Сполдинга число

Параметр вдува Б, называемый также числом Сполдинга, равен [c.146]

Для фактического расчета теплоотдачи следует избрать метод, который явно не использовал бы производны скорости и не вносил бы дополнительных погрешностей за счет их вычисления. Если число Рг рабочего тела не очень сильно отличается от 0,7 на такте вытеснения, то можно рекомендовать метод Сполдинга— Смита [63, 85]. В вычислительной части он сводится к нахождению интеграла [c.120]

Если число Прандтля равно единице и влияние изменения плотности не очень существенно, то можно использовать формулу Сполдинга [Л. 54] [c.203]

Интенсивность переноса массы характеризует введенный Сполдингом безразмерный параметр В. Число Сполдинга вводится для процесса горения, протекающего в условиях неподвижной (относительно поверхности) кромки диффузионною пламени (например, при создании так называемого плоского пламени, возникающего при горении в противотоке окислителя), определяет движущую силу массопереноса из К-фазы и является мерой интенсивности горения [1, с. 50]. Число Сполдинга можно рассчитать из материального баланса на границе раздела фаз. Но поскольку при горении наблюдается теплоперенос, то чаще находят число Сполдинга (которое в этом случае характеризует интенси ость и массо-, и теплопереноса) из уравнения энергетического баланса [c.12]

Пунктирная линия представляет экспериментально обоснованную корреляцию Чи и Сполдинга [Л. 13] для воздуха (сг/1 = 0,7). Наши расчеты удовлетворительно согласуются с этой корреляцией. Заметим, что влияние числа Рейнольдса ослабляется с ростом числа Прандтля. Такое предсказание вполне правдоподобно, но имеющихся экспериментальных данных недостаточно для его обоснования. [c.61]

Комбинированное (совместное) влияние числа Маха п температурного фактора. На рис. 3.2-8 представлены графики зависимости отношения действительного значения числа Стантона к своему аналогу, взятому при условиях с постоянными физическими свойствами для одних и тех же фиксированных значений и различных величин температурного фактора. Пунктирные кривые, относящиеся к корреляции Чи — Сполдинга Л. 13], показаны лишь для тех условий, для которых корреляция была получена из экспериментальных данных. [c.62]

В гл. 3 наши расчетные числа Стантона сопоставлены с корреляцией Чи и Сполдинга [Л. 13]. Согласование получилось достаточно хорошим. На рис. 5.4-3 наши расчеты сравниваются с экснериментальными дан- [c.80]

Для газовых смесей числа Рг и 5с невелики (0,6—1), поэтому зоны гидродинамической, тепловой и диффузионной стабилизации вполне соизмеримы и могут занимать значительную часть длнны мембранного элемента. Установлено [1], что зависимости Ыи = Ыи(2, Реу ) и 8Ь = 8Ь(2, Реу) качественно повторяют вид функции на рис. 4.7, где тепловая или диффузионная стабилизация происходит уже в условиях гидродинамически стабилизированного потока. Значения Ыи и ЗЬ при одновременном развитии профилей скорости температуры (концентра ции) несколько выше, но длины зон тепловой и диффузионной стабилизации примерно одинаковы. Обобщенный закон массообмена, представленный на рис. 4.9, сохраняет силу и хорошо описывается уравнением Микли — Сполдинга (4.59). [c.137]

Найдено также решение для теплового факела при большом числе Прандтля. В статье [61] решены уравнения до возмущений второго порядка малости, а Сполдинг и Крюддейс [97] получили первый член решения для внешнего слоя полуинтуитив-ным способом. [c.123]

В горизонтальной, наклонной и вертикальной трубах. В расчетах использовали двухпараметрическую модель Лондера — Сполдинга [84]. При граничном условии постоянной плотности теплового потока рассматривали течения, направленные как вверх, так и вниз. Для течения, направленного вверх, число Нуссельта сначала уменьшается с возрастанием Gr до тех пор, пока не будет достигнуто некоторое критическое значение Gr затем Nu начинает монотонно увеличиваться. Однако для течения, направленного вниз, число Нуссельта монотонно уменьшается с увеличением Gr. Эти результаты согласуются с экспериментальными данными работы [12]. Проведен ряд экспериментальных исследований турбулентного смешанно-конвективного течения сверхкритических жидкостей в вертикальной трубе. Обзор многочисленных исследований, посвященных этой проблеме, представлен в работе [77]. [c.636]

Сполдинг и Тол [5] показали, что данные по стабилизации можно скоррелировать с помощью двух безразмерных параметров, один из которых связывает скорость срыва с теплом, перенесенным через границы вихревой зоны, а другой связывает тепло, выделившееся при реакции, с теплом, отведенным из этой зоны, т. е. Ув.оАю. = onst (Sud/a) где а = К/Срр — коэффициент температуропроводности п — показатель степени, зависящий от числа Re 5ц —скорость ламинарного пламени в смеси с соотношением топливо/воздух, соответствующим скорости срыва d—размер стабилизатора. В данном исследовании [c.366]

Коэффициенты тур лентной диффузии определяются как отношения эффективной вязкости к соответствующему числу Шмидта. Величина М представляет собой стехиометрический коэффициент. Скорость горения С определяется на основе модифицированной модели Сполдинга [5.87]. [c.462]

В статье Д. Б. Сполдинга изложены основные сведения о теплообмене при наличии химических реакций в газовой фазе и на поверхности тела. В целях простоты и наглядности анализ проведен для идеально-диссоциирующего газа (несколько видоизмененная модель Лайтхилла) при значении числа Льюиса, равном единице. Рассмотрены лишь простейшие случаи теплообмен в неподвижном газе, теплообмен при ламинарном пограничном слое вблизи передней критической точки и теплообмен при турбулентном течении Куэтта. [c.4]

Важно отметить, что число Сполдинга нельзя прямо коррелировать со степенью горючести и со строением полимера, поскольку оно зависит как от характеристик полимера и от концентрации окислителя, так и от температуры газификации. В то же время, как правило, менее горючие полимеры имеют более низкие значения В, что особенно характерно для карбонизующихся материалов. [c.12]

Предельная кои11ентрация кислорода зависит от индивидуальных свойств полимера (температуры пламени, числа Сполдинга) и внешних условий (температуры окружающей среды, теплоемкости инертного компонента в окислительной среде, тепловых потерь) [14]. С ростом температуры окружающей среды КИ снижается. Отсюда можно найти ту температуру, при которой полимер будет гореть на воздухе. Эта предельная температура (ниже которой наблюдается срыв пламени на воздухе) называется температурным индексом. [c.14]

Для прогнозирования протекания рабочего процесса газового двигателя был разработан программный комплекс, в основе которого лежал программный продукт FIRE австрийской фирмы AVL, адаптированный во ВНИИГАЗе для рещения подобных задач. На первом этапе строились трехмерные расчетные подвижные сетки для анализируемых вариантов камер сгорания, показанные для двух КС и одного из моментов времени на рис. 7.62. Затем для каждой дискретной ячейки (число которых составляло примерно 80 ООО) рещались фундаментальные уравнения гидрогазодинамики и тепломассообмена с использованием численного метода контрольных объемов Патанкара—Сполдинга. Процесс рассчитывался с момента закрытия впускного клапана до момента открытия выпу- [c.367]

Другие функции, используемые в явно интегральных расчетных методах, обобщают экспериментальные данные с помощью выражения для диссипативного интеграла Трукенбродта [Л. 124], Эскудиера и Сполдинга [Л. 29] и Вальца [Л. 129] или закона увлечения Хэда [Л. 45]. По мере возрастания объема и достоверности экспериментальных данных формулы усложняются и уточняются. Однако число факторов, оказывающих практическое влияние, настолько велико, что эти функции еще далеки от своей законченной формы, удобной для практических целей. Большинство из них ограничивается однородностью свойств потока вблизи гладкой непроницаемой стенки и монотонными профилями скоростей без максимумов. [c.13]

Явно интегральные методы расчета турбулентных слоев в настоящее время, по-видимому, наиболее широко распространены по сравнению с другими. Различия между методами в основном связаны с весовыми функциями, используемыми для образования дифференциальных уравнений, а также с источниками и формами вспомогательных соотношений, обобщающих эмпирическую информацию. Трукенбродт [Л. 124] использовал интегральные уравнения движения и кинетической энергии совместно с алгебраическим соотношением между диссипативным интегралом и числом Рейнольдса, построенным на толщине потери импульса Эскудиер и Сполдинг [Л. 29], а также Вальц [Л. 129] брали те же дифференциальные уравнения, но привлекали к расчету другие вспомогательные соотношения. [c.15]

Пока нашей целью является демонстрирование возможностей расчетного метода. Однако уже сейчас мол<н< утверждать реалистичность предсказаний, полученных с помощью нашего метода. Об этом свидетельствует удовлетворительное совпадение решений с корреляцией Чи — Сполдинга. В частности, для числа Прандтля 0,7 расчетное отношение числа Стантона к коэффициенту поверхностного трения оказалось близким к 0,58. Ркменно такая величина рекомендована Чи и Сполдингом а основании обработки большого числа экспериментальных данных. [c.62]

Величину эффективного числа Прандтля Еыбраем, исходя из данных но теплопереносу Рейнольдса, Кейса и Клайна [Л. 88] (которые согласуются с корреляцией Чи — Сполдинга [Л. 13] при равенстве фактора рейнольдсовой аналогии 1,16). На рис. 5.2-3 дано сравнение нашего расчета с эксперимецтальньши данными. При этом использовалась величина эффективного (или турбулентного) числа Прандтля, равная 0,9. Это значение будет фигурировать в приводимых ниже расчетах. [c.76]

Рисуиок 5.4-1 иллюстрирует влияние числа Маха и температурного фактора (отношение температуры стоики к температуре основного потока) на коэффициент поверхностного трения. На графике представлена зависимость от числа М отношения действительного коэффициента поверхностного трения к его значению при постоянных свойствах среды и одинаковых величинах числа Рейнольдса Пунктирной кривой показана корреляция Сполдинга и Чи [Л. ИЗ], полученная путем оообгцеиия большого количества экспериментальных данных. Далее па рис. 5.4-2 [c.79]

Рис. 5.4-3. Сравнение расчетных данных и опытных величин числа Стантона для больших значений температурного фактора. с ллошные линии —расчет авторов,- точки — данные Чи—Сполдинга [Л. 13] значения

Справочник химика 21

Химия и химическая технология