Гамма-излучение энергия при делении

Для целей радиационно-химической технологии используют изотопные установки и ускорители электронов. Излучателями в изотопных установках обычно служат искусственные радиоактивные изотопы с длительным периодом полураспада, в особенности кобальт-60 [5]. Большая проникающая способность гамма-излучения в сочетании с высокой удельной активностью применяемых источников излучения дает возможность достигать значительных мощностей дозы внутри радиационно-химических аппаратов разнообразного назначения. Для генерирования потоков электронов применяют ускорители электронов. Относительно малая проникающая способность электронов благоприятствует их применению для радиационных воздействий в объектах небольшой толщины, например полимерных пленках. Для осуществления энергоемких химических процессов целесообразно применять энергию осколков ядерного деления. [c.157]

Существует немало излучателей с подобными энергетическими характеристиками, но одна особенность плутония-238 делает этот изотоп незаменимым. Обычно альфа-распад сопровождается сильным гамма-излучением, проникающим через большие толщи вещества. Ри — исключение. Энергия гамма-квантов, сопровождающих распад его ядер, невелика, защититься от нее несложно излучение поглощается тонкостенным контейнером. Мала и вероятность самопроизвольного деления ядер этого изотопа. Поэтому он нашел применение не только в источниках тока, но и в медицине. Батарейки с плутонием-238 служат источником энергии в специальных стимуляторах сердечной деятельности. [c.404]

При облучении тепловыми нейтронами в ядерном реакторе основной реакцией является радиационный захват нейтрона Х(п,7) + Х. Продукт реакции имеет избыток нейтронов и обычно является / -эмиттером. По -активности или по сопутствующему гамма-излучению может быть определено исходное количество стабильных ядер интересующего нуклида, а если его содержание в смеси изотопов известно, то и общее содержание элемента. Необходимо учитывать и другие реакции (п,р), (п,о ) и (n,f). Первые две реакции, как правило, протекают на нейтронах с повышенной энергией, но для некоторых лёгких ядер проходят и на тепловых нейтронах. Последняя реакция деления на тепловых нейтронах может быть использована для определения делящихся изотопов урана и плутония в природных объектах, а при использовании быстрых нейтронов — для анализа других нуклидов актинидов. [c.110]

В реакторе при соприкосновении воздуха с мелкодисперсным молекулы азота и кислорода ионизируются и разлагаются под действием как осколков деления урана, так и бета- и гамма-излучений. В потоке теп.товых нейтронов плотностью 3,8-10 нейтр см сек) в течение 10 дней получалось 11,2—9% N02 с выходом 4—5 молекул двуокиси азота на 100 эв. При делении 1 моль освобождается около ПО Мэе энергии, при этом образуется около 5-10 моль двуокиси азота. Степень использования энергии деления составляет около 10%. [c.38]

Уже давно ведется обсуждение возможности создания специальных ядерных реакторов для радиохимического синтеза. Использовать эти химические реакторы можно было бы для синтеза диоксида азота NO2, а следовательно, и азотной кислоты из воздуха, получения гидразина из аммиака, этиленгликоля из метанола и фенола из бензола с помощью радиоактивного излучения. Возможности и ограничения таких установок определяются тем, что 85% выделяющейся атомной энергии концентрируется в положительно заряженных осколках, образующихся при делении ядер, т. е. в альфа-лучах. Остальная энергия переходит в ки-нетическую энергию нейтронов, а также в бета- и гамма-излучение. Казалось бы, что проще всего было бы использовать только энергию нейтронов и гамма-лучей, которые обладают большей проникающей способностью и позволяют вести бомбардировку издалека. Такой реактор можно было бы поставить вплотную к ядерному реактору, так что с точки зрения конструирования подобных систем особых затруднений не возникло бы. Но, к сожалению, при этом возникает опасность, что атомы реагирующих веществ станут радиоактивными. Возможно, эту трудность удастся преодолеть с помощью специальных систем облучения. Примером является созданная в СССР установка со скользящим излучением. В ней по трубопроводам циркули- [c.137]

Рассмотрим эффекты, которые возникают при действии электронов с энергией меньшей нескольких сот электрон-вольт. Мы уже видели, что эти электроны уносят более 80% общей энергии, рассеянной при действии различных видов радиации, за исключением испускания быстрых нейтронов в присутствии тяжелых элементов мишени. Следует напомнить, что эти электроны получаются 1) под действием гамма- и бета-излучений в результате большого числа последовательно идущих процессов 2) под действием протонов, дейтонов и альфа-частиц после небольшого числа последовательных процессов и 3) непосредственно под действием облучения осколками деления. [c.210]

Столкновение ядра и-235 с нейтроном По не всегда приводит к делению. Экспериментально установлено, что примерно-10—15% образующихся ядер 11-236 теряют избыточную энергию возбуждения через излучение гамма-квантов и остаются в основном состоянии [36]. [c.258]

Поскольку ядра-осколки и продукты их последующих запаздывающих распадов могут образовываться в возбуждённых состояниях, то при делении возможно излучение мгновенных и задержанных гамма-квантов. В табл. 13.1.1 [1] приведены средние энергии, уносимые продуктами деления ядер В первых трёх строках указаны мгновенные каналы выделения [c.114]

Экспериментальные исследования преобразования энергии продуктов деления ядер, гамма-лучей и пучка быстрых электронов в ВУФ-излучение в Хе в газовой и жидкой фазах показали высокую эффективность этого процесса. Были получены значения эффективности преобразования от 30 до 68% [80]. В криптоне в газовой фазе при накачке пучком быстрых электронов также достигнута эффективность преобразования около 46% [80. [c.284]

Проведенные П. Хартеком и С- Дондесом опыты прямого облучения в урановом адерном реакторе смеси воздуха и кислорода показали возможность получения окислов азота концентрацией 11—15%. Наиболее благоприятными условиями оказались температура около 200°, давление выше 10 ата, содержание азота в смеси с кислородом порядка 80% (т. е. обычный состав воздуха). При плотности потока тепловых нейтронов 3,8-lOi см -сек и продолжительности облучения 14 400 мин. получалось 11,2—9% NO2, выход составлял 4—5 молей двусяшси азота на 100 электрон-вольт. Использование энергии деления составляло при этом около 10%. В реакторе при соприкосновении воздуха с мелкодисперсным U235 молекулы азота и кислорода ионизируются и разлагаются осколками деления, что дополняет действие бета- и гамма-излучения. При делении I моля освобождается энергия порядка 170 Мэе, прп этом образуется около 5-10 молей двуокиси азота, что эквивалентно 230 т концентрированной азотной кислоты или приблизительно 390 т 58%-ной азотной кислоты- Одновременно в реакторе получается тепло, используемое обычным способом для получения пара, и довольно большое количество закиси азота. [c.20]

Количественное рассмотрение проблемы распределения энергии радиации между твердой и газообразными фазами требует знания точных значений концентрации газа в микропорах. Нами было показано, что для некоторых газов (например, закиси азота МаО) концентрацию газа в порах нельзя просто рассчитать, применяя законы идеальных газов. Необходимо принять во внимание адсорбцию газа твердым телом, даже в опытах, проводимых при температурах, превышающих критическую температуру данного газа. Условия, обычно применявшиеся в наших опытах, в частности высокое давление, затрудняли определение изотерм адсорбции поэтому они остались неизвестными для большинства газов. Можно вычислить два предельных значения Огаз, а именно для полной адсорбции реагентов и для случая полного отсутствия адсорбции. При полной адсорбции расчеты просты для любого вида радиации. В случае отсутствия адсорбции расчеты сложнее и зависят от условий эксперимента, в частности от типа радиации. Действительно, значительная часть газа заключена в порах, и здесь при гамма-излучении рассеивается определенное количество радиационной энергии, которая индуцирует гомогенную радиохимическую реакцию. Суммарный эффект требует введения поправки на это специфическое воздействие. При облучении осколками деления часть энергии рассеивается вне макрочастиц. В идеальном случае сферических гранул можно показать, что эта часть составляет 1,6% [28], [c.167]

В конце 50-х гг. в связи с расширением знаний о радиационно-химических реакциях и созданием доступных и достаточно мощных источников ядерных излучений началось осуществление химико-технологич. процессов путем воздействия излучения. Для целей радиационно-химич. технологии используют изотопные установки и ускорители электронов. Излучателями в изотопных установках обычно служат искусственные радиоактивные изотопы с длительным периодом полураспада, в особенности кобальт-60. Большая ироникающая способность гамма-излучения в сочетании с высокой удельной активностью применяемых источников излучения дает возможность достигнуть значительных мощ1Юстей дозы внутри радиационно-химич. аппаратов разнообразного назначения. Для генерирования потоков электронов применяют ускорители электронов. Относительно малая проникающая способность электронов, используемых в Р х., благоприятствует их применению для радиационных воздействий в объектах небольшой толщины, напр, полимерных пленках. Для осуществления энергоемких химич. процессов целесообразно использовать энергию осколков ядерного деления. [c.210]

Энергия ионов. Ионы содержат в потенциальной форме энергию, которая может достигать около 100 кэв в случае воздействия на мишени с тяжелыми элементами гамма- и бета-излучений. Соответствующая величина не превышает и нескольких килоэлектрон-вольт при облучении протонами, дейтонами и альфа-частицами и нескольких сотен электрон-вольт при облучении осколками деления. [c.206]

Энергия электронов. Электроны уносят часть поступающей энергии в виде кинетической энергии, величина которой может быть равна нескольким сотням килоэлектрон-вольт при гамма-и бета-излучении, нескольким килоэлектрон-вольт для протонов, дейтонов и альфа-частиц и нескольким сотням электрон-вольт для осколков деления. [c.206]

Наконец, при облучении клеток костного мозга с последующей оценкой их выживаемости по методу Тилла и Мак-Каллоча показано, что при одновременном облучении воздействие нейтронов деления и гамма-радиации аддитивно (Vogel, 1964). Таким образом, избрав соответствующую форму экспериментов, можно показать аддитивность действия нейтронов и гамма-радиации. Признание их аддитивности укрепляет представление об идентичности основных механизмов поражения тем и другим видом излучения. Так решается вопрос об их аддитивности в биофизическом плане. Разумеется, это не противоречит заключению, что нейтроны и гамма-радиация по-разному действуют на некоторые системы, существенно отличающиеся друг от друга по условиям поглощения энергии, способности к восстановлению и т. д. В этих слз чаях оба вида радиации могут быть неаддитивными. [c.65]