Кирхгофа второе

При интегрировании уравнения Кирхгофа (64.5) нередко используется температурная зависимость теплоемкостей в виде степенных рядов. Последние справедливы в определенном интервале температур нижним пределом этого интервала обычно выбирается 298 К. При 298 К можно легко рассчитать тепловой эффект реакции А Н° 2Щ по первому или второму следствиям закона Гесса. В связи с этим уравнение Кирхгофа целесообразно будет проинтегрировать в интервале температур 298—Г. [c.214]

В 1859 г. Кирхгоф пришел к выводу, что если температура стенок и содержимого полости поддерживается неизменной, то поток излучения в каком-либо направлении должен быть таким же, как и в любом другом направлении кроме того, он должен быть одним и тем же в любой точке источника и не зависеть от материала стенок. Если бы это было не так, то нарушался бы второй закон термодинамики. [c.18]

Метод спектрального анализа, разработанный во второй половине XIX в. Г. Кирхгофом и Р. Бунзеном, позволил изучить состав наружных оболочек звезд и открыть на Солнце элемент, названный гелием, не обнаруженный еще к тому времени (1868) на Земле. В настоящее время о химическом составе Вселенной известно больше, чем о составе глубинных слоев Земли. Самые распространенные в космосе элементы водород (75%) и гелий (24%). И лишь около 1% от общего числа атомов приходится на долю остальных всех известных нам элементов, среди которых чаще встречаются кислород (№ 8), неон (№ 10), азот (№ 7), углерод (№ 6), кремний (№ 14), магний (№ 12), железо (№ 26) и др. Элементов с четными порядковыми номерами распространено больше, чем с нечетными, так как ядра атомов, состоящие из четного числа протонов и нейтронов, обладают повышенной устойчивостью. [c.200]

Метод спектрального анализа, разработанный во второй половине XIX в. Г. Кирхгофом и Р. Бунзеном, позволил изучить состав наружных оболочек звезд и открыть на Солнце элемент, названный гелием, не обнаруженный еще к тому времени (1868) на Земле. В настоящее время о химическом составе Вселенной известно больше, чем о составе глубинных слоев Земли. Самые распространенные в космосе элементы водород (75%) и гелий (24%). И лишь около 1% от общего числа ато- [c.265]

Сопоставляя первое равенство с уравнением Кирхгофа dAЯ/d7 = A p, а второе—с уравнением (dAG/d7)p = = —А5, находим, что [c.88]

Для полученных расходов с учетом данных о коэффициентах гидравлического сопротивления вычисляются потери давления на всех ветвях и их суммарные невязки во всех независимых контурах. Эти невязки в соответствии со вторым законом Кирхгофа должны быть сведены до нулевых значений. [c.38]

М.Г. Сухарев дал матричную форму записи системы уравнений законов Кирхгофа (на примере газосборных сетей), а также общее доказательство сходимости для нее (в случае плоских схем) метода простой итерации. Причем в отличие от других авторов [188, 247] сделано это подстановкой общего решения подсистемы уравнений первого закона Кирхгофа непосредственно в уравнения второго закона. Монография [c.44]

Второй закон Кирхгофа требует суммарного нулевого изменения перепадов У давления (разностей потенциала) в любом контуре схемы для этого необходимо и достаточно, чтобы равенство [c.48]

Уравнение второго закона Кирхгофа для отдельно взятого контура может быть записано как скалярное произведение вектора-строки матрицы [c.52]

Исходя из этого, декомпозиция систем уравнений первого и второго законов Кирхгофа дает [c.57]

Элементы этой матрицы являются коэффициентами при х,- (/ = 1,..., 6) в уравнениях второго закона Кирхгофа [c.66]

Проведение линеаризации (5.19) в данном случае (см. (5.7) и (5.13)), но отдельно для подсистем уравнений первого и второго законов Кирхгофа дает [c.67]

Уравнения второго закона Кирхгофа, как в их исходной записи относительно вектора х, так и после перехода к контурным переменным, представляют совокупность положительно и отрицательно определенных квадратичных форм [67], отвечающих некоторым поверхностям в многомерных и-или --пространствах. [c.75]

Действительно, условие (7.11) является критерием того, чтобы уравнения (7.10) обратились в уравнения второго закона Кирхгофа. [c.94]

Перейдем теперь к общему случаю неоднородной цепи, содержащей источники давления Я, на ветвях и с произвольными замыкающими соотношениями у + Н = f(x), для которой выпишем еще раз систему уравнений второго закона Кирхгофа [c.96]

Уравнения связей в (7.29), если их сравнить с уравнениями у =А Р, являющимися аналогами второго закона Кирхгофа, однозначно указывают на физический смысл множителей Лагранжа в нашей задаче X - это с точностью до знака вектор Р узловых давлений. (В случае минимизируемой функции (7.27) и /3/ = /3 X будет совпадать с -Р с точностью до множителя [c.97]

Следующая группа уравнений отражает уравнения второго закона Кирхгофа [c.110]

Здесь (9.1) — уравнения первого закона, а (9.2) и (9.3) - уравнения второго закона Кирхгофа соответственно в контурной и узловой формах Р - известное давление в линейно-зависимом узле. [c.117]

Каждый вектор у = / .соо ветствующий замеренным значениям узловых давлений (Pi,..., P Y = Р, обращает уравнения второго закона Кирхгофа в тождества, поэтому исходная система уравнений сокращается до [c.149]

Повышенный интерес к экстремальному подходу и виду минимизируемого функционала объясняется еще и тем, что задачу расчета потокораспределения можно тогда трактовать и как нелинейную сетевую транспортную задачу. Такая интерпретация имеет теоретическое и практическое значение. Первое заключается в том, что формальное применение теоремы о потенциалах позволяет установить двойственный характер гидравлических параметров (расходов на ветвях и давлений в узлах) и соответст-ственно систем уравнений первого и второго законов Кирхгофа, а также и вид функционала. Подобное рассмотрение проведено Ю31. Ермольевым и ИЛ1. Мельником [66]. Подробный содержательный и математический анализ применимости теории нелинейных сетевьк транспортных задач к сетям физической природы дан в книге EJii. Васильевой, Б.Ю. Левита и В.Н. Лившица [35]. Прикладная сторона здесь заключается в возможности применения методов и стандартных программ для решения сетевых транспортных задач или даже общих методов нелинейного программирования, например методов возможных направлений [74,211]. [c.44]

Из других возможных нелинейных формализаций задач оценивания параметров ТПС следует отметить постановку, основанную на физическом смысле задачи, а именно требуется, не нарушая условий потокораспределения, т. е. первого и второго закона Кирхгофа, так подобрать сопротивления ветвей г. д., которая моделирует данную ТПС, чтобы расхождения между измеренными потерями давления и значениями полу- [c.156]

Особое значение имели работы Н. Е. Жуковского Видоизменение метода Кирхгофа и Теория воздуш-[1ЫХ виитов . В первой из них дамо теоретическое обоснование метода расчета подъемной силы крыла, распространяемого теперь на лопасти насосов и компрессоров. Этот метод не только служит для расчета подъемной силы лопастей. машины, но и указывает пути разработки рациональных профилей лопастей современных машин. Вторая отмеченная выше работа содержит теорию и метод расчета пропеллеров. Эта работа легла в основу теории осевых вентиляторов и насосов, разработанной ученика.ми Н. Е. Жуковского (К. А. Ушаков и др.). [c.9]

Анализ отражения от наклонного плоского дефекта с помощью дифракционных теорий [10] представляет поле отражения как сумму геометрически отраженной волны и двух дифракционных волн 9Т краев дефекта, ближнего и дальнего к преобразователю. Поведение каждой из них подчиняется закономерностям, рассмотренным в п. 1.4.1. Наличие двух источников дифракционных волн вызывает их интерференцию, под влиянием которой амплитуда эхо-сигнала осциллирует с изменением частоты, размера дефекта и угла падения на него. Возникновение осцилляций следует также из формул (2.25) с учетом (2.26) поскольку Ф — осциллирующая функция с аргументом Ь 81пб. Имеется существенное различие в результатах расчетов методом Кирхгофа и по дифракционной теории [7]. Согласно первому амплитуда максимумов осцилляций уменьшается с увеличением аргумента, а согласно второму— остается постоянной. Последний результат подтверждается экспериментом. [c.122]

Из приведенных выше двух положений третьего закона термодинамики следует, что для химических реакций вблизи абсолютного нуля должны иметь место равенства АСр = О и Д5 = 0. Сопоставляя первое равенство с уравнением Кирхгофа [( АШйТ) = А Ср], а второе — с уравнением (й Ад/кТ)р = = —Д5, находим [c.71]

Многообразие, метрические, ковариантные и контравариантные компоненты могут быть представлены с помощью планарной электрической сети [6], в которой линейные (омические) сопротивления соединяются между узлами (/, к), где потенциалы определяются вторым правилом Кирхгофа (ВПК), а инцидентные токи подчиняются первому правилу Кирхгофа (ППК) . Такая сеть имеет два ортогональных векторных пространства, соответствующие ей [8], размерность которых может быть определена путем удаления по одной ветви сети каждый раз до тех пор, пока в сети не будет отсутствовать ток. Множество удаленных ветвей (звеньев) образует базис векторного пространства, порождаемого токами в сети, тогда как оставшийся подграф образует дерево сети. В кирхго- [c.433]

Согласно первому правилу Кирхгофа (правилу узлов), сумма значений тока на всех ребрах, инщщентных каждой вершине графа, равна нулю согласно второму правилу Кирхгофа (правилу контуров), сумма значений напряжений на каждом цикле графа равна нулю. — Прим. перев. [c.433]

Очевидно, приведенные правила составления уравнений и стали назьшать-ся законами (или постулатами) Кирхгофа, причем интересно отметить, что во всей литературе первым законом почему-то считается тот, который соответствует второму приведенному правилу. [c.8]

Методы поконтурной увязки перепадов давлений и поузловой увязки расходов предназначены для нахождения таких взаимосвязанных расходов на ветвях и давлений в узлах, которые с наперед заданной точностью в отношении расходов и (или) давлений удовлетворяли бы первому и второму законам Кирхгофа. [c.38]

Ю. Картером [280], 1956 г., также вводит в рассмотрение функцию, частные производные от которой дают уравнения первого закона Кирхгофа, и затем интерпретирует процедуру поконтурной увязки как процесс минимизации этой функции. Затем строит аналогичную функцию по отношению к уравнениям второго закона Кирхгофа. [c.43]

Распределение расходов и напоров в г.ц. с сосредоточенными постоянными при установившемся движении несжимаемой жидкости описьтается, во-первых, линейными соотношениями, аналогичными законам Кирхгофа для электрической цепи, и, во-вторых, нелинейными уравнениями связи между расходами и потерями давления на ветвях, которые будем называть замыкающими соотношениями. [c.45]

Гидравлический расчет, который связан с определением перепадов y давления на ветвях, завершается обьмно откладыванием зтих значений от заданной величины Р т ДОя получения искомых давлений во всех узлах схемы. Для этой процедуры достаточно использовать значения только для ветвей дерева (их значения для хорд будут автоматически подтвер>кде-ны в силу второго закона Кирхгофа). В связи с этим дадим в общем виде связь между векторами Р, у и значением Р . [c.62]

Нетрудно показать (впервые это сделано В.Г. Лобачевым [109]), что фиктивные расходы представляют удобную для расчетов комбинацию неопределенных множителей Лагранжа для учета уравнений второго закона Кирхгофа. Можно также установить соответствие между ними и величинами 0,-, введенными Б.Л. Шифринсоном [269] для получения оптимальных напоров при расчете разветвленных тепловых сетей. [c.214]

Данные моменты уже нашли свое отражение в литературе, и можно указать в связи с этим на следующие группы публикаций. Прежде всего, это работы по применению метода ДП для оптимизации режимов магистральных нефте- и газопроводов [226] и других разветвленных ТПС. Другая часть публикаций касается использования сетевых потоковых моделей линейного и кусочно-линейного программирования (являющихся приближенными в том плане, что они не учитьшают в полной мере уравнений второго закона Кирхгофа) для управления потокораспределением в Единой системе газоснабждения [228] и других многоконтурных ТПС. Имеются также отдельные работы по относительно частным задачам, связанным с оптимизацией выходных параметров источников и распределением между ними суммарной нагрузки. [c.233]

В основу метода расчета на ЭВМ положена система уравнений, составленных для всех узлов и контуров вентиляционной схемы по аналогии с первым и вторым законами Кирхгофа 2О,-=0 (во всех узлах сумма расходов равна нулю) и 2 iг-f2ДH =0 (сумма перепадов и потерь давлений всех ветвей для любого замкнутого контура равна нулю). Расчет вентиляционных схем в этом случае осуществляется по известным программам расчета нелинейных электрических цепей [7]. Более подробные сведения [c.268]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология