Вязкость псевдоожиженного сло

С помощью крутильного вискозиметра достоверные данные о вязкости псевдоожиженного слоя могут быть получены только при соблюдении определенных условий [c.231]

Под действием градиента скорости увеличивается угловая скорость твердых частиц. Так как трение качения меньше, чем трение скольжения (нанример, шариковый подшипник и под-шинник скольжения), то трение между частицами в данном случае уменьшается. Эти явления влияют также на структурированную вязкость псевдоожиженного слоя. [c.243]

Из рис. VI-7, а, где представлены типичные зависимости вязкости псевдоожиженного слоя от расхода ожижающего агента, видно, что при низких расходах последнего (вблизи точки начала псевдоожижения) вязкость очень велика. С увеличением расхода ожижающего агента вязкость быстро уменьшается и приближается к постоянной величине — см. уравнения (VI,19) и (VI,20). В тех случаях, когда при увеличении скорости ожижающего агента слой сжимается и его плотность возрастает, величина цд проходит через минимум, прежде чем становится независимой от скорости. [c.246]

Вязкость псевдоожиженного слоя падает с ростом скорости ожижающего агента, а вязкость жидкости — с ростом температуры, причем в обоих случаях установлена экспоненциальная зависимость. Заметим также, что вязкость псевдоожиженных систем повышается с ростом размера твердых частиц, как и вязкость жидкости — с увеличением размеров молекул (например, в гомологическом ряду углеводородов). Для выражения вязкости жидкости и псевдоожиженного слоя предложена общая формула [c.478]

Измерения вязкости псевдоожиженных слоев показали что [c.662]

При расчете распространения вертикальных волн разрежения-сжатия Андерсон и Джексон приняли, что равно измеряемой вискозиметрами эффективной вязкости псевдоожиженного слоя в целом (1—2 Па с) и ввели дополнительно объемный коэффициент вязкости того же порядка, что и Кроме того, была [c.64]

Рассчитанные по (П1.42) эффективные вязкости псевдоожиженных слоев были, как правило, порядка Лэфф ж 1 — [c.161]

X — коэффициент теплопроводности ожижающего агента Ян — коэффициент эффективной теплопроводности неподвижного слоя Ат — коэффициент теплопроводности твердого материала Яд — коэффициент эффективной теплопроводности псевдоожиженного слоя ц — динамическая вязкость ожижающего агента Мэ — эффективная вязкость псевдоожиженного слоя [c.14]

V — кинематическая вязкость ожижающего агента Vg — эффективная кинематическая вязкость псевдоожиженного слоя АзТ(, — пик давления [c.14]

Высказывается предположение [247], что существование критической точки на кривой С" = /(т) связано с уменьшением подвижности частиц полидисперсного слоя, если концентрация мелочи в нем падает ниже некоторой величины Ск- Так, существует мнение [725], что мелкие частицы в слое играют роль смазки , по которой перекатываются крупные частицы это повышает общую подвижность частиц в слое (трение скольжения заменяется трением качения). Если количество частиц в слое падает ниже Ск, то ощущается недостаток смазочного материала , подвижность частиц резко падает ( вязкость псевдоожиженного слоя при прочих равных условиях резко растет). О зависимости уноса от текучести слоя, определяемого его фракционным составом, имеется и другое указание [317]. [c.148]

Эффективная вязкость псевдоожиженного слоя [c.177]

Эффективная вязкость обычно измеряется с помощью вискозиметра Штормера в различных модификациях [149, 611, 642, 711] и другими методами [49]. Установлено [247, 344, 545, 640], что при увеличении скорости газа вязкость псевдоожиженного слоя сначала резко падает (рис. У1-6, а), затем в ряде случаев [611, 711] она несколько возрастает (рис. У1-6, б), после чего [711] снова уменьшается (рис. У1-6, в). Упомянутые, а также и другие опубликованные данные [149] о наблюдающемся резком скачке вязкости (возрастающем с увеличением размера частиц) при увеличении скорости газа и последующем экспоненциальном ее падении (рис. У1-6, г) не противоречат закономерности, приведенной на рис. У1-6, б, и могут рассматриваться как частные случаи, характерные для ограниченного диапазона скорости потока. [c.177]

Рис. V1-7. Характер изменения локальной эффективной вязкости псевдоожиженного слоя в зависимости от скорости газа и расстояния от газораспределительной решетки [630]

Рис. У1-8. Изменение вязкости псевдоожиженного слоя со скоростью.

В зависимости от физических свойств твердого материала и ожил ающего агента, от скорости последнего и конструктивных особенностей аппарата эффективная вязкость псевдоожиженного слоя по абсолютной величине изменяется от нескольких единиц до 10—20 пз [149, 247, 531, 557]. Заметим, что псевдоожиженный слой кварцевого песка (ут = 2660 кГ/м , е = 0,6) при Хэ = 4 пз имеет кцт нематическую вязкость [c.182]

Рис. Х-4. Зависимость вязкости псевдоожиженного слоя от скорости газа.

На рис. Х-4 приведены типичные кривые зависимости вязкости псевдоожиженного слоя (Хэ от скорости газа [642], указывающие на падение 1э с ростом скорости газа, причем характер изменения [c.371]

Экспериментальные данные показывают, что вязкость псевдоожиженных слоев в очень малой степени зависит от физических свойств твердой фазы и газа. Незначительно влияет также и скорость газа исключение составляет режим вблизи при котором вязкость резко возрастает с уменьшением скорости фильтрации. Однако, вязкость сильно зависит от размера и фракционного состава твердых частиц — чем больше размер, тем выше вязкость. [c.97]

Эффективная динамическая вязкость псевдоожиженного слоя измерялась с помощью вискозиметра Куэтта в работе [75]. Измеренные экспериментально значения вязкости слоя оказались весьма велики (1 —10 пуаз). Грэйс [76] для определения вязкости плотной фазы псевдоожиженного слоя использовал измерения формы газовых пузырей. Полученные в результате значения коэффициента вязкости оказались имеющими тот же порядок величины. [c.90]

Поскольку измеренные значения коэффициентов вязкости псевдоожиженного слоя весьма велики, можно предположить, что вязкость ожижающего агента мало влияет на сопротивления слоя сдвигу и отождествить эти значения с р . Теоретические и экспериментальные методы для оценки величин и отсутствуют. Эти величины можно определить на основе кинетической теории псевдоожиженного слоя, но для этого необходимо вычислить энергию хаотического движения твердых частиц. [c.90]

ФОРМА ПУЗЫРЯ И ВЯЗКОСТЬ ПСЕВДООЖИЖЕННОГО СЛОЯ [c.167]

Вязкость псевдоожиженного слоя может определяться или крутящим моментом, необходимым для вращения лопасти, помещенной в слой [170, 187], или временем, необходимым для вращения в слое ротора [34]. Как вязкость жидкости является показателем ее текучести, так и вязкость псевдоожиженного слоя может характеризовать такое же свойство слоя. [c.79]

Экспериментальные определения вязкости псевдоожиженного слоя [34, 116, 170, 187] показывают, что этот параметр резко уменьшается при увеличении скорости газового потока и соответствующем увеличении расширения слоя. Вязкость псевдоожиженного слоя при достаточно больших скоростях газа равна нескольким сантипуазам, что соответствует вязкости капельных жидкостей. [c.79]

Вязкость псевдоожиженного слоя в значительной степени зависит от фракционного состава мелкозернистого материала, что видно из рис. 24. В слое крупнозернистого материала вязкость больше, чем в слое мелких частиц. [c.79]

Динамическую вязкость псевдоожиженного слоя рекомендуется в [112] определять по графику рис. 38. [c.94]

Рис. 38. Зависимость вязкости псевдоожиженного слоя от свойств системы.

Эффективная динамическая вязкость псевдоожиженного слоя определялась с помощью вискозиметра Куэтта при использовании газообразного и жидкого ожижающих агентов. В обоих случаях полученные значения вязкости слоя очень велики (порядка 10—20 П), так что вязкость ожижающего агента, по-видимому, очень мало влияет на сопротивление слоя сдвигу. По этой причине целесообразно рассматривать измеренную опытнылг путем вязкость как Соответствующая объемная вязкость в настоящее время не люжет быть измерена экспериментально предполагается, что величина /. превышает х . Относительно р% нет ни теоретических, ни экспериментальных данных. При анализе влияния изменений граничных условий на свободной по- [c.90]

Метод исследования вязкости псевдоожиженного слоя при движении в нем шара обоснован и реализован в работе Гупало [1]. Си. также главу XI, раздел III. — Прим. ред. [c.229]

От указанных недостатков в значительной мере свободен частотный метод определения вязкости псевдоожиженных систем, разработанный и реализованный в МИТХТ [2, 3]. Он состоит в наложении на псевдоожиженную снстему неустановившегося (но квазистационарного) возмущающего воздействия (предпочтительнее — медленных гармонических колебаний). Здесь возможно возвратно-поступательное движение двух плоских пластин или вращательное (реверсивное) движение соосных цилиндров с исевдоожижен-ным слоем между пластинами или цилиндрами. Как частный случай, наиболее удобный на практике, может быть использован одиночный цилиндр. Теоретический анализ позволил получить амплитудно-фазовые характеристики, по измеренным локальным значениям которых можно рассчитать кажущуюся вязкость псевдоожиженной системы или истинную вязкость капельной жидкости. Поскольку использование амплитудно-частотных характеристик связано с необходимостью предварительной калибровки прибора, вязкость псевдоожиженного слоя практически определяли по фазово-частотыым характеристикам, получаемым при размещении в слое миниатюрных тензодатчиков (их калибровка не требуется) на фиксированных расстояниях от оси цилиндра. По осциллограммам с тензодатчиков легко найти запаздывание одних слоев системы относительно других и рассчитать кинематическую вязкость псевдоожиженного слоя. — Доп. ред. [c.230]

Подобные предположения являются общими для практически всех теоретических работ, в которых описывается движение газовых пузырей в псевдоожиженном слое. Однако, если предположение, позволяющее пренебречь в уравнениях гидромеханики членами, пропорциональными плотности газа, вполне оправданно, то исключение из уравнений гидромеханики членов, учитывающих вязкость твердой фазы, вызывает возражения. То, что вязкость твердой фазы может существенно влиять на движение твердых частиц, отмечал, например, Стюарт [93]. В работах [90, с. 583 94] указывается, что если выражение для скорости газового пузыря, поднимающегося в псевдоожиженном слое, полученное на основе теории, не учитывающей вязкость твердой фазы псевдо--ижиженного слоя, хорошо согласуется с экспериментом, то форма газового пузыря определяется вязкостью псевдоожиженного слоя. Следовательно, в уравнениях движения важную роль могут играть как инерционные, так и вязкие члены. Некоторые факты, которые находятся в противоречии с теорией, не учитывающей вязкие напряжения в твердой фазе, рассматриваются также в работе [95]. [c.118]

При математической постановке задач, рассмотренных в данной главе, вязкость твердой фазы не учитывалась. Теория, основанная на таком предположении, позволяет получить описание многих явлений, связанных с движением газовых пузырей в псевдоожиженном слое, качественно согласующееся с экспериментальными данными. Во многих аспектах эта теория дает также и количественное согласие с экспериментальными результатами. Так, например, расчет скорости подъема газовых пузырей в псевдоожиженном слое, размеров области циркуляции газа около пузыря и некоторых других величин, характеризующих движение газовой и твердой фаз при подъеме в слое пузыря, хорошо согласуется с экспериментальными результатами [32, с. 122]. Что же касается формы пузырей, то фотографирование псевдоожиженных слоев в рентгеновских лучах показало, что газовые пузыри в псевдоожиженном слое далеко не всегда имеют ту же самую форму, что и газовые пузыри в идеальной жидкости. Этот факт указывает на то, что теоретическое предсказание формы газового пузыря в псевдоожиженном слое не может основываться на теории, не учитывающей вязкость твердой фазы псевдоожиженного слоя. В данном параграфе устанавливается связь между формой пузыря, поднимающегося в псевдоожиженном слое, и вязкостью псевдоожиженного слоя. При этом существенно используетЬя аналогия между поведением газовых пузырей в жидкости и в псевдоожиженном слое. Наблюдения показывают, что газовые пузыри достаточно большого размера как в псевдоожиженном слое, так и в жидкости имеют верхнюю часть, которую приближенно можно считать сферической. Форму таких пузырей удобно характеризовать при помощи угла а, как показано на рис. 19. Результаты измерения угла а, полученные многими исследователями для газовых пузырей в жидкости и обобщенные Грейсом [76], пока. [c.167]

Упж — удельный вес псевдоожижешюго слоя в кГ/м 1пж — динамическая вязкость псевдоожиженного слоя [c.94]

Метод турбулиметра является на сегодняшний день одним из наиболее распространенных и простых методов экспериментального изучения таких гидродинамических характеристик, как скорости пульсационного движения частиц дисперсной фазы, эффективная вязкость дисперсной фазы и т. д. Основное применение этот метод нашел при исследовании так называемой эффективной вязкости [111] псевдоожиженного слоя. Методика исследования вязкости псевдоожиженного слоя состоит в следующем (рис. 63). Слой мелких частиц (2) засыпается в цилиндрическую колонну (5), куда компрессором (5) через ресивер (/0) подается газ (обычно воздух). Расход газа измеряется с помощью диафрагмы (У/) и микроманометра (5). Над колонной устанавливается электродвигатель (С) и генератор постоянного тока (7). В слой помещается тело (J), например шарик, движение которого исследуется. Тело прикреплено к нейлоновой нити (4), переброшенной через блок (5), который насажен на ось двигателя. Под действием силы тяжести тело, погруженное в псевдоожиженный слой, движется вниз. Однако это движение может быть замедлено или остановлено, если на [c.131]

Рассмотрим силы, которые действуют на тело сферической формы при его движенип в нсевдоожилченном слое и выве-де.м формулу для оценки эф( зективной вязкости псевдоожиженного слоя. [c.132]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология