Скорость пульсаций, средняя

В реальном потоке частицы жидкости, кроме поступательного движения, совершают также поперечные и притом беспорядочные движения. По этой причине в каждой точке внутри потока реальной жидкости наблюдаются колебания вектора скорости (пульсации) около некоторого среднего значения Этот пульсирующий (мгновенный) вектор скорости имеет в каждый момент времени определенные значение и направление, причем его можно разложить по трем направлениям. Средний же расход жидкости за время т определяется только продольной составляющей мгно- [c.32]

В турбулентном потоке на среднее движение накладываются турбулентные пульсации, имеющие разные амплитуды и характеризующиеся как скоростью так и расстоянием, на котором скорость пульсаций претерпевает заметное изменение. Эти расстояния называются масштабом пульсаций. Каждому из них можно поставить в соответствие число Рейнольдса = Для крупных [c.609]

Турбулентный действительный поток, как уже отмечено, мысленно разлагается на стационарный поток со скоростью ю, усредненный по времени от истинных значений скоростей потока, и пульса-ционный поток. Обозначим его скорость по направлению потока через и нормальную к нему скорость через V . Наличие пульсаций обусловливает интенсивный перенос вещества, характеризуемый понятием турбулентной диффузии. Можно провести аналогию между турбулентным течением и хаотическим движением газовых молекул. Тогда длина смешения I будет соответствовать длине свободного пробега молекул, а скорость пульсации — средней скорости газовых молекул. Турбулентная диффузия отличается от ламинарной тем, что эффективный коэффициент диффузии меняется с расстоянием от стенки. Среднее передвижение вихря до его распада (длина смешения I) практически постоянно в центре ядра потока, но около стенок становится пропорциональным расстоянию у от стенки. По аналогии с кинетической теорией газов можно написать, что средняя составляющая вихря, нормальная к стенке, равна [c.114]

На величину критического числа Рейнольдса влияет также интенсивность турбулентности е внешнего потока, определяемая отношением среднего квадратичного значения пульсации скорости к средней скорости. Согласно имеющимся экспериментальным данным, при малых значениях е (е<0,1%) Ккр не зависит от интенсивности турбулентности внешнего потока, и основной причиной возникновения перехода является потеря устойчивости. При 6 >0,1 % возрастание интенсивности турбулентности внешнего потока приводит к значительному сокращению ламинарного участка течения (например, при е = 1 % протяженность ламинарного участка на плоской пластине почти в 4 раза меньше, чем при е = 0,1%). Еще более сложным образом на переход влияют масштаб турбулентности и шероховатость обтекаемой поверхности. [c.314]

Из-за инерции жидкости в трубах она стремится сохранить в них среднюю скорость, соответствующую средней подаче насоса При цикле вытеснения избыток подачи сверх Сан задерживается в колпаке 5 и сжимает газовую подушку Давление газа р2н становится больше среднего значения ра . Когда подача насоса меньше газ в колпаке расширяется и колпак отдает накопленный избыточный объем в отводящую линию. При разрядке давление в колпаке падает ниже рг . Таким образом в трубах поддерживается непрерывное движение жидкости и величина инерционных пульсаций давления резко снижается. [c.280]

Сопоставление средней амплитуды случайных пульсаций температуры с расчетной величиной критерия устойчивости (относительная скорость пульсации производительности) приведены экспериментальные данные, полученные при экструзии полиэтилена высокого давления на трех различных червяках (0) и поливинил хлорида ( ). [c.324]

Рис. VIп. 67. Сопоставление средней амплитуды случайных пульсаций темпера-ауры с расчетным значением критерия устойчивости (относительная скорость пульсации производительности) приведены экспериментальные данные, полученные при экструзии полиэтилена низкой плотности (О) и поливинилхлорида ( ).

Для дальнейшего анализа необходимо также оценить время [3] существования флуктуаций поля скоростей взвешивающего потока с пространственным масштабом Ь. Такая пульсация средней скорости взвешивающего потока будет увлекать за собой все частицы, находящиеся на ее пути. [c.71]

Вблизи стенки результаты, касающиеся распределения средней скорости и средних величин, связанных с пульсациями скорости, совпадают с приведенными результатами для течения между двумя плоскостями. Только на расстоянии от стенки, превышающем 0,46, можно обнаружить расхождение результатов вследствие явления перемежаемости, присущего пограничному слою. Если в течение длительного времени Т наблюдать за потоком в точке М, расположенной на расстоянии от стенки, превышающем 0,46, то оказывается, что он является турбулентным только в течение времени V, составляющем некоторую долю от времени Т. Доля времени у называется коэффициентом перемежаемости . Опыт показывает, что у практически равна 1 при г/ 0,4б и нулю при у 1,26 у — расстояние от стенки). Если выраженные через пульсации скорости средние величины в пограничном слое на плоской пластине умножить на коэффициент перемежаемости, то полученные результаты совпадут с результатами для течения между двумя плоскостями. Приведенные результаты к тому же получены на основании измерений, выполненных Клебановым в турбулентном пограничном слое[1]. [c.158]

Средняя скорость пульсаций, обтекающих каплю, равна [c.375]

Однородное кипение в потоке газа осуществляется лишь в начальном интервале небольших расширений до некоторого значения пористости емин>бо. При е>Емин= (1Д1,2) ео наблюдается бурно клокочущий слой, верхняя граница которого непрерывно деформируется и пульсирует вдоль реактора. При очень больших расширениях слоя и низких объемных концентрациях твердой фазы о=(1—е) 1 скорости пульсаций частиц и средней плотности слоя снижаются, так что, начиная с некоторого значения бмакс<1, кипящий слой становится опять более однородным. [c.169]

На плоскую пружину был наклеен проволочный тензометр, регистрировавший мгновенный прогиб пружины. С помощью обычной мостовой схемы зависимость л (т) записывалась шлейфовым осциллографом в определенном масштабе и рассчитывались средняя энергия Е и средняя квадратичная скорость пульсаций шарика [c.284]

При высоких скоростях отдельные слои (струйки) потока беспорядочно перемешиваются между собой и в каждой точке потока (даже в условиях установившегося движения) имеют место быстрые изменения скорости пульсации около некоторого ее среднего значения Такой режим движения называется [c.56]

В турбулентных потоках наличие твердых частиц приводит к уменьшению турбулентности за счет подавления крупномасштабных пульсаций [88]. Этот эффект тем выше, чем больше объемная концентрация твердой составляющей и чем крупнее и тяжелее частицы [102]. Такое явление должно иметь благоприятные последствия на условия разделения, тем более, что при этом происходит некоторое выравнивание скоростей по всему сечению потока в результате уменьшения отношения максимальной скорости к средней. Таким образом, следует признать, что турбулентность двухфазного потока определяется не только величиной числа Рейнольдса, но и концентрацией материала в потоке, т. е. A=/(Re i). [c.71]

Механизм массопередачи в системах, где лимитирующим является сопротивление сплошной фазы, при пленочном истечении диспергированной фазы детально не изучен. Примерно такое же положение и при капельном истечении диспергированной фазы. В этих случаях вряд ли может быть применен обычный механизм Хигби. При обтекании сплошной фазой элемента насадки возникает турбулентный след, оказывающий заметное влияние на скорость массопередачи. Исследование массопередачи при обтекании жидкостью единичных цилиндров [171] полагало, что локальные коэффициенты массопередачи зависят от отношения средней квадратичной пульсации скорости к средней скорости потока ее [c.215]

Для характеристики турбулентности важно знать величину отклонений мгновенных скоростей от средней. За такую величину можно бы было принять среднее значение абсолютных величин пульсаций, т. е. v , но оказалось более удачным выражать величину интенсивности турбулентности V как корень квадратный из среднеквадратичной величины мгновенных турбулентных пульсаций скорости [c.47]

Однородный турбулентный поток, величина пульсаций которого не зависит от направлений, называется изотропным. Если рассматривать такой поток с точки, двигающейся со скоростью, равной средней скорости главного движения, то наблюдается равномерное распределение пульсационных скоростей во всех направлениях. [c.49]

Из аналогии между турбулентным движением макро-эпических частиц жидкости и хаотическим движением лекул газа следует, что масштаб I турбулентного дви- ния аналогичен длине Л свободного пробега молекул, скорость хюг турбулентных пульсаций — средней ско- ти хюи теплового движения молекул. [c.75]

В случае поля скоростей среднее значение квадрата пульсаций скорости определяет средний уровень энергии турбулентности на единицу массы жид- [c.452]

Рис 7.8. Профили пульсаций продольной компоненты скорости и средней скорости для различных значений продольной координаты х [Козлов и др., [c.265]

Выбирая период осреднения достаточно большим, можно сделать величину указанных пульсаций средней скорости пренебрежимо малой, Прим. перев.) [c.131]

Пусть частицы взвешены в турбулентном потоке со средней концентрацией п. Турбулентные пульсации характеризуются как величиной скорости Vx, так и расстоянием X, на протяжении которого скорость пульсации претерпевает заметное изменение. В турбулентном потоке сзпцествуют крупномасштабные пульсации, ограниченные сверху линейным размером области /, например диаметром трубы, и мелкомасштабные пульсации. В крупномасштабных пульсациях заключена основная часть кршетической энергии движения. Каждой пульсатщи отвечает свое число Рейнольдса Rex = z X/v, где v — коэффициент кинематической вязкости жидкости. Для крупномасштабных пульсаций Rex 1, поэтому эти пульсации носят невязкий характер. При некотором X = Xq имеем Нех = 1- Это значит, что мелкомасштабные пульсации с X < Ао носят вязкий характер. Значение Х = //Re / где Re — число Рейнольдса потока, называется внутренним масштабом турбулентности. Одним из характерных параметров турбулентного движения является удельная диссипация энергии о, имеющая порядок U /l, где U — средняя скорость потока. Тогда [c.219]

Для каждого значения расстояния от вибрирующего органа опытные точки при различных частотах и амплитудах хорошо апроксимн-руются линейными зависимостями коэффициента скорости растворения от средней скорости пульсаций Шд. Угол наклона линий, описывающих эти зависимости, уменьшается по мере удаления от вибрирующей пластины и характеризует затухание колебаний и уменьшение их эффективности. [c.218]

Однако движение в п.з.с. но сравнению с обычным турбулентным дви кеннем существенно отличается. Если нульсационная составляющая скорости в турбулентных течениях обычно не превышает величины нескольких процентов от средней, то нри движении в и.з.с. скорость пульсаций может значительно превышать даже среднюю скорость. Это обстояте.ггьство накладывает своеобразный отпечаток на все явление, а так же затрудняет обработку и понимание получаемых экспериментальных данных о движении в и.з.с. [c.108]

Проведенные многочисленные измерения показывают наличие очень широкого диапазона изменения скоростей пульсаци-онного движения, частот пульсаций и размеров объемчиков (глобул), совершающих хаотические турбулентные пульсации около среднего значения скорости. [c.54]

Для теоретического расчета расхода энергии при известных амплитуде, частоте и конструкции колонны можно использовать два подхода модель ламинарного потока, которая предполагает, что сила трения линейно зависит от скорости пульсации, и теорию турбулентного рассеяния энергии Jealous и Johnison [135]. В соответствии с ламинарной моделью среднюю величину рассеяния энергии In можно рассчитать по выражению [c.171]

Если ограничиться случаем умеренной турбулентности, т. е. считать, что средняя скорость пульсаций мала в сравнении со средней скоростью ветра V, то можно пренебречь пульсациями и [как пренебрегли диффузией примеси в направлении и при выводе уравнения (2.4) и считать, что частицы переносятся в направлении х со скоростью V, зависящей толым от высоты г, или с некоторой средней постоянной скоростью и. В последнем случае окажется, что время испарения всех частиц, находящихся на расстоянии х от источника, одинаково и равно [c.165]

Отклонения действительной скорости от среднего значения ё . , называемые пульсационными скоростягми или пульсациями. [c.24]

В [52] выполнены семикратные измерения профиля средней скорости и продольной компоненты пульсаций скорости в погранич1юм слое криволинейной поверхности, которые позволили определить случайную погрешность измерения некоторых локальных и интегральных параметров потока в сдвиговом слое. Они, в частности, показали, что дорожка разброса 2а, где а — средняя квадратическая погрешность средней скорости, пульсаций скорости и толщины вытеснения (табл. 3.2), не превышает соответственно 0.5, 1.4 и 3 % от максимальных значений этих величин. [c.176]

В газах при ламинарном движении величина приблизительно равна рУмо.лЯ,, где у МО л — скорость молекул Я, —длина свободного пробега. В газах и жидкостях при турбулентном движении величина порядка рУтурб/, где турб — характерная скорость турбулентных пульсаций / — средний размер тур булентных вихрей. [c.41]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология