Поток перехода

Теория такой двухспиральной системы была детально рассмотрена Шмидтом [731], который определил потенциальный поток обтекания ит= Я для внешней спирали, ротационный поток ит=1Я для внутренней спирали и учел зону смешанного потока, разделяющую эти области. В зоне смешанного потока, где потенциальный поток переходит в ротационный, происходит изменение направления движения вторичного (осевого) потока. Шмидт предложил уравнение движения частицы, выведенное так же, как и ранее, но со сложным спектром взаимодействия, и эти уравнения невозможно решить в случае циклонов такого типа. [c.256]

Как отмечалось в гл. 1, можно считать, что режим Ньютона для одиночной твердой сферической частицы наступает уже при Ке>1000. В этом случае коэффициент сопротивления С становится постоянной величиной, не зависящей от критерия Рейнольдса. Авторы [62] выбрали значение С, равное 0,45. При указанном значении С точке перехода (Ке = 1000) в соответствии с уравнением баланса сил тяжести и сопротивления, записанном в критериальном виде /зАг = Ке С, отвечает значение критерия Архимеда, равное Аг = 337 500. Авторы [62] предположили, что в дисперсном потоке переход в режим Ньютона совершается при том же значении критерия Архимеда, что и в случае одиночной частицы, и при этом функция С =С (Ке р) в точке перехода не имеет разрывов. Тогда, подставляя значение Ат = 337 500 в соотношение (2,50), [c.78]

НОГО под названием Лю-Ва (сокращение от Лурги, Вестфалия А Г), дана на рис. 3-28. Легкая жидкость (растворитель С) поступает по каналу, просверленному в валу 2, в третью ступень, где после смещивания с тяжелой жидкостью (исходный раствор 5—рафинат Я) со второй ступени разделяется и потоком переходит во вторую ступень, а затем в первую. В этих ступенях лег- [c.294]

Значительно более эффективными аппаратами являются прямоточные распыливающие абсорберы, в которых распыленная жидкость захватывается и уносится газовым потоком, движущимся с большой скоростью (20—30 м/сек и более), а затем отделяется от газа в сепарационной камере. К аппаратам такого типа относится абсорбер Вентури (рпс. Х1-29), основной частью которого является труба Вентури (см. стр. 60). Жидкость поступает в конфузор 1 трубы, течет в виде пленки и в горловине 2 распыливается газовым потоком. Далее жидкость выносится газом в диффузор 3, в котором постепенно снижается скорость газа, и кинетическая энергия газового потока переходит в энергию давления с минимальными потерями. Сепарация капель происходит в камере 4. [c.457]

Остальная часть поступившего в г-ю ячейку потока переходит в (г -f 1)-ю с расходом 6 и составом . Количество компонента к, попавшего в единицу времени в г-ю ячейку с входным по- [c.375]

Из-за бесконечного расширения струи и ее обмена импульсом с неподвижной окружающей средой ускоряющаяся горизонтальная составляющая скорости должна в конечном счете преобразоваться в замедляющееся течение пристенной струи. Таким образом, составляющая скорости и>х(а г) параллельная стенке, первоначально линейно увеличивающаяся от нуля, должна достигнуть максимального значения на определенном расстоянии Xg rg) от критической точки и в конце концов устремляется к нулю как в полностью развитой пристенной струе. Экспонента п приблизительно равна 0,5 для плоской [8, 10, 11] и 1 для осесимметричной [8, И, 12] турбулентной пристенной струи. Поскольку стабилизирующее влияние ускорения поддерживает ламинарным режим течения в пограничном слое, в зоне формирования потока переход к турбулентному режиму течения в общем случае будет происходить сразу после (или г ) в области замедления потока. Пристенный пограничный слой и граница свободной струи растут вместе, формируя типичный профиль пристенной струи, [c.268]

При протекании жидкости через трубку разные ее слои, располагающиеся концентрически от стенок трубки к ее середине, движутся с разной скоростью у стенки слой молекул неподвижен, следующие слои движутся со все большей скоростью, постоянной для каждого слоя. Такой поток называется ламинарным. При увеличении скорости слои образуют завихрения и перемешиваются ламинарный поток переходит в турбулентный. Ламинарное течение характеризуется двумя основными законами. Первый из них (постулат Ньютона) определяет силу вязкого сопротивления жидкости Р по уравнению [c.191]

В некоторых конструкциях поток переходит из ступени или одной группы ступеней в другую не по каналам 150 [c.150]

Процесс теплообмена осуществляется при перемещении технологических потоков через ТА системы за счет разности давлений на входе и выходе потоков из аппаратов. Необратимый процесс теплообмена с учетом гидравлического сопротивления движению потока, в результате которого потенциальная энергия потока переходит в [c.45]

Крупные песчинки радиусом большим 0,2—0,3 мм при скорости ветра, не превышающей 10 м/с, не могут прыгать, а лишь перекатываются, а песчинки радиусом большим 1 мм вовсе остаются неподвижными. Поэтому из полидис-персного песка ветер выдувает более мелкую фракцию. Самая тонкая фракция под действием воздушного потока переходит в состояние аэрозоля и в таком виде передвигается над поверхностью песка. [c.351]

Проектирование ТА сводится к расчету площади поверхности теплообмена по упрощенным температурным схемам, не учитывающим связи факторов теплопередачи с гидродинамическими режимами движения и температурой материальных потоков. Переход к расчету по известным методикам (моделям), свободным от указанных недостатков, осуществляется крайне редко, поскольку он требует громоздких и трудоемких вычислительных операций. [c.3]

В соответствии с ранее развитыми представлениями о диффузионном горении в ламинарном потоке переход от ламинарного режима к турбулентному для диффузионного факела может быть иллюстрирован качественным графиком, представленным на фиг. 10-2. Относительная длина диффузионного факела (отношение длины факела I к его ширине Ь) должно равняться отношению скорости потока к скорости диффузии, определяющей скорость смесеобразования Пока явление протекает в ламинарной области, [c.96]

Рассмотрим схему обтекания потоком воздуха отдельно стоящего здания (рис. 4.29). При набегании на здание потока воздуха его нижние слои затормаживаются, кинетическая энергия потока переходит в потенциальную и статическое [c.942]

Значение аэродинамического коэффициента давления показывает, какая доля кинетической энергии потока переходит в потенциальную. Из выражения (4.74) можно получить формулу для его определения [c.942]

При некоторой скорости воздуха, называемой критической, большая часть частиц будет передвигаться прыжками. Из полидисперсного порошка выдувается более мелкая фракция. Самая тонкая фракция под действием воздушного потока переходит в состояние аэрозоля и в таком виде перемещается над поверхностью порошка. [c.317]

Пусть стационарно движущийся горизонтальный поток переходит из узкого сечения трубы /1 в широкое (рис.2.16, б) в результате внезапного увеличения сечения поток движется в форме расширяющейся струи, окаймленной на некотором участке кольцевой водоворотной зоной. Потери энергии на вязкое трение на этом участке будем считать незначимыми (вследствие преобладания переноса импульса за счет турбулентных пульсаций). Выделим контур, ограниченный стенками трубы и сечениями левым I, расположенным на участке большего диаметра, но в непосредственной близости к узкому сечению и правым 2 (на конце участка / ). Запишем для этого контура баланс количества [c.164]

Нетрудно заметить, что для малых величин Р первый член исчезает, Е достигает единицы, а р становится равным величине, характерной для молекулярного течения в длинных цилиндрических трубах [уравнение (36)]. Далее, когда Р становится большим, то 2 приближается к 0,81 как к пределу и поток переходит в вязкостное течение и практически описывается уравнением (55). Молекулярное и вязкостное течение будут рассмотрены в этой части ниже. [c.462]

Когда толщина пленки достигает определенного критического значения, ламинарный поток переходит в турбулентный. В турбулентном потоке тепло распространяется не только посредством теплопроводности, но и за счет вихре-диффузионных процессов, которые способствуют лучшему перемешиванию жидкого конденсата и увеличивают коэффициент теплоотдачи. [c.127]

В данной статье богатый и бедный пределы устойчивости будут определяться по значению соотношения топливо/воздух набегающего потока тогда как характер предела устойчивости определяется отношением испарившегося топлива к воздуху в вихревой зоне, которое может быть прямой или обратной функцией /". Рассмотрим сначала топлива с низкой летучестью. Пределы, устанавливающиеся при изменении расхода топлива при достаточно низкой скорости, показаны на фиг. 2, а. Устойчивые пересечения кривых (2) и (3) получаются в точках 1, 2 ц 3, которые представляют соотношения топливо/воздух, непрерывно уменьшающиеся в вихревой зоне и непрерывно возрастающие в свободном потоке. Переход устойчивой точки к меньшему значению обусловливается увеличением соотношения топливо/воздух в набегающем потоке н, следовательно, увеличением скорости оседания топлива на стабилизаторе. Разность между в точке 2 и в точке 2 соответствует неиспарившемуся топливу, сброшенному со стабилизатора. Пересечение 3 представляет состав и температуру вихревой зоны, соответствующей максимальному соотношению топливо/воздух в подаваемом [c.290]

Используя выражение для локальной диссипативной функции (1.27.21), легко показать, что новым независимым силам Хщ соответствуют новые независимые потоки переход к которым от старых независимых потоков 7 задается линейным преобразованием [c.86]

Был произведен ряд экспериментов с применением двух рабочих жидкостей — воды и четыреххлористого углерода, обладающих весьма различными физическими свойствами. Применение таких жидкостей вызвано необходимостью получения уравнений теплообмена при кипении на горизонтальной и вертикальной поверхности нагрева, имеющих общую применимость. В табл. 31 приведены значения теплофизических констант, которыми следует пользоваться при составлении общего уравнения теплоотдачи. Экспериментом установлено, что теплоотдача при ядерном кипении подчиняется различным законам в зависимости от величины теплового потока. Переход от одного к другому закону совершается в пределах от 5000 до 10 000 ккал1м час для горизонтальных 112 [c.112]

В работе [41 ] для задачи синтеза оптимальных систем теплообмена были впервые применены вышеизложенные идеи решения комбинаторных задач путем построения сокращенного дерева вариантов. Прежде всего, было введено эвристическое правило в оптимальной схеме теплообмена при теплообмене между какими-то горячим и холодным потоками переходит максимальное количество теплоты, допускаемое минимальным температурным сближением Дттш- Это эвристическое правило резко сокращает дерево вариантов, максимальное число висячих вершин падает от m до от (от до N1 для задачи синтеза систем теплообмена), так как в каждой схеме любая пара потоков встречается только один раз. На первом уровне дерева вариантов возможно N пар потоков, на втором — N (М — 1), на третьем — N (М — ) (Ы — 2) и так далее, на Л -м уровне — N (М — I) (Ы — 2)- - I = N1. Очевидно, что Л < для N 3. [c.154]

Такая структура явления сводится, к следующему кинетическая энер пия осредненного потока переходит в. кинетическую энергию вихря, а затем передается пульсационному пото ку преимущественно Б виде крупных пульсаций. Энергия крупных тгульсащий передается все более М елки1М пульсациям и, наконец, Преобразуется в тепловую энергию. Вполне очевидно, что свя- занная с этим вначительная турбулизация потока оказывает сильное влияние на теплоотдачу в потоке. [c.20]

Важной особенностью использования трубчатых турбулентных реакторов при реализации весьма быстрых процессов полимеризации является ограничение снизу количества подаваемого сырья. Трубчатый реактор работает неэффективно при малых нагрузках по сырью падает общая конверсия мономера, уширяется ММР, снижается ММ образующегося полимерного продукта, заметно уменьшается производительность реактора и др, (рис. 7.19). Это обусловлено тем, что при малых линейных скоростях движения сырья в трубчатом реакторе снижается и, как следствие, радиус К реактора становится выше В этом случае процесс из квазиизотермического режима (режима квазиидеального вытеснения в турбулентных потоках) переходит в факельный со всеми вытекающими отсюда негативными последствргями. Поскольку производительность трубчатого турбулентного реактора ограничена снизу, то пуск процесса при осуществлении быстрой полимеризации в производственных условиях необходимо проводить при рабочих расходах мономера и раствора катализатора, определяемых реальной производительностью установки. [c.313]

Если Ре<2000, доминирует ламинарный поток. Переход к турбулентному потоку происходит при значениях Re 2000ч-5000. [c.115]

Система уравнений (3.358) представляет. собой математическое описание ячеечной модели с обратными потоками. При /->-0 ячеечная модель с обратными потоками переходит в ячеечную модель, а при /, Л -> < — в диф-фузио1шую модель. [c.113]

Рейнольдса число (Re) Один из подобия критериев. Безразмерный параметр, использ. для оценки потока вязких ж-тей и газов как ламинарного или турбулентного потоков. При превышении критич. значения Р.ч. ламинарный поток переходит в турбулентный. Величина Р.ч. определяется произведением плотн. в-ва, хар-рной скорости потока, и хар-рного линейного размера, деленного на коэф. динамич. вязкости. Назв. по им. англ. ученого Осборна Рейнольдса (Osborne Reynolds, 1842-1912). [c.182]

Гидравлический удар в трубопроводах можно объяснить следующим образом. При резком уменьшении скорости движения потока воды или полном прещ)ашении его движения кинетическая энергия потока переходит в потенциальную, в результате этого возникает дополнительное давление, которое и может вызвать разрыв трубоцроводов и арматуры. [c.41]

При увеличении расхода пара пузырьковоснарядная структура потока переходит в снарядную 4, а затем в снарядно-кольцевую 5, для которой характерно наличие крупных паровых снарядов и кольцевого сечения жидкостного потока. При дальнейшем увеличении расхода пара отдельные снаряды сливаются друг с другом и возникает раздельное течение кольцевого слоя жидкости и парового потока по оси трубы— кольцевая структура 6. Такое течение при больших скоростях пара сопровождается срывом капель с поверхности жидкости, которые распределяются в паровом потоке. Такая структура парожидкостного потока называется дисперсно-кольцевой (7). Для нее характерно наличие на внутренней поверхности трубы пленки жидкости. По мере утоньшения пленки жидкости вследствие парообразования устойчивость пленочного течения уменьшается, и при определенных условиях дисперсно-кольцевая структура переходит в дисперсную 5, в которой сплошной фазой является пар, а дисперсная жидкая фаза распределена в сплошной в виде капель. Условия образования парожидкостного потока определенной структуры и переход от одной структуры к другой определяются совокупностью физикомеханических характеристик рассматриваемой системы. [c.191]

Яри движении rasa по пустым трубам ламинарный режим потока сохраняется до значений числа Рейнольдса около 2300. Выше этого значения режим потока переходит в турбулентный. [c.194]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология