Мейман

Еще в 1917 г. А.Эйнштейн выдвинул гипотезу о существовании не только спонтанных, но и вынужденных (стимулированных или индуцированных) переходов в атомах, сопровождающихся излучением. Попытка обнаружения стимулированного излучения в газовом разряде была предпринята Р.Ландебурном в 30-е годы, а в 1М0 г. В.А.Фабрикант сформулировал необходимые для этого условия. После второй мировой войны многие физики вернулись в лзбор атории, привнеся в работу опыт, полученный с радиолокационной техникой СВЧ. Одним из таких физиков, занявшихся СВЧ-спектроскопией, — как пишет Дж. Пирс [7], — был Чарльз Таунс. .. В 1951 г., сидя на парковой скамейке в Вашингтоне перед деловой встречей, Таунс впервые представил себе принцип, на котором сейчас базируется действие лазера . В 1954 г., почти одновременно, Н.Г. Басовым и А.М. Прохоровым в СССР (в Физическом институте им. П.Н. Лебедева) и Ч. Таунсом с сотрудниками в США (в Колумбийском университете) был создан первый молекулярный генератор на аммиаке, излучающий радиоволны с длиной волны около 1 см. Эта работа была отмечена Нобелевской премией. В 1960 г. Т. Мейман (фирма Хьюз , США) создал первый в мире рубиновый оптический квантовый генератор. Дальнейшее развитие квантовой электроники и нелинейной оптики — результат работы многих отечественных и зарубежных ученых [8]. [c.96]

Электромагнитное излучение радиоволнового диапазона генерируется и излучается макроскопическими объектами, которыми являются, например, высокочастотные передатчики и антенны. Такое излучение обычно когерентно. Излучаемые двумя независимыми источниками радиоволны могут беспрепятственно интерферировать. Излучение в оптической (инфракрасной, видимой, ультрафиолетовой) и рентгеновской областях спектра вызывается изменением энергетического состояния микросистем в атомной области. Такое излучение состоит из очень большого набора волн, характеризующихся малыми разностями частот. Эти электромагнитные волны не имеют определенных соотношений фаз, и поэтому они не когерентны. Явление интерференции для них может наблюдаться только в случае деления излучения на несколько потоков и закономерным взаимным сдвигом фаз в них. Эта кажущаяся противоположность обеих рассматриваемых областей была преодолена после изобретения оптического квантового генератора — лазера [Басов, Прохоров (1954), Шавлов, Таунс (1958), Мейман (1960)]. Осуществляющееся в лазере генерирование микросистемой когерентного излучения оптического диапазона своеобразно иллюстрирует единство спектров электромагнитного излучения. [c.172]

В 1960 г. Мейман (США) создал оптический квантовый генератор на искусственном рубине. Активным веществом в нем была окись алюминия, в которой 0,05% атомов алюминия замещалось атомами хрома. На основе возбуждения индуцированного возвращения в основное состояние атомов хрома удалось получить мощное излучение в красной области видимого диапазона Ск = 6929 А, 6943 А). [c.111]

Точное решение деполяризационной задачи при медленной электрохимической реакции на растущем ртутном капельном электроде — на примере разряда ионов водорода — первые дал Мейман [23]. Более общее решение предложил Коутецкий [24]. [c.184]

При решении деполяризационных задач Коутецкий преобразовывал исходные уравнения путем введения новых независимых переменных, являющихся безразмерными параметрами почти такой же прием применил Н. Мейман [66] при выводе уравнения необратимой полярографической волны, которое, как показал [c.18]

Левич и Мейман ограничиваются частным случаем неограниченного потока вдоль плоской пластинки и реакции первого порядка. Для этого случая ими получено аналитическое решение в виде квадратуры, которое можно найти в монографии Левича [1]. Авторы не довели, однако, свой расчет до чисел, так что сопоставление его с приближенными методами требует еще большой вычислительной работы. Приводимые ими разложения в ряды пригодны лишь в непосредственной близости от кинетической или диффузионной области, где результаты расчета тривиальны. [c.243]

Случай смешанной кинетики на капельном электроде теоретически изучен Мейманом [52]. Если реакция имеет первый порядок по -му компоненту, характеризуется константой скорости к и скорость разряда [c.38]

Мейман Н. К теории концентрационной поляризации на капельном ртутном электроде. Сообщ. 1. Решение дифференциального уравнения диффузии. ЖФХ, 1948, [c.47]

Точное решение для капельного электрода впервые получил Мейман [14] на примере разряда ионов водорода. [c.217]

Теоретическое рассмотрение электродных реакций с вред-шествующими химическими реакциями на ртутном капельном электроде дано Коутецким [7], Мейманом [8] и Смутеком [9]. Процессы I и И можно аппроксимировать схемой [c.321]

Приводимые ниже результаты для релаксации на пластипкс были Получены Н. П. Мейманом в 1947 г. [c.111]

В связи с этим формула Ильковича непосредстзенно не применима к реакциям, скорости которых сравнимы со скоростями переноса реагирующих веществ. Ниже мы приведем вывод выражения для плотности тока и полного тока, текущего на капельный электрод для реакции разряда ионов водорода. Этот вывод был впервые сделан Н. Н. Мейманом [10]. Здесь расчет будет приведен в том виде, который был придан ему Р. Р. Догонадзе. [c.549]

В 1958 г. Шавлов и Таунс fil] проанализировали возможность генерирования и усиления электромагнитных колебаний оптических и близких к ним частот посредством стимулированного излучения. Они в общих чертах рассмотрели основы теории, а также высказали ряд конкретных предложений относительно выбора активных сред и способов их возбуждения. В частности, они обратили внимание на возможность использования для этих целей веществ с примесью редкоземельных ионов (TR). Летом 1960 г., т. е. через полтора года, Мейман в журнале Nature сообщил о создании импульсного квантового генератора на основе синтетического рубина (кристалла AljOg с ионами Сг +), излучающего в красной части видимого спектра (6943 А) [c.9]

Важным по своим многочисленным приложениям разделом диффузионной кинетики является полярография. Советские ученые существенно развили теорию и практику этого метода. Здесь в первую очередь следует назвать разработку теории полярографических максимумов. Эти максимумы оказались весьма тесно связанными с электро-капиллярными явлениями, так как причиной их появления являются тангенциальные движения поверхности ртути, возникающие в результате различий в поверхностном натяжении в различных точках поверхности и вызывающие дополнительное перемешивание раствора (А. Н. Фрумкин, В. Г. Левич, Б. П. Брунс, Т. А. Крюкова). Кроме того, Т. А. Крюковой был открыт новый вид полярографических максимумов, так называемые максимумы второго рода, связанные с самим процессом вытекания ртути. Другим важным результатом был первый математический расчет формы полярографической волны в случае необратимого процесса (Н. Мейман, В. С. Багоцкий). Развитая ранее за рубежом теория полярографических волн была применима лишь к обратимым реакциям. [c.157]

При значительной концентрационной поляризации, как показано В. Г. Левичем и Н. Мейманом в ца примере обтекания пластины, раствор, проходя мимо нижней части электрода, теряет почти все восстаневливаемое вещество, и В результате через [c.636]

ОСНОВНОМ разработаны два метода. При так называемом точном методе [1—3] определения полярографических кинетических токов исходные дифференциальные уравнения преобразуются путем введения новых независимых переменных, которые являются безразмерными параметрами. Такой метод оказался весьма удобным, поскольку течение электродного процесса наряду с диффузией определяется химической реакцией в растворе. Несколько иным путем к той же формулировке у ке в 1948 г. пришел М. Мейман [4] при решении проблемы необратимой электродной реакции. Эта работа пам, однакэ, не была известна, так как сс название но указывало на то, что она посвяш,ена исследованию медленной электродной реакции. К этому методу я пришел независимо при вычислении поправок для уравнения Ильковича в дальнейшем он применялся главным образом но линии кинетических полярографических токов. [c.144]

В. Г. Левичем и Н. Н. Мейманом [9]. На основании этого решения был разработан метод количественного учета концентрационной поляризации на капельном ртутном электроде при течении необратимой реакции первого порядка [10]. На рис. 1, на примере реакции катодного выделения водорода, результаты расчета сопоставлены с опытными данными. Кружочками представлены опытные точки полярографической кривой выделения водорода, снятые с больпюй тщательностью. Сплошная линия соответствует полярографической кривой выделения водорода, вычисленной указанным путем. Для расчета были использованы значения постоянных в уравнении перенапряжения водорода, определенные на стационарном [c.60]

Автором, совместно с Н. Мейманом [10], был исследован вопрос о том, в какой мере понятие диффузионного пограничного слоя является уни-порсальным. Из предыдущих результатов вытекало, что хотя свойства тгограничного слоя зависят от рен<има движения и свойств диффундирующих потоков, все же предельный диффузионный ток мог быть всех да представлен в стандартном виде (Г). [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология