Скользящее столкновение

Попытаемся теперь обсудить молекулярнокинетическую теорию на более глубоком уровне, а именно учесть, что средняя длина свободного пробега молекул газа, определяемая приближенным выражением (9.15), на самом деле суше-ственно зависит от распределения молекул по скорости. Рассмотрим такую аналогию при игре в биллиард один шар после удара кием передает часть полученного импульса другому шару, с которым он сталкивается. От лобового столкновения шаров второй шар приобретает гораздо большую скорость, чем от скользящего столкновения. Можно представить себе, что подобно этому молекулы газа в результате самых разнообразных столкновений друг с другом — от лобовых до скользящих — приобретают самые разные скорости. В каждый момент времени можно ожидать наличия в газе нескольких почти неподвижных молекул, в то время как другие молекулы движутся со скоростями, во много [c.157]

Предшествующий вывод уравнения Фоккера — Планка опирается на особенности кулоновского взаимодействия, а именно на его дальнодействие. Теперь мы дадим другой вывод, который следует непосредственно из того факта, что в системе преобладают скользящие столкновения. [c.244]

Это есть уравнение Фоккера — Планка. Необходимо отметить, что предположения, перечисленные в том разделе, где было выведено уравнение Больцмана, опять имеют силу, а также учитывается сделанное выше предположение о скользящих столкновениях. При вычислении Ьд 1д1 1 столки предположения Больцмана опираются на ограничения о пространственной однородности, наложенные на др. [c.248]

Энергия атома отдачи после столкновения зависит также от угла, под которым происходит это столкновение. В силу одинаковой вероятности столкновения атома отдачи с другим атомом под любым углом в данном случае выполняется закон равномерного распределения атомов отдачи по энергии. Это значит, что атом отдачи после столкновения с другим близким ему по массе атомом может иметь любое значение энергии, начиная от нуля (лобовое столкновение) до Ем (скользящее столкновение). [c.262]

При столкновении а-частиц с атомами газа (или точнее, с атомными ядрами в молекуле газа) результат столкновения зависит от природы газа и от характера удара. При скользящем столкновении с ядром водорода атом последнего ионизируется и отлетает вперед, приобретая часть энергии а-частицы, движение которой поэтому замедляется. При центральном столкновении протон (Н+, т. е. атом водорода минус его электрон) приобретает максимально возможную скорость. Главным образом вследствие увеличенной скорости протон обладает ббльшей проникающей силой, что и позволило Резерфорду [c.32]

Если бы при облучении происходило только одно это явление, то картина была бы относительно простой. Однако падающая частица может пройти мимо многих атомов на относительно большом расстоянии от них, прежде чем произойдет ее центральное столкновение с каким-либо электроном. Для таких скользящих столкновений, как и для -лучей, классическая теория непригодна, и в этом случае падающие частицы следует рассматривать как быстрые пакеты возмущающего электромагнитного излучения, проходящие настолько близко к электрону, что они действуют на него только в течение 10 —10 сек. Под их воздействием электроны совершают переходы, поглощая необходимую для этого энергию из поля излучения. Переходы могут быть атомными, молекулярными, межмолекулярными (переносы электрона) или переходами в несвязанные состояния (ионизация). Поскольку такие процессы могут происходить на расстояниях в несколько ангстрем, их нельзя считать простым взаимодействием двух тел. Поле излучения может поляризовать соседние электроны в той же молекуле или же в молекуле, сталкивающейся с данной, а это может повлиять на дальнейшие [c.199]

Хотя вероятность скользящих столкновений уменьшается приблизительно как 1/Е ), а вероятность ударных —только как 1Е , однако последние все же настолько маловероятны, что не вносят существенного вклада в кривую распределения электронов по энергиям. [c.202]

Прямая / (наклон —3,6) соответствует электронам с энергией 100—200 эв, выбиваемым при скользящих столкновениях. Прямая 11 (наклон —2) указывает на возрастание роли ударных столкновений в области больших энергий. Сплошная кривая соответствует общему числу выбитых электронов. [c.202]

Рассмотрим газ, содержащийся в сосуде объемом V, Для упрощения будем считать, что радиус действия потенциала межмолекулярных сил конечен если же это предположение не вьшолняется, то примем, что можно искусственно исключить все скользящие столкновения (обсуждение этого вопроса содержится в конце 4.6). Кроме того. [c.106]

Были высказаны предположения, что расхождение теории и эксперимента обусловлено неадиабатичностью столкновений на малых межатомных расстояниях. Торсон [41а[ (а также Берри с сотр. [416]) предпринял первую попытку точных вычислений возможных эффектов неадиабатичности. По Торсону, потеря адиабатичности наиболее вероятна в таких экспериментах, когда происходят сто.пкновения частиц, которые обладают большим моментом количества движения (так называемые скользящие столкновения), возникающим из-за быстрого вращения частиц вокруг оси, соединяющей ядра. [c.225]

Величина / столнн представляет скорость изменения вследствие столкновений, при условии что доминирующий вклад в такое изменение дают скользящие столкновения. Опять полагая равной этому изменению вследствие столкновений, получим [c.248]

Мы видели, что кинетическая энергия вторичных электронов, освобождающихся при скользящих столкновениях, равна всего лишь нескольким десятками злектронвольт. (Потенциал ионизации лежит обычно в пределах 10—15 эв.) Длина пробега таких электронов составляет только несколько ангстрем, так что след первичной ионизирующей частицы, наблюдаемый, скажем, через сек. после ее прохождения, образует трубку, диаметр которой равен, вероятно, около 10 А. [c.202]

Правило, подходящее для этой ситуации, это рассмотренное в разд. 12.7 правило TM-GAS. Здесь частицы перемещаются горизонтально или вертикально две частицы, перемещаюхциеся в противоположных направлениях в двух смежных строках или столбцах, могут претерпевать скользящее столкновение. В этом случае обе частицы делают поворот на 90°, уходя из точки столкновения в противоположных направлениях. (Большинство соображений этого раздела применимо с тем же успехом к правилу HPP-GAS разд. 12.3, где, однако, частицы передвигаются в диагональных направлениях). Равномерное движение было достигнуто чередованием вращений содержимого блока окрестности Марголуса на последовательных шагах по часовой стрелке или против часовой стрелки - в неизменной предопределенной последовательности, а не по прихоти генератора шума (см. в конце разд. 10.2 описание аналогичного поведения в одном измерении). Столкновения достигались замещением шага вращения шагом без изменений всякий раз, когда две частицы занимали противоположные углы блока. Мы напомним здесь правило [c.170]

Процесс потери энергии быстрыми электронами при упругих столкновениях протекает в несколько стадий. Вначале, когда энергия первичного электрона велика, ионизация атомов среды происходит главным образом вследствие скользящих столкновений, в результате чего образуются вторичные электроны, обладающие достаточной энергией, чтобы ионизовать или возбудить другие атомы. Вторичные электроны, энергия которых снизилась до уровня 100 эе, называют обычно б-электронами. Большая часть б-электронов ( 95%) имеет энергию ниже 100 эв и средний пробег их составляет 10А в водно-эквивалентных веществах и 5000А в газе при нормальном давлении [6, 12]. Это приводит к тому, что ионизованные и возбужденные -электронами атомы и молекулы находятся на очень малом [c.9]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология