Вторичная электронная эмиссия из сложных катодов

Предполагалось, что большая вторичная эмиссия сложных кислородно-цезиевых катодов [491—493, 496, 527—532, 567 —570] так же, как и фотоэффект, обусловливается низким потенциалом ионизации адсорбированных в поверхностной плёнке атомов цезия. Однако параллельное исследование фотоэффекта и вторичной эмиссии кислородно-цезиевых катодов показывает, что это не так [503—505, 536, 537]. При утомлении кислородно-цезиевых катодов путём их интенсивного освещения, а также при изменении толщины поверхностей плёнки цезия путём дополнительного прогрева всего прибора ход изменения коэффициента вторичной эмиссии далеко не соответствует ходу изменения фототока. Максимумы обеих кривых не совпадают. Точно так же не совпадают изменения вторичной эмиссии и фототока и при изменении структуры промежуточного слоя сложного катода. Поэтому при построении теории вторичной электронной эмиссии из сложных катодов их надо рассматривать как примесные полупроводники ) (как и в случае других видов электронной эмиссии со сложных катодов). При этом надо учитывать, что вторичные электроны вылетают не с самой поверхности сложного катода, а с некоторой глубины и что основной причиной, тормозящей их движение, является взаимодействие их с электронами полосы проводимости. Таким образом, влияние факторов, приводящих к увеличению числа этих электронов, должно отзываться на вторичной эмиссии более сложным образом, чем при термоэлектронной эмиссии. Возрастание числа электронов проводимости сверх некоторого оптимального значения должно уменьшать вторичную эмиссию из примесных полупроводников. [c.185]

Прежде всего он нашел применение в радиотехнике. Вакуумные фотоэлементы со сложным серебряно-цезиевым фотокатодом особенно ценны для радиолокации они чувствительны не только к видимому свету, но и к невидимым инфракрасным лучам и, в отличие, например, от селеновых, работают без инерции. В телевидении и звуковом кино широко распространены вакуумные сурьмяно-цезиевые фотоэлементы их чувствительность даже после 250 часов работы падает всего на 5—6%, они надежно работают в интервале температур от—30° до +90° С. Из них составляют так называемые многокаскадные фотоэлементы в этом случае под действием электронов, вызванных лучами света в одном из катодов, наступает вторичная эмиссия — электроны испускаются добавочными фотокатодами прибора. В результате обш,ий электрический ток, возникающий в фотоэлементе, многократно усиливается. Усиление тока и повышение чувствительности достигаются также в цезиевых фотоэлементах, заполненных инертным газом (аргоном или неоном). [c.97]

ВТОРИЧНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ эмиссия из сложных КАТОДОВ 85 [c.85]

ВТОРИЧНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ из сложных КАТОДОВ 185 [c.185]

В теории разряда Таунсенда из всех возможных элементарных процессов выделения электронов из катода только этот процесс и учитывался. Введённый Таунсендом коэффициент поверхностной ионизации у, равный числу электронов, эмиттируемых катодом, приходящихся на каждый ударяющийся о катод положительный ион, принимали за количественную меру вторичной эмиссии под действием положительных ионов. В действительности дело обстоит несколько сложнее. Чтобы получить значение-коэффициента вторичной эмиссии электронов при ударах о катод положительных ионов, нельзя просто приравнивать этот коэффициент коэффициенту у, а надо ещё учитывать фотоэффект с катода под действием коротковолновых излучений, возникающих в разряде, и в известной мере также действие метастабильных атомов и быстрых нейтральных частиц. Поэтому имеющиеся па отнощению к коэффициенту вторичной эмиссии экспериментальные количественные данные должны рассматриваться как верхний предел и нередко относятся к суммарному коэффициенту Т-Но и надёжных измерений суммарного у очень мало, особенна если принять во внимание, что как у, так и действительный коэффициент вторичной эмиссии — назовём его уо — должны зависеть как от природы газа, так и от природы катода. [c.188]

Горение положительного коронного разряда в водороде-поддерживается за счет вторичной эмиссии электронов из. катода и фотоионизации, причем основную роль играет вторичная эмиссия. При введении органических примесей в положительный коронный разряд вследствие процесса перезарядки условия горения изменятся. Процесс перезарядки состоит в захвате электрона нейтральной молекулой при столкновении ее с водородным ионом. Перезарядка имеет тем большую вероятность, чем ближе потенциалы ионизации иона и молекулы. Вместо быстрых водородных ионов образуются медленно движущиеся органические ионы, не вызывающие заметной вторичной эмиссии из катода. Это связанО с тем, что сложные молекулы стремятся диссоциировать после приобретения энергии возбуждения, полученной в результате нейтрализации органического иона. Время жизни такого иона невелико. В процессе диссоциации образуются свободные радикалы, которые могут захватывать электроны,, возникающие у катода. [c.47]

Магнитный электроразрядный манометрический преобразователь представляет двухэлектродную систему— анод н холодный катод (катод в виде двух параллельных пластин, находящихся между полюсами магнита). Для создания самостоятельного разряда на преобразователь подается высокое напряжение (единицы киловольт) через ограничительный резистор, имеющий сопротивление величиной 10 —10 Ом. Магнитное поле служит для увеличения пути свободного электрона, движущегося под действием электрического поля в результате сложной траектории движения. По пути электроны, сталкиваясь с молекулами газа, ионизируют их. При бомбардировке катода ионами возникает вторичная эмиссия. Возрастание тока приводит к уменьшению разности напряжений на электродах за счет увеличенного падения напряжения на ограничительном резисторе. Устанавливается динамическое равновесие, при котором число зарядов, образующихся в объеме преобразователя в единицу времени, равно электрическому току во внешней цепи. Ток разряда при постоянном напряжении и постоянном магнитном поле определяется только давлением. Пределы измерения, определяемые зависимостью разрядного тока от давления (эта зависимость является функцией напряженности магнитного поля и приложенной разности потенциалов, конструктивных особенностей и размеров электродов), достигнутые в настоящее время, составляют 10 —10" Н/м . Благодаря непостоянству [c.177]

Вторичная электронная эмиссия пз сложных катодовг. Нри практических применениях вторичной эмиссии в электронных умножителях пользуются в качестве эмитторов онисанными выше сложными катодами, так как эти катоды обладают большим коэффициентом вторичной эмиссии 3. Для кислородноцезиевых катодов не представляет особых затруднений при массовом изготовлении электронных умножителей получать 8 около 4—5. [c.85]

Вторичная электронная эмиссия из сложных катодов. Эффект Мальтера. При практических применениях вторичной эмиссии в электронных умножителях пользуются в качестве эмитто-ров сложными катодами, описанными нами в главе о фотоэффекте, так как эти катоды обладают большим коэффициентом вторичной эмиссии 8. Для кислородно-цезиевых катодов удавалось получать 8 до 10,5, и не представляет особых затруднений при массовом изготовлении фотоэлементов с вторичной эмиссией получать 8 около 5. [c.184]

Вторичная электронная эмиссия из сложных кислородноцезиевых катодов отличается ещё той особенностью, что величина вторичного тока и значение коэффициента 5 зависят от напряжённости внешнего собирающего электроны поля, т. е. зависят от разницы потенциалов между эмиттором и коллектором. В случае чистых металлических поверхностей такая зависимость имеет место только пока внешнее поле с учётом контактной разницы потенциалов представляет собой тормозящее поле. Наоборот, при вторичной эмиссии из сложных кислородно-цезиевых катодов вторичный ток увеличивается с увеличением ускоряющего внешнего поля. В этом случае внешнее поле, проникая внутрь промежуточного слоя окисла на катоде, как бы вытягивает из него те электроны, которые получили от первичных электронов добавочное количество энергии, недостаточное для того, чтобы они могли самостоятельно выйти из катода в окружающую [c.185]

Другие авторы справедливо полагают, что вторичная электронная эмиссия из сложных катодов должна строиться на основе электронной теории полупроводников. Одна из предложенных теорий объясняет большую вторичную эмиссию из кислородно-цезиевых катодов специфическим расположением заполненных и незаполненных полос энергетических уровней в полупроводнике, составляющем промежуточный слой этих катодов [579]. Другая теория [523] представляет собой дальнейшее развитие теории Кадышевича с применением положений этой теории к случаю полупроводников. [c.187]

Другой причиной расхождения выражения (7.22) с экспериментальными данными является электродный эффект. Вторичные электроны испускаются катодом, когда о него ударяются положительные ионы, фотоны или метастабильные атомы, при наличии у катода достаточно сильного поля, понижающего потенциальный барьер (автоэлектронная эмиссия), или когда положительные ионы образуют двойной слой на сложных катодах, облегчая тем самым вытягивание электронов из катода. Совершенно очевидно, что, помимо величины микрополей у поверхности катода, на эмиссию существенным образом влияют также размеры, форма и микроструктура поверхности. [c.202]

По вопросу о механизме вторичной эмиссии из сложных катодов, в частности о причинах, обусловливающих большие значения коэффициента 8 в этом случае, высказан ряд несогласных друг с другом предположений [496, 527—532, 521, 579]. По мнению П. В. Тимофеева ([496], стр. 36—-41) большая вторичная эмиссия из сложных катодов возникает вследствие образования положительного заряда на поверхности сложного эмиттора при бомбардировке его первичными электронами, вызывающего. эффект, аналогичный эффекту Мальтера. [c.186]