэффициентом реакции колеса называется отношение статического (потенциального) напора рабочего колеса к его полному теоретическому напору Н [c.26]

Это уравнение показывает, что увеличение коэффициента теоретического напора Нт колеса вызывает уменьшение коэффициента реакции р . центробежных рабочих колесах средней быстроходности ( 8= 80- 100) обычно Я,. = 1 [16]. [c.26]

Форма лопаток влияет на величину теоретического Я со напора рабочего колеса, а также на соотношение между статическим Я и динамическим Нд напорами. [c.375]

Действительный напор будет меньше теоретического вследствие конечного числа лопаток рабочих колес (обычно не более 30) и связанного с этим изменения скорости газа по сечению каналов (учитывается коэффициентом Г1л) и гидравлических сопротивлений в рабочем колесе (учитывается гидравлическим к. п. д. 1 )г)-Итак, действительный напор равен [c.114]

Из уравнения Эйлера (3-8 ) следует, что теоретический напор зависит от окружной проекции скорости на входе в межлопастные каналы С и. Однако сказанное справедливо только в том случае, если закручивание потока перед колесом вызвано специальными направляющими аппаратами. Если же закручивание потока вызвано воздействием самого рабочего колеса, то оно сопровождается увеличением теоретического напора . [c.33]

Степень реактивности р равна отношению теоретического статического напора к полному теоретическому напору, создаваемому лопастями рабочего колеса машины [c.40]

Выше было выяснено влияние угла (Зг на теоретический напор. Теперь рассмотрим течение в рабочем колесе и установим основные соотношения для геометрических размеров его. [c.42]

Из этого уравнения следует, что при постоянном числе оборотов рабочего колеса, когда лопатки его загнуты в направлении, обратном направлению вращения колеса (Р2<5 90° и р2 > 0), напор насоса падает с увеличением производительности и при некотором предельном значении ее С = Стах может стать равным нулю. Потери напора, возникающие при движении жидкости через рабочее колесо, приводят к тому, что характер действительной зависимости Н — О отклоняется от теоретической, описываемой этим уравнением. [c.137]

Умножим обе части этого уравнения на угловую скорость рабочего колеса м. Произведение Мы есть секундная работа, которую производит рабочее колесо, воздействуя на находящуюся в нем жидкость. Эта работа равна энергии, передаваемой жидкости за единицу времени, или гидравлической мощности. Назовем энергию передаваемую рабочим колесом единице веса проходящей через него жидкости, теоретическим напором. При этом гидравлическая мощность [c.187]

Мощность, оставшаяся после вычитания механических потерь, передается жидкости рабочим колесом. Принято называть эту мощность гидравлической. Энергия, переданная рабочим колесом единице веса проходящей через него жидкости, называется теоретическим напором. Он [c.227]

Опытный график Я,. = / (Qк) (рис. 3-31), полученный описанным выше способом, при малых подачах отклоняется вверх от прямой линии, которая должна получиться теоретически. Причиной этого является образование на выходе из рабочего колеса и на входе в него обратных токов. Появление обратных токов приводит к увеличению момента сил на колесе и к повышению потребляемой мощности, что и отражается па подсчитанной величине Н . Напор насоса при этом также увеличивается. Дополнительная передача жидкости энергии в результате образования обратных токов сопровождается большими гидравлическими потерями. [c.237]

Ограничимся рассмотрением случая подвода жидкости к рабочему колесу без закрутки -= 0). При этом теоретический напор при бесконечном числе лопаток, согласно уравнению (2.32) [c.190]

Полученные формулы, представляющие собой основное уравнение насосов, или уравнение Эйлера, применимы к лопастным насосам любого вида. Они имеют очень большое практическое значение, так как дают связь между теоретическим напором и кинематикой жидкости, протекающей через рабочее колесо. [c.197]

Действительный напор Н, развиваемый насосом, будет меньше теоретического за счет гидравлических потерь в самом рабочем колесе, а также в элементах подвода и отвода. Если гидравлические потери составляют /г , то Н = — h . Вводя понятие гидравлического к. п. д. [c.197]

Теоретический напор Ят в метрах столба жидкости, создаваемый рабочим колесом, можно вычислить как разность гидродинамических напоров на выходе из канала и входе в него, т. е. [c.141]

Полагая, что течение жидкости через все струйки происходит одинаково, из последних двух уравнений получим выражение для теоретического напора, справедливое для любой единицы веса жидкости, протекающей через рабочее колесо насоса. [c.365]

Величина теоретического напора была определена в предположении, что движение газа происходит без трения через рабочее колесо с бесконечно большим числом лопаток. [c.147]

Здесь Яр.к —напор, м, используемый (турбина) или создаваемый (насос) рабочим колесом (иногда его называют теоретический ), [c.58]

Таким образом, вследствие неравенства скоростей по дуге, концентричной колесу, возникает так называемая циркуляция, которая уменьшает теоретический напор, создаваемый рабочим колесом. [c.133]

Работа, совершаемая силами реакции лопаток рабочего колеса, отнесенная к весу жидкости, проходящей через нагнетатель, называется теоретическим напором насоса //т, В этом случае [c.55]

Действительные значения напора насоса и давления вентилятора меньше соответствующих им теоретических значений, так как не вся энергия, передаваемая лопатками рабочего колеса нагнетателя, воспринимается потоком. [c.55]

Из уравнения (8.27а) следует, что чем меньше угол Oj, тем больше напор при Uj < О теоретический напор имеет наибольшее значение, т. е. в этом случае лопатки насоса должны быть изогнуты вперед. Однако для вязких жидкостей при таком положении лопаток резко увеличивается гидравлическое сопротивление. Поэтому в центробежных машинах для перекачивания жидкостей лопатки рабочих колес, как правило, изогнуты назад. [c.180]

Теоретически возможный напор Яг, создаваемый центробежным насосом, определим следующим образом. Рассмотрим движение жидкости между лопатками рабочего колеса (рис.3.20). При работе насоса каждая частица жидкости движется вдоль лопатки с относительной скоростью V/, перемещаясь одновременно вместе с рабочим колесом по касательной к окружности (нормально к радиусу) с окружной (переносной) скоростью и. Абсолютная скорость частицы жидкости с равна геометрической сумме м> тл и. Обозначим Wl н W2 — относительные скорости жидкости при входе на лопатку и на выходе с лопатки и / 2 — внутренний и внешний радиусы колеса соответственно для окружностей входа жидкости в рабочее колесо и выхода из него (О — угловая скорость вращения колеса и и Ы2 — окружные скорости на радиусах Ку и 2. Очевидно, = о/ , 2 2- А абсолютные скорости с и С2 на входе и на выходе с лопатки рабочего колеса определяются из параллелограммов скоростей (см. рис.3.20). [c.298]

Анализ формулы (3.34) показывает, что теоретический напор не зависит от свойств жидкости — они не входят в уравнение. Иными словами, насос любую жидкость (в том числе и сжимаемую — газ) будет перекачивать на одинаковую высоту. Именно поэтому насос перед работой должен быть заполнен жидкостью. Если в нем воздух (его плотность — р ), то насос создаст напор Ят метров воздушного столба. Тогда жидкость под действием этого напора поднимется по всасывающей линии лишь на высоту Щр /р) над уровнем в расходном резервуаре и не попадет в рабочее колесо насоса. Вот почему центробежный насос запускается под заливом. Чтобы при остановке насоса жидкость не вытекала из него по всасывающей линии, на последней устанавливают обратный клапан (см. рис. 3.17, поз.6). [c.301]

Одной из особенностей центробежного насоса является взаимозависимость развиваемого им напора и производительности. В самом деле, выражения (3.346) и (3.35а) для напора и производительности содержат абсолютную скорость С2, так что зависимости Н = Н(с2) и К = V( 2) демонстрируют связь Н п V, заданную в параметрической форме. Зависимость между напором Я и производительностью V для постоянной (заданной) частоты вращения носит название частной характеристики центробежного насоса. При выборе оптимального режима работы центробежного насоса целесообразно использовать его универсальную характеристику, которая представляет зависимости Я от К при различных скоростях вращения рабочего колеса. Для технологов важно (в плане отыскания рабочей точки центробежного насоса — см. ниже) представить зависимость Я от К в явном виде. Связь теоретических напора Я и производительности Vj может быть установлена аналитически. [c.304]

Прямой (рис. И-9), т. е. с ростом производительности теоретический напор падает, а при закрытой задвижке (У = 0) он равен иУё- Полученная зависимость Н — (V) представляет теоретическую характеристику центробежного насоса при заданном постоянном числе оборотов рабочего колеса. [c.123]

Действительная характеристика насоса (устанавливается опытным путем) отличается от теоретической по тем же причинам, по которым действительный напор отличается от теоретического, и имеет вид кривой /, изображенной на рис. П-9, а. С изменением производительности и напора изменяются также мощность на валу насоса N (кривая 2 на рис. П-9, а) и коэффициент полезного действия (кривая 3 на рис. П-9, а), имеющий максимальное значение при одной сопряженной паре величии Н V. График, представленный на рис. П-9, а, характеризует работу насоса при различных режимах, но при одном числе оборотов рабочего колеса этот график называется частной характеристикой центробежного насоса. [c.123]

Теоретический напор Н. , развиваемый рабочим колесом рассматриваемых турбомашин и измеряемый высотой столба сжимаемого газа, как видно из уравнения (II. 10а), зависит от окружной скорости на кромке колеса и , абсолютной скорости выхода газа с , угла между направлениями этих скоростей аа [c.150]

Центробежные насосы. Зависимость теоретического напора центробежного насоса при бесконечном числе лопастей рабочего колеса от расхода жидкости Qh. проходящей через рабочее колесо, для идеальной жидкости (отсутствие вязкости) представляет в соответствии с уравнением Эйлера прямую линию [c.104]

Формула для расчета теоретического напора Ну действительна только при радиальном входе газа в рабочее колесо и бесконечно оольшом числе лопаток. [c.268]

Ранее было показано, как влияет угол 12 на величину полного теоретического напора. Выясним геперь влияние этого угла на величины статической и скоростной составляющих теоретического напора применительно к трем основным типз М рабочих лопастей. Для упрощения анализа предположим, что колесо имеет радиальный [c.38]

Достижение задаииы.х теоретического напора и подачп центробежпон машнны прп рабочих колесах с различными углами 2 требует [c.69]

Формула (10-47) представляет собой искомую теоретическую напорную характеристику насоса. Она показывает, что напор линейно зависит от подачи Q (рис. 10-11, б), причем, если a < 90° (лопасть отогнута назад, рис. 10-11, в), с ростом Q напор снижается, если g = 90°, tg = О и = = u g = onst и, наконец, если g > 90° (лопасть отогнута вперед), с ростом Q напор Я. возрастает. Казалось бы, это дает возможность повысить напор насоса, однако, как видно из соответствующих треугольников скоростей (рис. 10-11, г), с увеличением a возрастает v , т. е. кинетическая энергия на выходе из рабочего колеса увеличивается, а это вызывает рост гидравлических потерь, что может даже приводить к неустойчивым режимам. Поэтому обычно в центробежных насосах j не превышает 20—35 . [c.211]

Фактически достигаемый или так называемый эффективный напор будет всегда меньше теоретического И, так как часть напора расходуется на преодоление сопротивлений в рабочем колесе вследствие трения и изменения скорости газа. Эти потери должны быть учтены введением гидравлического к. п. д. г гилр.- [c.147]

Эта линейная зависимость Щ от представляет собой теоретическую характеристи1су центробежного насоса при заданной постоянной частоте вращения рабочего колеса. При Р2 < 90° (лопатки отогнуты назад) с увеличением теоретический напор Ят падает при Р2 = 90° (с1 р2 = 0) теоретический напор Ят равен U2 A2g) и не зависит от наконец, при р2 > 90° (лопатки отогнуты вперед) Ят растет при увеличении Практически, как было показано ранее, для химиков-технологов наиболее важен случай р2 < 90°. При этом теоретическая зависимость напора от производительности изображается прямой 1 на рис.3.24. Подчеркнем в рассматриваемом случае увеличению производительности отвечает понижение [c.305]