Турбулентное изотропное

Эти уравнения справедливы не только для ламинарного режима движения потока, но также и для турбулентного изотропного течения, если локальные значения искомых функций (u,P, ut понимать как усредненные по времени, а коэффициенты переноса V, D и а — как состоящие каждое из двух слагаемых молекулярного и турбулентного коэффициентов переноса импульса, массы и теплоты. [c.793]

Бо все приведенные выше уравнения входит диаметр капель а в некоторые из них — относительная скорость движения капель в турбулентном потоке и. Аппроксимируя гидродинамическое состояние системы к турбулентно-изотропному, можно определить й и и при помощи теории Колмогорова [11]. [c.126]

Исходя из концепций о реализации турбулентной изотропности н указанных выше предположений об условиях опытов, были сделаны [c.129]

Различают два основных типа турбулентности изотропную и анизотропную. [c.25]

ПОЛНАЯ И НЕПОЛНАЯ АВТОМОДЕЛЬНОСТЬ В ТЕОРИИ ТУРБУЛЕНТНОСТИ. ИЗОТРОПНАЯ ОДНОРОДНАЯ ТУРБУЛЕНТНОСТЬ [c.165]

Глава 10. ПОЛНАЯ И НЕПОЛНАЯ АВТОМОДЕЛЬНОСТЬ В ТЕОРИИ ТУРБУЛЕНТНОСТИ. ИЗОТРОПНАЯ ОДНОРОДНАЯ ТУРБУЛЕНТНОСТЬ. ....................... [c.254]

При работе реактора в условиях противотока особую роль приобретает учет отклонения от идеального режима движения сплошной фазы. Кириллов [49] и Плановский [50—52[ рассмотрели два идеальных режима движения сплошной фазы режимы идеального смешивания и идеального вытеснения, указав ири этом на наличие промежуточных режимов. Существует несколько способов описания режима движения сплошной фазы в ДЖР [48, 53—57]. При математическом моделировании ДЖР удобно воспользоваться диффузионной моделью продольного перемешивания [58, 59], в которой перемешивание сплошной фазы рассматривается как результат турбулентной диффузии на базе теории изотропной турбулентности [60, 61]. [c.138]

В уравнении (10.9) Ве представляет собой критерий Рейнольдса применительно к потоку, омывающему взвешенную частицу. Исходя пз теории изотропной турбулентности, в работе [6] предлагают следующую эмпирическую зависимость скорости скольжения (относительного движения) частицы в жидкости от потерь мощности при перемешивании суспензии в пересчете на единицу массы катализатора [c.187]

Теорию изотропной турбулентности развил Колмогоров [9]. Согласно этой теории на осредненный поток накладываются пульсации первого порядка , состоящие в беспорядочном перемещении друг относительно друга отдельных объемов жидкости с диаметром порядка V = I, где I — длина пути перемешивания. Порядок скоростей этих относительных перемещений при этом пульсации первого [c.119]

Так как при очень больших значениях Re разности компонентов скоростей в близких точках определяются исключительно пульсациями высших порядков, то это и приводит к гипотезе об изотропной турбулентности. [c.120]

Размеры наименьших вихрей / , которые составляют турбулентный поток и в которых энергия турбулентного движения преобразуется (диссипирует) в теплоту, для изотропной турбулентности могут быть найдены из уравнения Эйнштейна [c.120]

Исходя из положения Колмогорова об изотропной турбулентности, уравнение (И, 108) можно приложить и к неизотропной турбулентности. [c.120]

В. Г. Левич 182] приводит соотношение для определения критического радиуса капли при дроблении в поле однородной изотропной турбулентности [c.77]

Соотношение (5.2) выведено для случая однородного и изотропного турбулентного потока. Вблизи стенки поток становится существенно неоднородным и неизотропным. Частично это объясняется тем, что на расстоянии д от стенки масштаб пульсаций ограничен условием Поэтому чем ближе к стенке капля, тем с большей вероятностью она будет раздроблена, так как на нее действуют только мелкомасштабные пульсации. Это подтверждается и экспериментальными наблюдениями 188—91]. [c.78]

Если основные статистические характеристики турбулентности во всех точках исследуемого объема не зависят от направления движения жидкости, турбулентность называется изотропной. В остальных случаях турбулентность будет неизотропной, или анизотропной. [c.176]

Рассмотрим случай вырождения однородной и изотропной турбулентности. В качестве характерного временного масштаба пульсаций введем величину <5г/е, где <7 — турбулентная энергия, е — скорость диссипации турбулентной знергии. Тогда имеем [382] [c.180]

В работе [102] на основе теории турбулентности Колмогорова показана справедливость зависимости (II.23) в случае изотропной турбулентности, когда вводимая извне мощность N рассеивается равномерно во всем объеме системы и = М/и. Это также справедливо с точностью до коэффициента пропорциональности я и в случаях, близких к изотропной турбулентности. [c.23]

Если предположить, что газовые пузырьки создают в жидкости турбулентность, близкую к изотропной, то долю диссипации энергии Е о в пристенном слое, вызванную только пульсацией в жидкости от воздействия газа, можно описать выражением [c.24]

Механизм дробления капель дисперсной фазы в сплошной среде базируется на теории локальной изотропной турбулентности, предложенной Колмогоровым и Обуховым. Сущность ее сводится к следующему. При больших значениях Re=г(У /v на поток жидкости, движущийся с некоторой средней скоростью ги) в канале размером I, накладываются турбулентные пульсации первого порядка, представляющие собой беспорядочные перемещения друг относительно друга отдельных объемов жидкости с масштабом Х 1. [c.58]

Исходя из теории локальной изотропной турбулентности, можно представить следующую картину процесса дробления капель. [c.58]

Если средние пульсации скорости одинаковы по всем направлениям, то такая турбулентность называется изотропной. [c.46]

Турбулентность практически всегда в той или иной степени отличается от изотропной, приближаясь к ней вблизи оси развитого турбулентного потока и все больше отклоняясь от нее в поперечном направлении, по мере приближения к стенке трубы. [c.46]

Имеющиеся ограниченные сведения [24, 25] указывают, что интенсивности турбулентности газа и частиц незначительно отличаются от значений, полученных для однофазных потоков. Однако oy и сотр. [21] в своих экспериментах отмечали небольшое различие между uz и v2. Для однородной изотропной турбулентности oy [28] предложил следующее соотноше- [c.92]

В верхней части приземного слоя наблюдается крупномасштабная турбулентность, близкая к однородной и изотропной, вызванная взаимодействием различных течений воздуха. В нижней части приземного слоя турбулентность сравнительно мелкомасштабная, генерируемая в основном обтеканием ветром строений, неровностями и шероховатостью поверхности земли. Эту турбулентность нельзя считать однородной и изотропной, но, как отмечает Л. И. Седов [20], ее можно рассматривать как простейший вид турбулентного движения, которое под действием сил вязкости, вызывающих диссипацию кинетической энергии, приближается к однородному изотропному. Диссипация энергии в атмосфере (или ее рассеяние) — это переход части кинетической энергии ветра в тепло под действием внутреннего трения — молекулярной вязкости воздуха. Диссипация тем значительнее, чем больше изменение скорости воздушных масс от точки к точке. Она связана преимущественно с мелкомасштабной турбулентностью. Наибольшее количество энергии рассеивается в нижних слоях атмосферы, особенно в приземном. [c.24]

С определенными допущениями можно-считать, что и в нижней части приземного слоя имеется однородная изотропная турбулентность и для этого вида турбулентности можно пользоваться законами академиков А. Н. Колмогорова [21] и А. М. Обухова [22]. [c.24]

Для случая однородной изотропной турбулентности А. Н. Колмогоров [21] и А. М. Обухов [22] предложили зависимость [c.25]

Для основного участка струи характерна однородная изотропная турбулентность и коэффициент турбулентного обмена между струей и окружающей средой определяется зависимостью (2.1). [c.34]

Значение хг при 2=бп,т составит Х(=а> б п,т/б п=4х. Изотропная турбулентность. Изотропная турбулент-ють характеризуется законом Л. Г. Лойцянского (см., 1Пример, [6]) а) 2 =соп81. [c.117]

Согласно теории изотропной турбулентности [44], изменение пульсационной скорости на участке длиной I [c.287]

Модели с двумя уравнениями. В этих шдeляx для описания х(х, у) и линейного масштаба турбулентности 1(х, у) используются два уравиения в частных производных. Уравнение для т (х, у) получается по-прежнему из уравнения турбулентной кииетической энергии (yfe-урав-нение), 1 х, у) определяется на основе уравнения для изотропной диссипации г. Это уравнение можно получить из уравнений Навье — Стокса, дифференцируя, перемножая и осредияя их соответствующим образом. Такие модели называются иногда моделями k — к-уравнени1 . Их детальное описание можно найти в [115, 121]. [c.119]

Для интенсивно перемещиваемых невязких жидкостей в малых объемах можно принять масштаб турбулентных пульсаций одинаковым для всех точек аппарата. Для вязких жидкостей, перемешиваемых в больших аппаратах, предположение об изотропности турбулентных пульсаций будет неверным, поэтому в установившемся гидродинамическом режиме имеется распределение жидких частиц по размерам. [c.97]

Турбулентность является однородной, если ее статистические свойства не изменяются вдоль определенной оси. Она является изотропной, если ее статистические свойства одинаковы во всех направлениях. Идеальный случай однородной и изотропной турбулентности является сравнительно упрощенным и изучен весьма детально [5]. В большинстве реальных систем (таких, как потоки в трубах или другие системы с турбулентным пограничным слоем) турбулентность обычно весьма анизотропна и далека от однородности в направлении, перпендикулярном к поверхности. Сведений об анизотропной турбулентности все еще весьма мало [2]. Однородная изотроп- [c.78]

В гл. 3 также отмечалось, Что, хотя, идеализиро-рованный случай однородной изотропной турбулентности поддается формальному анализу, нет никаких оснований полагать, что такой анализ может быть применен к потоку со сдвигом. Этому препятствуют две основные причины [c.269]

Бэтчелор Дж. Теория однородной изотропной турбулентности.— М. ИЛ, 1955, 198 с. [c.326]

Теория турбулентных затопленных струй рассматривает течение струи в спокойной среде той же плотности [27, 28]. Г. Н. Абрамовичем [27] изучена также струя в сильно турбули-зованном потоке. Рассмотрим характер течения турбулентной струи в турбулизованной среде, в которой наблюдаются пульса-ционные скорости, примерно равные во всех направлениях (турбулентность, близкая к однородной изотропной). [c.32]

Используя теорему Г. И. Тейлора [39] о поведении частицы в изотропном турбулентном потоке и предполагая, что распределение концентрации в облаке совпадает с нормальным распределением Гаусса, О. Г. Сэттон получил следующее рещение для стационарного точечного источника [c.69]

Отметим, что совместное решение уравнений (5.105) и (5.106) для стационарных условий (т = оо) приводит к известной формуле О. Г. Сэттона [42], для случая изотропной турбулентности [c.111]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология